Распределение произведений

Способы определения, произведение, единица, размерность. .. массы. Тело, точка. .. с массой. Принцип эквивалентности, геометрия, центр, распределение, произведение, сумма. .. масс. [c.4]

Характерные результаты опытов И. К. Никитина представлены на рис. 96. Поперечные пульсации плавно угасают по мере приближения к стенке (рис. 96, в). Однако распределение продольных пульсаций (рис. 94, б) имеет резкий излом на некотором расстоянии от стенки. Эта особенность четко прослеживается и в распределении произведения пульсаций Aux Аи у (рис. 96, г), от которых зависит турбулентная вязкость е. Приведенные данные свидетельствуют о том, что характер движения в области вблизи стенки и в основном потоке разный, хотя турбулентный режим сохраняется для всего потока в целом. [c.166]

Подставляя функции ф/ и ф, в функцию распределения произведения [c.28]

Сомножители rti, п , отражают возможные отклонения величин усилий, напряжений, характеристик прочности н других величин, от которых зависит несущая способность деталей и конструкций. При установлении приближенных величин запаса прочности для большой совокупности деталей различных конструкций, изготовляемых из различных материалов и работающих в различных условиях эти отклонения характеризуются статистически, подчиняясь вероятностным закономерностям. Величинам общего коэффициента запаса п также свойственно вероятностное распределение как результирующее распределение произведения сомножителей п , п , /ц. Величина п должна быть меньше, чем произведение максимальных значений п , [c.537]

Распределение произведения двух независимых случайных величин. Функция есть произведение двух независимых случайных величин X и У [c.140]

На основании известной формулы теории вероятностей закон распределения произведения двух независимых случайных величин (11.56) определите следующим образом [c.397]

Для генерации теплоносителей в СТС России используются около 150 тепловых электрических станций, более 80 тыс. котельных и тысячи автономных и утилизационных теплогенераторов, расходующих около трети топлива, потребляемого в стране (табл. 6.1). Распределение произведенных теплоносителей осуществляется через тепловые сети СТС. суммарная протяженность которых превышает 260 тыс. км. [c.383]

Для вывода этой связи замечаем, что ввиду бесконечной малости фазового объема dr = d xdT в нем может находиться одновременно не более одной частицы ). Поэтому среднее число f dx есть в то же время вероятность частице находиться в элементе dx (вероятность же нахождения в нем сразу двух частиц есть величина более высокого порядка малости). Отсюда же следует, что среднее значение произведения чисел частиц в двух элементах dx и dx совпадает с вероятностью одновременного нахождения в каждом из них по одной частице. Для заданной пары частиц это есть, по определению двухчастичной функции распределения, произведение Но поскольку пара частиц [c.111]

Микросхемы ПЛМ рекламировались как весьма полезные устройства для больших схем, логические уравнения которых характеризовались большим количеством одинаковых произведений. Например, произведение вида (Б с) используется дважды для вычисления выхода и для вычисления входах (Рис. 3.7). Это свойство называется распределением произведений. [c.42]

Рабочие функции 160 Радиация 64 Разделение ресурсов 117 Размещение и разводка 130 Размещение и разводка, поэтапные 162 Разработка системного уровня 203 Разрешение тактовых сигналов 116 Разрыв пространства состояний 268 Рай в шалаше 19 Распределение произведений 42 Распределение ресурсов 152, 185 Распределенное ОЗУ 72, 76 Распределённая R -модель 350 Рассыпная логика 18 Реализация многие к одному 361 Реализация один ко многим 365 Регенерация 33 [c.404]

Произведение W представляет собой общее число перегруппировок при наиболее вероятном распределении энергии для объединенной системы, изолированной от окружающей среды. [c.191]

Согласно теореме, доказанной в 23, равнодействующая распределенной нагрузки интенсивностью q равна произведению q на диаметр, перпендикулярна к диаметру и действует по оси, проходящей через его середину, т. е. по оси у. Условие равновесия половины кольца при проектировании сил на ось у запишется следующим образом [c.135]

Теорема 1. Если па какую-либо поверхность действует равномерно распределенное давление, то, независимо от формы поверхности, проекция равнодействующей сил давления на заданную ось равна произведению давления р на площадь проекции поверхности на плоскость, перпендикулярную к заданной оси. [c.296]

