Мода медленная

При черновом нарезании бабка 7 медленно поворачивается вокруг осн О" в направлении Б], при этом происходит постепенное углубление впадин нарезаемого колеса. Обработка зубьев заканчивается, когда заготовка доходит о положения, соответствующего повороту на угол внутреннего конуса ф - нарезаемого колеса При чистовом нарезании бабка 7 неподвижна и установлена в положение, соответствующее углу внутреннего конуса нарезаемого колеса, причем включено движение обкатки, которое состоит из вращения люльки 6 (благодаря включенному вращению червяка. 5) и соответствующего дополнительного вращения заготовки, которое складывается с основным (делительным) вращением при помощи дифференциала, имеющегося в кинематической цепи станка. Мод. № 91 фирмы Глисон [c.455]

Концы токового слоя разветвляются на две нары ударных волн медленной моды (см. Волны в пла -1Ме), к-рые остаются в установившемся потоке стоячими 255 [c.255]

Выбранное выражение для скорости релаксации за счет М-процессов подтверждается экспериментами Клерка и Клеменса [129] по затуханию ультразвука в кристаллах фторида лития. Кривые теплопроводности наиболее чувствительны к выбору выражения для скорости релаксации за счет Ы-процессов в интервале от 10 до 415 К, когда частоты существенных фононов составляют примерно 10 Гц. Измерения, связанные с затуханием ультразвука, были сделаны в том же интервале температур, но на частотах от 4>10 до 10 Гц. Для медленной. поперечной моды было найдено, что затухание ультразвука пропорционально и скорость релаксации при 15 К была [c.127]

Хотя во многих лазерах с пассивной синхронизацией мод применяются быстрые насыщающиеся поглотители, в некоторых условиях синхронизацию мод могут обеспечить также медленные насыщающиеся поглотители. Это возможно, когда энергия насыщения усиливающей среды сравнима с энергией насыщения поглотителя, хотя и несколько превышает ее. К синхронизации мод в этом случае приводят весьма тонкие физические явления [28], которые мы опишем с помощью рис. 5.45. Для простоты предположим, что как насыщающийся поглотитель, так и активная среда помещены вместе в одну и ту же кювету на одном из концов лазерного резонатора. Будем считать, что до появления импульса потери преобладают над усилением, поэтому участок переднего фронта импульса испытывает ослабление. С некоторого момента времени в течение переднего фронта импульса, когда накопленная плотность энергии импульса станет сравни- [c.318]

Рис. 5.45. Непрерывная синхронизация мод с помощью медленно насыщающегося поглотителя. Заметим, что на рисунке ие соблюдается масштаб, поскольку длительность синхронизованного импульса обычно меньше 1 пс, тогда как интервал времени между двумя последовательными импульсами Тр, т. е. время обхода резонатора, равно обычно нескольким наносекундам.

Если падающий свет линейно поляризован вдоль медленной или быстрой оси пластинки, то в соответствии с (5.4.11) свет будет оставаться линейно поляризованным вдоль локальной медленной или быстрой оси. В этом смысле вектор поляризации отслеживает вращение локальной оси, при условии что вектор поляризации направлен вдоль одной из осей. Действие матрицы Джонса на любой вектор поляризации можно разделить на два этапа. Сначала матрица фазовой задержки действует на вектор Джонса падающей волны, причем для света, линейно поляризованного вдоль одной из главных осей, действие этой матрицы приводит только к фазовому сдвигу светового пучка, а состояние его поляризации сохраняется неизменным. Затем матрица R (ф) поворачивает вектор Джонса на угол ф. В случае линейно поляризованного света такой поворот приводит к тому, что вектор поляризации оказывается параллельным главной оси на выходной грани пластинки. Таким образом, если падающий пучок света поляризован вдоль направления нормальных мод во входной плоскости (г = 0), то вектор поляризации световой волны будет отслеживать вращение главных осей и оставаться параллельным локальной медленной (или быстрой) оси, при условии что коэффициент кручения мал. Это явление называется адиабатическим отслеживанием и имеет важные применения при создании световых затворов на жидких кристаллах. Ниже мы рассмотрим принцип работы таких световых затворов. [c.158]

