Сплошная деформируемая среда

В настоящей книге излагается предложенный авторами второй путь — физико-механическое моделирование процессов разрушения металлических материалов (правая часть схемы на рис. В.1), который наиболее продуктивно может применяться для анализа прочности и ресурса конструкций, работающих в сложных термосиловых условиях нагружения. Физико-механическое моделирование процессов разрушения материалов и элементов конструкций основывается на системном подходе к проблемам механики сплошной деформируемой среды, механики разрушения и физики прочности твердого тела. Данный подход позволил рассмотреть в органическом единстве задачи [c.9]

При разработке моделей прогнозирования трещиностойкости и развития трещин необходимо было сформулировать условие накопления повреждений в градиентных полях напряжений и деформаций. Было показано, что повреждения накапливаются, если размер необратимой упругопластической зоны (при статическом нагружении) или обратимой упругопластической зоны (при циклическом нагружении) больше структурного элемента, размер которого во многих случаях можно принять равным диаметру зерна. В противном случае, когда размер упругопластической зоны меньше размера структурного элемента, материал практически не повреждается и локальные критерии разрушения, сформулированные в терминах механики сплошной деформируемой среды, не дают адекватных реальным ситуациям прогнозов. [c.264]

Балка, расположенная на такого рода сплошной деформируемой среде, носит название балки на упругом основании. Коэффициент к называется коэффициентом упругого основания. [c.149]

В курсе, наряду с обычным содержанием отделов статики и кинематики точки и абсолютно твердого тела, приводится расширение предмета теоретической механики в сторону сплошных деформируемых сред, в частности, излагается введение в статику сплошных сред и обобщение теоремы о перемещении и движении абсолютно твердого тела на случай элементарного объема деформируемой и идеально текучей среды. [c.2]

Как уже подчеркивалось во введении, в отличие от большинства традиционных курсов теоретической механики, в заключительной части настоящего отдела уделяется внимание основам кинематики сплошных деформируемых сред. В частности, излагается расширение основной теоремы кинематики абсолютно твердого тела об общем случае перемещения и движения тела в пространстве на случай деформируемой среды и проводится выяснение кинематического смысла компонент тензоров деформаций и скоростей деформаций. [c.144]

В сопротивлении материалов твердое тело рассматривается как часть сплошной деформируемой среды. Содержанием этой и следующей лекции является изучение напряжений в некоторой точке тела. [c.4]

Геометрические уравнения механики линейной сплошной деформируемой среды [c.21]

Эти уравнения относятся к числу основных уравнений теории сплошной деформируемой среды. [c.458]

Предварительные замечания. В настоящем параграфе дается более точное определение геометрических соотношений, имеющих место при деформации тела, нежели приведенные выше. Такое уточнение позволяет оценить характер ранее полученных зависимостей и ограничить область возможного их применения, т. е. область возможного применения классической (линейной) теории сплошной деформируемой среды (в частности, классической теории упругости). [c.479]

ЖИДКОСТИ и ГАЗЫ КАК СПЛОШНЫЕ ДЕФОРМИРУЕМЫЕ СРЕДЫ [c.4]

Основные уравнения гидроаэромеханики основываются на законах сохранения массы, количества движения и энергии, которые вместе обычно кратко именуются законами сохранения. Особенность заключается в том, что в механике жидкости эти законы необходимо записать в форме, пригодной для изучения движения сплошной деформируемой среды. [c.14]

При гипотезе сплощного заполнения жидкостью или газом конечного объёма за частицу можно принимать любой как угодно малый объём. К такой частице применимы основные кинематические понятия скорости и ускорения точки. Отличие жидкости или газа от абсолютно твёрдого тела будет заключаться в том, что расстояния между частицами жидкости или газа меняются. Благодаря изменениям расстояний между частицами будет происходить изменение внешней конфигурации любой части объёма, заполненного жидкостью или газом. Это изменение внещней конфигурации любой части объёма называется деформацией. Таким образом, жидкость а газ представляют собой сплошные деформируемые среди. [c.27]

Различие жидкости и газа от твёрдого деформируемого тела находит своё отражение в механике деформируемых сред в том, что к ним применяются различные меры подвижности частиц. Для твёрдого деформируемого тела подвижность частиц мала и поэтому мерой подвижности их служат сами смещения частиц, сами деформации их. Для жидкости и газа подвижность частиц достаточно велика и поэтому мерой подвижности их служат уже не сами смещения, которые во многих случаях весьма велики и не характерны для движения, а скорости смещений частиц, не сами деформации, а их отношения к промежуткам времени их образования, т. е. скорости деформаций. Следовательно, жидкость и газ можно определять как сплошные деформируемые среди, мерами подвижности частиц которых служат скорости частиц и скорости деформаций частиц. [c.27]

