Обтекание тел сложной формы

Здесь К - число Рейнольдса, Р - число Прандтля, М - число Маха, 7 -показатель адиабаты, со - показатель в степенной зависимости коэффициента вязкости /х от температуры. Согласно гипотезе локального подобия, аналогичная зависимость от параметров в данном сечении будет иметь место и при обтекании тел сложной формы. [c.404]

ОБТЕКАНИЕ ТЕЛ СЛОЖНОЙ ФОРМЫ [c.256]

Обтекание тел сложной формы [c.267]

При теоретическом исследовании обтекания тел -сложной формы, например, авиационных крыловых профилей, возникают большие трудности в отыскании простейших течений с известными потенциалами скорости и функциями тока, которые могли бы синтезировать эти сложные течения. В этих случаях с успехом применяется метод конформных отображений сложных профилей на другой контур, потенциал скорости которого известен. Обычно в качестве известного течения используют циркуляционное обтекание цилиндра. Метод конформных отображений основывается на теории функций комплексного переменного, поэтому все вычисления ведутся в комплексных переменных. [c.56]

При обтекании тел другой формы задача определения г является еще более сложной, т.к. при обтекании тела в его кормовой части образуются струйки с местными скоростями, превышающими скорость набегающего потока. Это приводит к понижению температуры, торможению вблизи оси вихря и повышению температуры торможения в более удаленных от оси вихря слоях. На этом основан так называемый "эффект Ранка", используемый в вихревых холодильниках или теплообменниках, [c.137]

При внешнем обтекании тел для определения значений q (х) используют различного рода температурные или калориметрические вставки, размещаемые в обтекаемом теле. В опытах регистрируют изменение во времени их температуры (обычно в двух точках). Значения (г) находят расчетным путем с использованием формул для нестационарной теплопроводности. В экспериментах, длительность которых исчисляется долями секунды, в качестве датчиков теплового потока используют тонкие пленки из платиновых сплавов, впекаемые в модель тела из теплоизоляционного материала (подложку) [21, 53]. Картину мгновенного распределения тепловых потоков по поверхности тела сложной формы можно получить с использованием термоиндикаторных покрытий (см. п. 6.2.2), выявляющих распределение температуры по поверхности тела. Искомые тепловые потоки определяются путем решения уравнения нестационарной теплопроводности. [c.395]

Более сложное движение жидкости наблюдается (в пограничном слое при обтекании тела иной формы, че.м пластана. [c.175]

Аэродинамические силы при свободно-молекулярном обтекании можно рассчитать и для тел более сложной формы, чем [c.165]

Для воздуха коэффициент восстановления г при продольном обтекании пластин, цилиндров и конусов, как показывают опыты, имеет следующие значения при ламинарном пограничном слое г = 0,84 0,02 [Л. 98], при турбулентном пограничном слое г = 0,89 0,03. На рис. 10-2 показаны опытные данные [Л. 106] при продольном обтекании пластины потоком воздуха. При поперечном обтекании проволок в области чисел Re = 10 Ч- 10 величина коэффициента восстановления г = 0,92. При турбулентном дозвуковом и сверхзвуковом течении воздуха внутри трубы коэффициент восстановления лежит в пределах г = 0,85 0,89. Для тел более сложной формы значения г определяются экспериментальным путем. [c.269]

Манера изложения материала подчинена строгой внутренней логике по схеме от простого к сложному и от общего частному . После сравнительно краткого, но вполне строгого и понятного описания основополагающих принципов, занимающего три первые главы книги, авторы последовательно рассматривают простейшие осесимметричные течения, в том числе возникающие при обтекании тел вращения, и затем переходят к очень важным задачам о движении в неограниченной жидкости единичных частиц произвольной формы. Полученные в этих главах результаты позволяют естественным образом перейти к описанию методов решения задач о движении групп из нескольких частиц, а также о влиянии на такое движение стенок, ограничивающих жидкость. Изложение этого материала во многом основано на оригинальных исследованиях частных задач, многие из которых принадлежат авторам. [c.5]

