ИЗМЕРЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ГАЗОВОГО ПОТОКА

ИЗМЕРЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ГАЗОВОГО ПОТОКА [c.131]

Современный аэродинамический эксперимент предусматривает большой комплекс измерений параметров газового потока, обтекающего модель летательного аппарата. Одна часть этих измерений связана с исследованием свойств набегающего (невозмущенного) течения, другая — с определением параметров газа в возмущенном потоке непосредственно на поверхности обтекаемого тела или вблизи него. [c.50]

Эксплуатация аэродинамических труб непосредственно связана с необходимостью измерения параметров газового потока в рабочей части. Данные этих измерений используются для улучшения конструкции отдельных элементов аэродинамической трубы (форкамера, сопло, диффузор и др.) с целью получения расчетных (заданных) параметров потока. Одновременно такие измерения составляют неотъемлемую часть исследований обтекания моделей летательных аппаратов, связанных с изучением параметров набегающего (невозмущенного) потока. [c.129]

В третьей главе рассматриваются техника и методика измерения параметров газовых течений. Важнейшим моментом таких измерений является тарировка соответствующих приборов и устройств (манометры и насадки давлений, термоанемометры, аэродинамические весы и др.). Сама техника измерений рассматривается применительно к опытному определению скорости и давления, турбулентности и скоса потока в рабочей части аэродинамической трубы, а также параметров газа в ударной трубе. [c.5]

В настоящем параграфе рассматриваются основные лабораторные работы, знакомящие с -методами измерения и расчета параметров газового потока в рабочей части аэродинамической трубы. [c.129]

В пособии излагаются основные законы движения сжимаемой сплошной среды, особенности движения газов с околозвуковыми скоростями. Рассматриваются основы расчета параметров изоэнтропного движения газового потока по каналам переменного сечения и методы их измерения. В отдельном разделе рассматриваются задачи движения вязких газов по длинным трубопроводам постоянного диаметра. [c.2]

Ниже приведен обзор экспериментальных данных, которые подтверждают факт существования продольных вихревых структур в слое смешения сверхзвуковой нерасчетной струи. Продольные структуры зарегистрированы как методами визуализации оптических неоднородностей в газовом потоке (шлирен-метод, метод лазерного ножа), так и зондовыми методами измерения полного давления на внешней границе струи. Стационарные азимутальные неоднородности газодинамических параметров на границе струи связываются со стационарными продольными вихрями Тейлора — Гертлера, появление которых обусловлено добавочными центробежными силами, возникающими из-за искривления траектории движения газа на начальном участке неизобарической струи. [c.160]

МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ РАБОЧЕГО ТЕЛА ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ ГАЗОВЫХ ПОТОКОВ [c.624]

Процессы, протекающие в ступенях турбомашин, являются периодически нестационарными. Поэтому значительный интерес представляют методы измерений параметров неустановившихся газовых потоков [c.632]

В основе экспериментальных исследований в аэродинамике лежит использование воздушного (газового) потока аэродинамических труб для целей измерения параметров обтекания моделей летательных аппаратов. В связи с этим особое значение имеют подбор наиболее совершенных измерительных приборов и устройств, правильная их эксплуатация, разработка и реализация правил проведения эксперимента, т. е. все то, что объединяют под общим понятием техники и методики измерений. [c.106]

Первым покидает разделительную колонку газ А, обладающий наименьшей адсорбционной способностью, в связи с чем он раньше отделяется от поверхности адсорбента, а последним газ В, наиболее хорошо адсорбирующийся. Выходящий из колонки газовый поток направляется в так называемый детектор 3, определяющий качественный и количественный состав поступающих в него газов путем измерения электрических параметров малоинерционного чувствительного элемента. Детектор подключен к вторичному самопишущему прибору (потенциометру) 4, отмечающему на диаграммной ленте кривую (хроматограмму) в виде горизонтальных пиков различной длины, характеризующих содержание в исследуемой газовой смеси компонентов А, Б ж В. Основания пиков хроматограммы лежат на нулевой линии, соответствующей выходу из колонки чистого газа-носителя. Расход последнего через прибор устанавливается и контролируется [c.396]

