Закон Кирхгоффа

Положительный полюс источника питания от тяговой подстанции подключается к контактному проводу, а отрицательный - к рельсам. При такой схеме электроснабжения тяговый ток от положительной шины тяговой подстанции по питающим фидерам поступает через контактную сеть и токоприемник к двигателю электровоза, а затем через колеса и рельсы к отрицательной шине тяговой подстанции. Так как рельсы не полностью изолированы от земли, часть тягового тока в соответствии с законом Кирхгоффа стекает с них в землю. Сила стекающего тока, который и является блуждающим, тем больше, чем меньше переходное сопротивление между рельсами и землёй и чем выше продольное сопротивление рельсов (переходное сопротивление "рельс-земля" 0,1-1,0 Ом/км). При условиях, способствующих утечке тока в землю (большое сопротивление стыковых соединений на рельсах, загрязнённость балласта и т.д.), сила блуждающего тока в земле может достигать 70-80% от общей силы тягового тока, т. е. десятков и сотен ампер. Так как на участке между двумя тяговыми подстанциями могут находиться несколько электровозов, то в зависимости от их расположения и силы тягового тока, потенциалы отдельных участков рельсового пути будут изменяться как по величине, так и по знаку. [c.22]

Зная топологию системы и уравнения компонент, можно получить уравнения системы [6]. Эта возможность, как показано в работе [13], вытекает из изоморфизма (в смысле обобщенных законов Кирхгоффа) между механической системой и описывающим ее графом. [c.56]

Соотношение (1-57) представляет собой математическую формулировку закона Кирхгоффа. Оно показывает, что отношение спектральной плотности излучения тела к поглощательной способности есть для данной температуры и длины волны величина постоянная, одинаковая для всех тел. Для абсолютно черного тела Ах =1. Подставляя это значение в формулу (1-57), находим [c.28]

До сих пор речь шла о спектральных составляющих излучения. Посмотрим, как обстоит дело с законом Кирхгоффа для интегральных лучистых потоков. Величина интегрального черного излучения о= [c.29]

Эта формула представляет собой закон Кирхгоффа для интегрального излучения. Она показывает, что отношение величины интегрального излучения тела к его поглощательной способности — есть величина постоянная, равная излучению абсолютно черного тела. При этом, как и для спектрального излучения, поглощательную способность (а) следует брать для температуры, при которой рассмотрено излучение тела. Кроме того, спектральный состав падающего лучистого потока должен быть одинаков со спектральным составом абсолютно черного излучения при температуре тела. [c.29]

Соотношения (1-63) — (1-65) получены как следствие закона Кирхгоффа для спектрального излучения. Их можно было бы получить и непосредственно на основе второго закона термодинамики, аналогично тому, как это было сделано для спектрального излучения. [c.29]

Пользуясь понятиями степеней черноты, закон Кирхгоффа, представленный формулами (1-59) и (1-63), можно записать в следующем виде [c.31]

Согласно закону Кирхгоффа [c.34]

Величина Лх ср представляет собой спектральную поглощательную способность сре ды. По закону Кирхгоффа она равна спектральной степени черноты (Гер). [c.270]

Для расчета зависимости энтальпии реакции от температуры используём закон Кирхгоффа, одно из выражений которого [c.282]

Закон Кирхгоффа устанавливает для всех серых тел, что отношение излучательной способности Е к поглощательной А равно излучательной способности абсолютно черного тела о- А так как о зависит от температуры, то отношение [c.7]

Эти два уравнения являются математическими выражениями закона Кирхгоффа. [c.7]

Закон Кирхгоффа справедлив для полного (интегрального) и для монохроматического излучений. В последнем случае от-Е Е [c.7]

Из закона Кирхгоффа следует известное положение о том, что чем больше излучательная способность тела, тем больше его поглощательная способность. [c.8]

Применение первого закона Кирхгоффа к системе дает следующие уравнения [c.166]

В этих уравнениях р представляет собой не абсолютное давление, а перепады давлений на соответствующих участках схемы, обозначенных индексами. Первый закон Кирхгоффа для электрических цепей соответствует определению давления в гидромагистралях как скалярной величины. [c.166]

