Показатель поглощения звука

Подвижность 269 Показатель поглощения звука линейный 180 [c.332]

Импульсный метод можно использовать и для определения поглощения звука в жидкостях. Представление о поглощении Звука можно составить, осуществив специальным подбором длительности развёртки фотографирование сразу нескольких импульсов (рис. 69) уменьшение интенсивности звука вызывает соответствующее уменьшение сигнала на осциллографе. Уменьшение величины импульсов на фотографии происходит по экспоненциальному закону, однако показатель этой экспоненты не является собственно коэффициентом поглощения звука. Величина импульсов уменьшается не только благодаря собственно поглощению звука жидкостью или какой-либо средой, но также в силу других причин, из которых в первую очередь необходимо назвать неполноту отражения звука как рефлектором, так и кварцем. Поскольку коэффициенты отражения звука рефлектором и кварцем, как правило, неизвестны, этим способом нельзя определить коэффициент поглощения. Для нахождения коэффициента поглощения импульсным методом выравнивают с помощью аттенюатора величину сигнала, подаваемого на усилитель, таким образом, чтобы выброс на экране осциллографа оставался неизменным при различных расстояниях между кварцем и рефлектором. [c.97]

Если привести нелинейное обобщение теории колебаний газового пузырька в жидкости, о которой у нас речь шла выше, то можно получить уравнение состояния смеси (считая р/ржо малым параметром здесь Ржо — равновесное давление в жидкости и / — акустическое давление) [54]. На основе этого уравнения состояния можно определить эффективный показатель адиабаты смеси, т. е. ее нелинейный параметр у, выражение для которого было получено впервые в [55]. Этот нелинейный параметр оказывается на несколько порядков больше, чем нелинейный параметр чистой воды. Так, например, при объемном содержании воздуха в воде в отсутствие звука У 2-10 этот нелинейный параметр 7 5700 ( ). Ясно, что при таких больших значениях у нелинейные эффекты проявляются чрезвычайно сильно, большим становится и нелинейное поглощение [561. [c.168]

Звукопроводы акустич. линз изготовляются из материалов с высокой скоростью продольных акустич. волн сапфир AljOg, кварц н др.), в качестве иммерсионных Жидкостей используются вода, жидкий гелий, жидкие металлы (ртуть, галлий и др.), нек-рые органич. жидкости. Показатели преломления п на границах раздела таких сред достигают значит, величины так, для системы вода — сапфир п = 7,4. Для того чтобы уменьшить потери на поглощение звука в иммерсионной жидкости и улучшить разрешение, используются линзы с малыми радиусами кривизны (внлоть до сотен и десятков микрон для гиперзвуковых частот) и большими углами раскрытия 6jn (обычно бщ 100°—120°). Вследствие большой разницы скоростей распространения в звукопроводе и в иммерсионной жидкости аберрации в линзовых системах акустич. микроскопов малы даже ври больших 0 . Структура фокуса определяется диф-ракц. эффектами, и размеры фокальной области оказываются порядка длины УЗ-волвы X. Разрешение акустич. микроскопа, характеризуемое радиусом фокального пятна а = 0,61 //-sin(0 /2), зависит от частоты /, ва к-рой микроскоп работает. В диапазоне частот от 50 МГц до 3 ГГц разрешение в акустич. микроскопах, использующих в качестве иммерсии воду (скорость звука с 1,5-10 см/с), меняется от 20 до 0,5 мкм, конкурируя на высоких частотах с разрешением оптич. микроскопов. Использование в качестве иммерсии сверхтекучего гелия при темп-рах ниже 0,2 °К (с ts 0,24X XlU см/с) существенно улучшает разрешение микроскопа уже на частоте 2 ГГц оно составляет ок. 90 нм. [c.149]

Аналогичное явление в акустике океана рассмотрено в работе [16]. В этой работе сделан вывод о том, что фрактальное происхождение низкочастотного поглощения звука в подводном звуковом канале (ПЗК) следует рассматривать как установленный факт. Там указано, что, согласно [17] коэффициент затухания для энергетического спектра звуковой волны в диапазоне 0.1-5.0кГц следует степенному закону с показателем степени 1.45. Это означает, что для амплитуды волн затухание происходит по закону (3.17) с показателем степени а = 0.1. Причиной этого низкочастотного затухания является вытекание из ПЗК энергии волн, рассеянных на фрактально распределенных случайных флуктуациях акустических свойств среды. [c.136]

Игли [2189, 2190] описывает несколько видоизмененный тип интерферометра, позволяющий избежать подобного рода резонансных состояний, что делает его особенно удобным для измерений поглощения звука. Вместо отражателя используется приемный кварц, наклоненный по отношению к излучающему кварцу так, что одно его ребро находится от излучателя на расстоянии, на Х/3 большем, чем противоположное ребро. Благодаря этому каждому звуковому лучу, возвращающемуся к приемному кварцу после двукратного отражения от приемного и излучающего кварца, соответствует другой такой же луч, попадающий на него в противофазе. Действия обоих лучей взаимно уничтожаются, что устраняет возникновение резо-нанса. Электрическое напряжение, развиваемое приемным кварцем, подается на двухламповый усилитель с ламповым вольтметром на выходе. Одновременно на усилитель подается регулируемая часть напряжения из колебательного контура генератора с кварцевой стабилизацией, возбуждающего излучатель. Ламповый вольтметр дает векторную сумму напряжений, обусловленных электрическим и акустическим сигналами. При изменении расстояния между приемным и излучающим кварцем разность фаз между слагаемыми изменяется с периодом X. Отсутствие точки резонанса с периодом Х/2 может служить чувствительным показателем правильной юстировки прибора и отсутствия акустического резонанса. [c.225]

На расстоянии, равнод( единице, а.мплитуда волны убывает в г" раз. При этом энергия волны, пропорциональная квадрату амплитуды, убывает в раз. Поэтому уменьшение интенсивности звука, обусловленное поглощением звуковой энергии, характеризуется показателем 2а. [c.729]

Таким образом, для сред с тепловой нелинейностью процесс выхода на стационарное изменение показателя преломления протекает в три зтапа после момента поглощения излучения. Оценим характерные времена этих этапов. Длительность первого из них, представляющего релаксацию возбуждения в тепло, мы указывали с. Второй зтап происходит со скоростью звука, равной по порядку величины у 10 см/с. Константа даффузии тепла, отвечающая за третий этап, ) 10" см /с. Для типичных периодов пропускающих решеток, записываемых в средах с тепловой нелинейностью А 10 см, получаем, что длительность этапа установления давления Гр 10 с, а время выравнивания температуры Го 10" с. Полученные времена существенно различаются, и вначале всегда устанавливается давление, а уже затем температура. Для случая отражательной решетки Л 10" см. Тогда Гр 10" с, а То 10 с. Видно, что времена сближаются, но по-прежнему давление устанавливается раньше. Отношение интервалов времени релаксации температуры для пропускающей и отражательной решеток составляет Ю . Поскольку решетки температуры релаксируют зкспоненциально, то и их стационарные амплитуды соотносятся как времена релаксации. Поэтому стационарные пропускающие решетки оказьшаются в 10 раз сильнее стационарных отражательных решеток при одновременной записи одними и теми же пучками излучения. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...