Источник и сток равной мощности

Аналогично плоскому диполю (VII. 14) можно получить диполь пространственный. Если возьмем источник и сток равной мощности и расположим их на равных расстояниях от начала координат а и затем начнем их приближать к началу координат так, чтобы предел lim Qa =.т оставался постоянным, то получим [c.177]

Источник и сток равной мощности [c.128]

Рис. 4.10.2. Линии тока для источника и стока равной мощности.

В качестве простого примера рассмотрим источник и сток равной мощности, расположенные на равных расстояниях от начала координат на оси z, как показано на рис. 4.10.1. Предположим, что жидкость вытекает из источника А с объемной скоростью q и втекает в сток В равной мощности. Величина функции тока в точке Р при действии источника А определяется при помощи уравнения (4.9.3) при 0 = б , в то время как ее величина, вызван- [c.128]

Источник и сток равных мощностей помещены в точках (О, О, с) внутри сферы радиуса а с центром в точке (О, О, 0). Найти выражение для потенциала скоростей в точках внутри сферы. [c.462]

Анализ движения двух взаимодействующих точечных источников (стоков) в трехмерном пространстве может быть проведен, если за исходное взять выражение для скорости (1.110). Так же, как и в случае плоских источников, все возможные их перемещения совершаются по прямой, соединяющей их начальные местоположения, а при 01 + 02 источник и сток равной мощности остаются на постоянном удалении друг от друга. Не останавливаясь на подробностях, приведем выражения, аналогичные (1.146) для двух пространственных источников (стоков) [c.149]

Комбинация источника и равномерного потока дает твердую стенку, уходящую по одному направлению в бесконечность комбинируя источник и сток равной мощности, можно получить эту стенку в виде замкнутой кривой. Возьмем начало координат посредине между источником Л истоком Ла за ось X примем прямую ЛИх- Функция тока в точке Р для комбинации источника и стока будет [c.25]

Придавая различные значения С , для каждого к получаем семейства линий тока. Для случая к (два источника одинаковой мощности) и случая к = — (источник и сток равной по величине мощности) картина линий тока приведена на рис. 43. [c.156]

Поток диполя в безграничной жидкости получим, используя прием наложения потоков. Определим сначала потенциал скоростей поля, создаваемого совокупностью источника и стока с равными по абсолютной величине мощностями Q. [c.271]

Совокупность источника и стока мощности +т и — т с взаимным расстоянием дз, причем в пределе дз берется бесконечно малым, а т бесконечно большим, но так, что произведение т дз остается конечным и равным, скажем, и, называется диполем, или дублетом мощности ц. Проведенная в направлении от — т к т прямая, на которой лежит дз, называется осью дублета. [c.78]

Если, сохраняя неизменным q, устремить h к нулю, то сток поглотит жидкость из источника и никакого движения не произойдет. Поступим иначе устремив h к нулю, одновременно будем увеличивать q до бесконечности так, чтобы произведение мощности q на расстояние между источником и стоком осталось конечным и равным Некоторой величине / [c.237]

Источник и сток вне кругового цилиндра. Рассмотрим сток мощности т в точке 5, и равный с ним по мощности источник в точке 5. оба расположенные вне кругового цилиндра с центром О. Если н5 — точки инверсии, то отображенная относительно окружности система состоит из стока мощности —т в точке источника мощности т в точке О, источника мощности т в точке 5 и стока мощности —т в точке О- Она сводится к стоку мощности —от в точке 5 и источнику мощности т в точке 5, так как источник и сток в точке О нейтрализуют друг друга. [c.214]

Провести линии тока для течения, обусловленного равными по мощности источником и стоком в двух случаях [c.217]

Равные по мощности источник и сток. Диполь. Другая простая комбинация состоит из источника мощности т в точке а, 0) и стока мощности—т в точке ( — а, 0). [c.434]

Твердые тела Рэнкина. Если мы скомбинируем равные по мощности источник и сток из п. 15.26 с равномерным потоком скорости V, направленным в отрицательную сторону оси х, то получим следующую функцию тока [c.436]

Это можно интерпретировать непрерывным распределением вихрей. Если нужно учесть толщину, то необходимо помещать источники и стоки, но так, чтобы их суммарная мощность была равна нулю. Комплексный потенциал в этом случае будет Для источников [c.390]

Если, сохраняя неизменным 1(31 устремить h к нулю, то сток поглотит жидкость, поступающую из источника, и покой не нарушится. Поступим иначе устремим h к нулю и одновременно будем увеличивать IQI до бесконечности так, чтобы произведение мощности Qj на расстояние 2/г между источником и стоком осталось конечным и равным некоторой величине / [c.207]

