Схемы источников теплоты

Характер и последовательность выделения теплоты при различных способах сварки могут быть довольно разнообразными. В каждом конкретном случае это предопределяет принятие той или иной схемы источника теплоты. Более подробно указанные вопросы рассматриваются в п. 7.7, 7.9, 7.10. [c.157]

В простейших инженерных схемах расчета воспроизвести сложную пространственную форму выделения теплоты при электрошлаковой сварке не представляется возможным. Хорошо отвечает фактическому распределению температур и форме проплавления следующая расчетная схема источника теплоты (рис. 7.21,6) в сплошной пластине без сварочного зазора / движутся три (равномерных по толщине металла) источника теплоты в виде линий АС, BD, расстояние между которыми равно 1, ч А В. Мощность источника на линии А В соответствует [c.233]

СХЕМЫ ИСТОЧНИКОВ ТЕПЛОТЫ [c.219]

Рис. 16.10. Расчетные схемы источников теплоты

Схемы источников теплоты, которые используются в расчетах тепловых процессов при дуговой и газовой сварке, зависят от распределения теплового потока источника теплоты, от размеров [c.399]

МГНОВЕННЫЙ ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ — расчетная схема источника теплоты, применяемая в численных методах математического описания процессов распространения теплоты при сварке, происходящих после кратковременного действия источника. Согласно этой схеме длительность действия источника теплоты принимается стремящейся к нулю. [c.76]

НЕПОДВИЖНЫЙ ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ — расчетная схема источника теплоты, применяемая в численных методах математического описания процессов распространения теплоты при сварке. Согласно этой схеме источник теплоты, мощность которого принимается постоянной, не перемещается в теле или по поверхности тела. Для основных способов сварки плавле- [c.89]

СОСРЕДОТОЧЕННЫЙ ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ — расчетная схема источника теплоты, применяемая в численных методах математического описания процессов распространения теплоты при сварке, происходящих в области, удаленной от источника. В соответствии с этой схемой удельный тепловой поток источника принимают сосредоточенным в точке (точечный), в отрезке линии (линейный) или в плоскости (плоский источник теплоты). [c.151]

При расчетном определении по схеме точечного быстродвижущегося источника теплоты площадь, ограниченная той или иной [c.186]

Мгновенный точечный источник теплоты — понятие абстрактное. Физической схемой, примерно соответствующей мгновенному точечному источнику, можно считать такую, при которой в очень малый объем за весьма малый промежуток времени вводится некоторое количество теплоты Q. Формально такое введение теплоты можно рассматривать как граничное условие при = 0, когда вместо распределения температур задается распределение теплоты в теле. Действительно, если принять, что во всех точках тела, кроме одной, теплосодержание равно нулю, а в точке с координатами хо, уо, zo при t — 0 содержится количество теплоты Q, то будем иметь случай мгновенного точечного источника. [c.152]

Коэффициент теплонасыщения для трех основных схем нагрева при сварке определяют по номограммам, приведенным на рис. 6.11, в зависимости от безразмерных критериев времени т и безразмерных расстояний от источника теплоты до рассматриваемой точки р. [c.175]

Для расчета принимаем схему точечного источника теплоты, перемещающегося по оси Ох на поверхности полубесконечного тела. [c.178]

В сварочной технике все чаще применяются мощные источники теплоты, осуществляющие сварку с весьма большими скоростями. В предельном случае, когда дни стремятся к бесконечности, в то время как отношение q/v сохраняет некоторое конечное значение, распространение теплоты в массивном теле и пластине приобретает особенности, позволяющие значительно упростить расчетные схемы. [c.179]

Этот случай близок к наплавке валика на пластину. В зависимости от толщины расчет температуры ведут по одной из трех схем. Если пластина тонкая, то предполагают, что источник выделяет теплоту равномерно по толщине листа и расчет проводят, как для линейного источника теплоты в пластине. В толстых плитах отражением теплоты от нижней границы пренебрегают и расчет ведут по схеме точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела. Наконец, если пластина не удовлетворяет первым двум схемам, то выбирают схему плоского слоя с точечным источником теплоты на поверхности (рис. 6.16, а), принимая, что обе поверхности не пропускают теплоту. [c.185]

Для упрощения расчетов источник теплоты иногда считают быстродвижущимся. При сварке кольцевого шва эта схема предусматривает распространение теплоты, выделившейся на участке dS (рис. 6.19, в), только в плоскости /—/. При многократном [c.190]

Рис. 6.19. Схемы тел и движения линейных источников теплоты при нагреве тонкостенных тел вращения

Рнс. 6.20. Различные схемы движения и расположения источников теплоты при нагреве сплошного круглого цилиндра [c.192]