Определение размеров дефектов осуществляется с учетом текущих значений параметров режима контроля, обеспеченного при контроле в среде газового потока со скоростью до 6 м/с. В процессе контроля, помимо основных измерений компонент магнитного поля, измеряются скорость контроля, намагниченность стенки трубы на бездефектном участке, угловые перемещения дефектоскопа, а расчетом определяются мгновенная скорость на кольцевых неоднородностях трубы, средняя скорость на длине 10 см, длины труб и координаты дефектов. Дефектоскоп имеет взрывозащищенное исполнение, пригоден для использования при низких температурах воздуха. Дефектоскоп КОД-4М-1420 использовали в зимний период для контроля участка газопровода Уренгой-Центр 1 ПО "Тюментрансгаз . Выявленное трещинообразование на концентраторах напряжений металла стенок труб различного происхождения сопровождалось сочетанием двух типов дефектов коррозия + трещина, задиры + трещины, вмятина + коррозия + трещина, продольный сварной шов + трещины по линии сплавления. Обнаружение подобных дефектных зон возможно по признаковым характеристикам дефектов типа трещины, а уточнение сочетания дефектов и оценка суммарной глубины дефекта осуществляются по спе циальным программам, реализующим математическое выражение физического влияния фонового дефекта на параметры магнитного поля рассеивания главного дефекта - трещины. [c.74]

Проведенные численные исследования динамики пожара в помещениях по изложенному в гл. 5 методу позволяют получать в качестве выходных характеристик большой спектр теплотехнических параметров, в том числе среднеобъемную температуру, среднюю температуру поверхностей строительных конструкций, плотности тепловых потоков на строительных конструкциях, характер прогрева строительных конструкций, количество тепла, воспринимаемого конструкциями. Это позволяет при разработке методов испытания материалов и конструкций использовать в равной мере граничные условия I, И или 1П рода. Наиболее простым с точки зрения инструментального обеспечения являются методы, использующие граничные условия П1 рода, поскольку с технической точки зрения измерение значений температуры газовой среды является наиболее простым и надежным. Однако использование соответствующих законов теплообмена в граничных условиях П1 рода ставит ограничения на размеры экспериментальных установок. Условия моделирования процессов сложного теплообмена для локальных пожаров или в начальной стадии пожара изложены в гл. 5 и в развитой стадии пожара в гл. 3. Особенно важным с точки зрения пожарной опасности материалов, применяемых в качестве облицовок или отделок в конструкциях, является начальная стадия пожара, когда эти материалы могут оказывать отрицательное воздействие на условия эвакуации людей -И служить путем распространения пламени. Для начальной стадии пожара основными требованиями, ограничивающими геометрические [c.293]

Для исследования таких процессов и управления ими необходимы новые методы и средства динамических измерений тепловых величин. К последним относятся прежде всего температуры, скорости, ускорения, пульсации скоростей и давлений и другие параметры структур газовых и жидкостных потоков. Динамические измерения указанных величин необходимо производить в таких объектах, как, например, плазменные реакторы, металлургические печи, топки и камеры пульсационного горения. [c.3]

Тот факт, что перед затупленным препятствием возникает прямой скачок уплотнения, очень важен для измерения динамических напоров сверхзвуковых потоков с помощью трубки Пито. Трубка Пито измеряет здесь не давление ро, эквивалентное полной кинетической энергии, а лишь долю его еро, которую проще всего определить с помощью р, ау-диаграммы (рис. 167). Для того чтобы из измеренного давления, так называемого давления Пито, получить истинную скорость потока, необходимо, кроме газовой постоянной или молекулярного веса, знать еще два параметра состояния, например давление и температуру невозмущенного потока или, еще лучше, давление и температуру в сосуде давления. [c.255]

Как известно, для определения всех параметров газового потока требуется знать распределение трех величин. Выберем в качестве первой число Маха, в качестве второй - температуру торможения, а в качестве третьей - статическое давление. Таким образом, при изучении изэнталь-пийных (Го = onst) изобарических (р = onst) струй достаточно найти всего одну величину - число М. Его удобно вычислять по формуле Рэлея по измеренным давлениям торможения за прямой ударной волной, образующейся на носике трубки Пито [см. формулу (2.1)]. В первом приближении можно считать, что ро пропорционально М , а следова- [c.56]

