Г а с т о н Д а р б у. По тому же вопросу

Чтобы иметь право в каждой из этих систем отсчета применять рассмотренные выше законы механики и вытекающие из них следствия, справедливые для той неподвижной системы отсчета, которой мы пользовались, мы должны в каждой системе отсчета производить измерения расстояний и промежутков времени тем же способом, каким производили их в неподвижной системе отсчета, т. е. в каждом случае при помощи линеек и часов, неподвижных в той системе отсчета, которой мы в данном случае пользуемся. А при переходе от результатов измерений, произведенных в одной системе отсчета, к результатам измерений в другой потребуется знать, как связаны между собой результаты измерений при помощи линеек и часов, не покоящихся, а движущихся друг относительно друга (так как одни линейки и часы покоятся в одной, а другие — в другой системе отсчета). Таким образом, при переходе от одной системы отсчета к другой возникает как раз тот вопрос о влиянии движения на показания основных измерительных инструментов, о котором упоминалось в 7. [c.224]

Отвечая на тот вопрос, надо прежде всего вспомнить, что абсо> лютно неподвижного наблюдательного пункта быть не может. Звезда, откуда смотрит наблюдатель, неподвижна относительно какого-либо другого тела. Если наблюдатель неподвижен относительно Солнца, то он увидит Землю, обращающуюся около Солнца. Если он неподвижен относительно Земли, он увидит Солнце, кружащееся около Земли. Если же он неподвижен относительно какого-либо третьего тела (например другой звезды), то ему представятся движущимися — по тому или иному пути — и Солнце и Земля. [c.23]

При фактическом использовании данного метода возникает важный вопрос, который следует рассмотреть в общем виде. Уравнение (14.51) в его настоящем виде можно использовать для нахождения как функции Ф< , так и дисперсионного соотношения между V, к, А (ср. (14.5) и (14.7) для уравнения Клейна — Гордона). Выкладки в (14.26) показывают, что при таком использовании равенства (14.51) в (14.48) можно избежать нахождения функции ф(0) (которая с точностью до обозначений совпадает с Т) в явном виде и дисперсионное соотношение можно рассматривать как дополнительное вариационное уравнение, которое выводится из (14.47). Это намного предпочтительнее, поскольку тогда форма усредненного лагранжиана упрощается и, что более существенно, все уравнения, связывающие медленно изменяющиеся параметры х,к. А, объединены общим вариационным принципом. Как описать эту процедуру в общем виде Это именно тот вопрос, о котором шла речь выше. Задача заключается в том, чтобы из уравнения (14.51) извлечь достаточную информацию о функциональной форме ф к-ции Ф< , не используя при этом полную информацию о дисперсионном соотношении. Сейчас мы покажем, как это можно сделать. [c.478]

Труднее отвечать ва тот вопрос, который очевиден. [c.193]

Во всех случаях дисперсная среда — частицы графита. Согласно рис. 6-7 расхождение результатов имеет примерно тот же характер, что и данные по теплоотдаче. Вопрос об энергетической эффективности потоков газовзвесь — теплоноситель рассматривается в 7-2 и гл. 12. [c.226]

Активизация познавательных потребностей личности в процессе обучения осуществляется путем включения графической деятельности в более общую (поисковую). Мы уже останавливались на различных способах осуществления такого процесса. С рассматриваемой точки зрения важен вопрос о степени влияния различных характеристик задач, предлагаемых в учебном процессе, на мотивацию графической деятельности студента. В задачах, основанных на предварительном создании проблемной ситуации, необходимо определить тот диапазон трудностей, выход за пределы которого как в сторону занижения, так и в сторону завышения приводит к снижению мотивации. [c.161]

В этой главе, посвященной практическим вопросам измерения температуры, прежде всего рассматриваются три основных метода первичной термометрии. Это — классическая газовая термометрия, акустическая газовая термометрия и шумовая термометрия. Затем выясняется роль магнитной термометрии. Магнитная термометрия в обсуждаемом случае не применяется в качестве первичного метода, однако она тесно связана с первичной термометрией и поэтому ее роль выясняется ниже. То же самое можно сказать о газовых термометрах, основанных на коэффициенте преломления и диэлектрической проницаемости как тот, так и другой могут быть использованы в качестве интерполяционного прибора. Термометрия, основанная на определении характеристик теплового излучения, рассматривается отдельно в гл. 7. В данной главе в основном обсуждаются принципиальные основы каждого из методов, а не результаты измерений, поскольку последние были представлены в гл. 2, где говорилось о температурных шкалах. [c.76]

