Приведенная разность фаз

Приведенная разность фаз несинхронных колебаний. Все сказанное относилось только к синхронным гармоническим колебаниям. Рас--смотрим два гармонических колебания с различными частотами [c.29]

НИЯ К нужно воспользоваться методом, чуждым оптике, но легко осуществимым в радиофизике непосредственным измерением приведенной разности фаз [c.263]

Способ получения плоскополяризованного света из излучения с эллиптической или круговой поляризацией ясен из рассмотрения соотношений, приведенных в ПО. Достаточно компенсировать разность фаз ф между перпендикулярными компонентами, доведя ее до п или 2я (или до нуля). Для этой цели можно заставить изу- [c.396]

Из этих выражений следует, что квадрат амплитуды результирующего колебания не равен сумме квадратов амплитуд складывающихся колебаний, т. е. энергия результирующего колебания не равна сумме энергий складывающихся колебаний. Согласно приведенному выше определению здесь имеет место интерференция света. Результат сложения двух колебаний зависит от разности фаз (ф1 — Фа) и может иметь любые значения в пределах от = = (% — до А = (й1 + Этим значениям амплитуд соответст- вуют разности фаз фх — фг = я и ф1 — фа = 0. [c.73]

Отклонение разностей фаз от теоретических значений является следствием отклонений реальных рабочих колес от строгой поворотной симметрии и связанных с ними расслоениями собственных частот и искажениями соответствующих собственных форм (см. гл. 7, 9). При автоколебаниях большие отклонения сдвигов фаз от теоретических соответствуют меньшей их развитости. Результаты, приведенные на рис. 10.8, соответствуют экспериментальному определению сдвигов фаз лишь по двум соседним лопаткам. Для более корректного определения числа окружных волн исследуемых автоколебаний желательно одновременно изменять сдвиги фаз между несколькими парами соседних лопаток, укладывающихся в пределы одной полуволны деформаций. [c.203]

На рис. 377 приведен пример совместного действия двух взаимно-перпендикулярных синусоидальных колебаний одинаковой амплитуды и одинаковой частоты с разностью фаз, равной нулю. [c.501]

Определив из этой записи число наклонных линий N (их число на записи равно 127), т. е. число полных изменений разности фаз на 360°, по приведенным ранее формулам легко найти скорость звука. [c.141]

Измерения температуропроводности тантала, приведенные на рис. 2, выполнены частотным вариантом метода индукционного нагрева (по разности фаз между колебаниями мощности и температуры). Для контроля каждая точка была получена для четырех разных значений периодов модуляции. Все 30 с лишним точек (две серии измерений) хорошо группируются вокруг единой кривой. Максимальные отклонения составляют 3%. Монотонно убывающий характер кривой типичен для тугоплавких металлов. Полученные нами значения температуропроводности хорошо согласуются с данными О. А. Краева и А. А. Стельмах [8]. Различие при 1950° К составляет 7%, при 2400° К — 2%. [c.48]

Более целесообразно определение погрешности обката измерением погрешности кинематической цепи зубообрабатывающего станка с помощью специальных приборов-кинематомеров [8]. Эти приборы наиболее распространены для контроля зубофрезерных станков. Принцип действия этих приборов тот же, что электронных приборов для измерения кинематической погрешности колес. Кинематомер осуществляет замыкание конечных звеньев кинематической цепи станка. В зубофрезерных станках один из фотоэлектрических датчиков установлен на столе станка, а другой — на фрезерном шпинделе. При работе станка, настроенного на определенное передаточное отношение, с обоих датчиков поступают импульсы — сигналы, характеризующие угловое положение проверяемых звеньев. Сигналы, поступающие с фрезерного суппорта (высокоскоростное звено), умножаются и делятся для приведения к масштабу сигналов от датчика на столе (тихоходное звено) с целью сравнения разности фаз, которая характеризует погрешность контролируемой цепи. [c.171]

Разность фаз в 90° возникает в результате двух последовательных полных внутренних отражений при любом из приведенных углов. Для получения такой [c.66]

При некоторых значениях ф1(2, ) и ф2(г, f) обе волны находятся Б фазе и их интерференция дает максимум, при других значениях Фх (г, /) и фа г, /) волны будут в противофазе и амплитуда модулированного колебания будет равна нулю. Очевидно, что если мы будем двигаться со скоростью, при которой разность фаз фх (г, О — —Фз г, i) остается постоянной, то эта скорость и будет скоростью распространения модулированного колебания, т. е. групповой скоростью. Поэтому, приравняв нулю полный дифференциал приведенного выше выражения, получим [c.252]