В первом случае известны температурное поле газового потока на выходе из пакета и температуры пара по змеевикам. В задачу экспериментатора входит установить степень влияния газового поля на разверку. Для решения этой задачи нужно сначала усреднить температуры газов вдоль змеевиков и Привести их к одному сечению, как показано на рис. 9-14,6. Недостающие сведения о температуре газов до пакета определяются из теплового баланса средняя — по тепловому балансу пакета, максимальная — по балансу наиболее горячего змеевика. Расход пара через змеевик прини.мается средним или с поправкой на гидравлическую разверку. Полученные данные вводятся в уравнение (9-34). Равенство левой и правой частей свидетельствует о том, что эксперимент поставлен качественно, и причины температурной разверки по змеевикам, если она имеется, можно считать установленными. Неравенство левой и правой частей говорит об ошибке в измерениях или в определении части параметров расчетным методом. Если причина расхождения кроется в несовершенстве расчетных методов, эксперимент приходится повторять, одновременно увеличивая объем получаемой с объекта информации. [c.205]

Недостатки метода были устранены путем линеаризации криволинейной зависимости при помощи тарировки зонда, предназначенного для измерения температуры указанным методом, по температуре, измеренной по такому методу, показания которого можно принять за образцовые. В качестве термоприемников использовались три термопары типа ПР-30/6 с различными диаметрами спаев, сваренные по обычной технологии из проволоки диаметром 0,2 0,4 0,5 мм при этом отклонения корольков термопар от геометрической формы автоматически учитывались при тарировке зонда. Провода термопар помещались в алундовые соломки, которые крепились в водоохлаждаемом чехле (рис. 1). Тарировка производилась в камере печи в потоке продуктов полного сгорания природного газа (с равномерным полем параметров, не считая пристеночных слоев) при этом температуры стен и газа были различными. В качестве образцового прибора служила отсасывающая термопара из того же материала. Результаты тарировки обрабатывали в виде условных размеров. Всего проведено около 120 тарировочных опытов при различных температурах газового потока и окружающих поверхностей. Среднеквадратичная относительная погрешность определения температуры 1%. В нее входит также погрешность, вызванная колебаниями температуры газового потока вслед--. ТБие колебания расходов газа и воздуха, и приборная почетность. Тем не менее полученная точность вполне удовле- рительная для подобных измерений, [c.207]

Рассмотрим слой газов I с переменными параметрами по толщине, состоящий из двух частей с толщиной и /а (рис. 2). Для простоты предполагаем, что радиометр не вносит искажений в газовый поток. Лучистые тепловые потоки и от слоев газа с толщинами и / на фоне холодного черного тела 2, измеренные узкоугольным радиометром — зондом 1, выразятся в виде [c.209]

Для расчетов газовых потоков необходимо знать параметры температуру Т, давление р, плотность р и скорость w. Измерение этих параметров производится специальными приборами, пользоваться которыми нужно уметь, 1фоме того, при измерениях нужно учитывать особенности газовых потоков. [c.131]

РАДИОАКТИВНЫЕ ИЗОТОПЫ — неустойчивые, самопроизвольно распадающиеся изотопы хнмич. элементов. В процессе радиоактивного распада происходит превращение атомов Р. и. в атомы др. химия. элемента (неразветвленпый распад) или яеск. др. химич. элементов (разветвленный распад). Известны след, тины радиоактивного распада а-распад, р-распад, К-захват, деление атомных ядер. В технике, не связанной с атомной энергетикой, используются Р. и. с распадом первых трех типов (в основном с р-распадом). В природе существует ок. 50 естественных Р. п. с помощью ядерных реакций получено ок. 1000 искусственных Р. и. В технике используются только нек-рые из искусственных Р. и. — наиболее дешевые, достаточно долговечные и обладающие легко регистрируемым излучением. Основной количественной хар-кой Р.и. является активность,определяемая числом радиоактивных распадов, происходящих в данной порции Р. и. в единицу времени. Осн. единица активности — кюри. соответствует 3,7-10 распадов в сек. Осн. качественные хар-ки Р. и. — период полураспада (время, в течение к-рого активность убывает вдвое), тин и энергия ( жесткость ) излучения. Р. и. широко используются в науке и технике как радиоактивные индикаторы и как источники излучений. Наиболее важные области применения — радиационная химия, изучение процессов в доменных и мартеновских печах, кристаллизации слитков, износа деталей машин и режущего инструмента, процессов диффузии и самодиффузии в металлах и сплавах. В измерит, технике Р. и. применяются для бесконтактного измерения таких параметров, как плотность, хим. сост. различных материалов, скорость газовых потоков и др. В гамма-дефектоскопии используются [c.103]