Одной из экстремальных характеристик в плоскости а, О является прямая а = -к 12. В работе [34] выяснено, что поверхность перехода через скорость звука, опирающаяся на некоторый контур и являющаяся одновременно характеристической поверхностью, обладает минимальной площадью среди всех поверхностей, опирающихся на тот же контур. В осесимметричном случае такими поверхностями могут быть либо плоскости перпендикулярные к оси симметрии, либо поверхности, образующие которых являются цепными линиями. Во втором случае угол 9 меняется на характеристике. Следовательно, упомянутая экстремаль в плоскости Хуу должна быть цепной линией. Однако, трудно ожидать, чтобы в окрестности всякой характеристической поверхности, на которой а = я /2, существовало решение задачи Коши или некоторой краевой задачи. Этот вопрос представляет собой предмет самостоятельного исследования. Здесь можно указать, что в осесимметричном изэнтропическом случае, когда газ является совершенным, такое решение не существует. [c.88]

Небольших—потому что при больших отклонениях от среднего мы будем иметь дело, в сущности, уже с микросостояниями, реализующими какие-то неоднородные и, стало быть, неравновесные макроскопические состояния. Этих последних у системы с заданными значениями V, М, Е может быть, в свою очередь, сколько угодно, и по отношению к каждому из них возникает тот же вопрос до каких отклонений от среднего величину локального параметра следует считать еще относящейся к данному макроскопическому состоянию [c.51]

Основной идеализированный объект, движение которого изучается классической механикой, называется материальной точкой. Материальный объект рассматривается как материальная точка, если можно считать, что в любое мгновение во всех его частях скорости и ускорения одинаковы. Вопрос о том, можно ли рассматривать тот или иной объект как материальную точку, решается не размерами этого объекта, а особенностями его движения и сте-ненью идеализации задачи. Так, например, во многих задачах [c.40]

Решение. Первый вопрос, который, решая задачу по статике, следует перед собой поставить, почти всегда бывает один и тот же [c.35]

Теперь приступаем ко второй части задачи и опять задаем себе тот же вопрос равновесие какого тела рассматривать На этот раз рассмотрим равновесие балки D. Какие силы на нее действуют На нее действуют (рис. 58, в) [c.86]

Замечание. Ответ на вопрос о том, можно ли заменить материальной точкой тот или иной объект, зависит не столько от размеров объекта, сколько от особенностей его движения и степени идеализации задачи. [c.156]

Что можно сказать о движении центра масс системы в задаче двух тел (см. 3.11) Тот же вопрос для задачи п тел. [c.439]

Что можно сказать о кинетическом моменте системы в задаче двух тел Тот же вопрос для задачи п тел. Какие геометрические особенности движения следуют из свойств кинетического момента в этих задачах [c.439]

Теперь рассмотрим тот же вопрос в /(-системе отсчета, где частица массы mi с импульсом pi испытывает столкновение с покоЯ L с щейся частицей массы Шг. Для определения возможных случаев разлета частиц после столкновения здесь также полезно воспользоваться векторной диаграммой импульсов. Ее построение аналогично тому, как это было сделано для упругого столкновения. Им-пульс налетающей частицы pt= [c.121]

Теперь можно поставить вопрос о том или ином ограничении объема V. Если поверхность а охватывает полностью тот объем, где имеется электромагнитное поле, то поток энергии сквозь нее равен нулю. В этом случае мы приходим к знакомому выражению закона сохранения изменение электромагнитной энергии равно работе сил электрического поля. Впрочем, такое утверждение нетривиально если j = с (Е + Ес р), то получается выражение для работы сторонних сил и джоулевой теплоты и мы убе- [c.39]

Возникает вопрос об определении резонанса при наличии сил сопротивления. Можно считать, что резонанс имеет место при 2=1, т. е., как и раньше, при равенстве частот свободных и вынужденных колебаний. Также можно назвать резонансным случаем тот, когда г=У 1—он наступает при равенстве частот вынужденных и затухающих колебаний. Наиболее часто случаем резонанса называют тот, который характеризуется условием 2= 1. [c.348]

Пример 120. При каком отношении радиуса г прямого кругового однородного цилиндра к его высоте h центральный эллипсоид инерции обратится в сферу Тот же вопрос —для прямого кругового конуса. [c.292]