Везде в дальнейшем мы будем рассматривать гипотетическую, сплошную, деформируемую среду. Но, принимая ту или иную гипотезу, необходимо помнить, что основанная на ней теория верна лишь в пределах применимости самой гипотезы. В данном случае, кладя в основу аэродинамики гипотезу о непрерывности жидкой среды, следует иметь в виду, что все теоретические выводы аэродинамики применимы лишь к частицам, размеры которых значительно превосходят молекулярные размеры, и неприменимы к частицам, размеры которых сравнимы с молекулярными. Впрочем, эти последние размеры настолько малы, что в технических вопросах нет надобности рассматривать такие частицы. [c.23]

Ввиду сложности физического процесса движения жидкости в порах грунта процесс движения рассматривается как теоретическая модель реального потока, представляющая собой поток, занимающий все пространство грунта, включая пространство пор и пространство твердых частиц самого грунта, другими словами, эта модель представляет собой сплошную деформируемую среду, имеющую плотность р и динамическую вязкость данной жидкости. [c.256]

При решении задач о силовом воздействии среды на тело и тела на среду можно отказаться от молекулярных движений, накладывающихся на основной поток и тем самым осложняющих исследования. Это позволяет принять воздух как непрерывную сплошную деформируемую среду. [c.34]

В главе I дается краткое изложение кинематики точки, основ кинематики сплошной деформируемой среды и абсолютно твердого тела. Абсолютно твердое тело рассматривается как сплошная недеформируемая среда. Выводится формула Коши — Гельмгольца, выражающая закон распределения скоростей точек элемента объема сплошной среды. Показывается, что при отсутствии деформаций можно совершить переход от элемента объема к конечному объему и, соответственно, от формулы Коши — Гельмгольца к основной формуле кинематики абсолютно твердого тела —формуле Эйлера, В 8 главы I дается, кроме того, прямой вывод формулы Эйлера ). [c.6]

Основы кинематики сплошной деформируемой среды. [c.22]

КИНЕМАТИКА СПЛОШНОЙ ДЕФОРМИРУЕМОЙ СРЕДЫ 23 [c.23]

Основным, простейшим объектом в механике сплошной деформируемой среды является элемент объема ). Качественно элемент объема можно характеризовать следующим образом отношение наибольшего размера элемента объема к характерной длине много меньше единицы с другой стороны, его размеры весьма велики сравнительно с расстояниями между молекулами. Таким образом, элемент объема есть малая частица среды, сплошь заполненная веществом. [c.23]

Второй подход к исследованию движения сплошной деформируемой среды связан с именем Эйлера. Метод Эйлера заключается в том, что рассматриваются точки пространства — множество наблюдательных пунктов — и в этих точках изучаются величины, характеризующие состояние движения среды и состояние самой среди скорость, плотность, давление, температура и т. п., т. е. изучаются векторные и скалярные поля. [c.25]

В механике сплошной деформируемой среды заменять распределении [c.370]

Сложение движений абсолютно твердого тела 56—59 Собственные частоты 458 Соотношения инвариантные 293 Сохранения законы 77 Сплошная деформируемая среда 9 Стабилизация гироскопическая 473 Статика 12 [c.494]

При движении различных физических систем — твердого тела, сплошной деформируемой среды (вязкой жидкости) — часть энергии упорядоченного процесса переходит в энергию неупорядоченного процесса, например тепловую. Такой переход называется диссипацией энергии. Диссипация энергии в механических системах является результатом действия сил трения. При течении вязких жидкостей за счет сил трения между слоями жидкости и между [c.10]

За термодинамическую систему в механике деформируемых сред принимается малая подобласть сплошной среды, содержащая, однако, достаточно большое количество атомов и молекул для того, чтобы основные гипотезы механики непрерывных (сплошных) сред оставались справедливыми. [c.25]

Выявленные закономерности послужили основой для разработки физико-механической модели хрупкого разрушения ОЦК металлов и формулировки критерия разрушения в терминах механики сплошной деформируемой среды. Теоретические и экспериментальные исследования показали, что зарождение микротрещины контролируется эффективными напряжениями, геометрией дислокационного скопления, определяющей концентрацию эффективных напряжений в голове скопления, а также наибольшим главным напряжением. С ростом температуры и пластической деформации концентрация эффективных напря- [c.146]

