Расстояние пластинками

Тип резца Сечение резца в мм Расстояние пластинки от режущей кромки с в мм Толщина пластинки а в мм Ширина пластинки В в мм [c.242]

Для определения величины тока необходимо знать масштаб осциллограммы, записанной с датчика Холла. Это выполняется путем одновременной записи осциллограмм тока с датчика Холла и с калиброванного шунта (см. фиг. 111). При дальнейших измерениях расстояние пластинки датчика от электрододержателя машины, ток питания и вибратор осциллографа должны быть неизменными. [c.171]

Наименьшее допускаемое фокусное расстояние пластинок или призм как результат сферичности их поверхностей [c.157]

Для определения коррозионной активности грунтов на трассе проектируемого подземного трубопровода на определенных расстояниях закладывают на дне шурфов в ненарушенный грунт на отметке трубопровода стальные пластинки и засыпают шурфы грунтом. Сравнительную коррозионную агрессивность грунтов определяют по потере массы пластинок за время испытания. [c.469]

Уголковая решетка. Простым и удобным распределительным устройством, особенно для электрофильтров и скрубберов, в которых происходит осаждение пыли, является щелевая решетка, составленная из уголков, установленных вершинами кверху. С таких уголков пыль легко стряхивается, а при достаточной вытянутости вершин (большой угол откоса — 60° и более) пыль, если она не липкая, вообще не удерживается. Такая решетка удобна еще и тем, что уголки легко укладывать с переменным шагом для обеспечения лучшего распределения скоростей и меньшего коэффициента сопротивления, чем при постоянном шаге. Уголковую решетку можно применять как при боковом вводе потока, так и при центральном. В случае бокового ввода потока уголки располагают перпендикулярно к оси входа (рис. 8.3, а). При центральном набегании потока на решетку уголки следует располагать в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Уголковая решетка, как и плоская, при очень большом коэффициенте сопротивления вызывает перевертывание профиля скорости в сечениях на конечном расстоянии за решеткой. Для устранения этого эффекта следует к вершинам уголков приварить направляющие пластинки. [c.204]

С какой угловой скоростью должна вращаться вокруг катета АВ — а однородная пластинка, имеющая форму равнобедренного прямоугольного треугольника АВО, чтобы сила бокового давления на нижнюю опору В равнялась нулю Расстояние между опорами считать равным длине катета АВ, [c.323]

Однородная квадратная пластинка может вращаться в вертикальной плоскости около оси, проходящей через угол О вес пластинки Р, длина ее стороны а. К углу А пластинки привязана нить длины /, перекинутая через малый блок 5, отстоящий на расстоянии а по вертикали от точки О, На нити висит груз [c.400]

Пластинка — тело, ограниченное двумя плоскими поверхностями, расстояние между которыми мало по сравнению с прочими размерами (рис. 1.1,6). [c.6]

Момент инерции этой пластинки относительно оси Сх, параллельной оси Oxi и находящейся от нее на расстоянии Zi, определится по формуле (35.1) [c.97]

Так как расстояние от центра тяжести треугольной пластинки С до оси вращения составляет 1/3-а, то центростремительное ускорение точки С [c.296]

Задача 290. Вычислить момент инерции тонкой однородной параболической пластинки массы М относительно оси у. Основание пластинки параллельно оси у и отстоит от него на расстоянии а. Уравнение параболы, ограничивающей пластинку, имеет вид [c.199]

Решение. Проведем на пластинке две прямые, параллельные оси у и отстоящие от нее на расстояниях х и х- -(1х. [c.200]

Задача 1017 (рис. 502). По горизонтально расположенной плоской пластинке, которая может вращаться вокруг вертикальной оси, движется по окружности с постоянной по величине скоростью г, материальная точка М с массой т. Центр этой окружности 0 расположен на расстоянии I от оси вращения, радиус ее равен г. [c.356]

Если зеркало З2 удалить так, что в момент попадания на приемник цуга Л], цуг Ла будет находиться между полупрозрачной пластинкой и зеркалом 3 , то интерференция не будет иметь места. Конечно, в момент, попадания на приемник происходит наложение цугов, но интерференция при этом не наблюдается, так как эти цуги испущены в разные моменты времени t п t + 4- Время 4 зависит от разности расстояний между плечами интерферометра. Оно равно пулю, если длины плеч равны. С увеличением разности расстояний между плечами /о увеличивается. Продолжительность цуга Л (также А и А ) обозначим через т. При t <т цуги Ai и А частично перекрываются. В результате наблюдается более или менее четкая интерференционная картина, т. е. имеет место так называемая частичная когерентность. Четкость (видимость) картины будет зависеть от степени частичной когерентности двух цугов, полученных из одного начального. [c.78]