Слишком сложно рассматривать здесь применение уравнения (14 ) Прандтля — Глауэрта к сверхзвуковому обтеканию так называемых тонких , или удлиненных , тел произвольной формы ). Мы только приведем несколько примеров, иллюстрирующих общий тезис о том, что если результаты не получены математически и физически строго, то им присуща тенденция становиться ненадежными. [c.36]

Применение теории пограничного слоя позволяет решать задачи о теплоотдаче в потоке тел более сложной формы, чем пластина. В отличие от плоской пластины, при обтекании тел более сложной формы или при обтекании пластины набегающим потоком течение в пограничном слое осложняется. Если при обтекании пластины плоскопараллельным потоком давление в пограничном слое заметно не изменялось и не оказывало влияния на распределение скоростей, то при обтекании тел с кривыми поверхностями или [c.292]

Одна из первых попыток получить приближенную формулу для расчета числа Нуссельта при обтекании тел сложной формы была сделана О. Крише-ром и Г. Лоосом [Л.3-54]. Вместо обычных определяющих размеров вводится универсальный определяющий размер / —длина обтекания тела. Для шара и цилиндра (поперечное обтекание) / = 1/2я D, для ромба l = a- -b, где а и 6— стороны ромба для треугольной призмы/ =3/2/, где/—длина стороны призмы и т. д. Тогда можно воспользоваться обычной формулой [c.223]

При обтекании тел сложной формы, напр. спускаемых в атмосфере Земли и планет космич. летат. аппаратов, П. с. определяют эксперим. путём на основании испытаний геометрически подобных моделей в аэроди-намнч. трубах и газодинамич. стендах. [c.671]

Пусть теперь ударная волна распространяется по газу, пребывающему в неравновесном состоянии. Такая ситуация возможна при обтекании тел сложной формы, когда внутри возмущенной области возникают скачки уплотнения, или иг и обтекании тела в высокстемтерагурной установке, в сопле которой газ может быть заморожен и т. д. При этом газ перед ударной волной люжет быть заморожен относительно более горячего или более холодного состояния, со скрытой теплотой /г/ ооответственнс большей или меньшей равновесной (причем, это расхождение может быть значительным, порядка величины энтальпии торможенпя). [c.64]

При расчете обтекания тел сложной формы под углом атаки правильный выбор системы координат является важным условием ус-пешного решения задачи. При расчете обте- [c.198]

В работе [10] показано, что для обтекания тел сложной формы в случае, когда образуюидиеся внутренние скачки уплотнения движутся от поверхности тела, первая комбинация дает лучшие результаты (меньшие осцилляции на фронтах размазанных скачков) и является наиболее универсальной для всех расчетов. [c.220]

В. Аппроксимация производных по значениям, найденным из полуавтомодельного приближения. Решение на первой итерации дает достаточно точный результат по интегральным характеристикам пограничного слоя, и для исследования обтекания тел сложной формы применяется упрощенная процедура вычислений, состоящая из одной итерации k—1). Движение вниз по потоку (по-луавтомодельное приближение) и вверх — определение решения — осуществляется только на один шаг по ц (рис. 6.7). Такая схема расчета похожа на явные аппроксимации производных по координате т] при движении против потока, но существенное отличие состоит в том, что не накладывается ограничение на соотношения шагов по и т]. [c.342]

Наличие в потоке при обтекании тел сложной формы линий стекания и растекания, поверхностей раздела потоков определяет выбор конечно-разностных схем и пространственных шаблонов для расчета характеристик пограничного слоя. В данном разделе приводятся результаты расчетов, полученных с использованием неявных конечно-разностных схем, учитывающих направление линий тока, приводятся также характеристики пограничного слоя, соответствующие полуавтомодельному приближению (й/(3т1=0). Такие подходы дают возможность получить качественную и количественную характеристики течения, выделить основные особенности сложного характера перетекания потоков в пограничном слое и определить величины тепловых потоков и трения. [c.351]

Тела сложной формы. Опыт показывает, что ламинарный характер поперечного обтекания труб и стержней с разной формой сечения, щара и других неудобообтекаемых тел возможен лишь при очень малых значениях числа Re. [c.228]

