Фермы изменяемые

Фермы изменяемые с лишними стержнями 163 [c.323]

Фермой называется геометрически неизменяемая система прямолинейных стержней, соединенных шарнирами. Простейшим примером фермы является система трех стержней, соединенных между собой шарнирами. Такая система образует треугольник, являющийся геометрически неизменяемой фигурой в том смысле, что, не изменяя длину стержней, нельзя изменить его форму и размеры. Примером геометрически изменяемой системы или механизма является система четырех стержней, соединенных шарнирами (рис. 134). Если оси всех стержней лежат в одной плоскости, ферма называется плоской. В этой главе рассматриваются только плоские фермы. [c.276]

Если k<2n—3, то система шарнирно сочлененных концами стержней будет изменяемой стержневой системой и, следовательно, не является фермой (рис. 102, б). В этом случае конструкция получает подвижность, становится механизмом. Если же e>2ra—3, то ферма имеет лишние стержни (рис. 104), удаление которых не нарушает жесткости фермы (рис. 102, б). Такие фермы пригодны для сооружений, так как лишние стержни практически не являются вредными, наоборот, они улучшают прочность фермы. Однако расчет таких ферм не может быть выполнен методами статики твердого тела . Поэтому мы будем рассматривать плоские фермы без лишних стержней, т. е. те, которые точно удовлетворяют условию (1). [c.143]

Если т < 2п — 3, то имеем геометрически изменяемую ферму (механизм), если т>2п — 3 — ферму с лишними стержнями. [c.87]

Деформация фермы будет упругопластической, если хотя бы в одном из ее стержней s > е . Пусть Р — одна из действующих на ферму (заданных) сил, а Р — значение Р, при котором хотя бы в одном из ее стержней е = s , тогда деформация фермы будет упругопластической, если Р > Р . Обозначим через Р р— значение Р (предельное), увеличение которого делает невозможным равновесие между действующими на ферму силами и усилиями в ее стержнях (ферма становится геометрически изменяемой). Задачи расчета фермы состоят в определении усилий во всех стержнях, усилий в стержнях после разгрузки (остаточных), перемещений узлов под действием заданных сил и остаточных, если Р < < Р < Р р. Решение этих задач рассмотрим на примере. [c.395]

Ферма станет геометрически изменяемой после того, как наибольшее по абсолютной величине усилие JV, достигнет значения, равного (напряжение в стержне 3 станет равным а ). Это состояние фермы показано на рис. XIV.5, е и Р р найдется из условия [c.397]

Так как на ферму наложена одна лишняя связь, она станет геометрически изменяемой, если напряжения в двух любых стержнях станут равными а . [c.409]

Фермы могут быть двух видов изменяемые и неизменяемые. Изменяемые фермы, как и односвязные системы, могут принимать непрерывную совокупность различных конфигураций. Таким, например, является какой угодно простой (замкнутый) многоугольник или также многоугольник с добавочным стержнем, один конец которого соединен шарниром с какой-нибудь вершиной многоугольника. [c.162]

Рассматривая фермы с устраненными стержнями, действие которых заменено силами, Ассур приходит к выводу, что к таким фермам, т. е. к системам изменяемым, также можно применить закон взаимных многогранников. Более того, если мы просмотрим доказательства закона взаимности,— говорит Ассур,— то в этих доказательствах нигде не требуется упоминания о том, что ферма представляет собой жесткую стержневую систему, и поэтому доказательство может быть отнесено к любой плоской стержневой системе. А так как всякая такая система может быть рассматриваема как проекция некоторой пространственной, т. е. такой, которую принято называть многогранником, в общем случае с неплоскими гранями, то нет решительно никаких оснований думать, что к изменяемым стержневым системам закон взаимных диаграмм не имеет применения. Наша основная задача будет [c.163]

Для исследования узлов конструкций, которые могли бы испытывать циклически изменяющиеся осевые усилия во всех сходящихся в узле элементах (нанример, узел фермы при совместном действии усилий в поясе и раскосах), в лаборатории ПТМ построена специальная установка [10, 28]. Нагружение производится с помощью кривошипно-шатунного механизма. Максимальная величина регулируемого радиуса кривошипа 20 мм и при этом наибольшее усилие в шатуне 1000 кГ. Установка позволяет осуществлять цикл напряжений с любым заданным коэффициентом асимметрии. [c.150]