В настоящее время существует ряд приборов — многолучевых интерферометров для определения параметров плазмы и методик их применения. Эти приборы можно разбить на две большие группы. К первой относятся многолучевые интерферометры, в которых исследуемую плазму помещают между зеркалами, в результате этого происходит смещение (искривление) полос и гтерферен-ций (при настройке интерферометра на полосы конечной ширины) или изменение интенсивности в равномерно освещенном поле (при настройке на бесконечно широкую полосу). Чувствительность измерений при многократном прохождении светового пучка (зонда) через плазлюнный объем увеличивается по сравнению с чувствительностью при однократ1[ом прохождении. Методы использования многолучевых интерферометров в этом случае принципиально не отличаются, например, от методов изучения нейтральных газовых потоков. [c.174]

Весьма тщательной интерпретации требуют результаты измерения параметров луча, выходящего из плоского конца твер-дотельных (или газовых) лазеров. Поляризация луча может меняться со временем. Система контроля оказывает влияние на степень поляризации, и, конечно, это обстоятельство должно учитываться при интерпретации данных. Большое внимание нужно уделять выбору ослабителей, чтобы определить пригодность их для измерения исследуемых энергетических потоков. (Методы калибровки лазерных ослабителей будут рассмотрены позже.) [c.31]

При автоматическом контроле большое значение имеет задача фильтрации выходного сигнала датчика для выделения значения измеряемой величины от искажаю-шей ее помехи, присутствующей в полученном от датчика сигнале. Так, например, при измерении расхода газа в агрегатах на полезный измеряемый сигнал накладываются пульсации газового потока, производимые газо-дувными устройствами. При измерении температуры материала или стенки агрегата пирометром сквозь пламя роль помехи в измеряемом сигнале играют колебания пламени и т. п. Различные типы фильтров дают разную погрешность восстановления полезного сигнала. Как правило, более точные фильтры являются более сложными устройствами, если они реализуются аналоговыми устройствами. Реализация более точного фильтра в УВМ ведет обычно к увеличению объема памяти, занятого подпрограммой, фильтрации и ее параметрами, а также к удлинению времени работы подпрограммы. При контроле работы предприятия часто необходимо осуществлять фильтрацию сотен и тысяч сигналов датчиков, отсюда понятна важность вопроса обоснованного выбора типа используемых фильтров. Для решения этого вопроса требуется количественно оценить погрешности выделения полезного сигнала при использовании фильтров различных типов и выделить области возможного применения используемых на практике фильтров. Существует обширная литература, посвященная оптимальной (в смысле точности) фильтрации сигналов (см. [41, 42]), и задача построения оптимального фильтра для изучаемых процессов может быть решена. Однако, учитывая необходимость компромисса между точностью и сложностью фильтрации, следует проанализировать, насколько простые в осуществлении, но неоптимальные фильтры в условиях, близких к наблюдающимся на практике, проигрывают в точности оптимальным филь [c.72]

Этот вариант и был использован авторами работы [81] для измерения теплопроводности N2, О2, СО2 до Г к1100°К при атмосферном давлении. Результаты опытов удовлетворительно согласуются с наиболее надежными литературными данными. Но авторы отмечают, что при высоких температурах, особенно для СО2, наблюдалось больщое рассеяние опытных точек. Авторы объясняют это недостаточной стабильностью струи. Метод этот не является простым, так как требует создания стационарного газового потока и достаточно точного измерения его параметров. По-видимому, должны быть дополнительно изучены некоторые методические вопросы, в частности, вопрос о возможности нарушения ламинарного потока при непзотер шчсском течении, что особенно важно прн повышенных давлениях газа. [c.38]

Измерение параметров системы пылегазоочистки. Для выполнения замеров по определению параметров отходящих газов на установке были оборудованы контрольно-измерительные точки А — перед циклоном, Б — после циклона и В — после мокрых скрубберов, перед дымовой трубой. Скорость парогазовоздушной смеси на входе в циклон достигает 40 м/с, а пыль, переносимая парогазовоздушной смесью, в результате высокоскоростной сушки агломерируется в комки, которые мгновенно забивают скоростные пробоотборные трубки. Вследствие этого на входе в циклон удалось замерить только температуру и статический напор газового потока. [c.23]