Для расчета температурного поля сечения осесимметричного кольца от теплообмена с корпусом в уравнения (1) вводятся значения мощностей источников и стоков. Очевидно, что источники будут действовать на участке, соответствующем внутренней стенке кольца и их мощность равна [c.371]

Если в среде присутствуют источники и стоки тепла, то в правой части уравнения появляется дополнительный член, равный их мощности [c.8]

Так как линиями тока для источника и равного по мощности стока являются окружности, то окружность, проходящая через вышеуказанные четыре точки, является линией тока. Следовательно, окружности пересекаются в критических точках А н В. [c.214]

Если в канале, ограниченном стенками х=а и х-=—а, имеются равномерно распределенные источники, расположенные на отрезке от х=0 до х=а, и равной мощности стоки, расположенные на отрезке от х=0 до х=—а, то требуется найти скорость в лк>-М точке вдоль стенок канала. [c.219]

Внутри круга радиуса а помешен источник мощности т на расстоянии / от центра и сток такой же мощности расположен в центре. Найти соответствующий комплексный потенциал и показать, что результирующее воздействие на границу равно [c.220]

Построить графически в трех измерениях линии тока для источника и равного по мощности стока. [c.457]

Если АВ — постоянной мощности линейный источник и А, В — равные стоки такой мощности, что нет ни притока, ни потери жидкости, то показать, что [c.457]

Уравнения (2.23.42) и (2.23.43) можно использовать и для отыскания предельного равновесия сыпучей среды, имеющей форму полого бесконечного цилиндра. Для этой цели следует считать мощность источника или стока бесконечно малой величиной и положить в упомянутых уравнениях =0, после чего они обращаются в обыкновенные дифференциальные уравнения. Интегрируя их, получаем, что при одном и том же давлении Ра на внутренней границе цилиндра г = а давление рь на внешней границе г = Ь должно быть равно значению [c.501]

Поле изолированного диполя (дублета). Этот вид потенциального поля с особенностью образуется как предельный случай полей стока и источника равной мощности, когда расстояние между ними уменьшается до нуля, а величина мощности бесконечно растет так, что произведение мощности на расстояние момент диполя) остается постоянным. [c.136]

Q2 > О, Q > 0. При этом 2 так что справа от источника может быть как источник (02 > так и сток ( 2 02 61)- Если 2 > О, т. е. обе особенности являются источниками, то, поскольку <0 и 1 2 > О, источники удаляются от начала координат, причем тот, у которого мощность меньше, — быстрее. На бесконечности их скорости обращаются в нуль. Если Q2 <0, то левый источник и правый сток движутся оба вправо ( DJ > О, ь>2 > 0), но расстояние между ними монотонно увеличивается (7 > 0), поскольку 0, > 2 и, следовательно, 1 2 > и,. На бесконечности их скорости равны нулю. [c.149]

Сток тепла, равный по мощности источнику, следует одновременно с источником приложить в точке Р", являющейся зеркальным отображением точки Р относительно граничной плоскости ХОУ. Тогда по принципу наложения температура в любой точке тела с текущими координатами х, у, . будет равна разности температур двух процессов — нагрева тела и стока тепла [c.116]

Помещаем точечный источник мощностью /(х, у, z ) dx dy dz в точку (х, у, z ) и равный ему по мощности сток в точку (—х, у, z ) это обеспечивает на границе х = О температуру, равную нулю. Тогда мы получим [c.271]

Между неподвижными границами 0=л/4 и 6=-л/4 имеется двумерное движение, которое создается источником мощности т в точке г=а, 0 = 0 и равным по мощности стоком в точке г = Ь, 0=0. Показать, что функция тока имеет вид [c.218]

Деталь можно рассматривать как полуограниченное пространство. Температурное поле в детали образуется в результате наложения температурных полей, возникающих от двух источников тепла (I — I) 9я и 9тз и одного стока тепла Источник на условной плоскости сдвига является плоским, имеет постоянную интенсивность, и его мощность зависит от количества тепла, переходящего в стружку. По отношению к детали он является подвижным, перемещающимся со скоростью, равной скорости резаиия. На площадке контакта задней поверхности с поверхностью резания действует второй плоский источник переменной интенсивности, убывающей от лезвия к концу площадки. По отношению к детали он также является движущимся со скоростью V. Его мощность определяется работой трения на задней поверхности На площадке контакта, кроме того, расположен сток тепла постоянной интенсивности отражающий теплообмен между деталью и инструментом. [c.158]

