Ома закон для магнитной цепи

Закон магнитной цепи. Воспользовавшись соотношением Ф = fj. HS, закону полного тока можно придать вид [c.516]

Магнитное сопротивление цепи равно сумме магнитных сопротивлений отдельных её участков. Закон магнитной цепи в этом случае имеет вид [c.517]

Закон магнитной цепи (вытекает из закона полного тока) [c.337]

Задаваясь последовательно возрастающими значениями Ф, находят абсциссы точек кривой намагничивания Fi. С учетом законов магнитной цепи кривые намагничивания отдельных участков можно складывать по абсциссам или ординатам и находить кривые намагничивания эквивалентных сопротивлений. [c.506]

Магнитное сопротивление. Единица магнитного сопротивления определяется из закона магнитной цепи [c.223]

Если поток Ф постоянен по длине магнитной цепи, то есть отсутствуют потоки рассеяния, то закон магнитной цепи выражается уравнением [c.108]

Магний чушковый — Химический состав 6 — 8 Магнитная дефектоскопия — см. Дефектоскопия магнитная Магнитная индукция 1 (1-я) — 514 Магнитная проницаемость 1 (1-я) — 514 Магнитная цепь — Законы 1 (1-я) — 516 [c.138]

Закон Ома для магнитной цепи [c.337]

Этот закон справедлив и для любого из участков магнитной цепи. Например, для участка 3 [c.455]

Термомагнитные материалы. Термомагнитными называют материалы с сильной зависимостью магнитной индукции от температуры в определенном интервале температур (в большинстве случаев от +60 до —60° С). Термомагнитные материалы используют главным образом в качестве магнитных шунтов или добавочных сопротивлений. Включение таких элементов в магнитные цепи позволяет осуществить компенсацию температурной погрешности или обеспечить изменение магнитной индукции в воздушном зазоре по заданному закону (терморегулирование). [c.327]

Будем исходить из закона Гопкинсона, справедливого для замкнутой магнитной цепи (на рис. 1.1 показан участок цепи), согласно которому в области Q магнитный поток [c.27]

Для учета нелинейности рассматриваемой системы принято, что при заданной величине магнитного потока в основном сечении изделия изменение магнитной проницаемости в зоне сварного шва пропорционально изменению его сечения. Такое приближение основывается на законе Гопкинсона, справедливом для замкнутой магнитной цепи. [c.61]

С магнитными полями дело обстоит просто, если может быть использован скалярный магнитный потенциал. Тогда можно приписать электродам потенциалы в соответствии с (3.232) и решать эквивалентную электростатическую задачу, не задумываясь о физическом смысле магнитных зарядов . Как обычно, ситуация усложняется при наличии магнитных материалов, однако в этом направлении также наблюдается некоторый прогресс [110, 138]. Если отделить вклад в магнитное поле Н, обусловленный токами, от вклада индуцированной намагниченности [139], то скалярный магнитный потенциал останется применимым для последнего, и используя (1.22) и (3.227), можно написать интегральное выражение для потенциала, как функции вектора намагниченности М. Поэтому, вычислив М, можно найти скалярный потенциал, который в свою очередь определяет вклад намагниченности в вектор магнитного поля Н. Вклад токов легко может быть вычислен по закону Био — Савара (3.249). Таким образом, мы найдем суммарное поле, вычисляя в основном вектор намагниченности и скалярный потенциал. В этом методе, являющемся комбинацией методов конечных элементов и плотности заряда (интегральный метод конечных элементов), только катушка и магнитная цепь делятся на конечные элементы [124], а потенциал вычисляется только в интересующей области. Поскольку вся информация концентрируется в относительно малом объеме, для сильно неоднородных магнитных материалов матрица является очень плотной, что служит источником локализованных ошибок. Другая сложность состоит в том, что в общем случае скалярный потенциал определяется системой нелинейных интегро-дифференциальных уравнений, численное решение которой весьма затруднено. [c.169]

По закону Ома для магнитной цепи магнитный поток равен [c.59]

При всех типах магнитной цепи в сердечнике, на котором намотаны обмотки, получается магнитный поток, величина и направление которого изменяются примерно по одному и тому же закону, поэтому рабочий процесс магнето всех перечисленных типов одинаков. [c.203]