Исследование влияния различных механизмов поверхностного катализа на теплообмен в диссоциированном углекислом газе проведено для стекловидного покрытия плиточной теплозащиты воздушно-космического самолета "Буран" и близкого к нему по каталитическим свойствам кварца. Для этих материалов на плазматроне ВГУ-4 ИПМ РАН получены данные по теплообмену в критической точке тестового образца в широком диапазоне параметров набегающего потока и значений температуры поверхности. Для этих же условий рассчитаны зависимости теплового потока от температуры поверхности в диапазоне 300-2000 К с использованием различных моделей поверхностного катализа. Тепловые потоки рассчитывались на основе приближения пограничного слоя [23] конечной толщины с использованием модели газовой среды, описанной в [30]. При таком подходе состав газа на внешней границе пограничного слоя считается равновесным, а температура газа находится из условия совпадения расчетных и измеренных значений тепловых потоков к холодной идеально-каталитической поверхности. Последние были выбраны на основе анализа экспериментальных данных для медной и серебряной поверхностей [23, 28, 29] и приведены в табл. 2. Кроме того, в этой таблице для исследованных режимов обтекания приведены также скорость дозвуковой струи в центре выходного сечения канала плазматрона подводимая к индуктору мощность N и скоростной напор Ар. Для всех режимов испытаний статическое давление в потоке бьхло 0.1 атм. [c.135]

В других областях, где отсутствовали возможности применить термопары и радиационные пирометры, разработка и применение лазерных методов проводилась давно. При исследованиях горячей плазмы активные бесконтактные методы измерения температуры также начали применяться на 20-25 лет раньше [1.10], поскольку в этой области не было никакой возможности адаптировать традиционные методы из-за высокой тепловой нагрузки на термозонд, влияния распыляемого зонда на параметры плазмы, а также малой оптической толщины плазмы (при этом спектр излучения существенно отличается от равновесного). Десятки лет проводится термометрия газовых и плазменных потоков с высоким временным разрешением (нано- и микросекундный диапазоны) методами лазерной интерферометрии, спектроскопии когерентного антистоксова рассеяния света (КАРС), лазерно-индуцированной флуоресценции, поскольку традиционные методы не обеспечивают такого быстродействия, какое достигается с помощью импульсных лазеров [c.10]

Буссинеск, 1977), то обе процедуры осреднения совпадают. В то же время, использование осреднения (3.1.5) для ряда пульсирующих термогидродинамических параметров в случае сжимаемого многокомпонентного газового континуума в значительной степени упрощает запись и анализ осредненных гидродинамических уравнений Ван Мигем, 1977 Маров, Колесниченко, 1987). Кроме того, оно удобно по той причине, что экспериментальные исследования турбулентных течений, проводимые традиционными методами, приводят, по-видимому, к измерению как раз именно этих средних значений (подробнее см., например, Компаниец и др., 1979)). Отметим, что на возможность использования средневзвешенных параметров потока при моделировании турбулентного движения однородной жидкости с переменной плотностью указывалось и ранее Ван Драйст, 1952) позднее подобный подход к описанию многокомпонентных химически активных сплошных сред на основе неравновесной термодинамики был реализован в работе Колесниченко, 1980). [c.118]

Вторым, после температуры торможения, важнейщим параметром является давление торможения, объединяющее в себе статическое давление в потоке и основной критерий газовых течений X (iM, Л). Методика измерения давлений статического и торможения в газовых дозвуковых течениях ни чем не отличается от описанной для несжимаемой жидкости (см. п. 4.8 и 0.4). Измеренные р [c.197]

Пассивная корпускулярная Д.п. применяет электрич. и магн. анализаторы (см. Масс-спект-роскопия) и калориметрич. методы измерения для ч-ц, выходящих из объёма изучаемой плазмы. Трудности выведения ч-ц из плазмы, находящейся в сильном магн. поле, делают предпочтительным анализ быстрых нейтр. атомов, возникших в плазме за счёт перезарядки. Такие атомы ионизуются затем в потоке эл-нов или при обдирке на газовых мишенях (либо на тонких фольгах) и далее анализируются по энергиям. При высоких темп-рах, когда в плазме возникают термоядерные реакции Б+В и Б- -Т, измерения потоков и распределения по энергиям продуктов яд. реакций, в частности нейтронов, позволяют определять Г и нек-рые др. параметры плазмы. [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...