Теперь начнем медленно уменьшать кривизну зеркал. Приближение резонатора к плоскому сопровождается, как мы уже знаем, увеличением параметра ширины w с ним растет и поперечное сечение пучка. Этот процесс длится до тех пор, пока пучок не начинает заполнять зеркала уже целиком (рис. 2.116). Дальнейшее уменьшение кривизны зеркал вызывает уже иные последствия сечение пучка остается почти неизменным, только максимумы распределения амплитуды постепенно становятся эквидистантными, а их высоты выравниваются осуществляется постепенный переход к соответствующей моде плоского резонатора (рис. 2.Не), который будет рассмотрен в следующем параграфе. [c.90]

Основным аппаратом, который используется при исследовании нелинейных сред, является уравнением с часчными производными. В общем случае они описывают поведение системы с бесконечным числом степеней свободы. Однако, в нелинейной среде вблизи неравновесных фазовых переходов происходиг конкуренция быстрых и медленных мод. Медленные подчиняют быстрые. Так что н таких системах параметрами порядка являются моды с наибольшими характерными временами (бысфые моды). [c.35]

Осн. свойство В.— существование в нём дискретного (при не очень сильном поглощении) набора нормальных волн (мод), распространяющихся со своими фазовыми и групповыми скоростями. Почти все моды обладают дисперсией, т. е. их фазовые скорости зависят от частоты и отличаются от групповых скоростей. В экраниров. В. фазовые скорости обычно превышают скорость распространения плоской однородной волны в заполняющей среде (скорость света, скорость звука), эти волны наз. быстрыми. При неполном экранировании они могут просачиваться сквозь стенки волновода, переизлучаясь в окружающее пространство. Это т. н. утекающие волны. В открытых В., как правило, распространяются медленные волны, амплитуды к-рых быстро убывают при удалении от направляющего канала. Каждая мода характеризуется предельной частотой наз. критической мода может распространяться и переносить вдоль В. поток энергии [c.305]

Эти волны наз. быстрыми, в отличие от медленных, для к-рых Гф<с медленные эл.-магн. В. могут распространяться, напр., в диэлектриках и разного рода пе-риодич. структурах (замедляющих системах). В случае (т. н. главная мода) В. не обладает дисперсией (см. ниже). [c.317]

Главная мода, распространяющаяся со скоростью света (звука) в заполняющей волновод среде, как бы отделяет семейства быстрых ( ф>й) и медленных (иф<с) В. Используя медленные эл.-магн. В., можно создать устройство, фор.мирующее и направляющее пх — т. н. замедляющ])Ю систему. [c.319]

Если показатель преломления велик (N—k l —s- ж), В. в п. становятся почти эл.-статическими Ж к). Частоты квазиэлектростатич. мод при распространении вдоль магн. поля [0 = ar os (Л /о/йЯо) = 0] для медленной необыкновенной, быстрой магнитозвуковой и альвеновской волн равны соответственно = [c.329]

До 1964 в структурных исследованиях иснользовали лишь дифракцию быстрых электронов. Однако для анализа поверхностных структур более эффективным оказалось использование дифракции медленных электронов с энергией 10—100 эВ. Метод дифракции мод-ленных электронов основан на выборочной регистрации электронов, не испытавших неудругого рассеяния в веществе. Поскольку все электроны, проникающие в кристалл глубже чем на 1 нм, теряют часть энергии, распределение упруго отражённых частиц даёт информацию [c.682]

