Неполяризованное излучение

Естественное, или неполяризованное, излучение, подобное [c.19]

Поэтому для описания неполяризованного излучения достаточно величины интенсивности /. [c.19]

Если неполяризованное излучение постоянной интенсивности падает на поверхность со всех направлений в полусферическом пространстве, то спектральная полусферическая отражательная способность pv определяется выражением [см. (1.106)] [c.72]

Для неполяризованного излучения отражательная способность определяется формулой [c.76]

Фиг. 2.5. Отражательная способность для неполяризованного излучения Pv ( i) [Pv, X ( i) + Pv. 11 рассчитанная с помощью электромагнит-

На фиг. 2.6 представлена функция, определяемая формулой (2J7), в зависимости от п для значений п от О до 6. Отражательная способность, приведенная на этой,фигуре, представляет собой также спектральную отражательную способность идеальной поверхности при падении неполяризованного излучения по нормали, поскольку р (0) равна среднеарифметическому р (0) и р II (0), как это следует из формулы (2.25). [c.78]

В случае неполяризованного излучения имеем [c.80]

Для неполяризованного излучения спектральная направленная степень черноты вычисляется по формуле [c.81]

Сточки зрения применения решеток в спектральных приборах наибольший интерес представляют описанные выше области высокой концентрации излучения и поляризующее действие решетки в этих областях. Данные о величине и положении максимумов для ряда углов наклона граней приведены в табл. 2. Относительная доля энергии W вторичного поля, приходящаяся на л-й порядок спектра, для приведенных в таблице значений Я // при Я-поляризации всегда равна единице. Значения XJI вычисляются из условий существования геометрических резонансов I и II. Исключение составляет случай п = 1 для всех ijj, когда существование второго максимума обусловлено одновременным выполнением соотношений взаимности и закона сохранения энергии. Для неполяризованного излучения коэффициент отражения можно получить как среднее арифметическое из коэффи- [c.190]

Один из вариантов переменного ослабителя для излучения оптических частот аналогичен хорошо известным скрещенным поляроидам в темных очках переменной плотности. Первый поляризатор пропускает излучение только одной плоской поляризации. В случае источников неполяризованного излучения при этом теряется не менее 50% падающего света, но в случае поляризованных источников, а к ним относятся многие лазеры, первый поляризатор можно исключить. Тогда при изменении угла поворота 0 анализатора мощность излучения, проходящего через пару поляризаторов, будет изменяться как [c.140]

Рнс. 6.4. График зависимости Wpw WlW) от W/W при разных значениях Ж в случае неполяризованного излучения. [c.238]

Отметим, что поляризованные характеристики генерируемого излучения рубина зависят от ориентации его оптической оси (с-оси) относительно геометрической оси рабочего элемента. Поляризация вынужденного излучения соответствует поляризации спонтанной люминесценции. При нулевой ориентации рубинового элемента (продольная ось элемента совпадает с его оптической осью) генерируется неполяризованное излучение, а при 90""- или 60""- ориентации— плоскополяризованное. Причем вектор напряженности электрического поля Е излучаемой электромагнитной волны направлен перпендикулярно к плоскости, содержащей оптическую и геометрическую оси активного элемента. [c.77]

Степень поляризации р изменяется от нуля (для неполяризованного излучения) до единицы (для поляризованного) и принимает промежуточное значение для неполностью поляризованного света. [c.250]

Рассмотрим прохождение неполяризованного излучения через тонкую плоскопараллельную анизотропную пластину, вырезанную параллельно оптической оси (рис. 4.3.1). [c.266]

Таким образом, рассматриваемый полярископ позволяет различать путем анализа зависимости интенсивности от бо разнообразные состояния поляризованного излучения. Для частично поляризованного излучения зависимость интенсивности от бо имеет более сложный характер. В случае неполяризованного излучения интенсивность не зависит от разности фаз бо. [c.310]

Таблица содержит сводку сложных окислов, которые были изучены методом генерации второй гармоники. Против формулы каждого окисла во второй колонке указан характер его диэлектрических свойств, которые находятся в согласии с его нелинейными оптическими характеристиками. Б третьей колонке приведена относительная интенсивность второй гармоники возбуждаемой в этом окисле вдали от направления фазового согласования (если оно имеется) при комнатной температуре. За единицу принята величина 12а). генерируемая неполяризованным излучением лазера в кристалле кварца. Сведения [c.30]

Предположим, что оба рассеивающих центра обладают вращательной и зеркальной симметрией, но что обе компоненты с определенными линейными поляризациями рассеиваются по-разному. Тогда в результате первого рассеяния первоначально неполяризованное излучение как-то поляризуется, а второе рассеяние приводит к появлению зависимости от азимутального угла, которая служит для исследования этой поляризации. Обозначим через (21)/с Й и (32)/dQ сечения рассеяния неполяризованного излучения на первом и втором рассеивающих [c.33]

Полное сечение рассеяния для неполяризованного излучения получается из (3.20) путем простого интегрирования [c.65]

Если естественное неполяризованное излучение [выражение (9.9)] надает на призму Николя, то интенсивность Г выходящего поля можно найти с помощью выражения [c.207]

Вычисление интенсивности или эффективного сечения для обсуждаемого процесса особенно просто в предельном случае, когда частота рентгеновского излучения велика по сравнению со всеми собственными частотами среды. В этом случае, как известно (см., например, [1]), эффективное сечение для когерентного рассеяния неполяризованного излучения определяется формулой [c.342]