Первый из них есть аналог критерия Рейнольдса, так как qjr-f трактуется в качестве приведенной скорости парообразования. Второй комплекс характеризует соотношение давления насыщения и разности давлений на границах раздела двух фаз. [c.178]

На рис. 3.11 приведен пример расчета зависимости кажущегося модуля сдвига С от 7" по уравнению (3.3) по данным кривой нагрузка — прогиб спирали из сплава Т1—N1. Модуль сдвига С является почти постоянным при Г < М . Однако при повышении температуры модуль сдвига увеличивается, а при переходе через точку резко возрастает. Затем подъем кривой становится более плавным, а при Т > модуль сдвига вновь оказывается почти постоянным. Модуль сдвига изменяется и в зависимости от величины деформации, по мере увеличения деформации разность величин 6 мартенситной и исходной фаз увеличивается. Кроме того, модуль сдвига изменяется и в зависимости от условий термообработки с целью получения эффекта памяти формы (температура, время), а также в зависимости от абсолютных величин температур превращения сплавов. Поэтому необходимо предварительно определить условия термообработки и температуры превращения сплавов, исходные данные для которых приведены на рис. 3.11. [c.155]

Погрешность обката обычно выявляют на кинематомерах, позволяющих установить несогласованность движения режущего инструмента (фрезы) и заготовки зубчатого колеса (стола станка) при зубообразовании. Так, на зубофрезерных станках (схема VI табл. 13.1) преобразователь / выдает импульсы, характеризующие угловое положение етола станка, а преобразователь 2 — импульсы, характеризующие положение шпинлеля. Блок 3 служит для приведения масштаба импульсов высокоскоростного звена 2 к масштабу тихоходного звена / станка. После сравнения импульсов в устройстве 4 разность фаз, пропорциональная погрешности углового по- [c.331]

Рис. 2.32. Зависимость энергии излучения лазера в режиме свободной генерации от максимальной разности фаз в активном элементе между г- и q -no-ляризованным светом кривые / и 2 соответствуют схемам резонаторов, приведенным на рис. 2.27, а и б

Из приведенных соотношений следует, что сигнальный и обращенный пучки черпают энергию по параметрическому механизму из пучков накачки. Важно, что эта перекачка не зависит от ориентации пучков по отношению к полярной оси среды. При этом нелинейные фазовые расстройки для пар попутных волн оказываются одинаковыми по модулю и противоположными по знаку, компенсируя друг друга (в общем случае картина значительно сложнее — см. гл. 3). Однако сами фазы как и разности фаз попутных пучков <рз - >Pi - if 2 > линейно меняются по глубине элемента, что приводит к одинаковому наклону изофазных поверхностей всех решеток, причем по глубине нелинейной среды парциальные решетки 5б13 и 5б24 смещены на четверть периода (рис. 1.11д). Знак при тг/2 зависит от знака 7. [c.33]

Как следует из приведенных выше оценок, характер нелинейного отклика (локальный или нелокальный) не сказывается на разности фаз парциальных компонент в отраженной и дифрагированной волнах. Тем не менее генератор с петлей накачки может быть реализован только на среде с нелокальным откликом и только при правильной ориентации оси кристалла относительно пучков. Связано это с тем, что в случае фоторефрак-тивного кристалла в нем нет в начальный момент времени никакой решетки и она должна возникнуть в результате интерференции шумовых рас- [c.146]

Осталось упомянуть еще об одном важном вопросе физиологической акустики, связанном с механическими факторами. Наблюдатель, как правило, способен с высокой точностью указать направление, по которому приходит звук, даже если у него завязаны глаза и он не располагает никакими наводящими указаниями. Для чистых тонов различие между звуками, приходящидш спереди и сзади, теряется, чего и следовало ожидать, принимая во внимание симметрию относительно средней плоскости головы одпако левое и правое направления отчетливо различаются. Для тонов с малой длиной волны это можно объяснить различием в интенсивности ощущения, создаваемого в одном и другом ухе, поскольку голова действует в известном смысле как экран, заслоняющий ухо, лежащее с противоположной стороны, от источника звука. Однако при длине звуковой волны, много большей периметра головы, различие должно быть очень мало, как это следует из рассуждений, приведенных в конце 81. Согласно новейшим исследованиям Рэлея ), эффект обусловлен относительной разностью фаз звуков, приходящих [c.369]

V — скорость распространения волнового процесса в единицу времени (фазовая (З к о-рость) и наконец Л = v 2 — расстояние между двумя точками, разность фаз между которыми равна 2 л, называемое длиной волн ы. Длина волны измеряется всегда в направлении распространения В., т. е. вдоль луча. П))оцесс, изображаемый приведенным выше ур-ием, — периодический как во времени, так и в пространстве. Если [)ассмат[Н1-вать определенную точку в пространстве (напр. X = x-i), то ур-ие будет выражать простое гармоническ. колебание, происходян1ее в этой точке наоборот, при постоянном г ур-ие принимает следующий вид [c.164]