V.4.83. Формула Гопкинса (закон Ома для замкнутой магнитной цепи) [c.64]

Оловянные покрытия 5 — 714, 722 Ома закон для магнитной цепи 2 — 337 [c.447]

В электрических машинах постоянного тока рассматриваем магнитную цепь одного полюса вследствие симметрии устройства и равенства потоков всех полюсов. В случае применения гладкого якоря магнитная индукция в воздушном зазоре распределяется по трапецеидальному закону, спадая до нуля на краях полюсов (кривая 1, рис. 3.6, б). Для расчетных целей кривую 1 заменяют прямоугольником 2 с шириной, равной расчетной полюсной дуги Ь, и высотой, соответствующей действительному значению индукции в средней части зазора [10]. Расчетная полюсная дуга Ь отличается от реальной на некоторую величину, зависящую от формы полюсного наконечника при равномерном воздушном зазоре (б) имеем Ь = Ь , а при неравномерном зазоре Ь = Ь + 26. Длину якоря в осевом направлении часто принимают несколько больше длины полюсов для уменьшения потерь на вихревые токи в нажимных фланцах и в сердечнике якоря от торцевого потока, [c.45]

Исходным уравнением для расчета магнитной цеп является закон полного тока, который для схемы рис. 22. 37 будет иметь вид [c.680]

Для магнитной цепи действует закон полного тока [c.108]

Принцип действия тяговых двигателей, как и всех электрических машин, основан на использовании явлений, подчиняющихся законам электротехники. Основные из них — закон электромагнитной индукции, закон взаимодействия тока и магнитного потока, законы электрической и магнитной цепи. [c.82]

Поток в замкнутой магнитной цепи определяют при помощи формулы Гопкинсона, аналогичной закону Ома для электрических цепей [c.193]

Подсчитываем сумму падений магнитного напряжения вдоль всей магнитной цепи 2Як/к и на основании закона полного тока приравниваем эту сумму полному току JN [c.146]

Число ампер-витков определяют по второму закону Кирхгофа для магнитной цепи [c.185]

Энергию магнитного поля катушки индуктивности можно вычислить следующим способом. Для упрощения расчета рассмотрим такой случай, когда после отключения катушки от источника ток в цепи убывает со временем по линейному закону. В этом случае ЭДС самоиндукции имеет постоянное значение, равное [c.191]

Выражение для магнитного потока может быть представлено аналогично закону Ома для электрической цепи [c.516]

ЗАКОН Ома [для замкнутой цепи <магнитной магнитный поток, постоянный вдоль каждого участка цепи, прямо пропорционален магнитодвижущей силе и обратно пропорционален полному магнитному сопротивлению цепи электрической произведение силы тока в неразветвленной цепи на общее сопротивление всей цепи равна алгебраической сумме всей ЭДС, приложенных в цепи ) для плотности тока плотность тока в проводнике равна произведению удельной электропроводности металла на напряженность электрического поля для тока в электролитах плотность тока в жидкостях равна сумме плотностей токов положительных и отрицательных ионов обобщенный для произвольного участка цепи произведение силы тока на сопротивление участка цепи равно сумме разности потенциалов на этом участке и ЭДС для всех источников электрической энергии, включенных на данном участке цепи ] основной динамики [c.234]

Закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила Е, индуцируемая в цепи при изменении магнитного потока, проходящего сквозь поверхность, ограниченную контуром цепи, состоящим из w витков, равна произве- [c.296]

Определение магнитных сопротивлений и падения МДС на участках цепи, состоящих из ряда сопротивлений. Используют законы Кирхгофа [c.505]

Магнитное сопротивление. Единица магнитного сопротивления определяется из закона магнитной цепи (7.59) как магнитное сопротивление магннтопровода, в котором магнитодвижущая сила один ампер создает поток один вебер. Формула (7.96а) определяет размерность. [c.272]

Закон магнитной цепи (вытекает из аакона полного тока) k=n [c.455]

В основе расчета магнитной цепи лежит закон полного тока, oiipe-деляющий, что интеграл напряженности по длине вдоль замкнутого контура численно равен произведению числа проводников с током, охватываемых этим контуром, на силу тока в этих проводниках [c.463]