В соответствии с принципом Ферма в среде с изменяющимся показателем преломления траектории лучей отклоняются от прямолинейных. Вместе с тем очевидно, что в том случае, когда изменения показателя преломления малы, отклонениями от прямолинейности распространения можно пренебречь. Выведем критерий, когда это можно сделать. Пусть на лазерный элемент длиной I с показателем преломления п х)= По Ап х) падает параллельно его оси луч света (рис. 1.12). Истинная траектория луча есть кривая АЬС. Величину смещения точки выхода луча в плоскости выходного торца обозначим через а. Искомым условием является [c.35]

В.13.4. Ферма становится кинематически изменяемой (механизмом). См. п. 13.2.1, пример 13.1. [c.519]

V и потому не изменяющая величины вектора к. Поэтому энергия электрона останется постоянной. Однако для электронов, находящихся на поверхности Ферми, вектор к будет вращаться в плоскости, перпендикулярной Н (фиг. 27), причем изменение [c.102]

Ферма не будет и мгновенно изменяемой, так как три опорных стержня не пересекаются в одной точке. [c.257]

Это равенство выражает искомую зависимость между числом стержней и числом узлов фермы без лишних стержней. Если т 2п — 3, то число стержней недостаточно для обеспечения геометрической неизменяемости фермы мы имеем в этом случае изменяемую стержневую систему. Если же ш 2п — 3, то имеем ферму с лишними стержнями. [c.150]

Если Т < 2М— 3, то ферма будет изменяемой и непригодна для построек. Если Т 2М—3, то ферма имеет лишние стержни. Такие фермы употребляются на практике, но расчёт напряжений в стержнях [c.202]

В зависимости от способности ребер конструкции воспринимать крутящие моменты такие конструкции по условиям статической работы разделяют на две группы. К первой группе относят конструкции с геометрически изменяемыми поясными сетками, неработающие на кручение (ортогональные системы без диагоналей). Ко второй группе относят конструкции с геометрически неизменяемыми поясными сетками, работающие на кручение (треугольные и шестиугольные конструкции ортогональные с диагоналями и с включением в работу поясов жесткого диска покрытия). Конструкции первого типа работают как перекрестные балки (фермы), а второго— как изотропные плиты. [c.242]

В случае же теплопроводности главный член в выражении для отклонения от равновесия имеет вид g (к) к Vrs / / s другими словами, электроны, идущие в одном направлении, слишком горячие , а в другом — слишком холодные . Сопротивление может быть связано либо с процессами, изменяющими направление движения электронов, по сохраняющими их энергию постоянной, либо с процессами, изменяющими их энергию, но не нэт-правление, т. е. или с горизонтальным , или с вертикальным движением электронов на поверхности Ферми. [c.259]

Неизменяемые фермы в свою очередь делятся на два класса неизменяемые фермы без лишних стержней и неизменяемые фермы с лишними стержнями. В первом случш,е достаточно удалить один стержень для того, чтобы ферма стала изменяемой во втором случае можно удалить один или несколько стерлсней, не нарушая жесткости системы. [c.163]

Но бывают также исключительные, или, как мы будем говорить, осо5ые случаи в некоторой степени противоположного свойства, когда ферма неизменяема и не имеет лишних стержней и все же уравнение (13) не удовлетворяется. Чтобы дать наиболее простой пример такой фермы, рассмотрим систему, составленную из и > 3 узлов Pi, Р , Р ИИ стержней Р Р , Р Ръ, Pn i- Если длина каждого из стержней будет меньше суммы длин остальных п — 1 стержней, то мы будем иметь простой многоугольник, очевидно, изменяемый но если, например, длина 1 стержня PiP равна сумме длин (г = 1, 2, п—1) остальных и — 1 стержней, то система может иметь узлы только на прямой PiPn, в этой своей единственно возможной конфигурации она будет неизменяемой, между тем как числа узлов и стержней, оба равные w > 3, не удовлетворяют условия (13). Другие менее тривиальные примеры ферм, особых в указанном смысле, будут приведены после обш,их соображений, которые мы изложим в следуюш ем пункте. [c.164]

Путем перестановки одного или нескольких стержней из простейшей фермы получается преобразованная, не имеющая узлов, в которых сходятся всего два стержня. Преобразованные фермы всегда следует контролировать на мгновенную изменяемость (малую подвин ность), делающую ферму непригодной для практического использования. Ферм, близких к мгновенно изменяемым, следует избегать, так как при произвольной нагрузке в стержнях получаются весьма большие усилия. [c.141]