Трансформация II типа. При взаимодействии быстрой ЭЛ.-маги, волны, наз. 1акже модой холодной плазмы, с медленной плазменной волной, фазовая скорость с-рой существенно зависит от емп-ры плазменных электронов Т , 1[роисход гг резонансный назрев плазмы. В окрестное и слоя плазменною резонанса, где энергия ЭЛ.-магм, волны перекачивается н тепловую энергию электронов В магниюактивной плазме возможна линейная Т. в, вблизи слоев гибридного резонанса (ем. Взаимодействие вот и При этом если эл,- [c.161]

Клеменс [121] развил более подробную теорию для объяснения температурной зависимости теплопроводности, выделив в ней вклады от продольных и поперечных фононов. Колебания атомов по-прежнему разлагаются на нормальные моды, однако последние не являются плоскими волнами и взаимодействуют между собой (это взаимодействие Клеменс назвал структурным рассеянием ). Теплопроводность равна сумме вкладов от различных поляризаций и содержит три подгоночные постоянные. При наилучшем выборе этих параметров для описания экспериментов на прозрачном кварцевом стекле было найдено, что наибольший вклад при высоких температурах дает величина Ипопер, пропорциональная Т, в то время как Хпрод уменьшается медленно при возрастании температуры, При [c.162]

В СССР на Ленинградском машиностроительном заводе им. Карла Маркса внедрена вибрационная машина мод. 313-СП-62. На ней можно зачищать отливки как из алюминиевого, так и цинкового сплавов. Вместе с отливками в контейнер загружаются абразичные частицы, звездочки, дробь и т. п. Вибрация осуществляется одновременно с медленным вращением барабана. [c.384]

Появление в спектре нормальных мод волновода волны с такими свойствами не является указанием на ограниченные возможности модели идеально упругого тела. Конечно, это означает не то, что энергия течет к источнику, а только то, что групповая и фазовая скорости имеют разные знаки. Для каждой точки дисперсионной кривой на плоскости (1, Q) существует двойник на плоскости (— I, Q). Если выдвинуть требование выделить и рассмотреть лишь те нормальные волны, которые переносят энергию вправо, то такой отбор произвести довольно просто. При этом, конечно, остается определенная необычность в поведении нормальной волны на некотором участке изменения частоты. В таком частотном интервале волна, перенося энергию, например, вправо, имеет систему возвышенностей и впадин, движуш,ихся влево. Иными словами, при некоторых оптимальных условиях возбуждения и приема волн в слое можно наблюдать довольно медленный волновой пакет ( g малб), в котором гребни и впадины (области сжатие — разрежение) волн движутся с достаточно высокой скоростью (Ср велико) в противоположном направлении (к источнику). Однако ситуация, когда фазовая и групповая скорости имеют разные знаки, не так уж необычна. В работах Мандельштама [86, 88] содержится несколько вполне реальных примеров, которые делают эту ситуацию в одинаковой мере наглядной и понятной. [c.141]

В данной работе для исследования неравновесных эффектов и определения переносных свойств в многоатомных газах типа СОа использовался аппарат кинетической теории многотемпературной релаксации на основе обобщенного уравнения Больцмана с учетом поступательных, вращательных и колебательных степеней свободы, развитый ранее для двухатомных газов Ц]. Преимуществом такого подхода является то, что релаксационные уравнения для заселенностей колебательных уровней во всех приближениях получаются вместе с гидродинамической системой, структура которой зависит только от принятых предположений о расположении по порядку величины соответствующих времен или длин релаксации. Предполагалось, что поступательные и вращательные степени свободы релаксируют быстро, а колебательные — медленно, но с различными скоростями для разных мод колебаний, причем передача колебательной энергии в процессе соударений происходила по законам гармонического осциллятора. [c.105]