Награжден премиями им. профессора Н.Е. Жуковского (1959 и 1972 гг.), Государственными премиями СССР (1978 и 1991гг.), премией Совета Министров СССР (1985 г.), премией Высшей школы СССР (1982г.), премиями им. С.И. Мосина (1990г.) и им. А.Н. Ганичева (2000 г.) и медалью За заслуги перед отечеством (2000 г.). Автор открытия Явление возникновения незамкнутых пространственных отрывных течений при сверхзвуковом обтекании газовым потоком тел сложной формы . [c.492]

Результаты, полученные выше, основаны на использовании для онределения давления формулы Ньютона. В случае обтекания тел простой формы (тела врагцения, конус под углом атаки и т.д.) она, как показывает сравнение с экспериментом, дает хорошее приближение, начиная с чисел Маха от пяти и выше. Для тел сложной формы в настоягцее время надежных экспериментальных результатов, ноз-воляюгцих судить о применимости формулы Ньютона, нет. Согласно зис. 2, кривизна нонеречного контура, исключая область в окрестности внадины, мала. Поэтому давление, по формуле Ньютона, на большей части поверхности тела будет близко к истинному. Что касается области в окрестности ребра, то здесь в действительности может быть заметное отклонение в сторону завышения. Значит предсказанное уменьшение сонротивления заведомо завышено. Ясно также, что при большом количестве лучей п пограничный слой целиком заполнит просветы между лучами, и схема ньютоновского обтекания осугцеств-ляться не будет. [c.422]

Методы решения задачи об обтекании удлиненных тел произвольного поперечного сечения сходны с методами, используемыми для тел вращения. Ф. И. Франкль и И. И. Этерман (1944) предложили метод расчета для тел, близких к удлиненным эллипсоидам вращения. На эллипсоиде вращения решается краевая задача с помощью обобщенных функций Лежандра (шаровых функций). Для поверхности более общего вида с резкими изменениями формы как продольных, так и поперечных сечений можно использовать распределение по поверхности особенностей. Краевая задача сводится к интегральному уравнению Фредгольма второго рода. Для его решения в настоящее время с успехом используются быстродействующие вычислительные машины. В посвяще нной этому вопросу работе Л. А. Маслова (1966) интегральное уравнение решается методом последовательных приближений и удается с хорошей точностью рассчитать тела сложной формы, такие как фюзеляжи самолетов и вертолетов с различными надстройками и т. п. [c.91]

При обтекании тела биэллиптической формы под углом атаки возникает сложное пространственное течение, характеризующееся наличием линий растекания и стекания, поверхностей раздела потоков и особых точек. [c.349]

Как вытекает из соображений, нриведенных нами выгае но поводу обтекания воздуганым потоком твердых тел, линии тока, определяемые функциями и х,у) и v x,y), вблизи от обтекаемых предметов приобретают особенно сложную форму. Даже в тех простых примерах, которые были нами рассмотрены (цилиндр и пластинка), компоненты скорости были связаны с координатами х иу в высгаей степени сложными соотногаениями, несмотря на то что егце не были приняты во внимание вихревые движения и явления срыва струй. [c.120]

Когда число Маха не мало и взаимодействие газа с поверхностью далеко от зеркального отражения, задача обтекания твердого тела становится весьма сложной даже для тел простейшей формы. Помимо аналитических исследований дальнего поля [138, 139], использовались такие методы, как метод дискретных ординат и интерполяция между околосвободномолеку-лярным режимом и течением со скольжением. [c.421]

Расчеты показали, что в случае, изображенном на рис. 1 сплошными линиями, описанная схема в рамках метода Годунова обеспечивала устойчивый счет и установление при весьма произвольных начальных эаснределениях параметров и начальной форме головного скачка, если угол его наклона задавался монотонно уменьшающимся при движении от 8 к т. Попытки же применения этой схемы к расчету более сложной конфигурации с протоком, изображенной на рис. 1 штрихами, и обтекаемой со скачком, имеющим точку расщепления б , во многих случаях заканчивались неудачей. Для выяснения причин этого был поставлен такой численный эксперимент. В задаче обтекания тела без протока полученные в процессе установления данные возмущались, причем [c.171]

Приложения теории линеаризованных конических течений к расчету обтекания конических тел более сложной формы (фюзеляж с крылом, V-образное крыло и некоторые другие) были даны В. М. Шурыгиным ([1949] 1957). [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...