Рис. 6.22. Схема нагрева пластины поверхностным мгновенным нормально круговым источником теплоты

Температура 7 , до которой охлаждается первый слой, зависит, в частности, от длины завариваемого участка /, погонной энергии сварки q/v и температуры подогрева 7 . Выразим связь между перечисленными параметрами. Б качестве расчетной схемы примем схему мгновенного выделения теплоты на завариваемом участке / в начальный момент сварки при этом также примем, что теплота выделяется равномерно по толщине металла б, распространяется только в направлении у и теплоотдача отсутствует (рис. 7.11). Иными словами, принимается схема линейного быстродвижущегося источника теплоты в пластине. Выбранная схема не учитывает ряда особенностей распространения теплоты, однако может быть принята для расчета по следующим соображениям. Температура как указывалось выше, не превышает, как правило, 650 К. Когда околошовная зона охладится до 500...600 К, то температура по сечению успевает выравняться, и поэтому несущественно, какое распределение теплоты принято в начальный момент времени. [c.219]

Приращение температуры находят по схеме непрерывно действующего в течение t неподвижного источника теплоты в бесконечном стержне с дополнительным тепловыделением от проходящего тока. Мощность источника теплоты [c.241]

Введенная в металл теплота Q=Qi- -Q2 после окончания сварки и разведения электродов распространяется в пластинах и отдается в окружающее пространство. Температурное поле на этой стадии (рис. 7.26, б, штриховая линия) описывается схемой мгновенного нормального кругового источника теплоты в пластине с теплоотдачей [c.244]

Для случая сварки вместо Т подставляют выражение, определяющее температурное поле для заданных источника теплоты и схемы свариваемого тела [c.506]

На рис. 20.18 изображена схема, а на рис. 20.19 цикл понижающего термотрансформатора в координатах Т—х. Отбираемая от источника с температурой T теплота д затрачивается на совершение работы / в двигателе /. Теплоприемником для двигателя служит источник теплоты с температурой Тд, к которой должна быть преобразована теплота д )- [c.628]

Необходимо отметить, что холодильная машина, входящая в состав термотрансформатора, используется в данном случае с иной целью. Действительно, обычно холодильная машина предназначена для отвода теплоты от тела, имеющего температуру более низкую, чем температура окружающей среды теплоприемником у обычной холодильной машины служит окружающая среда. Холодильная же машина в рассматриваемой схеме отбирает теплоту от окружающей среды, причем теплоприемником для нее является источник теплоты с температурой Тд более высокой, чем температура окружающей среды. [c.629]

Рис. 4.7. Схема плоской стенки с источником теплоты к задаче теплопроводности (4.33), (4.34)

Этот метод состоит в следующем. В узлах сетки записываются ожидаемые, но произвольно выбранные температуры. В общем случае они не будут удовлетворять условию (23.5). Если окажется больше среднего арифметического температур Т , Т , Тз, Т , то это значит, что в точке О находится источник теплоты, если меньше, то сток теплоты. В этих случаях разностная схема примет вид [c.235]

Метод переменных направлений позволяет сократить объем вычислений по неявной схеме, сохраняя свойство абсолютной устойчивости. Ниже приводится реализация этого метода для областей прямоугольной формы без внутренних источников теплоты. [c.34]

Разностная схема и разностное решение. Основные понятия теории разностных схем разберем на примере одномерного нестационарного уравнения теплопроводности для пластины с внутренним источником теплоты [c.70]

Проиллюстрируем физический механизм возникновения неустойчивости при расчете по явной схеме на примере плоской стенки без источников теплоты. Положим, что начальная температура стенки равна нулю во всех точках пространственной сетки, кроме одной точки с номером п k (рис. 3.4) Un =- О, п = I,. .. N, пфк, и% 1. [c.82]

По способу обеспечения тепловой энергией системы могут быть одноступенчатыми и многоступенчатыми (рис. 12.1). В одноступенчатых схемах потребители теплоты присоединяются непосредственно к тепловым сетям I при помощи местных или индивидуальных тепловых пунктов 5. В многоступенчатых схемах между источниками теплоты и потребителями размещают центральные 6 тепловые (или контрольно-распределительные) пункты. Эти пункты предназначены для учета и регулирования расхода теплоты, ее распределения по местным системам потребителей и приготовления теплоносителя с требуемыми параметрами. Они оборудуются подогревателями, насосами, арматурой, контрольно-измерительными приборами. Кроме того, на таких пунктах иногда осуществляются очистка и перекачка конденсата. Предпочтение отдают схемам с центральными тепловыми пунктами 1, обслуживающими группы зданий 5 (рис. 12.2). [c.382]

