Эллиптическое распределение

Наличие у лопастей неоперенной части не оказывает прямого влияния на индуктивную скорость при полете вперед по теории крыла индуктивная скорость зависит не от площади крыла, а от квадрата его размаха. Наличие неоперенной части влияет на эффективное распределение нагрузки по размаху винта и, следовательно, увеличивает индуктивную мощность по сравнению с оптимальной величиной, соответствующей эллиптическому распределению нагрузки. Однако неоперенная часть не является главным фактором, изменяющим распределение нагрузки при полете вперед. Ограничения по срыву на отступающей лопасти, скорости обтекания которой минимальны по диску, приводят к концентрации нагрузки в передней и задней частях диска, в результате чего эффективный размах несущей системы уменьшается. [c.140]

Полученное распределение циркуляции называется эллиптическим. По только что доказанному при эллиптическом распределении циркуляции индуктивное сопротивление минимально. В связи с этим крыло с эллиптическим распределением циркуляции имеет в теории крыла принципиальное значение рассмотрим основные его свойства. Прежде всего из формул (89) и (90) сразу следует, что при эллиптическом распределении циркуляции индуктивная скорость и индуктивный угол (скос) одинаковы вдоль всего размаха. Действительно, подставляя в формулы (89) и (90) значения коэффициентов А [c.309]

Из доказанного только что свойства одинаковости угла скоса вдоль размаха крыла с эллиптическим распределением циркуляции следует, что гео-метрически незакрученное крыло с эллиптическим распределением циркуляции будет и аэродинамически незакрученным. [c.309]

Докажем, что геометрически незакрученное крыло с эллиптическим распределением циркуляции и одинаковыми по всему размаху аэродинамическими характеристиками сечений имеет эллиптическую форму в плане. [c.309]

КРЫЛО с ЭЛЛИПТИЧЕСКИМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ ЦИРКУЛЯЦИИ [c.240]

Поскольку в плоскости (Г, 2) мы имеем эллипс, то и b[z) имеет вид эллипса, т. е. рассматриваемое крыло с эллиптическим распределением циркуляции имеет эллиптическую форму в плане. При небольших углах атаки мол<но приближенно положить Су = А + Вае, [c.241]

Крыло с минимальным индуктивным сопротивлением. Эллиптическое распределение циркуляции. Связь между коэффициентами индуктивного сопротивления и подъемной силы. Основное уравнение теории крыла и понятие [c.460]

Полученное распределение циркуляции называется эллиптическим. По голько что доказанному при эллиптическом распределении циркуляции индуктивное сопротивление минимально-, в связи с этим [c.461]

Прежде всего из формул (106) и (107) сразу следует важное заключение при эллиптическом распределении циркуляции индуктивная скорость и индуктивный угол скос) одинаковы вдоль всего размаха. Действительно, подставляя в формулы (105) и (107) значения коэффициентов [c.461]

Если у крыла с эллиптическим распределением циркуляции геометрические углы атаки а по размаху не меняются, то будут сохраняться неизменными и действительные углы атаки а . Крыло с постоянным по размаху геометрическим углом атаки называют геометрически незакрученным или плоским, крыло с постоянным по размаху действительным углом атаки называют аэродинамически незакрученным. [c.462]

Геометрически незакрученное крыло с эллиптическим распределением циркуляции будет и аэродинамически незакрученным. [c.462]

Рис. 168. Эллиптическое распределение подъемной силы

Так как скорость гю при эллиптическом распределении подъемной силы остается, как было сказано, постоянной по всему размаху, то остается постоянным и угол (р. Поэтому в данном случае непосредственно применимо соотношение (91), которое теперь принимает вид [c.286]

Минимальное свойство формулы (94) связано с постоянством индуктивной скорости вдоль размаха. Так как функция вблизи своего минимума изменяется обычно незначительно, то формулу (94) можно применять как приближенную формулу также для других распределений подъемной силы, при условии, что они не очень отличаются от эллиптического распределения. В частности, это вполне допустимо для прямоугольного крыла с не очень малым относительным размахом . [c.287]

Значительно проще производится определение коэффициента профильного сопротивления wp из уравнения (105), если значения Сц, и Са известны по результатам продувки. Вследствие небольшого отклонения распределения подъемной силы от эллиптического распределения коэффициент индуктивного сопротивления получается примерно на 4% больше своего значе-F [c.300]

Таким образом, мы приходим к тому же эллиптическому распределению [c.199]

Индуцированные скорости в случае эллиптического распределения [c.241]

В случае эллиптического распределения циркуляции это выражение сводится к следующем у [c.246]