Словом, для того чтобы изложение физических основ механики соответствовало современному уровню развития физики, это изложение должно охватывать гораздо более широкий круг вопросов, чем тот, который обычно излагался в разделе механики общего курса физики и, в частности, в моей книге Механика , вышедшей последний [c.9]

Характер колебательных движений определяет те вопросы, которые нас главным образом интересуют при изучении колебаний. При изучении неповторяющихся движений задача механики состоит в том, чтобы определить положение, скорость и ускорение движущихся тел в тот или иной момент времени. При изучении колебательных движений на первый план выдвигается изучение особенностей, характерных для повторяющихся движений закон, по которому повторяется движение время, через которое система снова приходит к тому же самому состоянию наибольшие отклонения, которых достигает движущееся тело, и т. д. Изучив эти характеристики колебательного движения, мы могли бы затем определить состояние системы в любой момент времени, но это обычно не представляет интереса. Для решения конкретных вопросов, с которыми приходится сталкиваться при изучении колебательных движений, обычно необходимо знать лишь самые признаки, характеризующие повторяемость движений. В этом и заключается специфическая черта задачи, которая возникает при изучении колебаний. [c.587]

Для лучшего понимания этого вопроса (в дальнейшем при решении задач к нему придется возвращаться) можно предложить учащимся такой пример. Два конструктора рассчитали один и тот же объект. При проверке оказалось, что у первого из них расчетные напряжения на 3% выше допустимых, а у второго на 30% ниже. Как вы оцениваете эти решения Если учащиеся ответят, что в первом случае превышение на 3% не опасно, конструкция рассчитана хорошо, а во втором случае она имеет завышенный коэффициент запаса прочности, рассчитана плохо, неэкономично, то можно считать, что учащиеся вопрос поняли правильно. [c.80]

С повышением температуры наряду с общим увеличением кинетической энергии элементарных частиц возрастает и количество отрывающихся с поверхности частиц и таким образо.м испарение усиливается. Процесс испарения обычно описывают лишь с термодинамической стороны, причем главное внимание направляют на энергетику этого процесса и иа упругость пара, насыщающего нрострапстио нри эго1"1 или пно " температуре. Одпако более интересным является тот вопрос, который остается обычно неосвещенным пли освещается мимоходом, а [c.29]

Рассмотрим теперь вопрос о наименьшем числе зубьев 2 л на колесе, при котором явление подрезания будет отсутствовать. Для этого рассмотрим тот предельный случай, когда окружности верш1п- проходят через крайние точки Л и б линии зацепления (рис. 22.30), т. е. когда вся возможная линия зацепления является активной. Будем предполагать, что число зубьев нарезающего колеса больше числа зубьев нарезаемого. [c.452]

Однако трудность вопроса состоит в том, что один и тот же материал при различных напряженных состояниях и различных условиях испытания (температура окружающей среды, скорость деформирования и т. д.) может разрушатьея и хрупко, и вязко. Кроме того, в некоторых случаях возможно комбинированное разрушение, когда в одних зонах разрушение происходит в результате отрыва частиц, а в других — в результате едвига. Это свидетельетвует о том, что характер предельного состояния материала и условия его перехода в предельное соетояние зависит от многих факторов. [c.222]

В доказательстве теоремы 2.12.1 был использован тот факт, что умножение на кососимметричную матрицу эквивалентно векторному умножению на вектор, ассоциированный с его элементами. Построить такой вектор можно лищь тогда, когда фиксирован некоторый базис. Остался неизученным вопрос, будет ли этот вектор одним и тем же при изменении базиса. Ответ на этот вопрос дает следующая теорема. [c.122]

В Главе 5 читателю предлагается взглянуть на проблему разрушения материалов с новой точки зрения. Продолжая идею использования метода аналогий, изложенную в Главе 1, процессы разрушения рассматриваются как волновые процессы. Привадится большое количество визуальных аналогий. Цель данной главы - еще раз показать возможность альтернативы, параллельного существования множества точек зрения на один и тот же вопрос. Наличие обоснованной альтернативы демонстрирует относительность человеческого знания и его достаточно сильную зависимость от точки зрения. [c.4]

