Волны на поверхности идеального проводника

Две встречные волны могут возникать различными способами. Наиболее простой и часто встречающийся случай — это отражение при нормальном палении электромагнитной волны от плоской поверхности идеального проводника (см. 2.5) или диэлектрика с большим показателем преломления. [c.76]

Мы установили, что граничное условие для поля Н сводится к следующему производная по нормали от г-компоненты полного магнитного поля должна равняться нулю на поверхности идеального проводника, если эта поверхность не зависит от координаты г, параллельно которой направлен вектор магнитного поля в падающей волне. В общем случае можно показать, что все производные по нормали от ковариантных компонент магнитного поля должны равняться нулю на поверхности идеального проводника, если форма его поверхности совпадает с координатной поверхностью криволинейной ортогональной системы координат. [c.37]

В этом случае (3.25) дает / =1, т. е. отражение от поверхности идеального проводника полное. Наложение отраженной волны на падающую приводит к образованию стоячей волны, в то время как в металле напряженность поля убывает в е раз на расстоянии /=Ящ/(2лх) от поверхности (см. задачу). [c.164]

Отражение от поверхности идеального проводника будет полным даже при нормальном падении. Напряженность электрического поля в вакууме находится сложением напряженностей полей падающей и отраженной волн [c.166]

Волны на поверхности идеального проводника [c.427]

Электрическое и магнитное поля в любой точке над поверхностью идеального проводника будут определяться как падающей, так отраженной волнами, достигшими этой точки. В результате при сложении этих двух волн в разных точках плоскости рисунка получается различная величина электрического и магнитного полей (рис. 4). Напряженность электрического поля при удалении от поверхности отражения постепенно увеличивается, пока не достигнет своего максимального значения, лотом снова уменьшается до нуля, меняет направление, снова увеличивается до максимума и т. д. [c.11]

Отсюда следует, что для идеального проводника (сг оо) оо, к = 1. Проанализируем теперь поведение волны, отраженной от поверхности метал ла. Воспользуемся формулами Френеля для нормального падения (11.6), заме- [c.192]

Рассмотрим сначала частный случай интересующей нас проблемы, а именно, когда поверхности Земли можно приписать свойства идеального проводника, т. е. когда токи проводимости много больше токов смещения. Выполнению этого условия благоприятствует высокая проводимость почвы и использование наиболее длинных волн. Такую задачу можно решить весьма элементарным методом., [c.61]

Антенна принимает волну, распространяющуюся вдоль 50, и волну, отраженную в точке Р поверхностью воды (которая ведет себя как идеальное зеркало), под углом, близким к я/2, так как О Н (здесь / 88°15 ). Коэффициент отражения практически равен единице. Электрическое поле волн горизонтально, и при отражении происходит фазовый сдвиг я, в результате чего тангенциальная компонента электрического поля равна нулю на поверхности проводника. [c.58]

При дальнейшем рассмотрении процесса отражения будем пренебрегать потерями энергии падающей волны, расходуемой на нагрев металла токами, ею возбужденными. Эти потери обычно невелики. Другими словами, вместо металла будем рассматривать идеально проводящую плоскую поверхность, т. е. будем считать, что омическое сопротивление отражающей поверхности электрическому току равно нулю. Следошателыю, при прохождении по такой поверхности тока падение напряжения равно нулю, т. е потенциалы всех точек проводника одинаковы. А так как электрические силовые линии всегда соединяют точки с разными потенциалами, то тангенциальная составляюи ая электрического поля, параллельная границе раздела металла и диэлектрика (воздуха), долзта быть равна нулю. Это — первое граничное условие на поверхности идеального проводника. [c.10]

При изменении геометрии проводников на фиг. 10.1, а происходит изменение распределения электрических и магнитных полей, учитывать которое нет необходимости при количественном описании процессов распространения электромагнитных волн вдоль идеальных проводников. Если радиус внутреннего проводника увеличивается, то в конце концов (фиг. 10.1,6) мы приходим к проводнику в виде волновода. При дальнейшем увеличении радиуса цилиндры фиг. 10.1, а, как бы разрезаются вдоль и, таким образом, преобразуются в проводящие плоские пластинки (фиг. 10.1,в), для которых = 2яГо и й отличаются от первоначального радиуса. Но распределение полей в приН ципе не изменяется и становится однородным над поверхностью хг, так что поля изменяются только с изменением координаты г и, конечно, времени. Плотность потока в этом случае будет равна [c.334]

Взаимодействие света с металлом приводит к возникновению вынужденных колебаний свободных электронов, находящихся внутри металлов. Такие колебания вызывают вторичные волны, приводящие к сильному отражению света от металлической поверхности и сравнительно слабой волне, идущей внут])ь металла. Чем больше электропроводность металлов, тем сильнее происходит отражение света от нх поверхности. В идеальном проводнике, для которого а -> оо, поглощение полностью отсутствует н весь падающий на его поверхность свет отражается. Поэтому заметный слой металла является непрозрачным для видимого света. Сильное поглощение проникающей внутрь металла световой волны обусловлено превращением энергии волны в джоулево тепло благодаря взаимодействию почти свободных электро1Юв, испытываюидих вынужденные колебания под действием световой волны. [c.61]

Волны, обусловленные JXВ (рис. 3), являются волнами сжатия и распространяются в среде со скоростью С. Напряжения в волне ограничены величиной 5o/2pio. Этот предел имеет определенный смысл. В идеальном проводнике (а->-оо) наведенные токи ограничены поверхностью и объемные силы [c.106]