Из формулы для дифференциального сечения, которую мы не приводим из-за ее сложности, следует, что электроны, освобождающиеся при фотоэффекте, распределены симметрично (по закону os ф) относительно направления электрического вектора Е падающей электромагнитной волны (рис. 82, а). Для неполяризованного излучения (или при круговой поляризации) это приводит к такому угловому распределению, которое пол> -чается вращением рис. 82, а вокруг направления распространения фотонов (пунктирная кривая на рисунке). Из рисунка видно, что электроны могут иметь отрицательную величину проекции импульса на направление распространения фотонов. Очевидно, что это не противоречит закону сохранения импульса, так как фотоэффект идет на электроне, связанном с атомом, который уносит дополнительный импульс. [c.243]

Для неполяризованного излучения параллельная и перпендикулярная составляющие падающего излучения имеют одинаковую интенсивность. Тогда в качестве отражательной способности неполяризованного излучения принимается среднеарифме- [c.70]

Обычно тепловое излучение неполяризовано. Отражательная способность для неполяризованного излучения, р (0,), получается как среднеарифметическое составляющих отражательной способности (0,) и (0i) [c.72]

Для полного определения индикатрисы рассеяния по теории Ми требуются вычисления для большого числа углов рассеяния. Чтобы обойти эту трудность, Чу и Черчилль [33] представили индикатрису рассеяния для неполяризованного излучения в виде ряда по полиномам Лежандра [c.94]

Формула (1.11) получена для неполяризованного излучения (об этом будет сказано ниже). Учитывая малость 5, у и 9, квадратами этих величия пренебрегли. На рис. 1.1 приведены построенные по формуле (1.11) зависи.мости = Д (х) для ряда значений параметра у == у/б. Как видно из рисунка, резкая граница ПВО имеет место лишь для прозрачных сред. С возрастанием же погло-игения, как было отмечено выше, понятие критический угол ПВО теряет свой смысл. [c.14]

В заключение остановимся на вопросе о необходимости учета поляризации для отражения реттеиг=вского излучения. Формулу коэффициента отражения для неполяризованного излучения запишем следующим образом [c.14]

В случае твердотельных и полупроводниковых лазеров наблюдалось как поляризованное, так и неполяризованное излучение. В рубиновых лазерах с ориентацией стержней под углом 0° (ось С совпадает с осью стержня) излучение оказалось неполя-зизованным, тогда как при ориентации 60 и 90° оно было полностью линейно-поляризованным. [c.91]

Такое излучение и называют неполяризованным. Важно отметить, что отсутствие поляризации не является его внутренним свойством, а проявляется лишь как результат инерционности любой существующей аппаратуры для измерения состояния поляризации. Можно считать, что в неполяризованном излучении все направления колебаний в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, представлены с одинаковой вероятностью, т. е. для такого излучения имеется осевая симметрия. Иначе можно сказать так при разложении колебаний в неполяризованном излучении на два любых взаимно перпендикулярных направления амплитуды этих квазимонохроматических колебаний одинаковы, а фазы не скоррелированы друг с другом. [c.61]

В первом случае (рис. 4.4.1) при введении пластинки Я/4 и при вращении анализатора Аг возможны три варианта. Если интенсивность обращается в нуль, то излучение циркулярно поляризовано, так как пластинка Я/4 превращает циркулярно поляризованное излучение в линейно поляризованное, которое не будет пропущено анализатором Лг. Если интенсивность при вращении анализатора не меняется, то излучение неполяризо-ванное, поскольку пластинка Я/4 преобразует все составляющие излучения одинаковым образом, оставляя исходное излучение неизменным. Если же при вращении анализатора интенсивность изменяется, то имеем смесь циркулярной поляризации с неполяризованным излучением. Этот результат объясняется тем, что четвертьволновая пластинка превращает циркулярную составляющую в линейно поляризованный свет, оставляя неполяризованную составляющую неизменной. В результате после пластинки Я/4 имеем смесь линейно поляризованного излучения с неполяризованным. Линейно поляризованная составляющая может быть при соответствующей ориентации погашена. В результате на выходе из анализатора имеем наименьшую интенсивность, равную половине неполяризованной составляющей. [c.288]

Если амплитуда колебаний интенсивности при вращении анализатора и при некотором положении пластинки Я/4 максимальна, а интенсивность в минимуме не равна нулю, то свет частично эллиптически поляризован, т. е. представляет смесь неполяризованного излучения с эллиптически поляризованным. При этом после пластинки Я/4 имеем смесь неполяризованного излучения с линейно поляризованным, поскольку четвертьвол- [c.288]

Больщим достоинством интерференционно-поляризационных фильтров является их высокое пропускание. Для не слищком сложного фильтра пропускание составляет примерно 50 °/о, вследствие выделения из падающего неполяризованного излучения только одной линейно поляризованной составляющей. [c.467]

Упомянем две задачи. Это задача Милна, соответствующая отсутствию внутренних источников на конечных глубинах, и задача с равномерным распределением источников неполяризованного излучения в полубесконечной среде. [c.272]

Впоследствии уравнения решались при Л, отличных от 1, как для задачи типа Милна, т.е. без источников внутри атмосферы, так и для равномерно распределенных в ней источников неполяризованного излучения, т. е. уравнения вида (99) [41. [c.273]

Второй особенностью переходов в состояния колебательных зон (в кристаллах, содержащих не менее двух молекул в элементарной ячейке) является то, что они порождают слабополяризованное или неполяризованное излучение. Покажем это на примере кристаллов, относящихся к пространственной группе С и и содержащих две [c.586]

Одной из важных угловых характеристик является компонента матрицы ]Liii(P), которая называется коэффициентом направленного рассеяния. При облучении среды неполяризованным излучением iii(P) полностью описывает угловую структуру интенсивности рассеянного излучения. В этом случае коэффициент рассеяния можно определить как [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...