Второй закон Кирхгоффа для электрических цепей аналогичен закону сохранения массы для гидромагистралей. Применение его к схеме фиг. 5.4 позволяет получить четыре дополнительных уравнения расходов [c.166]

Применяя законы Кирхгоффа к элементам цепи фиг. 10.4 [3], можем записать [c.347]

Гипотезы 1—3 являются обобщением гипотез Кирхгоффа, сформулированных ранее для пластин (см. гл. 4), и закона плоских сечений Бернулли — Эйлера, принимаемого в теории балок. Гипотезы Кирхгоффа — Лява предполагают отсутствие сдвиговых и- нормальной деформаций по толщине оболочки. [c.216]

Поскольку принята гипотеза Кирхгоффа, и сдвиги, соответствующие касательным напряжениям т, не учитываются, эти напряжения нельзя связать с перемещениями с. помощью закона Гука. - [c.12]

Теорема Кирхгоффа. Исходная система уравнений и краевых условий теории упругости приведена в п. 1.1. Вводятся следующие предположения 1) начальное состояние тела является натуральным 2) постоянные ц, v в обобщенном законе Гука удовлетворяют неравенствам (3.3.5), (3.3.6) гл. III, обеспечивающим положительность удельной потенциальной энергии деформации поэтому последняя может быть нулем лишь в натуральном состоянии 3) допускается общепринятое в линейной теории упругости пренебрежение изменением формы тела при формулировании краевых условий — ограничивающая упругое тело поверхность О в состоянии равновесия такая же, как в натуральном состоянии. [c.182]

Дальнейший расчет ведется, как для электрических разветвленных цепей, согласно законам Ома и Кирхгоффа [c.103]

Определение теплоты образования жидкого сплава по теплоту образования твердого сплава и разности между теплотами охлаждения сплава и чистых металлов. Согласно Магнусу и Ман-геймеру [246] и Керберу и Эльсену [174], жидкий сплав данного, состава, с данной температурой Т" вносится в калориметр при комнатной температуре Т. Количество освобождающегося при этом тепла, отнесенное к одному грамм-атому сплава, дает разницу теплосодержаний Я, (Г )—Н (Т ) между температурами Т" и Т. Тот же метод применяется и для определения разности теплосо держаний между температурами Т" и Т для чистых металлов, Я (1)(Т")—Я (1)(Г ) для металла 1 и Нт 2) Т")— Нщ2) Т ) для металла 2. Теплота образования твердого сплава при комнатной температуре, например ДЯ(Т ), предполагается известной на основании измерений методами, описанными выше. Чтобы найти теплоту образования Н Т") жидкого сплава при температуре Т", следует воспользоваться законом Кирхгоффа для температурной зависимости теплоты реакций [c.95]

Закон Кирхгоффа устанавливает связь между излучением черного тела и Т ЮЛ7ЧШ1Ш реал№ЫХ тел "1Гяв1Я ТС г р [c.27]

Согласно закону Кирхгоффа, полученные соотношения справедливы и для поглощательных способностей среды отностительно серого (или черного) излучения. [c.62]

Выражения (3-16) и (3-17) одинаковы с выражением (1-79) для закона Кирхгоффа, только дервые относятся к направленному излучению, в то время как формула (1-79) —к полусферическому излучению. [c.75]

Густав Роберт Кирхгофф родился в Кенигсберге в 1824 г., умер в Берлине в 1887 г. Преподавал последовательно в университетах Бреславля, Гейдельберга и Берлина и был одним из крупнейших специалистов своего времени по математической физике. Известен тем-, что дал теоретические основы спектрального анализа и вместе с Бунзеном разделяет заслугу первого его практического применения. Классическими являются также и его законы о распределении электрических токов в сетях, исследования, относящиеся к принципу Гюйгенса, и принадлежащая ему теория упругих стержней и пластинок. Его лекции по математической физике, собранные в четырех томах, первый из которых (только что цитированный) был отредактирован лично им самим и представляет собою полный трактат по механике, еще и сегодня могут служить примером осторожности и точности изложения. [c.406]