Идеальный проводник, плоская поверхность которого перпендикулярна оси Z, движется в положительном направлении оси Z со скоростью V. в том же направлении распространяется плоская электромагнитная волна, вектор напряженноста электрического поля которой коллинеарен бел У (Ех = 0, Ey = = Ео os o(i —- z/ ),. Е = 0). Найти напряжен- [c.115]

Это ур-ие носит название ф-лы идеальной радиопередачи, т. к. в ее основу положены следующие допущения 1) земля является идеальным проводником, 2) воздух над землей является идеальным диэлектриком и 3) поверхность земли мошно считать плоскостью. Так как в действительности эти условия не выполняются на практике при передаче на сколько-нибудь большие расстояния, то практически ф-лы радиопередачи отличаются от уравнения (3), однако во всех остается пропорциональность напряшенности поля произведению которое носит название момента силы тока Р. и вы-рашается обыкновенно в метрамперах (см.). Необходимо однако заметить, что эквивалентность радиосети диполю и понятие о действующей высоте мошно допустить лишь тогда, когда размеры антенны малы по сравнению с длиной волны. Предельной длиной заземленной антенны, для к-рой возмошно применение понятия о действующей высоте, является половина длины волны, но лишь при длине антенны меньше четверти длины волны применение величины действующей высоты в ф-лах мощности излучения дает ошибку менее 10%. Заземленная антенна длиною в четверть рабочей длины волны является наиболее простой Р.—в этом случае собственная длина волны совпадает с рабочей. Симметричная незаземленная Р., состоящая из [c.387]

Уравнения для поверхностной волны для поляризации в направлении 1 (Е параллельно поверхности) также решены Францем и Депперманом. Численно эта волна имеет меньшее значение. При Я->оо она исчезает, как и следовало ожидать из тех соображений, что граничные условия для идеального проводника (разд. 9.14) не допускают распространения вдоль его поверхности плоской волны с Е, параллельным поверхности. [c.430]

ПОЛУВОЛНОВОЙ ВИБРАТОР (полуволновой диполь) — простейшая приёмная и передающая антенна, ГЛ. обр. в области коротких волн п ультракоротких волн. Представляет собой проводящий стержень, длина к-рого близка к половине длины волны излучаемых или принимаемых колебаний. Для связи с генератором или приёмником в ср. части стержня делается разрыв, к к-рому подключается фидер. П. в. можно упрощённо рассматривать как четвертьволновый отрезок разомкнутой двухпроводной линии, проводники к-рой разделены на угол 180° (см. Линии передачи). При этом в идеальном П. в. (без потерь) ток распределён по длине по закону /(г) = /дСозлзЛ, где I — длина П. в., а /ц — ток в пучности (в месте подключения питающей линии). Эл.-магн. поле в ближней зоне П. в. распределено так, что преимуществ, излучение или приёл[ имеет место в плоскости ху (перпендикулярной оси П. в. Ог и проходящей через его центр О). Линии злек-трпч. поля располагаются в плоскостях, пересекающихся по оси Ос, а линии магн. поля образуют окружности с центрами на оси Ос, лежащие в перпендикулярных плоскостях. Диаграмма направленности П. в. представляет собой поверхность тела вращения относительно Ос и описывается в любом аксиальном сечении выражением С = соз<р, где ф — угол между плоскостью преимуществ, излучения и лучом из центра П. в. Сопротивление излучения П, в. равно — 73 Ом. Потери, связанные с проводимостью, в П. в. обычно пренебрежимо малы, так что согласованный с фидером П. в. излучает практически всю подводимую энергию. [c.31]

СОПРОТИВЛЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ — параметр передающей антенны В , определяющий интенсивность излучепия радиоволн при заданном токе, питающем антенну. В имеет размерность сопротивления и определяется соотношением В = 2Р /Я, где — излучаемая мощность и / — амплитуда тока в точке подключения генератора или антенного фидера. В идеальной антенне (без потерь) С. и. — активная составляющая ее входного сопротивле-н и я. В реальных антеннах активная составляющая входного сопротивления, кроме С. и., содержит слагаемое, обусловленное джоулевыми потерями в проводниках антенны. С. и. рассчитывается либо вычислением (интегрированием вектора Пойнтинга по сфере, окружающей антенну), либо наведенных аде методом. Величипа В зависит от формы и размеров антенн, напр, для полуволнового вибратора В = = 73 ом для вибраторов произвольных размеров В = 80я (1/ХУ, где I — длипа, а. % — длина волны излучения (см. Гери,а вибратор). В сложных много-элементных антенных системах (см., напр., Радиотелескопы), а также если антенна расположена вблизи проводящих тел (напр., у поверхности Земли) состоит пз собств. С. и. отдельных элементов и наводимого в них сопротивления, обусловленного токами в др. элементах или телах. и. б. Абрамов. [c.583]

Имеются серьезные основания, в силу которых волны Ценнека несущественаы в нашем рассмотрении. Сильное влияние поверхностной волны наблюдается при рассеянии назад идеально проводящими шарами и цилиндрами (разд. 17.41) оно наблюдается в обоих направлениях поляризации. При т- оо волна Ценнека не исчезает, но она теряет характер поверхностной волны. Исчезает наклон фронта, исчезает затухание, исчезает и поле в проводнике. Остается обычная плоско поляризованная волна в вакууме вдоль идеально проводящей поверхности, содержащей вектор Н. Очевидно, такая волна не представляет для нас интереса с другим направлением поляризации она даже не существует. [c.425]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...