Френеля коэффициенты

Физо — Френеля коэффициент увлечения [c.366]

Если плазма занимает полупространство, на плоскую границу которого из вакуума падает световая волна, то, согласно классическим формулам Френеля, коэффициент отражения Я (со) от плазменной границы при нормальном падении выражается следующей формулой [c.75]

Согласно теории Кирхгофа / (а) = (1 + os а) А, т. е. коэффициент наклона обращается в нуль не при а == я/2, как предполагал Френель, а лишь при а = я. Следовательно, приходим к парадоксальному выводу, что Френель получил правильный, подтвержденный опытами результат при неверном допущении. Это противоречие объясняется неточностью метода Френеля. [c.126]

Френель задолго до опыта Физо показал, что материя, движущаяся в эфире, должна увлекать собой частично эфир. Для коэффициента увлечения он получил выражение х = 1 — 1//г . [c.420]

Рассмотрение формул Френеля показывает, что компоненты (Ei)n и ( i)j по-разному изменяются с увеличением угла ф1. Во-первых, сразу видно, что если щ + ц>2 я/2, то tg (ф1 f фа) -> > и, следовательно, ц =0. Вместе с тем коэффициент отражения не обращается в нуль при + Ф2 = ti/2, так как знаменатель выражения (2.11) з1п(ф1 + фз) 1. Таким образом, получается, что при некотором значении угла падения от границы раздела отразится только электромагнитная волна с вполне определенной поляризацией. Волна, в которой колебания вектора Е параллельны плоскости падения, вообще не отразится при (ф1 + фг) = п/2. Вектор Е в отраженной волне (при фх + ф2 = тт/2) будет колебаться перпендикулярно плоскости падения. В учебниках по оптике часто употребляют несколько иную терминологию. Так, например, в данном случае говорят, что отраженный свет поляризован в плоскости падения. Отсюда видно, что плоскость поляризации света соответствует плоскости, перпендикулярной направлению колебаний вектора Е. [c.85]

Принимая во внимание коэффициент увлечения, Лорентц мог доказать общую теорему, согласно которой движение системы не влияет с погрешностью до величин порядка = о /с на результаты оптических опытов с замкнутым путем света, т. е. опытов, к которым принадлежат все интерференционные явления. Таким образом, с помощью подобных опытов можно, согласно теории Лорентца — Френеля, обнаружить движение Земли относительно эфира, предполагаемого неподвижным, но лишь при условии, что точность опытов позволяет учитывать величины второго порядка (Р по сравнению с единицей), т. е. если погрешности при их выполнении не превышают примерно 10 . Все эффекты первого порядка в таких опытах с замкнутым оптическим путем компенсируются благодаря явлению частичного увлечения. Поэтому особый принципиальный интерес приобретают опыты, обеспечивающие погрешности не более Р . Как мы уже упоминали, явление Допплера могло бы, в рамках теории Лорентца, служить для обнаружения абсолютного движения систем в эфире, если бы соответствующие измерения можно было бы произвести с ошибкой, меньшей р . [c.449]

Для определения коэффициента с сравним непосредственное действие плоской волны А sin Ш —ф) в точке В (см. рис. 21) и действие, рассчитанное по методу Френеля, когда в качестве вспомогательной поверхности выбран фронт плоской волны. Расстояние от Р до 5 есть Ь. [c.875]

Формула (31.2) была истолкована в том смысле, что имеет место частичное увлечение эфира и тем больше, чем больше п. Множитель а = 1—1/л получил название коэффициента увлечения Френеля. По расчетам Френеля для воды а = 0,438. [c.205]

В общем случае коэффициент отражения от зеркальной поверхности диэлектрика описывается формулами Френеля. При анализе отражения от поверхности металлов необходимо учитывать комплексный характер этого коэффициента, обусловленный большой поглощательной способностью металлов. [c.50]

Этот результат полностью согласуется с экспериментальными фактами и совпадает с коэффициентом увлечения Френеля. [c.338]

Формулы (6.6), (6.7) представляют собой обобщение формулы Френеля [173] на случай сред со многими типами волн. Матрица коэффициентов отражения R выражается через волновые матрицы i, Сг и матрицы Ei, Ег, характеризующие среду, и через матрицу входных динамических жесткостей нагрузки или препятствия С. Из (6.6), в частности, видно, что отражение от конца отсутствует только в том случае, когда среда нагружена волновыми жесткостями С = Си [c.171]

Коэффициент отражения для одной отражающей поверхности стекла (ро) при падении излучения под любым углом а> О определяется Йо формуле Френеля [c.459]