Эллиптическое распределение циркуляции [c.369]

Другой приближенный метод, очень простой, основан на предположении, что циркуляция сохраняет постоянное значение вдоль размаха. В самом деле, мы можем предположить, что средняя циркуляция распространена по всему размаху крыла и что два свободных вихря сбегают с концов но значения с, получаемые этим методом, существенно ниже тех, которые вытекают из предположения эллиптического распределения циркуляции. [c.372]

В этих условиях для индуктивного сопротивления мы получаем ту же формулу, что и в случае эллиптического распределения [c.413]

И мы можем заменить эллиптическое распределение давления (6.55), полученное Герцем для контактной площади, нашим параболическим распределением уравнения (6 54) [c.282]

Обозначим, как всегда, размах крыла через Ь, и пусть циркуляция в середине кры. а равна Г. Тогда эллиптическое распределение подъемной силы (фиг, 171) представится, если начало координат расположить в середине несущей линии, ураВ не 1г,см [c.208]

Скос потока и индуктивное сопротивление зависят от распределения подъемной силы по размаху крыла и тем самым от формы крыла в плане. Как скос потока, так и индуктивное сопротивление могут быть вычислены для любой формы крыла в плане с использованием ОСНОВНЫХ положений теории вихрей. Как показано Прандт-лем [Л. 18], для формы крыла в плане с эллиптическим распределением подъемной силы но размаху крыла имеет место [c.417]

Отсюда сразу следует, что у крыла с эллиптическим распределением циркуляции при постоянной вдоль размаха аэродинамической характеристике сечений крыла а и отсутствии геометрической закрученности (а = = onst, i = onst, ад = onst) закон изменения хорды Ь вдоль размаха совпадает с законом изменения циркуляции Г, т. е. также будет эллиптическим. Форма крыла в плане, согласно (101), (103) и очевидному соотноше- [c.310]

Итак, при принятых условиях геометрической незакрученности и одинаковости аэродинамических характеристик вдоль размаха, крыло с эллиптическим распределением циркуляции будет иметь и эллиптическую форму в плане такое крыло может быть названо эллиптическим. [c.310]

Теория Прандтля основана на рассмотрении системы П-образных вихрей и нриводит к интегро-дифференциальному уравнению для распределения циркуляции вихря вдоль несущей линии крыла. В простейшем случае можно принять эллиптическое распределение подъемной силы вдоль крыла, что приводит к удобным формулам, позволяющим определить в некотором смысле минимальную величину индуктивного сопротивления (М. Мунк). Исследования приближенных методов решения интегро-дифференциального уравнения крыла конечного размаха были начаты в Германии еще А. Бетцем (1919— 1920) и Э. Треффтцем (1921), значительные успехи в этой области были достигнуты там позже Г. Мультхоном [c.290]

Но я был слишком занят войной, чтобы приняться за эту задачу. Прандтль продолжил работать пад пей и нозже нашел решение. Оно является более или менее математическим приемом задачу можно решить, если предположить, что подъемная снла начинается с половинной мощности расстояния от концевой части крыла, как, нанример, в случае эллиптического распределения, найденного Мупком. Мупк был одним нз ведущих сотрудников Прандтля в то время, и его вклад, несомненно, составил значительную часть всей картины теории крыла. [c.73]

Эллиптическое распределение подъемной силы 72 Энергия, требуемая для поддержания веса 24, 27-28, 33, 57, 68, 73-74 Энтропия 129 Эолова арфа 78 Эффект Донилера 141 [c.207]

Олнако, в конструктивном отношении наиболее выгодным можно считать такое крыло, у которого профили всех элементов геометрически подобны между собою, а угол атаки —один н тот же для всех элементов, т. е. постоянен по всему размаху. В этом случае наша задача решается просто форму крыла надо взять такую, чтобы его глубина была пропорциональна заданной Д1я рассматриваемого сечення подъемной СИЛС. Следовательно, для того чтобы крыло имело эллиптическое распределение подьемной силы, ему необходимо придать форму, составленную из двух полуэллипсов, напрнмер изображенную на фнг. 174. Благодаря такой форме центры давления отдельных профилей распола- [c.210]

Эллиптическое распределение. Установленные выше формулы основаны на равномерном распределении циркуляции вдоль размаха. Практически результаты будут те же для любого распределения, которое не слишком сильно отличается от реального. Чтобы доказать это, возьмем эллиптическое изменение циркуляции. Автоиндуцированная скорость Шо на уровне крыла постоянна, и в этом случае потенциал движения в плоскости, нормальной к вихревой пелене, будет [раздел 16.4.1 (16.33)] [c.469]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...