Экспериментально существование М. п. у, обнаруживается как осцилляции (с амплитудой <0,1%) полного поверхностного сопротивлеп[1Н проводника (v- -lO—100 ГГц) в зависимости от магн. поля, изменяющегося в пределах 0,1 — 100 Э (рис. 2). М. и. у. изучались иа монокристаллах Sn, Bi, In, d, Al, n [1, 2]. Природа осцилляции аналогична эффекту де Гааза — ван Альфена (см. [ вантовые осцилляции в магнитном поле). Вычисленные fro ф-ле (2) п по известным параметрам поверхности Ферми Bi значения Я (,. точно совпадают с измеренными максимумами реактивного поверхностного сопротивл(мп1я образца Bi [.3—5j, [c.678]

Уо — дебаевская частота, а в металлах добавляется еще нулевая энергия электронного газа Ер — энергия Ферми. Под влиянием внешних воздействий — температуры, облучения, легирования (введения примесей), деформации — кристалл переходит в возбужденное состояние и его внутренняя энергия повышается. В кристалле появляются различные нарушения периодичности (динамические и статические), изменяющие спойст- [c.110]

Простая оценка условий ионизации атомарных ионов получена в работе 10.1] в рамках модели Томаса-Ферми [10.2] Напомним, что эта модель яв-ляется упрощением модели Хартри-Фока за счет пренебрежения деталями атомной структуры. В такой постановке задачи потенциал, действующий на электрон атомарного иона, складывается из потенциала Томаса-Ферми для этого иона и дипольного взаимодействия электрона с внешним полем. Поле полагалось постоянным, действие которого аналогично действию переменно-го поля излучения оптического диапазона частот вввду малости частоты поля излучения по сравнению с атомной частотой. Полагалось, что от атомарного иона отрываются все электроны, имеющие энергию выше энергии Ферми, равной максимальной величине эффективного самосогласованного потенци ала, изменяющегося по мере отрыва электронов от атомного (ионного) остова. [c.252]

Введение. В гл. I уже речь шла о том, что сильное внешнее поле лазерного излучения изменяет структуру самого атома, что, в свою очередь, приводит к изменению вероятности его ионизации. В гл. VI обсуждался один из наиболее ярких примеров такого процесса—динамические штарковские резонансы, возникающие при субатомной напряженности поля и изменяющие, при изменении интенсивности излучения (и неизменной его частоте), как характер процесса ионизации (прямой или резонансный), так и степень его нелинейности. В этом разделе обсуждаются качественно аналогичные процессы, возникающие в атомах при атомной и сверхатомной напряженности. Такие процессы в последние два десятилетия детально изучались теоретически и экспериментально на примере фотоионизации однофотонной ионизации) атома. Результативно эти процессы приводят к уменьшению вероятности фотоионизации по сравнению с теми величинами, которые следуют в соответствии с золотым правилом Ферми [c.266]

Тем же приемом найдем усилия в остальных брусках. Так как каждый из них необходим для жесткости фермы, то достаточно резрезать один брусок, чтобы появилось некоторое дозволенное перемещение, изменяющее фигуру фермы для него и составим уравнения равновесия. Таким образом в каждое уравнение будет входит только одна неизвестная — усилия в том бруске, который разрезан все прочие неизвестные исключаются. Это исключение происходит во время самого составления уравнения, вследствие того, что мы применяем начало возможных перемещений. Пользуясь этим началом, мы получаем ряд отдельных уравнений, содержащих каждое по одной неизвестной, т. е. получаем самое простое решение. [c.77]

Ось бруса — это геометрическое место центров тяжести его поперечных сечен . В зависимости от формы оси бруса и того, как изменяется (или остается постоянным) его поперечное сечение, различают орлмые и 1 вые брусья с постоянным, не> прерывно или ступенчато изменяющимся поперечным сечением (рис. 1.14). В качестве некоторых примеров деталей, рассчитываемых как прямые брусья, можно указать приводной вал (см. рис. 1.8), любой из стержней фермы мостового крана (См, рис. 1.9) крюк этого крана рассчитывают как кривой брус. [c.12]