Велико разнообразие изучаемых теоретической механикой движении. Это — орбитальные движения небесных тел, искусственных спутников Земли, ракет, колебательные движения (вибрации) в широком их диапазоне — от вибраций в машинах и фундаментах, качки кораблей на волнении, колебаний самолетов в воздухе, тепловозов, электровозов, вагонов и других транспортных средств, до колебаний в приборах управ.пе-ния. Все эти и многие другие встречающиеся в природе и технике движения образуют широкое поле практических применений механики. Как уже указывалось в предисловии, в курсе ведется подготовка учащегося к изучению равновесия и движения не только абсолютно твердых тел, но и сплошных деформируемых сред. С этой целью в первый отдел — статику,— наряду с традиционными методами статики абсолютно твердого тела, введено изложение основ статики сплошной деформируе-. мой среды. [c.8]

Простейшим примером сплошной среды служит рассмотренная в предыдущих главах модель абсолютно твердого тела. Характерная особенность статики абсолютно твердого тела заключается в отсутствии сколько-нибудь значительного внимания к вопросу о внутренних силах в такого рода телах. В 4 коротко говорилось о принципе затвердевания, который устанавливает необходимые условия равновесия деформируемых сред, сводящиеся к уравнениям равновесия соответствующих, выделенных в них, затвердевших объемов под действием приложенной совокупности внешних сил. Понятие о внутренних силах вводилось в том же 4 в связи с применением метода сечений, идея которого сохраняет свою силу и в статике сплошной деформируемой среды. Р4менно в механике сплошных сред понятие о внутренних силах раскрывается во всей своей глубине. [c.103]

Во втором томе, наряду с изложением уравнений динамики материальной точки, общих теорем динамики, динамики несвободной системы и специальных задач динамики (млебания, динамика твердого тела), несколько расширяется предмет курса в сторону сплошных деформируемых сред и, кроме того, приводится изложение элементов релятивистской механики. [c.2]

Подходя к аналогичным системам с более общих позиций, можно вообще представить пружинные опоры как некоторую сплошную упругую среду, обладающую тем свойством, что возникающие с ее стороны реакции подчиняются соотношению (4.22) независимо от физических и конструктивных особенностей основания. Стержень, расположенный на такого рода сплошной деформируемой среде, носит название стержня на упругом основании. Коэффициент аэ называется коэффциен-том упругого основания. [c.203]

Ньютон исходил из нредставления. что жидкость состоит из равных частиц, свободно расположенных на равных расстояниях . Если в потоке находится твердое тело, то, по представлению Ньютона, частицы ударяются в него, вследствие чего полу ается сопротивление тела. Наблюдения показывают, однако, что эта теория удара не соответствует действительности. На самом деле струйки жидкости, подходя к препятствию, еще на значительном расстоянии от него изменяют своё направление, деформируются и плавно обходят (обтекают) препятствие. Отсюда следует, что давление в жидкости передается непрерывно от одной струйки к другой так, как если бы жидкость была сплошной деформируемой средой. [c.23]

Обратимся к задачам механики сплошной среды. Концепция сплошной среды связана только с математическим аппаратом, который используется в механике. Считается, что сплошная деформируемая среда заполняет каждую точку определенной области пространства. Если же среда занимает область неархимедового пространства, то вопрос о степени ее сплошности нуждается в уточнении. Реальное тело может занимать только ограниченную область пространства. Поэтому мегауровни сразу исключим. Естественно предположить, что подобная ограниченность имеет место и на микроуровнях. Например, если тело заполняет только два масштабных уровня, то его протяженность на микроуровне должна быть ограничена некоторой постоянной величиной р. Например, вдоль координаты X имеем X — х + т, т — П, — (i, х L, О т р. Рассмотрим теперь некоторую функцию Y = F [X). Так как х и являются идеальными вещественными переменными, то можно записать [c.690]

Читатели, которые ос какой-либо причине не захотят знакомиться с основами кинеыагаки сплошной деформируемой среды, могут пропустить 3—6 гл. 1 [c.6]

Абсолютно твердое тело мы рассматриваем как сплошную недеформируемую среду. Поэтому, так же как в механике сплошной деформируемой среды, разделим все активные силы на массовые и поверхностные с тем отличием, что будем иметь дело только с внешними силами. Принимая гипотезу неизменяемости тела, мы тем самым теряем право рассматривать силы взаимодействия между частицами тела. Мы предпологаем только, что силы взаимодействия — внутренние силы — достаточны для того, чтобы деформации были пренебрежимо малыми ). Если в каких-либо конкретных условиях деформации становятся заметными и, пренебрежение ими исказит описание явления, то надо обращаться к более совершенной модели —к сплошной деформируемой среде. [c.369]

В настоящей главе мы рассмотрим законы только установившегося движения. Но и в ston случае движение жидкости как сплошной, легко деформируемой среды представляет собой [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...