Не представляет большого труда доказать, что при удалении линзы от пластинки, т. е. при увеличении толщины воздушной прослойки, кольца Ньютона сжимаются и каждый раз при увеличении расстояния на полуволну одно из них пропадает. [c.95]

Следовательно, при неизменном расстоянии между пластинками порядок интерференции увеличивается с уменьшением угла преломления г. Наибольшее возможное значение т получается при os г = 1 (при г = 0), т. е. наибольший порядок интерференции будет наблюдаться в центре картины. Тогда для т имеем [c.115]

Это условие невозникновения комы третьего и пятого порядков распространяется также и на невозникновение дисторсии. Однако условия (15.26) и (15.29) оставляют свободными уже только два параметра — расстояния пластинок от зрачка входа и деформирование их профиля. [c.270]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Модель третьего варианта имела обычное узкое сечение входного отверстия (FJFQ = FJFo 9,5) II испытывалась при комбинированном распределительном устройстве в виде направляющих лопаток или пластинок в мес ге поворота потока и горизонтальной решетки в рабочей камере. Направляющие лопатки подбирали по методу, изложенно.му в гл. 1. Число лопаток определяли с помощью формул (1.14), а расположение их вдоль линии изгиба потока (линия а—Ь) принимали в одних случаях равномерным (одинаковое расстояние между лопатками), в других неравномерным — по формулам (1.17) и (1.18). Угол атаки (установки) лопаток а ( -48°. Прямые направляющие пластинки подбирали аналогичным образом и устанавливали по линиям, соответствующим хордам криволинейных лопаток. [c.196]

Продукты перлитного превращения имеют пластинчатое строение (рис 102). Чем больше переохлаждение, тем тоньше получающаяся феррито-цементитная структура, т. е. меньше величина меж-пластинчатого расстояния (Aq) (рис. 102, а), равного усредненной сумме толщин двух пластинок феррита и цементита (рис. 103), соответственно выше и твердость. Пластинчатые структуры эвтектоид-ного типа часто определяют как перлит, сорбит и троостит или соответственно грубо-, средне- и тонкодифференцированпый перлит. [c.164]

Однородная прямоугольная пластинка ОАВО массы М со сторонами а и 6, прикрепленная стороной ОА к валу ОЕ, вращается с постоянной угловой скоростью (1). Расстояние между опо- [c.321]

Опыт Винера со стоячими световыми волнами. Первый опыт со стоячими световыми волнами был выполнен в 1890 г. Винером. Схема установки Винера представлена иа рис. 5.4. Плоское металлическое (покрытое серебряным слоем) зеркало освещалось нормально падающим параллельным пучком монохроматического света. Плоская тонкая стеклянная пластинка П, поверхность которой покрыта тонким слоем (толщиной, меньшей V20 полуволны падающего света) прозрачной фотографической эмульсии, расположена на металлическом зеркале под небольшим углом ф к его поверхности. Отраженный от зеркала 3 лучок интерферирует с падаюидим в результате получается система стоячих световых волн. Согласно теории отражения света от металлической поверхности, первый ближайший к зеркалу узел электрического вектора расположится на поверхности зеркала, так как при таком отражении именно электрический вектор меняет свою фазу на противоположную. Следовательно, первый узел магнитного вектора расположится на расстоянии в четверть длины световой волны от зеркала. Таким образом, перед зеркалом будет наблюдаться система узлов (и пуч- [c.97]

Под действием света происходит разложение бромистого серебра, входящего в состав фотоэмульсии на пластинке П. Если действие света связано с влиянием электрического вектора, то вблизи поверхности зеркала (где располагается узел электрического вектора) почернения быть не должно и периый черный слой должен образоваться на пластинке на расстоянии в четверть длины световой волны от поверхности зеркала (в пучности электрического вектора). В дальнейшем черные (а также светлые) слои будут расположены друг от друга на расстоянии Я/2. [c.98]

Описанный опыт связан с трудностью определения весьма малого, близкого к л/4, расстояния между пучностями и узлами. Чтобы обойти эту трудность, Винер предложил использовать малый наклон пластинки с эмульсией к зеркалу, что позволяет увеличить расстояние между л естали1 почернения. Действительно, как следует из рис. 5.4 [c.98]