Далее строим эпюру напряжений. Для некоторого значения у по удлинению е (точка Д ) находим напряжение а (точка В). Откладывая длину отрезка ВС на эпюре, получаем справа график распределения напряжений по высоте. Затем строится график произведения ауЬ по высоте. Площадь полученной кривой дает согласно выражению (12.11) величину изгибающего момента. Таким образом, в результате проведенных операций находится одна точка зависимости 1/р от момента М. Если задаться новым значением кривизны, можно, повторяя все [c.363]

Процесс термодиффузии будет продолжаться до тех пор, пока поток, определяемый формулой (9.12), не обратится в нуль. А для этого произведение п (г>) должно перестать зависеть от х, или, иными словами — от температуры. Поскольку (и) ос Т, то в трубке установится распределение плотности числа легких частиц п ос 1/ Т. А их концентрация, с = будет меняться вдоль трубки как >/Г, [c.210]

Характер произведения Aj, в свою очередь, влияет на распределение линейных нагрузок и плотность тока в зависимости от мощности. Если линейные нагрузки так же, как и в машинах общепромышленного назначения, увеличиваются с возрастанием мощности, то плотность тока, наоборот, в отличие от обычных машин уменьшается. [c.207]

Наряду с заряженными частицами возникновению у-квантов внутри защиты способствуют также нейтроны. Это происходит при неупругом рассеянии нейтронов в результате (п, у)-реакций и, как правило, при (п, х)-реакциях с испусканием заряженных частиц X. Скорость протекания этих реакций в единице объема защиты определяется произведением ФиЕ, в котором Ф — плотность потока нейтронов, а 2 — макроскопическое се чение соответствующей реакции. Произведение Фц2 называется также плотностью столкновений. Для определения плотности столкновений необходимо найти пространственное распределение нейтронов в защите. При этом целесообразно использовать многогрупповой метод расчета, основы которого изложены в гл. IV. Если задана плотность тока нейтронов различных энергий на поверхности активной зоны и защита является однородной средой, то можно успешно использовать теорию возраста. [c.112]

Величину равнодействующей силы распределенных по арке радиальных сил определяем как произведение длины хорды ВО, стягивающей дугу ВО, на интенсивность нагрузки на единицу длины, т. е. [c.58]

Если распределенные по арке силы параллельны, то величина их равнодействующей силы рав[га произведению интенсивности д на длину дуги, а линия действия равнодействующей силы параллельна заданным силам и проходит через центр тяжести того участка арки, по которому распределены силы. [c.58]

При решении некоторых задач динамики системы определяют динамические величины, выражающиеся через суммы произведений масс точек системы на квадраты их расстояний до оси, точки или плоскости. Такие суммы характеризуют, очевидно, распределение масс системы относительно взятой оси, точки или плоскости и имеют в динамике системы весьма важное значение. Эти суммы называют моментами инерции системы относительно оси, точки или плоскости. [c.241]

Момент инерции (не) равен чему (нулю, произведению...), является чем (мерой инертности, величиной...), каков (положительный, отрицательный...), определяется чем (формулой...), характеризует что (распределение масс...), относится к чему (к телу, к системе...), сохраняется при каких условиях (при переносе...). Момент инерции точки (не) равен чему (моменту инерции тела...). Моменты инерции взаимно уравновешиваются. [c.46]

Итак, мы ВИДИМ, что для тела произвольной формы и с произвольным распределением массы момент импульса J представляет собой не просто произведение скаляра на вектор ш угловой скорости. Поэтому в общем случае направление вектора J не совпадает с направлением вектора ш. Это обстоятельство является причиной сложного поведения вращающихся тел. Сравнительно просто обстоит дело с задачами динамики твердых тел сферической формы, в которых, как мы увидим, вектор J всегда параллелен вектору сэ. В отсутствие момента вращения вектор J сохраняет постоянство, в общем же случае для тел произвольной формы вектор (О будет прецессировать вокруг вектора J. [c.248]

Превратим объемный заряд в поверхностный, распределенный по плоской области, представляющей собой сжатый эллипсоид при с О (т. е. по эллипсу), причем сжатие будем производить таким образом, чтобы произведение ph, где А —длина отрезка, вырезаемого эллипсоидом из прямой, параллельной оси Оха, оста- [c.298]