Здесь Ri2, R2h — коэффициенты Френеля для отражения на границе сред 1 и 2 и сред 2 и 3 б — изменение фазы луча вследствие его отражения, определяемое в общем случае как [c.201]

Воспользовавшись формулами Френеля, можно записать коэффициент отражения в нормальном направлении (ф = 0) для электропроводных веществ в виде [c.22]

Дифракционную эффективность ДОЭ со ступенчатым профилем штриха найдем в соответствии с выражением (7.1), интегрируя коэффициент пропускания t по зоне Френеля. Считая, что границы каждого уровня в профиле штриха ДОЭ соответствуют зависимости (7.6) и обозначая через ф/ значение модулирующей функции, соответствующее /-му уровню, получим [c.197]

На основе своей гипотезы о поперечности световых колебаний Френель (1823) получил (а точнее, по замечанию Мандельштама [88, с. 393], угадал ) формулы для коэффициентов отражения и преломления плоской световой волны на прямолинейной границе раздела двух оптически прозрачных однородных сред. В зависимости от того, происходят ли световые колебания в плоскости падения или [c.8]

Обратим здесь внимание на возможность иной интерпретации числа Френеля. С помощью выражения (4.91) нетрудно показать, что N = (1/л) ( a jw 1). Отсюда мы видим, что с точностью до постоянного коэффициента число N равно отношению поперечного сечения зеркала (ла для круглого зеркала) к поперечному сечению моды (яш на зеркале). [c.199]

Количественные исследования поглощательных способностей диэлектриков базируются главным образом на известных формулах Френеля и соотношениях классической электродинамики, связывающих оптические характеристики с коэффициентом преломления п в веществе. Для поглощательной способности непрочного диэлектрика можно воспользоваться формулой [c.471]

Потери вследствие отражений от торцевых поверхностей, определяются по формуле Френеля. Хотя принято считать отражение полным, иа самом деле часть энергии выходит через боковые стенки (примерно 10" —10" ). Поскольку этих отражений при больших апертурных углах бывает очень много, потеря света, вызванная этой причиной, может оказаться довольно значительной. Она плохо поддается вычислению, так как коэффициент отражения в сильной степени зависит от ряда причин, которые нельзя учесть (дефекты изготовления, грязь на поверхностях волокон и пр.).. [c.571]

В связи с этим коэффициент отражения рентгеновского излучения отличен от нуля лишь при почти скользящем падении излучения на поверхность, и в формулы Френеля удобнее ввести вместо угла падения 0 угол скольжения 0 = д/2 — 0 [c.13]

Формулы Френеля (1.4), (1.5) для вычисления коэффициентов отражения по формуле (1.6) с учетом выражения (1.3) примут следующий вид [c.13]

Необходимо для области длин волн рентгеновского излучения провести сравнительные оценки R, Rs и Rp. Расчеты коэффициентов отражения и оценка выражений для Rs и Rp были проведены в работе [20]. Ее авторы показали, что в области скользящих углов падения различием между и Rp можно пренебречь, поскольку оно составляет 10 —10 в диапазоне длин волн 10—0,1 нм для области углов ПВО. К аналогичному выводу пришли авторы работы [11], анализируя необходимость учета поляризации излучения в более длинноволновой области спектра. Было показано, что для б = у = 0,2 (такими оптическими постоянными характеризуется золото в области Я 19 нм) в интервале углов падения от 6° до 25° компоненты Rs и различаются на 3—5 %. Таким образом, в области малых углов скользящего падения можно не учитывать поляризацию рентгеновского излучения при отражении и использовать при расчетах формулу Френеля (1.7). [c.15]

Первый метод измерения оптических постоянных использует угловые зависимости коэффициентов отражения в области полного внешнего отражения. Параметры у и б подбираются так, чтобы экспериментальная кривая наилучшим образом описывалась формулой Френеля (1.7). Этот метод оказывается наиболее удобным при использовании упрощенной формулы Френеля (1.11), которая, как было показано на рис. 1.1, дает семейство кривых R х) при различных у х = 0/0с, у == у/б). Для мягкой рентгеновской области он использовался в ряде работ [15, 17, 46]. Считая, что погрешность экспериментальных данных не выходит за пределы 2 %, авторы работы [16] оценивают точность определения у/б таким методом 10 %. Заметим, что использование упрощенной формулы Френеля (1.11) ограничено, так как предполагает малое поглощение и малые углы падения. [c.21]