РАСПРЕДЕЛЕННЫЙ ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ, местный распределенный источник теплоты, нормально-распределенный источник теплоты — расчетная схема источника теплоты, применяемая в численных методах математического описания процессов распространения теплоты при сварке, происходящих в области, близкой к источнику. Согласно этой схеме удельный тепловой поток источника принимается распределенным по нагреваемому участку поверхности (поверхностнораспре-деленный источник теплоты) или объему металла (объемнораспределенный источник теплоты) по так называемому нормальному закону. [c.122]

Время относи ельн ол о времени варк е ь а ал (I = 0,1 с). Размер h, согласно рис. 4.1 тож ма. Имен о дл такого момента можно приня ь ледующую расче ную схему. Источник теплоты — эт и к, че е который вводится э ергия в плоскость контакта, [c.157]

Дуговая плазменная струя — интенсивный источник теплоты с Бшроким диапазоном технологических свойств. Ее можно исполь зовать для нагрева, сварки или резки как электропроводных металлов (обе схемы рис. 53), так и неэлектропроводпых материалов, таких как стекло, керамика и др. (плазменная струя косвенного действия, рис. 53, б). Тепловая эффективность дуговой плазмониой струи зависит от величины сварочного тока и напряжения, состава, расхода и скорости истечения плазмообразующего газа, расстояния от сопла до поверхности изделия, скорости [c.65]

На рис. 20-6 изображен цикл бельгийской АЭС с огневым иаро-перегревом, за счет которого получена дополнительная пл. 12371. Но применение огневого нароиерегрева не решает центральной задачи — использования самого ядерного горючего. Кроме того, применение двух видов источников теплоты на АЭС вызывает известные неудобства в эксплуатации. Более перспективным является перегрев пара в самом реакторе. Тепловая схема такой установки с водяным теплоносителем разработана для Белоярской АЭС. Водяной пар при давлении 90 бар перегревается в самом реакторе до 500° С, что дает возможность получить высокий к. и. д. (до г [c.322]

Рис. 5.10. Расчетные схемы мгновенных источников теплоты а — линейный источник в пластине б — нормально линейный источник а — плоский источник в стержне г — нормально круговой источник на поверхности полубесконеч-ного тела

При винтовой наплавке на тонкостенный цилиндр (рис. 6.19,г) можно также приближенно пользоваться схемой быстродвижу-щегося линейного источника теплоты в пластине с суммированием температурных полей от отдельных источников. Если приближенно полагать а ж 90°, то [c.191]

При наплавке на полый толстостенный цилиндр по винтовой линии малого шага также можно использовать схемы быстродви-жущегося источника теплоты. Принципиально ход рассуждений при выводе формул тот же самый, что и в случае сплошного цилиндра. Приращения температур определяют по формулам структура которых аналогична структуре формул (6.60) и (6.62) Отличие заключается в том, что вместо функции Ф (г, t ), выра жающей выравнивание температур в сплошном тонком диске в формулу входит функция Ф (2, tn) [см. формулу (6.52)], выра [c.195]

Так как зависимости (7.22)... (7.25) получены на основе использования теории быстродвнжущегося источника теплоты, то определение продолжительности нагрева при электрошлаковой сварке будет ориентировочным. Используем схему линейного источника теплоты в пластине. [c.217]

Рис. 7.22. Температурное поле предельного состояния при электрошлаковон сварке, рассчитанное по схеме двух шлаковых и одного металлического источников теплоты (б = 10 см, / = 2 см, Аш = 6 см, = 10 кВт)

Рис. 4.8. Схема цилиндрической стенки с источником теплоты к задаче теплопроводности (4.40), j(4.4I), (4.42) распределение температуры (г) (4,46) потолщи-не стенки

Из уравнения (6.5) следует, что температура в любом узле плоской сетки есть среднее арифметическое температур в соседних четырех узлах сетки. Это одно из фундаментальных свойств уравнения Лапласа, следствием которого и является (6.5). Условие (6.5) положено в основу одного из методов численного решения задач теплопроводности, который называют релаксационным. Этот нметод состоит в следующем. В узлах сетки записываются ожидаемые, но произвольно выбранные температуры. В общем случае они не будут удовлетворять условию (6.5). Если окажется больше среднего арифметического температур Т , Т , Т , Г , то это значит, что в точке О находится источник теплоты, если меньше, то сток теплоты. В этих случаях разностная схема примет вид [c.86]

На рис. 12.2, а показана условная схема понижающего трансформатора теплоты, в котором высокопотенциальная теплота Q,, источника теплоты И при температуре [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...