НаправленШ) на пластинку луч разбивается на два, которые направляются на зеркала 3 и З - Отраженные от этих зеркал лучи J и 2 частично проходят, а частично отражаются от пластинки Я,, в результате лучи / и 2 направляются иа щель спектрографа (если необходимо определить изменения показателя для разных длин волн) или же интерференционная картина наблюдается непосредственно. Меняя расстояние между Я, и 3j, южно получать нужное расхождение лучей / и 2. Используя интерферометр Рождественского со спектрографом, имеюпхим источник непрерывного спектра, можно исследовать спектр поглощения. [c.112]

Если расстояние между пластинками строго фиксировано, т. е. пластины неподвижны, такой интерферометр называется эталоном Фабри — Перо. Преимуществом эталона Фабри — Перо является его высокая точность, которую не удается получить в раздвижном интерферометре. Расходящийся пучок света от протяженного источника (на рис. 5.20 показан ход одного из этих лучей) падает на интерс[)ерометр. При этом, очевидно, возникает интерференционная картина, представляющая собой семейство кривых [c.114]

Резкость интерференционной картины. Резкость интерференционной картины будет зависеть от коэффициента отражения нанесенной на пластины пленки. На рис. 5.22 показана зависимость резкости полос интерференции для разных значений R от углового расстояния относительно центра интерференционной картины. Значение R = 0,04 соответствует поверхности чистого стекла, в то время как R = 0,99 соответствует поверхности с многослойным покрытнбм. Следует обратить внимание па то, что при рассмотрении интерференции многих лучей мы полагали R + Т = I, т. е. пренебрегали поглощением внутри пластинки. Однако при нанесении на поверхность пластины полупрозрачного металлического слоя происходит поглощение, в результате чего интенсивность изменится. Поэтому пользуются выражением R + Т + А I, где А — коэффициент суммарного поглощения света отражающими слоями. [c.115]

Интерферометр Фабри — Перо применяется при исследовании тонкой структуры спектральных линий, выделенных более грубыми спектральными приборами. Широко применяемые в последнее время так называемые 1[нтерференционные фильтры, способные пропускать свет в определенной области длин волн, устроены по принципу действия интерферометра Фабри — Перо с очень малым расстоянием I между пластинками. [c.116]

Изготовим пластинку, состоящую из последовательно чередующихся прозрачных и непрозрачных колец с радиусами р , определяемыми из выражения (6.12) (/ = О, 2, 4, 6,. .. для прозрачных и / = 1, 3, 5, 7. .. для непрозрачных колец). Поместим эту пластинку перпендикулярно линии SB на расстоянии R от источника S и на расстоянии от точки В с центром в точке ТИц-На осрюванин сделанных выше замечаний мы должны получить интенсивность в точке В (при освещении той же длиной волны) значительно больше, чем в отсутствие пластинки. Опыт блестяще подтвердил этот ожидаемый результат. Пластинку изготовили с помощью картины колец Ньютона. Так как последователыгость радиусов колец Ньютона подчиняется тому же закону (6.12), то приготовление такой пластинки стало возможным путем фотографирования колец Ньютона в соответствующем масштабе. Приготовленная таким образом пластинка носит название зонной пластинки Френеля (рис. 6.3 а— открыты четные зоны б— открыты нечетные зоны). [c.126]

При перемещении вдоль Л1П1нн SB услоБие максимума последовательно удовлетворяется для бесконечного количества точек. Это означает, что зо1П1ая пластинка Френеля ведет себя подобно лннзе, 110 с бесконечным числом фокусов. Вычисление фокусных расстояний зонной пластинки поручается самим студентам. [c.127]

В результате интер([)ереицни двух когерентных волн на пластинке образуется система интерференционных полос. Пусть точки А н В соответствуют положениям двух соседних полос. Поскольку при переходе от А к В разность хода пучков I п 2 меняется на X, то Adi + = Я, где Adi = а sin ii, Ad,. = а sin /о, а— расстояние между серединами двух соседних полос. [c.207]

Точечный источник света расположен недалеко от предмета. Пусть точечный источник S расположен на расстоянии L от фотопластинки (плоскости голограммы) Н. Предмет (точка) М расположен на расстоянии / (/ < /.) от фотопластинки (р С- 8.6). Выберем систему координат г. к, чтобы ее начало О совпало с точкой пересечения плоскости пластинки с прямой, проходящей через пст0чн1пс 5 и объект М. Ось х иапраинм по линии SM направо. Пластинку [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...