Приведение сил инерции

При плоском движении. Выбрав за центр приведения сил инерции центр масс, получим в этой точке главный вектор и главный момент сил инерции. Для главного вектора сил инерции имеем [c.366]

ПРИВЕДЕНИЕ СИЛ ИНЕРЦИИ НЕУРАВНОВЕШЕННОГО РОТОРА К КАНОНИЧЕСКОМУ ВИДУ [c.95]

Приведение сил инерции твердого тела. Согласно результатам 12, справедливым для любых сил, систему сил ннерции твердого тела можно заменить одной силой, равной R и приложенной в произвольно выбранном центре О, и парой с моментом, равным Мо- Рассмотрим несколько частных случаев. [c.347]

Для тела произвольной формы, вращающегося вокруг неподвижной оси, пример приведения сил инерции дается в 136. [c.347]

ПРИВЕДЕНИЕ СИЛ ИНЕРЦИИ ТОЧЕК ТВЕРДОГО ТЕЛА К ПРОСТЕЙШЕМУ ВИДУ [c.284]

Силы инерции. Приведение сил инерции к главному вектору и главному моменту. При взаимодействии двух свободных материальных точек к одной из них приложена сила называемая действием, а к другой — сила Р , называемая противодействием. Материальная точка А (рис. 145), к которой приложено действие со стороны материальной точки В, приобретает ускорение чи и впредь именуется з/с- [c.339]

Как известно из статики, систему сил можно привести к силе, векторно равной главному вектору, и к паре сил с моментом, век-торно равным главному моменту. Приведение сил инерции дает следующие результаты (ниже в / 2° при изложении метода кинетостатики поясняется, что силы инерции условно прилагаются к ускоряемому твердому телу) [c.340]

Приведение сил инерции к силе, равной главному вектору, и паре сил, момент которой равен главному моменту, является одним из важных этапов решения задач динамики несвободной систе.мы материальных точек в случае применения метода кинетостатики, либо общего уравнения динамики (см. ниже 5), а также при определении динамических давлений на ось вращающегося твердого тела (см. ниже 3). Отметим, что с силами инерции связаны формальные методы решения задач. Все упомянутые далее задачи могут быть решены несколько проще без применения сил инерции. В этой книге излагаются методы решения задач с использованием сил инерции лишь потому, что эти методы, в силу сложившихся исторических традиций, еще довольно распространены в инженерной практике. В динамике нет таких задач, которые не могли бы быть решены без применения сил инерции. В дальнейшем неоднократно дается сравнение методов решения задач с использованием и без использования сил инерции. [c.342]

В следующем параграфе будут рассмотрены методы приведения сил инерции материальных точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. [c.342]

Эти силы инерции приводятся к силе, равной главному вектору, и паре сил, момент которой равен главному моменту. Приняв за центр приведения сил инерции центр тяжести С диска, изобразим составляющие главного вектора сил инерции vy, уУ /ис — главный момент сил инерции относительно оси, проходящей через центр тяжести С перпендикулярно к плоскости диска. [c.356]

Совершая в этой задаче приведение сил инерции диска, можно было за центр приведения выбрать любую точку диска. Так, если за центр приведения взять точку О, то силы и оставаясь [c.358]

Для применения метода кинетостатики остается добавить силы инерции кривошипа ОА. Взяв за центр приведения сил инерции центр тяжести Су кривошипа, находим силу, равную главному вектору сил инерции = — Д/и ср Угловая скорость ш вращения [c.368]

Итак, в результате приведения сил инерции дифференциального блока мы получим пару сил с моментом (ступенчатый барабан), силу и пару сил с моментом (блок В) и силу (груз К)-Дадим возможное угловое перемещение ступенчатому барабану, направив 8ср против часовой стрелки. Вычислим возможные перемещения точек приложения задаваемых сил и сил инерции, выразив их через 8(р. Точки L к М нити имеют равные возможные перемещения. Точка L расположена на ободе блока О радиуса г, получившего возможное перемещение 8ср против часовой стрелки. Поэтому возможное перемещение точки М направлено по вертикали вниз, причем [c.431]

Переходим к приведению сил инерции материальных точек системы. [c.434]

Однородный тонкий стержень длиной I = = 1,5 м вращается с угловым ускорением е вокруг оси, перпендикулярной стержню. Найти размер /), определяющий положение центра А приведения сил инерции, относительно которого главный момент сил инерции равен нулю. [c.283]