В 153 было дано приближенное выражение главного момента внешних сил, которые должны быть приложены к гироскопу, имеющему угловую скорость собственного вращения юо, чтобы сообщить ему угловую скорость прецессии со. При этом предполагалось, что вектор угловой скорости собственного вращения имеет постоянную величину, значительно превосходящую величину вектора угловой скорости прецессии. Последний можно было считать переменным как по величине, так и по направлению. В этом параграфе рассматривается тот же вопрос об определении момента внешних сил, которые должны быть при-лом<еиы к гироскопу, но в предположенип, что его движение [c.600]

Физическая природа сил разнообразна. Вопрос о физической природе силы в теоретической механике не играет роли, так как здесь нас интересует только тот эффект, который производят на данный материальный объект действующие на него силы назависимо от физической сущности этих сил. [c.6]

Одной из главных задач преподавания физики следует считать формирование представления об основах единой научной картины мира, базирующейся на достижениях современной теоретической и экспериментальной физики. Между тем именно эти вопросы не находят пока должного отражения в существующих учебниках. Естественное объяснение этого прртироречия состоит в том, что целостная физическая картина мира создается буквально в наши дни, поэтому книги, в которых освещаются последние достижения науки, можно рассматривать как необходимое дополнение к вузовским руководствам. Однако это скорее уход от проблемы, нежели ее решение. Относительно малая доступность этих изданий затрудняет их изучение, а встречающаяся порой чрезмерная детализация знаний в отдельных специальных областях физики, на первый взгляд мало связанных друг с другом, затрудняет восприятие физики как единой науки. Наверное, поэтому появляются монографии, в которых с акцентом на тот или иной аспект физической теории прослеживается развитие и становление фундаментальных физических идей с момента их зарождения в Древней Греции вплоть до кардинально новых теорий современной науки [1—3]. В этой ситуации нужны достаточно веские основания для того, чтобы предложить вниманию читателей новое учебное пособие. [c.3]

Прежде чем приступать к изложению идей специальной теории относительности Эйнштейна, процитируем замечание М. Планка о соотношении теории и эксперимента Экспериментатор — это тот, кто стоит на переднем крае, кто осу-щес1вляет решающие опыты и измерения. Опыт означает постановку вопроса, обраденного к природе, измерение означает принятие ответа, который дала природа. Но прежде чем поставить опыт, его нужно продумать, это значит — надо сформулировать вопрос, обращенный к природе, прежде чем оценить измерение, его нужно истолковать, т. е. надо понять ответ, который дала природа. Этими двумя задачами занимается теоретик [71]. Именно в интерпретации результатов измерений выявляется фундаментальная глубина теоретических выводов Эйнштейна. Они привели к кардинальному пересмотру казавшихся незыблемыми со времен Ньютона представлений о физическом пространстве и времени. [c.131]

Световые корпускулы Ньютона не обладали осевой симметрией, но имели четыре разные стороны . Представим, что корпускула поворачивается вокруг оси (вокруг направления ее движения) последовательно на 90, 180, 270, 360 при этом она всякий раз будет повернута к наблюдателю новой стороной. Вывод об отсутствии осевой симметрии у световых лучей был сделан Ньютоном на основе опытов Гюйгенса по двойному лучепреломлению в двух последовательно расположенных кристаллах (мы упоминали об этих опытах в вводной беседе). В своей книге Оптика , вышедшей в 1704 г., Ньютон писал Не существует двух сортов лучей, отличаюш,ихся по своей природе один от другого так, что один постоянно при всех положениях преломляется обыкновенным способом, другой же постоянно во всех положениях — необыкновенным способом. Разница между двумя сортами лучей в опыте, указанном в 25-м вопросе (имеется в виду опыт Гюйгенса с двумя кристаллами.—Авт.), была только в положениях сторон лучей относительно плоскостей перпендикулярного преломления. Ибо один и тот же луч преломляется здесь иногда обыкновенно, иногда необыкновенно — сообразно положению его сторон относительно кристалла . Здесь содержится в неявном виде открытие поляризации света. Различным положениям сторон ньютоновских корпускул в современной оптике соответствуют различные ориентации плоскости поляризации плоскопо-ляризованного света, рассматриваемые относительно плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и направление светового луча. [c.19]

Оно означает, что в невырожденном коллективе число частиц много меньше числа состояний. Ясно, что в этом случае частицы фактически не встречаются друг с другом, поэтому важный для проявления бозонного либо фермион-ного характера частицы вопрос о заселении одного и того же состояния попросту не возникает. Этим и объясняется тот факт, что в невырожденном коллективе фермионы и бозоны ведут себя одинаково. [c.83]