Невозможность формирования гауссовых пучков в резонаторе с плоскими зеркалами отнюдь не означает, что не могут образовываться вообще никакие стационарные пучки. В этом случае стационарные пучки также существуют, по распределение амплитуды по волновому фронту будет описываться для них не гауссовой, а иной функцией. И опыт, и расчеты показывают, что в резонаторах с плоскими зеркалами поле представляет собой стоячую волну с почти плоским волновым фронтом, а зависимость амплитуды от поперечных координат хорошо описывается произведением гармонических [c.804]

Температурный фактор. Вывод выражения для атомного фактора f был произведен нами для покоящегося атома со сферически симметричным распределением электронной плотности. В реальном кристалле атомы (а значит, и электроны вместе с атомами) совершают хаотические тепловые колебания около положений равновесия и между атомами имеет место определенный тип химической связи. Естественно, что тепловое движение оказывает влияние на значение рассеивающей способности атома, а следовательно, и на интенсивность рефлексов. [c.46]

Объяснение этому поразительному факту можно найти в рамках классической физики, если исходить из известного закона равномерного распределения энергии по степеням свободы. Если на каждую степень свободы системы приходится энергия, равная kT 12 (где А = 1,3807-10-23 Дж-К — постоянная Больцмана), то в соответствии с этим законом средняя энергия такой системы равна произведению числа степеней свободы на кТ/2. Этот результат, справедливый для идеальных газов, можно распространить на системы частиц, взаимодействующих между собой в том случае, когда силы взаимодействия гармонические, т. е. подчиняются закону Гука. [c.164]

Сомножители щ, щ. Лз отражают воз-.можные отклонения величин усилий, напряжений, характеристик прочности и других величин, от которых зависит несущая способность деталей и конструкций. При установлении приближённых величия запасов прочности для боль-нюй совокупности деталей различных конструкций, изготовляемых из различных материалов и работающих в различных условиях, эти отклонения характеризуются статистически, подчиняясь вероятностным закономерностям. Величинам общего коэфициента запаса п также свойственно вероятностное распределение, как результируюн1ее распределение произведения сомножителей 1, Лз, Яд. Величина п должна быть eньшe, чем произведение максимальных значений 1. и,, "з- Благодаря отсутствию в большинстве случаев данных о вероятностном распределении величин / 1, Яо, щ их значения намечаются на основании опыта конструирования, доводки и эксплоатации машин и узлов. [c.384]

В заключение отметим, что логарифмически нормальное распределение играет в теории перемножения независимых случайных величин такую же важную роль, как нормальное в теории суммирования. Для него выполняется аналог центральной предельной теоремы распределение произведения п независимых ноложитель-дых случайных величин при некоторых общих условиях стремится [c.82]

Давление жидкости в данном сечении полости, как следует из выражения (60), в основном зависит от средних по сечению окружной и радиальной составляющих скорости. Важно поэтому точное определение именно средних величин скорости в каждом сечении. Менее заметно на рассчитываемое давление влияют местные отклонения в профиле скорости. Как следует из формулы (84), поскольку осевая сила является интегралом от распределения произведения давления на радиус, ее величина в основном определяется областью, где это произведение имеет наибольщее значение, т. е. периферийной частью полости. Распределение же давления жидкости в областях, близких к минимальному радиусу, в меньшей степени влияет на осевую силу, действующую на торцовую стенку. [c.63]

Таким образом, решая поэтапно уравнение (5.1), начиная с участков и = 0, ii + Д/, можно определить распределение ОН в исходном теле по сечению, в котором произведен надрез. Следует отметить, что при определении одг и тд непринципиально, какая компонента деформации была измерена экспериментально. Требуется только, чтобы при расчете анализировалась та же самая компонента деформации. Заметим также, что в соответствии с расчетной схемой вычисления деформаций проводятся для тела без ОН. В случае, когда ОН являются главными (т = 0), уравнение (5.1) можно упростить [c.273]

Для того чтобы определить характер распределения концентрации целевого компонента в каждой из указанных областей, преобразуем произведение экспонент в (6. 8. 16) в комбинатцзю [c.280]

Постепенный отход от расчетных формул в виде произведения многих коэффициентов, рассматриваемых независи-Mbiivtn, к комплексному определению контактных и изгибных напряжений, статических и динамических напряжений, распределения их по контактным линиям и между парами зубьев в зацеплении. [c.487]