При приведении сил инерции к центру С ( для твердых тел это обычно центр масс тела ) [c.177]

Уравнением (12.28) можно воспользоваться для исследования вопроса о статической устойчивости рассматриваемой системы регулирования. Для этой цели следует построить семейство кривых (см. рис. 205, б), выражающих зависимость от координаты г приведенной силы инерции Яии= ( о — z) (о при различных значениях угловой скорости со, считая угловую скорость каждый раз постоянной. Кроме этого, надо построить диаграмму (G + Я о + + сг) = f (г) — силы веса шаров, цилиндра 7, муфты 4 и силы сжатия пружины в зависимости от той же величины г. [c.346]

Процесс приведения сил инерции в данном случае подобен процессу замены массы физически сложного звена массой, математически сосредоточенной в одной точке. Чтобы выяснить соотношение между lue, можно в формулу (8.4) подставить выражение, связывающее между собой моменты инерции звена относительно двух параллельных осей Л и S. [c.275]

Приведение сил инерции к центру тяжести звена. Приложим две равные и противоположно направленные силы PI в центре тяжести звена (рис. 8.8). Тогда силы инерции образуют одну пару сил с моментом [c.277]

В соответствии с принципом Даламбера звено приведения будет находиться в равновесии, если к нему условно приложить приведенные силы инерции Р или момент от сил инерции М . Следовательно, правые части уравнений (9,6) и (9,7) можно рассматривать как приведенные к тому же звену силу инерции или момент от сил инерции звеньев. [c.305]

Рис. 248. К приведению сил инерции механизма

Звено, совершающее сложное движение. Сложное движение звена ВС (рис. 1.30, а) представим состоящим из двух простых, для которых уже известен способ приведения сил инерции переносного поступательного с ускорением Од точки В и относительного вращательного вокруг точки В (вместо точки В можно взять любую [c.49]

Чем больше будет модуль критерия или тангенса угла и, тем существеннее по сравнению с силами инерции перманентного движения будет влияние сил инерции начального движения, приводящих к появлению дополнительных динамических нагрузок на звенья машины. Так, например, если =1,5, то в рассматриваемом положении звена приведения силы инерции начального движения будут составлять 75% от сил инерции перманентного движения. [c.112]

На систему действуют вертикальный возмущающие силы силы давления газов и Р , приложенные к и Рр к т -, приведенная сила инерции поршня и кривошипно-шатунного механизма Р , приложенная к [c.201]

Силы инерции, которые приходится учитывать при исследовании движения механизма, являются массовыми силами, так как в общем случае ускорения отдельных точек движущегося тела различны. При исследовании механизмов приходится приводить силы инерции отдельных материальных точек звена к одной силе и к одной паре сил. Такая сила называется в механике главным вектором приведенных сил инерции, а момент, создаваемый приведенной парой сил, получил название главного момента сил инерции материальных точек звена. [c.18]

Отличительной особенностью равновесного движения машины является то, что силы инерции, возникающие в механизме машины при этом роде движения, после приведения их к какой-либо точке механизма дают суммарную приведенную силу инерции, равную нулю. Поэтому при наличии в машине равновесного движения динамические законы передачи сил и моментов приобретают форму статических законов, благодаря чему при рассмотрении применения этих законов появляется принципиальная возможность обойтись без учета сил инерции и сам вопрос об этих законах излагать до рассмотрения сил инерции. Руководствуясь этой методической установкой, автор рассматривает законы передачи сил и моментов в гл.1П, т. е. раньше детального изложения вопроса о силах инерции, которому посвящается гл. V. [c.3]

Нетрудно показать, что приведенная сила инерции всего механизма при равновесном движении равна нулю. [c.66]

Приведение сил инерции к оси вращения. Предполагая, что рассматриваемое звено имеет плоскость симметрии (ее предположим совпадающей с плоскостью чертежа), бесчисленное множество элементарных сил инерции бС,- и б/С,, связанных с каждой материальной точкой звена, можно рассматривать как плоскую систему сил и для их сложения воспользоваться методами статики для сложения сил на плоскости. [c.78]