Волновые свойства света наиболее ярко проявляются в явлениях интерференции и диффракция. Явления интерференции наблюдаются в том случае, если два (или больше) световых пучка, исходящих из когерентных источников света, накладываются друг на друга. При этом наблюдается суммирование световых пучков с чередующимся усилением и ослаблением освещенности в местах сложения пучков. Это явление называется интерференцией света. Когерентными являются источники света, дающие световые пучки при постоянной во времени разности фаз световых колебаний. Такие источники образуются искусственно при помощи призм, линз или зерккл, разбивающих один световой пучок на несколько как бы исходящих из разных источников света. Пример когерентных источников и получения интерференции света приведен на рис. 16. 7. Световой пучок от источника 4 бипризмой Френеля /, // разбивается на два световых пучка 1, 2 и 2, 3, которые исходят из мнимых источников 1 и 1 . В области МЛ экрана Э они накладываются друг на друга и дают интерференционную картину. [c.328]

Для лучшего уяснения приведенной классификации начнем с примера. Рассмотрим круглое отверстие и точечный источник на его оси. Пусть сначала точка наблюдения также находится на оси. Если в отверстии укладывается небольшая часть первой зоны Френеля, то дифракция будет фраунгоферовой. В этом случае все колебания в плоскости отверстия совершаются и приходят в точку наблюдения практически в одинаковых фазах. При смещении точки наблюдения вбок появляются разности фаз между вторичными волнами, приходящими в точку наблюдения от различных точек отверстия. Этим и обусловлено появление дифракционных колец. Если отверстие заменить непрозрачным экраном, то этот случай, по соображениям, которые выяснятся в пункте 4, также относят к дифракции Фраунгофера. Если же в отверстии или экране (для точки наблюдения, лежащей на оси системы) укладывается заметная часть первой зоны или несколько зон Френеля, то дифракция считается френелевой. [c.278]

Резонаторы с анизотропными элементами. Для селекции продольных мод могут быть использованы поляризационные свойства резонатора с анизотропными элементами. Пример такого резонатора приведен на рис. 2.77. Здесь 1 — линейный поляризатор, 2 — двулучепреломляющая пластинка, обеспечивающая разность фаз необыкновенного и обыкновенного лучей, равную Аф, 3 — зеркала резонатора. Оптическая ось пластинки 2 перпендикулярна к оптической оси резонатора и повернута на угол а по отношению к направлению поляризации, фиксируемому поляризатором 1. [c.219]

Спектр флуктуаций разности фаз, полученный усреднением всех спектров рис. 76, приведен на рис. 74 (кривая 2). Экспериментальная и теоретическая кривые довольно хорошо согласуются друг с другом. Провалгл, соответствующие высокочастотной части спектра, па экспериментальной кривой отсутствуют ио причинам, указанным выще. Усредненная спектральная плотность флуктуаций разности фаз, представленная в логарифмическом маспггабе на рис. 77, убывает с ростом частоты как (/Ь/1 1) . Здесь показатель степени довольно близок к значению —1,67, предсказываемому теорией. В области низких частот /г д8 / , показатель степени 0,8 отличается от теоретического значения 0,33. Это различие вполне естественно, так как в этой области играет роль низкочастотная часть спектра турбулентности, где уже нарущается закон 2/3 . Действительно, как видно из рис. 72, максимум частотного спектра приходится на частоты порядка 1 гц, что при средней скорости ветра 3—5 л1/сек соответствует масштабам 3—5 л, т. е. тем сравнимым с высотой луча масштабам, для которых нарупгается закон 2/3 . [c.424]

Одновременно с измерениями Гербстрайтом и Томсоном флуктуаций фазы проводились измерения флуктуаций разности фаз на нескольких базах от 5,5ле до 150 м на длине волны 3,2 сл [136]. Приведенные в этой работе экспериментальные структурные функции фазы имеют сравнительно большой разброс, вследствие чего по ним трудно определить вид структурной функции флуктуаций фазы. Во всяком случае, он не противоречит формуле (37.47). Среднеквадратичное значение разности фаз на базе 150 м колеблется ог 1° до 8°. В этих опытах L = 5,5 км, X = = 3,2 см. Определенная по формуле (37.47) величина Сп колеблется от 0,002 iV-ед ел- / до 0,018 Л -ед сл =. Эта оценка Сп по порядку величины хорошо согласуется с предыдушими. [c.432]

