ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Закон Кирхгоффа из "Лучистый теплообмен в печах и топках " Докажем сначала, что плотность излучения для длины волны, соответствующей интервалу Я и к+ё к, в пустом замкнутом пространстве, ограниченной стенками, имеющими постоянную и повсюду одинаковую температуру,Лзависит только от температуры, а не от характера поверхности стенок или каких-либо тел, находящихся внутри пространства. В таком пространстве через некоторое очень короткое время устанавливается лучистое равновесие. Это значит, что объемная нлот-V ность лучистой энергии для излучения, характеризуемого любым интервалом для волн X и будет во всем пространстве одинакова и что количество энергии данной длины волны, поглощаемое в единицу времени стенками, равно количеству излучаемой энергии. [c.27] Таким образом, допущение, сделанное в начале рассуждения, оказалось неправильным, и мы приходим к единственному выводу, что плотность излучения в замкнутом пространстве с определенной, установившейся температурой зависит только от величины этой температуры и не зависит от материала стенок пространства или каких-либо тел, находящихся внутри него. . [c.28] При этом величину Ах берут для той температуры, при которой рассмотрено излучение тела. [c.29] Из полученных соотнощений видно, что плотность излучения действительного тела всегда меньше плотности излучения абсолютно черного тела. Последнее обладает максимально возможной излуча-тельной способностью. Из сказанного следует вместе с тем, что в замкнутой изотермической излучающей системе яркость повсюду одинакова и равна яркости черного излучения. [c.29] Эта формула представляет собой закон Кирхгоффа для интегрального излучения. Она показывает, что отношение величины интегрального излучения тела к его поглощательной способности — есть величина постоянная, равная излучению абсолютно черного тела. При этом, как и для спектрального излучения, поглощательную способность (а) следует брать для температуры, при которой рассмотрено излучение тела. Кроме того, спектральный состав падающего лучистого потока должен быть одинаков со спектральным составом абсолютно черного излучения при температуре тела. [c.29] Соотношения (1-63) — (1-65) получены как следствие закона Кирхгоффа для спектрального излучения. Их можно было бы получить и непосредственно на основе второго закона термодинамики, аналогично тому, как это было сделано для спектрального излучения. [c.29] Вернуться к основной статье