Читателя, который помнит, какие большие поправки к электронной плотности состояний дает учет электрон-фононного взаимодействия (см. гл. 26.— Ред.) при вычислеиии электронной теплоемкости, может удивить, что при расчете восприимчивости Паули столь большие поправки не возникают. Между этими двумя случаями имеется существенное различие. При вычислении теплоемкости находят не зависящую от температуры поправку к электронной плотности уровней, а затем подставляют эту фиксированную плотность уровней в формулы [подобные (2.79)], описывающие изменение энергии в зависимости от температуры. Когда же меняется магнитное поле, изменяется непосредственно плотность уровней. Мы уже отмечали, например, что (без учета фононных поправок) при наличии поля плотность уровней, отвечающая различным значениям спина, сдвигается по энергии вверх или вниз. Фононная поправка к плотности уровней существенна вблизи уровня Ферми (в области, ширина которой Йсод велика по сравнению со сдвигом ЙсОд, обусловленным полем). Однако магнитное поле, изменяющее плотность уровней (без фононных поправок), не влияет на положение уровня Ферми. Поэтому нельзя просто подставить плотность уровней с фононными поправками в (31.68), как это можно было сделать в (2.79), поскольку зависимость скорректированной плотности уровней от поля в корне отличается от соответствующей зависимости для нескорректированной плотности уровней. Внимательное рассмотрение показывает, что, поскольку фононная поправка связана непосредственно с уровнем Ферми, она оказывает очень малое влияние на зависимость намагниченности от поля, приводя к относительному изменению восприимчивости на величину порядка (т1М) (в отличие от теплоемкости, соответствующая поправка к которой совпадает по порядку величины с ней самой). [c.280]

К фотографиям пионеров осцилляционных исследований, открывающим книгу, мы в этом издании добавили портрет Д. Шенберга. Он имеет на это несомненное право не только и даже не столько как автор по существу первой исчерпывающей монографии по эффекту де Гааза — ван Альфена (дГвА), но как один из тех исследователей, деятельность которых превратила уникальное явление, обнаруженное на странном во многих отношениях В1, в эффективный метод изучения энергетического спектра практически всех металлов. Начав заниматься изучением магнитных осцилляционных явлений в тридцатые годы, Д. Шенберг более 40 лет посвятил детальному исследованию осциллирующих при изменении магнитного поля характеристик металлов, совершенствованию методики измерения и получения из измерений все более точной и достоверной информации об устройстве металла. За эти годы его планомерная и последовательная деятельность сопровождалась выдающимися достижениями, среди которых следует отметить обнаружение эффекта дГвА у металлов, поверхности Ферми которых не содержат малых сечений (у металлов первой группы таблицы Менделеева), а также открытие магнитного взаимодействия, в ряде случаев коренным образом изменяющего картину осцилляций. Д. Шенберг может служить примером ученого, бесконечно преданного своему делу, избранному направлению исследований. Несмотря на сосредоточенность Шенберга на осцилляционных явлениях, его ни в коей мере нельзя обвинить в замкнутости, в уходе с основного пути развития физики металлов. Вся деятельность автора монографии и сама монография очень современны. Инструментарий, применяющийся для изучения эффекта дГвА, использует самые совершенные физические и радиотехнические приборы и методы, а обсуждение полученных результатов — последние достижения квантовой теории конденсированного состояния. [c.5]

НОЩЬЮ шарниров, то получится конструкция, называемая )ермой. Фермы могут быть плоскими (все стержни лежат в одной плоскости) и пространственными. Важным признаком фермы является геометрическая неизменяемость. Ее форма (взаимное положение узлов) изменяется только вследствие удлинений и укорочений стержней, вызванных действующими в них силами. Если стержни считать абсолютно жесткими, то форма геометрически неизменяемой системы при любом силовом воздействии не изменяется. Так, элементарная ферма, образованная тремя стержнями (рис. 3.2), геометрически неизменяема. Стержневая конструкция на рис. 3.3 является геометрически изменяемой, так как стержень 1—2 (или 3—4) может быть повернут на некоторый угол без изменения длин других стержней, которые будут при этом перемещаться в положения, показанные штриховыми линиями. [c.31]

В этой связи в оболочечную модель вводится понятие квазичастиц. Ядро уподобляется конечной ферми-жидкости (см. Квантовая жидкость), а ядро в осн. состоянии рассматривается как вырожденный ферми-газ квазичастиц, к-рые эффективно не взаимоде1 ствуют друг с другом, поскольку всякий акт столкновения, изменяющий индивидуальные состояния квазичастиц, запрещён принципом Паули. В возбуждённом состоянии ядра, когда 1 или 2 квазичастицы находятся на более высоких уровнях энергии, они, освободив орбиты внутри ферми-сферы (см. Ферми поверхность), могут взаимодействовать как друг с другом, так и с образовавшейся дыркой в нижней оболочке. В результате этого вз-ствия может происходить переход квазичастиц из заполненных состояний в незаполненные, вследствие чего старая дырка исчезает, а новая появляется, что эквивалентно перемещению дырки по спектру состояний. Т. о., согласно оболочечной модели, основывающейся на теории ферми-жидкости, спектр нижних возбуждённых состояний ядер определяется движением 1 — [c.925]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...