МАГНИТНАЯ ЦЕПЬ — совокупность тел и участков окружающего пространства, по к-рым проходит поток магнитной индукции. Вследствие полной формальной аналогии электрпч. и магнитных цеией к ним применим общий математич. аппарат (наир., закону Ома соответствует Гопкинсонов фор.чула, [c.69]

Расчет магнитной цепи. Магнитной цепью называют такое устройство для получения М. п., в к-ром силовые линии М. п. или целиком или на большей части своей длины находятся в ферромагнитной среде, что обыкновенно имеет место в большинстве эле-ктрич. машин, трансформаторов, аппаратов и приборов. Расчет магнитной цепи основан на применении закона полного тока. В случае неразвет-вленной магнитной цепи (фиг. 1) все устройство рассматривают как одну силовую трубку, в любом сечении к-рой Ф имеет одно и то же значение. Пока сечение S остается неизменным, индукция В, а следовательно и напряженность М. п. Я не изменяются. Поэтому ур-ие (8а) принимает вид [c.192]

В случае разветвленной магнитной цепи (фиг. 2) ф-ла (10) м. б. применена к любому замкнутому контуру, отдельные участки которого располагаются вдоль силовых линий. Эту ф-лу можно рассматривать как второй закон Кирхгофа в применении к магнитной цепи (см. Кирхгофа законы). Должен иметь место также и первый закон Кирхгофа, т. е. сумма магнитных потоков, сходящихся в точке разветвления, должна равняться нулю. С помощью этих двух законов м. б. найдены полные токи каждой катушки, если известны магнитные потоки во всех участках. Обратная задача и здесь решается путем построения кривых (А. Перекалин, Сборник задач по общей электротехнике, изд. 3, М.—Л., 1934, стр. 140). Магнитный поток, создаваемый какой-нибудь катушкой, обыкновенно неполностью проходит через то место магнитной цепи, где М. п. выполняет какую-либо полезную функцию часть магнитного потока, называемая потоком рассеяния, замыкается помимо этого места, уменьшая полезный магнитный поток. Так напр., магнитный поток в полюсах динамомашин на 10—20% превышает магнитный поток в якоре, что соответственно увеличивает необходимый ток возбуждения. [c.192]

Изучение магнитных свойств железа было продолжено многими >1ми, в 70—80-х го,дах. Так, в 1880 г. Э, Варбургом было открыто Тие гистерезиса, и начались исследования потерь в железе при [эгничивании (Т, Юинг, Ч. П. Штейнметц). Большое значение для тирования электрических машин и аппаратов имели работы Дж, инсона, который в начале 80-х годов сформулировал так назы-закон Ома для магнитной цепи. Гопкинсон впервые предложил асчете электрической машины или электромагнитного аппарата раз- [c.257]

В указанный период были проведены отдельные исследов имевшие чрезвычайно большое значение для практической электр никн. Среди этих работ следует особо отметить исследования Mai ных свойств стали и установление закона для магнитной цепи. [c.312]

Если к спиральной обмотке, наложенной на сердечник статора магнесина, подвести переменное напряжение, изменяющееся по синусоидальному закону с частотой / и по велотине достаточное для создания ампервитков., обеспечивающих полное насыщение сер-дечника, то магнитное сопротивление последнего будет изменяться с частотой 2/. Синусоидальное напряжение создает в сердечнике магнитный поток, изменяющийся тоже по синусоидальному закону с частотой изменения напряжения. В течение одного периода изменения магнитного потока сердечник два раза будет достигать полного насыщения — при отрицательных и положительных полуволнах. Пока индукция в сердечнике не достигнет больших значений, изменение ее соответствует крутой части характеристики, и для создания ее требуются очень небольшие ампервитки, т. е. при этом сонрогив-ление магнитной цепи очень невелико, и практически его можно считать неизменным. Как только индукция достигнет значения соответствующего- стадии насыщения сердечника, сопротивление последнего резко, во многократ возрастет. А это значит, что магнитное сопротивление сердечника будет изменяться с удвоенной частотой изменения питающего напряжения (фиг. 223). [c.272]

Требуемый закон изменения напряженности Н в фзт1кции от угла поворота достигается соответствующей конфигурацией магнитной цепи, т. е. в конечном счете изменением зазора d в функции угла 6, т. е. заколом (6). [c.352]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...