Как видно из формул (3.J8), строго говоря, гипотезы Кирхгоффа—Лява приводят к гиперболическому закону распределения напряжений по толщине стенки оболочки. Следует однако иметь в виду, что отношение zlR (i — Г, 2) не превышает по абсолютной величине hl2R (h — толщина стенки) и для оболочек весьма мало по сравнению с единицей. [c.127]

Однако деформации элемента оболочки, полученные в предыдущем разделе на основе кинематических гипотез Кирхгоффа, не позволяют полностью определить напряженное состояние. Согласно этим гипотезам деформации Via,. Vaa. Ч считались равными нулю. Поэтому G помош,ью закона Гука нельзя связать с перемещениями касательные напряжения т з, т з и нормальное напряжение Оз. Предполагаем, что нормальное напряжение Og мало по сравнению с напряжениями ffi, Og. Эта Г ипотеза оправдывается тем, что на внешней и внутренней поверхностях оболочки напряжение Оз равно интенсивности внешней нормальной нагрувки. В связи с малой толщиной оболочки таков же порядок Oj й во внутренних ее точках. В то же время напряжения (Ti и Oj имеют порядок, по крайней мере в R/H раз больший. Поэтому в уравнениях закона Гука [c.245]

Для упругого материала справедлив закон Гука. Используя гипотезы Кирхгоффа—Лява (азз == ai3 = сг2з = 0), запишем выражения для напряжений в сечениях [c.40]

Уравнения равновесия полулинейного материала. Удельная потенциальная энергия деформации полулинейного , или гармонического , материала, введенного в рассмотрение в п. 2.8 гл. VIII, представляется выражением (2.8.7) гл. VIII. Закон состояния его (2.8.8) гл. VIII определяет связь тензора напряжения Пиола —- Кирхгоффа D с величинами, характеризующими деформацию, — тензором поворота А главных осей меры деформации и тензором-градиентом V/ [c.771]

Пластинок колебания 371 граничные условия 375 закрепленная граница 385 изогнутые пластинки 412 квадратная пластинка 392, 396 колебания изгиба 371 колебание узлов 382 потенциальная энергия изгиба 372 прямоугольная пластинка 389, 390 свойство сопряженности 377 система узлов 379, 380 сравнение с опытом 380, 381 суперпозипия колебаний 394 тангенциальные колебания 405 теория Кирхгоффа 381, 388 фигуры Уитстона 395 Хладни закон 380 Хладни фигуры 386, 398 Плато 55 [c.502]

В этой главе вариационны.м методом получены основные дифференциальные уравнения конечного прогиба тонких упругих пологих трехслойнух оболочек несимметричной структуры, состоящих из изотропных несущих слоев и трансверсально изотропного заполнителя. В дальнейшем на основе нелинейных урав-лений введены линейные уравнения местной потери устойчивости. При построении уравнений для несущих слоев используются гипотезы Кирхгоффа — Лява о прямой нормали, для заполнителя — гипотеза о несжимаемости материала в поперечном направлении, и предполагается, что деформация поперечного сдвига по толщине заполнителя распределена по некоторому известному закону. Кроме того, для всех трех слоев принят общий приведенный коэффициент Пуассона V. Теория, не содержащая последнего допущения, при предпосылках, указанных выше, изложена в работах 112, 13, 14]. [c.49]

Система четырех уравнений, содержащая т, Р, оь аг для изотропных несущих слоев сведена последовательно к трем (ш, р, ([) и Двум w, Р) нелинейным уравнениям. Здесь впервые в теории слоистых оболочек была сформулирована гипотеза о линейном распределении касательных перемещений по высоте пакета, позволившая методологически строить эту теорию в духе теории однослойных оболочек. Принималось, что несущие слои, передающие изгиб, и кручение, испытывают конечные прогибы, а заполнитель воспринимает только малый поперечный сдвиг. Гипотеза Кирхгоффа—Лява о прямой и нерастяжимой нормали несущих слоев и предположение о прямолинейности нормали в заполнителе удовлетворяют принятому линейному закону распределения касательных перемещений по толщине оболочки. Одновременно для случая изотропных несущих слоев дана система д-вух нелинейных уравнений w, Р), найденных при условии, что срединные поверхности несущих слоев присоединены к крайним поверхностям заполнителя. [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...