Рассмотрим вопрос о том, сохраняется ли при наличии температурного градиента действительное термическое равновесие, упомянутое в конце п. 25. Заслуживает внимания тот факт, что хотя экспериментальные результаты по электропроводности в целом прекрасно согласуются с теорией, однако в случаях теплопроводности и термоэлектричества количественные расхождения с теорией остаются все еще очень больвпгми. Так, до сих пор нет никаких экспериментальных доказательств существования предсказываемого теорией резко выраженного минимума теплопроводности чистых металлов вблизи T k-i Q,2b. Трудно согласовать с теорией отношение элект-poHHoii теплопроводности при высокой и низкой температурах. Выше уже упоминалось, что теоретическая интерпретация измерений термо-э. д. с. при низких температурах встречает значительные трудности. С другой стороны, Зиман [102] недавно выступил с утверждением, что видоизменение теории, при котором количественно учитываются процессы переброса, приводит [c.218]

Высокая чувствительность метода Этвеша позволила ответить еще на один вопрос. Как было показано в 31, по крайней мере часть инертной массы всякого тела обусловлена внутренней энергией тела. В связи с этим возник вопрос, распространяется ли на эту часть инертной массы утверждение о равенстве инертной и тяжелой масс. Если бы на эту часть инертной массы, которая обусловлена внутренней энергией тела, не распространялось утверждение о равенстве инертной и тяжелой масс, то различие между ними было бы заметно в телах, обладающих большой внутренней энергией, в частности в радиоактивных телах. Однако опыт Этвеша, повторенный Саузернсом с радиоактивными веществами, дал тот же результат никакого различия между тяжелой и инертной массой не было обнаружено. Значит, и та часть инертной массы, которая обусловлена внутренней энергией тел, обладает равной ей гравитационной массой. Опыт Этвеша был повторен Дикке в 1961 г., причем точность была улучшена до 1 10 С этой точностью никаких различий между инертной и тяжелой массой обнаружено не было. [c.383]

Случай течения газовой струи и тепломассообмен в ней при больпшх числах Рейнольдса распространен наиболее часто в связи с тем, что некоторые режимы течения газовой струи имеют место на ситчатых и других типах тарелок. Массообменные аппараты с ситчатыми тарелками составляют в настоящее время значительную долю от массообменной аппаратуры в химической и в нефтехимической промышленности, включая и аппаратуру большой едини1[Ной мощносз и, поэтому вопрос изучения гидродинамики и массообмена в струе особенно важен. К тому же, если учесть тот факт, что массообмен на таких тарелках наиболее интенсивен при выходе струи из отверстий, приобретает особый интерес теоретическое изучение массообмена турбулентной газовой струи с учетом входного участка, т.е. участка, где происходит существенное развитие скоростей в газовой струе, а также и самой сз руи. [c.59]

Но вот другой пример (рис. 51, в). Тот же самый брус нагружается той же силой, но промежуточная опора удалена. Тогда в поперечном сечении бруса возникают одновременно и крутящие и изгибающие моменты. И -тогда в той же самой точке А, которую мы только что рассматривали, мы обнаруживаем и нормальные, и касательные на--пряжения. Мы их определяем точно так же, как и в рассмотренных ранее случаях. Но возникает вопрос, как оценивать прочность конструкции. Очевидно, не по нормальному напряженю, не по касательному, а по их совокупности. И вот здесь без критерия пластичности нам не обойтись. [c.80]

Многократно приходилось выслушивать от преподавателей техникумов мнение, что тот или иной вопрос программы излишне труден для учащихся. Скажем, они не могут освоить метод Мора и правило Верещагина. Не говоря уже о личном опыте, который показывает, что это не так, возиикает вопрос В чем заключаются трудности Здесь мнения тех, кто считает тему трудной, расходятся одни приписывают затруднения математической стороне вопроса (при применении интеграла Мора без правила Верещагина), другие связывают эти трудности со сложностью определения ординат эпюр, третьи просто разводят руками, будучи не в силах сформулировать причины затруднений. Определенные трудности, конечно, есть, и их характер зависит от ряда причин, связанных с общей подготовкой учащихся, но они преодолимы. Не надо нагромождать математические выкладки там, где в них нет необходимости, или сопровождать изложение частностями, если общий метод позволит учащимся самостоятельно разобраться в этих частных случаях. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...