С точки зрения распространения волн фильтр Шольца можно также рассматривать как периодическую среду, в которой изменение азимутальных углов кристаллических осей создает периодическое возмущение по отношению к обеим независимым волнам и приводит к связи между быстрой и медленной независимыми волнами. Поскольку эти волны распространяются с различными фазовыми скоростями, полный обмен электромагнитной энергией возможен только в том случае, когда возмущение является периодическим, что позволяет поддерживать соотношения, необходимые для непрерывного обмена энергией между быстрой и медленной волнами и наоборот. Это служит первой иллюстрацией принципа фазового синхронизма за счет периодического возмущения, к которому мы еще вернемся в следующих разделах. Основное физическое объяснение этого явления состоит в следующем если энергия должна постепенно перекачиваться с расстоянием из моды А в моду В под действием статического возмущения, то необходимо, чтобы обе волны распространялись с одинаковой фазовой скоростью. Если фазовые скорости не равны друг другу, то падающая волна А постепенно будет расфазироваться с волной В, с которой она связана. Это ограничивает полное количество энергии, которым можно обмениваться. Такой ситуации можно избежать, если знак возмущения меняется на противоположный всякий раз, когда рассогласование по фазе (между связанными полями) равно ж. Это меняет знак перекачки энергии и таким образом поддерживает правильное фазовое соотношение для непрерывной перекачки энергии. Теорию связанных мод для скрещенных фильтров Шольца мы представим в разд. 6.5. [c.149]

Поскольку амплитуды представляют собой медленно меняющиеся функции координат, выражение (6.4.19) можно проинтегрировать по расстоянию, которое много больше периода Л, но много мень-ще масштаба изменения амлитуд. Это приводит к следующему выражению для результирующего приращения амплитуды, обусловленного связью с /-Й модой на расстоянии между г и г -f- через т-ю фурье-компоненту тензора диэлектрического возмущения [c.199]

Lg называется длиной биений. Ось, вдоль которой эффективный показатель преломления моды меньше, называют быстрой осью, потому что для света, поляризованного в этом направлении, групповая скорость больше. По той же причине ось с большим модовым показателем преломления называют медленной осью. [c.21]

Для понимания нелинейных явлений в волоконных световодах необходимо рассмотреть теорию распространения электромагнитных волн в нелинейной среде с дисперсией. Цель этой главы-получить основное уравнение распространения оптических импульсов в одномодовых световодах, В разд. 2,1 вводятся уравнения Максвелла и основные понятия, такие, как линейная и нелинейная индуцированная поляризация и диэлектрическая проницаемость, зависящая от частоты. Понятие мод волоконного световода вводится в разд, 2,2, в котором обсуждается также, при каком условии световод будет одномодовым, В разд. 2,3 рассматривается теория распространения импульсов в нелинейной среде с дисперсией в приближении медленно меняющихся амплитуд в предположении, что ширина спектра импульса много меньше частоты электромагнитного поля, В разд. 2,4 обсуждаются численные методы, используемые для решения уравнения распространения. Особое внимание уделено методу расщепления по физическим факторам с использованием быстрого преобразования Фурье на дисперсионном шаге (SSFM) он отличается большей скоростью счета по сравнению с большинством разностных схем. [c.33]

С практической точки зрения пять типов взаимодействия, приведенные в табл. 10.1, можно разбить на две категории. Первые два процесса соответствуют случаю, когда мощность накачки разделяется между быстрой и медленной модами. В остальных случаях накачка поляризована вдоль медленной оси. В первой категории процессов параметрическое усиление максимально, когда мощность накачки в двух поляризационных модах равна, т. е. 0 = 45, где 0-угол между направлением поляризации накачки и медленной осью. Даже в этом случае различные процессы конкурируют между собой, поскольку значения коэффициентов параметрического усиления для всех этих процессов приблизительно одинаковы. В эксперименте [21] наблюдалось четырехволновое смешение с синхронизмом типа I при накачке импульсами длительностью 15 пс на длине волны 585,3 нм от лазера на красителе с синхронизацией мод. Доминировал параметрический процесс типа I, поскольку в этом случае расстройка групповых скоростей различных волн относительно мала. [c.299]