Это связано с малостью числа частиц, регистрируемых прибором, и неоднородностью размеров их изображений, вызванной изменениями в рассеянии света (размеры твердых частиц ограничены довольно узкими пределами). Кроме того, разлюр изображения слишком мал для надежной регистрации пульсаций скорости, что затрудняет определение интенсивности движения. По увеличенным снимкам с изображениями последовательных положений частицы изготовлялись перфокарты, в которых на месте каждого изображения частицы прокалывалось отверстие диаметром 2,4 мм (фиг. 2.26). На оптической скамье, как показано на фиг. 2.27, располагались две перфокарты, в которых одновременно пробивались отверстия. Размер отверстий был достаточно мал, так что соседние отверстия на перфокарте не перекрывались. Вместе с тем он был достаточно велик, чтобы автокорреляционные изображения отверстий сливались, давая интегральную оптическую плотность изображения, представляюш ую интеграл распределения скорости. Рассматривая каждые два соседних изображения частиц на перфокартах, видим, что одинаковым интервалам времени т соответствуют различные расстояния между соседними точками. Отклонения от среднего расстояния представляют собой пульсации сме-щ ения, т. е. произведения времени т на вектор пульсации скорости и ( -Р т), где и t) — вектор пульсации скорости в момент [c.95]

Распределение масс в системе определяется значениями масс mfe ее точек и их взаимными положениями, т, е. их координатами х-и, Ук, Zk- Однако оказывается, что при решении тех задач динамики, которые мы будем рассматривать, в частности динамики твердого тела, для учета распределения масс достаточно знать не все величины OTh, Xh, Ун, 2ft, а некоторые, выражаемые через них суммарные характеристики. Ими являются координаты центра масс (выражаются через суммы произведений масс точек системы на их координаты), осевые моменты инерции (выражаются tfepes суммы произведений масс точек системы на квадраты их координат) и центробежные моменты инерции (выражаются через суммы произведений масс точек системы и двух из их координат). Эти характеристики мы в данной главе и рассмотрим. [c.264]

Черта над произведением vQea означает, что берется среднее значение этого произведения с учетом распределения электронов по скоростям и зависимости Qea от Ve- Из формулы (2.42) видно, что электропроводность слабо ионизированной плазмы попорци-ональна степени ионизации Пе/по. Поэтому у должна быть мала из-за недостатка в носителях тока. Она в десятки тысяч раз меньше электропроводности меди. [c.56]

В источниках больших размеров необходимо учитывать само-поглощение частиц и изменение их энергии в результате упругих и неупругих рассеяний. В связи с этим определение мощности излучения больших источников становится относительно сложным. Наиболее трудоемки расчеты утечек нейтронов и у-квантов из ядерного реактора. К моменту начала расчета тепловыделения в защите должен быть выполнен физический расчет реактора, Результаты его содержат координатные распределения плотностей потоков нейтронов в активной зоне и отражателе реактора. По ним можно найти плотность утечки нейтронов из активной зоны реактора и определить распределение источников у-кваитов в активной зоне. Плотность утечки нейтронов определяется как произведение коэффициента диффузии на производную от плотности потока на границе активной зоны. Распределение источников у-квантов в активной зоне реактора дает [c.108]

После того как найдено распределение нейтронов в защите, можно разделить защиту на элементарные слои толщиной dz и определить для каждой группы нейтронов плотность столкновений в слое Ф , yMMHpysf эти произведения по всем энергетическим группам нейтронов, находим полную величину плотности столкновений в этом слое Ф 2й(2. Она представляет собой мощность изотропного поверхностного источника, отнесенную к единице площади. Это означает, что слой защиты dz можно интерпретировать как плоский источник и решение данной задачи свести к решению предыдущей, дополнив его интегрированием по Z в связи с наличием непрерывно распределенных плоских источников на глубине всей защиты от О до Д. [c.112]

Определив высоту гайки как произведение гряЛ. необходимо проверить соблюдение неравенства sS, 10. Если оно не выполняется, придется изменить параметры винта. При числе витков резьбы в гайке, большем десяти, допущение о равномерном распределении нагрузки по виткам становится неприемлемым и резьба [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...