ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Поглощение звука из "Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика " Эта формула представляет собой обобщение формулы (16,3) на случай сжимаемой жидкости и наличия теплопроводности. [c.423] Отметим, что он пропорционален квадрату частоты звука ). [c.424] Что же касается жидкостей, то и здесь условие малости поглощения выполняется всегда, когда вообще имеет смысл задача о поглощении звука в той постановке, о которой здесь шла речь. Поглощение (на длине волны) может стать большим, лишь если силы вязких напряжений сравнимы с силами давления, возникающими при сжатии вещества. Но в таких условиях становится неприменимым уже самое уравнение Навьс — Стокса (с не зависящими от частоты коэффициентами вязкости) и возникает существенная, связанная с процессами внутреннего трения дисперсия звука ). [c.425] Сильное поглощение должно происходить при отражении звуковой волны от твердой стенки. Причина этого явления состоит в следующем (К. F. Herzfeld, 1938 Б. 77. Константинов., 1939). [c.426] Что касается нормальной составляющей скорости, то па стенке равна нулю уже в силу граничных условий для идеальной жидкости. [c.426] В действительности же распределение темдературы определяется уравнением теплопроводности с граничным условием f = О при х = О ч соответственио этому изображается формулой, г, точности аналогичной (24,13). [c.427] Это выражение справедливо лишь до тех пор, пока оно мало (при выводе -ы считали амплитуды падающей и дтрйженной воли одинаковыми). Это условие означает, что угол падения 9 не должен быть слишком близким к п/2. [c.427] В этом случае звук распространяется с изотермической скоростью Сг (всегда меньшей скорости s). Коэффипиент же поглощения оказивается снова малым (по сравнению с обратно] длиной волны), причем он не зависит от частоты и обратно пропорционален теплопроводности ). [c.429] Вернуться к основной статье