Обтекание круга может быть получено при расположении источников и стоков одинаковой мощности взаимно симметричнооколо окружности, т. е. так, чтобы произве-тение их расстояний от центра окружности было равно квадрату радиуса а,02 = b]f 2 = [c.392]

Если взять окружности 6 — 6 = onst в качестве линий тока, то мы будем иметь случай одного источника и одного стока равной мощности в точках ( а, 0). Если а стремится к нулю, в то время как fia остается конечным, то этим реализуется допущение [c.93]

Одинаковые по мощности источник и сток помещены в двух точках тонкой с рн-ческой оболочки. Показать, что линиями тока и равного потеициала на сфере будут малые окружности. [c.222]

Плоский точечный источник и сток. Пусть ось г представляет совокупность бесчисленного множества точечных источников, в плоскости хоу эта совокупность проектируется в виде плоского точечного источника, расположенного в начале координат (рис. 3.7). Жидкость растекается из этого источника вдоль линий тока — прямых лучей а = 0П81 — во все стороны плоскости. Эквипотенциальные линии представляют окружности с центром в начале координат. Мощностью источника называется секундный расход жидкости, приходящийся на один метр оси х—Q, м (м-с). Скорость жидкости в любой точке окружности радиуса г равна ра- [c.51]

Если дществуют источники или стоки массы и иж мощность равна q Y,t) имеем [c.137]

Процесс выравнивания температуры после прекращения в момент Го действия источника теплоты постоянной мощности q получается наложением двух, процессов процесса теплоиасыщения Т (t) продолжающего действовать источника и процесса теплонасыщения Т (t — io) равного ему стока теплоты q,. [c.15]

Для расчета температурных полей в стружке, детали и режущем клине инструмента можно принять следующую упрощенную схему расположения источников тепла, показанную на рис. 118 (для удобства изображения источников деталь, стружка и инструмент раздвинуты). Сливную стружку можно рассматривать как бесконечный стержень толщиной а . Температурное поле в стружке образуется в результате наложения температурных полей, возникающих под действием двух источников и одного стока тепла. Первый плоский источник равномерной интенсивности расположен на условной плоскости сдвига. По отношению к стружке он является наклонным движущимся источником, скорость которого равна скорости стружки Его тепловая мощность определяется работой пластической деформации и коэффициентом определяющим, какая часть тепла деформации остается в стружке. Второй плоский источник тепла переменной ннтенсивности расположен на передней поверхности инструмента. По отношению к стружке он также является движущимся со скоростью Мощность источника определяется работой трения на передней поверхности инстру- [c.157]

В работе Депью с сотрудниками [6-9] описан опыт создания и испытания тепловой трубы переменной проводимости на метиловом спирте с регулированием по принципу пассивной обратной связи. В качестве буферного газа использовался азот. Система была испытана в диапазоне подводимой мощности 2—30 Вт при температуре источника теплоты, равной температуре окружающей среды, и номинальном значении температуры стока теплоты 0°С. Регулирование осуществлялось при помощи металлического сильфонного газового резервуара. Перемещение основного сильфона происходило 184 [c.184]

Теория дает меньшее значение отрезка времени до достижения выброса температуры источника теплоты и более низкое значение самого выброса температуры. Это положение обусловлено принятым допущением о том, что температура пара в системе, а следовательно, и давление мгновенно реагируют на изменение мощности и (или) условий стока теплоты и что выброса самой температуры пара до начала процесса восстановления не наблюдается. Увеличение температуры пара зависит от реакции аккумулирующего объема на изменение параметров в источнике теплоты, т. е. теория будет более точной при малых значениях отношения tsr/ts. (В рассмотренном Бинертом и Бренненом случае Tst/ts было приблизительно равно 44.) [c.202]

Как следует из (4-60), параметр 2= 20рСр имеет единицу измерения ватт на градус и может рассматриваться как тепловая проводимость, соединяющая изотермическую точку схемы с температурой 4 или Ов с приемником энергии — средой с. Правая часть уравнения (4-60) в этом случае соответствует источнику тепла, мощность которого равна Q = 2W<>g . При = 0. т. е. 4х = 4. мощность этого источника, очевидно, равна нулю. Изложенные соображения позволяют на основании уравнений (4-55), (4-60) и (4-57) составить иную тепловую схему системы тел, изображенную па рис. 4-8, б, в которой ранее неопределенный сток тепла Q заменен параллельно включенными проводимостью 2 и источником тепла 21У в . [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...