Напомним вначале, каковы отражающие свойства плоской идеально резкой границы [см. формулу (2.1)]. Согласно формулам Френеля в отсутствие поглощения в рентгеновском диапазоне имеет место эффект полного внешнего отражения (ПВО), т. е. коэффициент отражения Вр = 1, если угол скольжения не превосходит критического 9 < 0 = 1/1 —е . При наличии поглощения коэффициент отражения при нулевом угле скольжения также равен Г, но при увеличении угла сразу начинает убывать (см. рис. 1.1). В частности, для з-поляризованного излучения и малых углов скольжения из формул Френеля (1.4), (1.6) имеем [c.50]

Вне области полного внешнего отражения (0 > 0с) коэффициент отражения для всех материалов становится пренебрежимо малым. Это является следствием малой поляризуемости любого вещества в МР-диапазоне 1 1 — в 1. В частности, для нормального падения, согласно формулам Френеля [211, коэффициент отражения [c.75]

Коэффициент чувствительности К зависит от расстояния между диафрагмой и фотоприемньш детектором. Для случая, когда расстояние = d /4 k (первая зона Френеля), коэффициент Д"=13. При меньших расстояниях С коэффициент К может увеличиваться до 20. [c.68]

В теории относительности коэффициент увеличения Френеля объясняется просто как следствие релятивистской формулы сложения скоростей. Действительно, в опыте Фичо для скорости света (относительно прибора вне воды) В движущейся воде, исходя из формулы сложения скоростей, имеем [c.422]

Интересно отметить, что Френель, сформулировав свое представление о коэффициенте увлечения, рассмотрел также и этот опыт с аберрац ией и писал в письме к Aparo (в 1818 г.) Хотя этот опыт еще не был сделан, но я не сомневаюсь, что он подтвердит это заключение.,. . [c.448]

Установим с помощью формул Френеля соотношения между фазами падающей, преломленной и отраженной волн. Амплитудные коэффициенты отражения — величины вещественные (случай полного внутреннего отражения, когда это не так, рассматривается в гл. XXIV). Поэтому фазы отраженной, преломленной и падающей волн либо совпадают, либо отличаются на я. Заметим, что направления, выбранные для наших векторов в качестве положительных, конечно, условны (так же как во всякой геометрической задаче). Но поскольку мы придерживаемся их на всем протяжении нашего рассмотрения, то найденные таким путем соотношения имеют общий смысл. Наш выбор положительных направлений означает, в частности, что волны i, г, d совпа,[1,ают по фазе, если амплитуды Ег, имеют одинаковые знаки, и противоположны по фазе, если знаки различны. [c.475]

Прп измерении а надо, конечно, учитывать, что часть света отражается на границе исследуемого вещества, и вносить соответствующие иоиравки, например, при помощи формул Френеля. Еще удобнее измерять интенсивности света и , ирощедшего соответственно сквозь слои толщины di и 2- Вычисляя коэффициент поглощения из соотношения IJL= exp [а (d., — di)l, найдем истинное значение а, свободное от поправок на отражение. [c.564]

Закон Брюстера. Из формул Френеля следует, что параллельная и перпендикулярная составляющие (Е и 1 ) отраженной волны по-разному изменяются с увеличением угла отражения фь Из формулы (16.22) видно, что если ф1 + фг-> п/2, то tg (ф1+ф2) з, а значит, 1о-э-0. Отсюда коэффициент отражения "->0. Вместе с темТ " не обращается в нуль при ф1- -ф2=я/2, так как знамена-тей -в-формз Ы1е (Ш.24) 51п(ф1+с) )- -1. [c.17]

ОППОНЕНТ. Я знаком с упо> мяиутым Вами учебником физики. И хотел бы обратить внимание на продолжение приведенной цитаты Однако ие-смотря на это, свет позволил нам познать окружающий мир при помощи нашего зрения в гораздо большей степени, чем мы могли бы это сделать при помощи всех остальных чувств, вместе взятых . АВТОР. Вы хотите тем самым сказать, что исследование физической природы света не так уж и необходимо ОППОНЕНТ. Я, конечно, понимаю, что природу света исследовать надо. Но насколько это важно на практике Френель не знал квантовой оптики, ему была неизвестна также электромагнитная природа световых волн. Он считал, что свет — это упругие волны в некоем эфире следовательно, как мы теперь понимаем, он весьма упрощенно представлял себе природу света. Несмотря на это он сумел объяснить, например, явление частичного отражения и преломления света на границе двух диэлектриков, а его формулами для коэффициентов отражения пользуются и по сей день. Во всех современных учебниках по оптике можно найти формулы Френеля . В ка- [c.8]