Примером устройства акустической линзы явля тх я конструкция, показанная на рис. 88. Она представляет собой набор доста-, точно жестких параллельных металлических пластии, располагаемых лод некоторым углом к стереофонической базе. Для на/правления, совладающего с плоскостью пластин, линза не оказывает существенного влияния, но для других направлений, как это уже пояснялось ранее, из-за разности фаз колебаний от выходов линзы до точки наблюдения направленность обостряется. Поэтому, например, для получения результатов, приведенных в табл. 3, при 32° использовании линзы достаточно в указанных там полосах иметь число головок соответственно 3,3 и 2 и наклон пластин линзы от 40° (для базы 1,8 м) до 30° (для базы 3 м). При таком небольшом числе головок электрическое отключение одной или двух из них [c.81]

Система из двух приведенных уравнений является неопределенной,так как в этих уравнениях имеются четыре переменных. Для двух переменных можно дать любое значение, и только тогда эта система становится определенной. Для нашего случая, когда при днух компонентах имеем две фазы, система имеет две степенп свободы (число степеней свободы равняется разности между числом переменных и числом уравнений). [c.111]

Любой вид напряженного состояния при ajyg > 0. При противоположных фазах изменения двух нормальных напряжений разность их приведенных амплитуд записывается в виде I <У]]а I + I Okha I- Предполагается линейная аппроксимация кривой пределов выносливости на диаграмме Хея [c.89]

Правая часть зависимости (2-7) представляет собой отношение теплоты изобарического испарения при нормальном атмосферном давлении к абсолютной температуре. Постоянство этого отношения служит одним из критериев сходственности, известным в термодинамике под названием правила Траутона. Согласно (2-7), правило Траутона выделяет из ряда веществ, подчиняющихся закону соответственных состояний, некоторую более узкую группу, поскольку этому правилу следуют лишь вещества, удовлетворяющие дополнительному условию, — при атмосферном давлении разности приведенных удельных объемов обеих фаз должны быть одинаковы — 9 = idem). В частности, это имеет место в тех случаях, когда пограничные кривые в координатах р—у (или Т—v) подобны. [c.56]

Приведенные в [Л. 10] результаты расчетов Булера, относящиеся к капелькам азота, находящимся в паре того же вещества, показали, что при радиусе капли S = 10 мм разность между температурами конденсированной и газообразной фаз снижается до величины, меньшей 10% от первоначальной, за время 1 = 10 сек. [c.138]

При адсорбции ионов одного какого-нибудь знака поверхность твердой фазы принимает заряд этих ионов, а раствор — противоположный по знаку в результате наличия в нем избытка ионов, противоположных по знаку заряда адсорбированным. Это создает разность потенциалов между раствором и твердой фазой и как следствие обусловливает притяжение ею ионов противоположного знака заряда, находящихся в растворе. При этом на последние действуют следующие силы 1) сила электростатического притяжения со стороны твердой фазы и 2) диффузионные силы, под действием которых они имеют тенденцию статистически равномерно распределяться по всему объему растворов. Действие этих сил приводит к тому, что вокруг твердой фазы создается диффузный слой ионов, или ионная атмосфера, в которой концентрация ионов в каждой элементарной единице объема раствора статистически закономерно убывает по мере удаления от поверхности твердой фазы. С учетом сказанного частица твердой фазы, на которой произощла адсорбция ионов, может быть изображена схемой, приведенной на рис. 5-1. Ионы, адсорбированные твердой фазой (на рисунке — положительно заряженные), носят название потенциалобра-зующих ионов ионы, образующие ионную атмосферу (на рисунке — отрицательно заряженные), носят название ионов диффузного слоя. Так как ионы ди4х )узного слоя противоположны по знаку заряда [c.167]

В табл. 15 приведены параметры узловых точек на линР1ях раздела фаз. Лишь некоторые из приведенных значений получены экспериментально. Так, в [2.33] была определена критическая температура по исчезновению и появлению мениска жидкости в запаянной ампуле. Разность между значениями, полученными в опытах при медленном нагревании и охлаждении составляла 0,4 К. В дальнейшем все исследователи принимали значение Гкр по данным Беннинга и Мак-Харнесса [2.33]. В работе [2.34] тех же авторов определена нормальная температура кипения с погрешностью 0,1 К, а температура плавления получена в [2.56] с погрешностью 0,05 К. [c.59]

Максимальная приведенная скорость газа в циркуляционном контуре, определяющая производительность аппарата по газу, составляет 2 м/с (в пересчете на свободное сечение кожуха аппарата - до 1 м/с). Скорость циркулирующей жидкости может достигать 1. ..2 м/с, что позволяет обрабатывать в газлифтных аппаратах неоднородные жидкие системы с больщой разностью плотностей сплошной и дисперсной фаз. [c.636]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...