Приведение сил инерции к центру тяжести звена. Если бы при приведении сил инерции за центр приведения мы взяли центр тяжести с звена, то получили бы эквивалентную систему сил ту же самую, но пару сил инерции уже другую. Эта новая система, конечно, по своему суммарному эффекту равноценна полученной выше, так как известно, что окончательный результат сложения сил не зависит от центра приведения. [c.80]

Результат сложения при приведении к центру тяжести с легко получить, воспользовавшись найденным выше результатом при приведении сил инерции к оси вращения О, т. е. силами С, /( и парой М- . [c.80]

Мы ограничимся рассмотрением случаев, когда звено совершает плоскопараллельное движение и имеет плоскость материальной симметрии, параллельную плоскости его движения. При этом точкой приведения сил инерции авена целесообразно брать его центр масс (рис. 45), так как упрощается выражение момента инерционной пары сил — главного момента сил инерции, что то же, инерционного момента. Он оказывается равным М = -1 г, (9.2) [c.78]

Приведенная сила инерции прикладывается к выбранной точке на звене приведения, и определяется ее момент относителыю оси вран1ения этого звена [c.138]

Определяем с помощью рычага Х<уковского приведенную силу. Для этого переносим найденную инерционную нагрузку в соответствующие точки плана скоро тей (рис. 88, б). Кроме того, к точке Ь плана прикладываем пока неизвестную гриведенную силу инерции Р перпендикулярно к линии АВ (к линии рЬ). Записываем равенство между суммой моментов от инерционной нагрузки и моменте и от приведенной силы инерции относительно начала р плана скоростей. Из этэго равенства находим модуль приведеннбй силы инерции Р,, [c.153]

При вращении вокруг неподвижной оси. E jm выбрагь за ценгр приведения сил инерции точку О на оси вращения Oz, то в эгой гочке получим главный вектор и главный момент сил инерции [c.366]

К системе сил инерции точек твердого тела можно применить метод Пуансо —метод приведения сил к некоторому центру, рассмотренный в статике (ем. ч. I Статика , 27). В динамике за центр приведения сил инерции выбпрагот обычно центр масс тела С. Тогда в результате приведения получится сила Ф, равная главному вектору сил инерции точек тела, и пара сил с моментом М равным главному моменту сил инерции относительно центра масс [c.284]

ОСИ, проходящей через центр приведения перпендикулярно к неподвижной плоскости. Так, если за центр приведения сил инерции выбрать центр тяжести С тверд010 тела, то [c.342]

Займемся приведением сил инерции масс, входящих в систему. При вращении колес вокруг неподвижных осей их силы инерции приводятся к парам сил, моменты которых противоположны по знаку знакам соответствующих проекций угловых ускорений и равны по модулю произведениям моментов инерции колес относительно осей вращения на модули соответствуювтих проекций угловых ускорений. Проекции угловых ускорений связаны очевидным соотношением [c.417]

Для механических систем в описывающих их уравнениях типа (1.1.2) можно считать, что вторая производная х представляет приведенную силу инерции, а правая часть — возникающую в системе силу, связанную только с положением рассматриваемой массы (например, упругую силу), и обе они отнесены к единице массы. В электрических системах, для которых принимается, что основная переменная х —заряд, левая часть уравнения (1.1.2) зависит от э. д. с., возникающей на индуктивности, а правая часть —от э. д. с. на емкости систем1я. [c.15]

По характеристике регулятора можно судит11 о его статической устойчивости. Пусть, например, муфта регулятора при установившемся движении (о = соу была выведена из положения равновесия и перемещение 2у получило положительное приращение Аг. Тогда приведенная сила Рп оказывается по модулю больше приведенной силы инерции Рц. Если считать, что при этом угловая скорость ш не изменяется, то под действием силы Рп муфта регулятора вернется в исходное положение, что следует из (12.15). При отрицательном приращении Дг муфта регулятора также возвращается в исходное положение и, следовательно, регулятор статически устойчив. [c.102]

Для центробежного маятника с равными длинами звеньев ирнведенная сила тяжести равна сумме сил тяжести шаров и муфты. Поэтому характеристика fn = Fn(2) изобразится прямой линией. На том же рис. 91 показан график модуля приведенной силы инерции для заданного значения м = (йу. Точка пересечения этого графика с характеристикой Fn = F z) определяет положение муфты, т. е. перемещение г = гу, соответствующее угловой скорости (О = Шу. [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...