Так, для полированных непроэр1Чных диэлектриков спектральный коэффициент излучения может быть определен по формулам Френеля [c.44]

Наряду с перечисленными основными методами контроля изделий с помощью микрорадиоволн следует отметить еще два метода. Это спектрометрический метод и метод, основанный, на измерении коэффициента стоячей волны (КСВ). Спектрометрический метод основан на закономерностях, вытекающих из формул Френеля. Значение диэлектрической проницаемости определяется из зависимости между отраженной от поверхности образца энергии микрорадиоволн и углом падения волн на эту поверхность. Недостаток этого метода заключается в том, что он дает значение е, усредненное по сравнительно большой площади изделия. [c.139]

Отражение волн от препятствий или неоднородностей лежит в основе теории виброизоляции конструкций и изучается во многих книгах [73, 173, 216, 239, 266]. Известны формулы Френеля, позволяющие вычислять амплитуды отраженных и прошедших волн для плоского однородного препятствия в воде или в воздухе. Однако в твердых телах, например в пластинах, стержнях и вообще в средах, где может существовать несколько типов волн, расчет коэффициентов отражения является громоздким. Ниже излагается теория, предложенная в [124], обобщающая формулы Френеля на среды с произвольным числом волн и позволяющая представить коэффициенты отражения в компактном виде, удобиом для расчетов на ЭЦВМ. В приводимых далее иллюстративных примерах анализируются потоки энергии в различных структурах. [c.169]

Приведенные зависимости для углов падающей, отраженной и преломленной волн, а также соотношения между их амплитудами и фазами можно получить путем теоретического рассмотрения процесса на границе раздела, исходя из уравнений Максвелла (1-37). Наиболее простой задача получается для двух диатермических (непоглощающих) сред. В этом случае соотношения между амплитудами падающей, отраженной и преломленной волн выражаются известными формулами Френеля. На основании этих формул для естественного (не-поляризованного) излучения отражательная способность (коэффициент отражения) оптически гладкой поверхности J (<р) зависит от угла падения следующим обра- [c.43]

В качестве конкретного примера рассмотрим асферику, входящую в состав дифракционного дублета линза — асферика (см. п. 4.2). Коэффициенты асферической деформации этого элемента в первых двух порядках малости Ьз = 1// , Ps = 1// . Можно показать, что если силовой линзой в дублете будет зонная пластинка Френеля, то и в седьмом порядке коэффициент асферической деформации асферики 67= 1/р. Подставляя приведенные значения bi в формулу (7.21), получим уравнение структуры [c.210]

В случае, когда пренебречь поглощением нельзя, что соответ-и ультрамягкого рентгеновского излу-в строгом смысле о критическом угле ПВО. в этом случае имеет смысл говорить об области углов падения, при которых еще происходит отражение. Кривая зависимости коэффициента отражения от угла падения R R (д) уже не будет иметь резкого спада (излома) при угле 0 = а будет плавно спадать с ростом 0. Причем, как нетрудно понять, угловая зависимость будет тем более плавной, чем больше отношение у/б. Для иллюстрации характера угловой зависимости коэффициента отражения рентгеновского излучения воспользуемся удобным для расчетов вариантом формулы Френеля, полученным Комптоном и Алиссоном [24], [c.14]

Вторая возможность определения б и у по кривым отражения заключается в измерении коэффициента отражения как функции длины волны при, заданном угле скольжения 0 с дальнейшей обработкой результатов с помощью соотношений Кра-мерса—Кронига [35, 58, 59]. Впервые в ультрамягкой рентгеновской области этот метод был использован в работе [19]. Как уже было показано, при малых углах скольжения поляризацией излучения можно пренебречь и описать отражение формулой Френеля [c.21]

В данном случае нас интересует только первая зависимость. Вопрос изменения б и у в районе коротковолновой тонкой структуры теоретически был исследован в работе [20], где было показано, что б (А,) изменяется немонотонно и величины Аб и Ау оказываются одного порядка. Поэтому зависимость Я = R (К) будет отличаться от зависимости у = у (Я.), причем, как будет показано ниже, А и Ау могут при определенных условиях иметь противоположные знаки. Исследуем чувствительность коэффициента отражения Я к малым изменениям у с использованием соотношений, полученных в работе [20]. Дифференцируя по у выражения для коэффициента отражения по формуле Френеля (1.11) (излучение считаем неполя-ризованным), получаем для относительного измерения Я, обусловленного изменением у, следующее выражение [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...