На рис. 10.9 показан спектр, наблюдавшийся на выходе световода длиной 20 м при накачке пиковой мощностью 1 кВт, поляризованной под углом 0si44° [21]. Наличие в спектре стоксовой и антистоксовой полос с частотной отстройкой +4 ТГц обусловлено четырехволновым смешением типа I. Стоксова волна поляризована вдоль медленной оси, в то время как актистоксова-вдоль быстрой оси световода. Асимметричное уширение стоксовой линии и линии накачки вызвано совместным действием эффектов ФКМ и ФСМ (см. разд. 7.4). Относительное увеличение стоксовой компоненты обусловлено комбинационным усилением. Линия с частотной отстройкой 13 ТГц является стоксовой компонентой ВКР. Она поляризована вдоль медленной оси, поскольку мощность накачки в медленной поляризационной моде несколько больше, чем в быстрой (0 44°). Увеличение 0 на 2-3 приводит к изменению поляризации излучения ВКР. Небольшой пик вблизи 10 ТГц возникает в результате невырожденного четырехволнового смешения (со, oj), в процессе которого слабая стоксова волна ВКР усиливается в поле накачки и стоксовой волны вырожденного четырехволнового смешения. Фазовый синхронизм может возникать только при поляризации излучения ВКР вдоль медленной оси. Пик вблизи 10 ТГц исчезает при увеличении [c.299]

Рис. 10.9. Спектр излучения на выходе двулучепреломляющего световода длиной 20 м при накачке импульсами длительностью 15 пс и пиковой мощностью 1 кВт. Угол между поляризаиией накачки и медленной осью световода составлял 44. Индексы / и 5 соответствуют быстрой и медленной поляризационным модам. Видна также линия ВКР. Небольшой пик вблизи 10 ТГц обусловлен невырожденным четырехволновым смешением [21].

Начальные сведения. Немного истории. Для существования самой возможности генеращ и требуется, чтобы резонатор имел сравнительно добротные (медленно затухающие) собственные колебания, или моды, частоты которых приходятся на полосу усиления активной среды. С другой стороны, желательно, чтобы таких колебаний с примерно одинаковой добротностью было не очень много — одновременное возбуждение слишком большого их числа может привести к тому, что излучение станет пржтически некогерентным. [c.60]

Таким образом, повышение интенсивности накачки и мощности генерации сопровождается ростом числа присутствующих в генерации мод. Однако при этом усредненное за период Го распределение суммарной интенсивности, равное сумме интенсивностей отдельных мод, становится все более равномерным. В результате число атомов, шюхо охваченных процессом генерации, быстро уменьшается число мод растет все медленнее и при неограниченно возрастающей накачке стремится к некоему, не слишком большому, предельному значению. [c.177]

Укорочению импульса разрежения (рис. 3.34) до Тз=1—10 пс может препятствовать диффузия неравновесных носителей. Действительно, из-за экранировки электрон-фононного взаимодействия Тр б пс (Si), поэтому Тд 25 пс. Однако это заключение нельзя считать бесспорным, так как существуют экспериментальные наблюдения [100], указывающие на удержание плазмы вблизи поверхности полупроводника в потенциальной яме, возникающей при нагреве приповерхностной области. В целом вопрос о характере движения фотовозбужденной электронно-дырочной плазмы в настоящее время является открытым существуют эксперименты [101, 102], указывающие на ее сверхзвуковое (с дрейфовыми скоростями до 10 —10 см/с) гидродинамическое расширение, наряду с экспериментами [103], в которых не удалось реализовать ускорение плазмы до скоростей, превышающих скорость медленной поперечной акустической моды. Ответ на этот вопрос могут дать и акустооптические эксперименты. Например, если в условиях вышепроведенного расчета реализуется дрейфовое расширение плазмы в течение времени то акустический сигнал на детектор [c.169]

Смотреть страницы где упоминается термин Мода медленная : [c.301] [c.211] [c.99] [c.138] [c.307] [c.328] [c.41] [c.403] [c.457] [c.510] [c.443] [c.79] [c.33] [c.129] [c.303] [c.318] [c.321] [c.321] [c.395] [c.181] [c.190] [c.297] [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...