Моды Плотность

НОРМАЛЬНЫЕ МОДЫ И ФОНОНЫ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ПРИ ВЫСОКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ПРИ НИЗКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ МОДЕЛИ ДЕБАЯ И ЭЙНШТЕЙНА СРАВНЕНИЕ РЕШЕТОЧНОЙ И ЭЛЕКТРОННОЙ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ПЛОТНОСТЬ НОРМАЛЬНЫХ МОД (ПЛОТНОСТЬ ФОНОННЫХ УРОВНЕЙ) АНАЛОГИЯ С ТЕОРИЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ЧЕРНОГО ТЕЛА [c.79]

ПЛОТНОСТЬ НОРМАЛЬНЫХ мод (ПЛОТНОСТЬ ФОНОННЫХ УРОВНЕЙ) [c.92]

Поскольку в твердом теле возможны три типа акустических колебаний —одно продольное, со скоростью звука Vt и два поперечных со скоростью звука vt (в изотропном случае скорости обоих поперечных мод одинаковы), то спектральная функция распределения в интервале da в силу того, что плотность всех мод равна сумме плотностей отдельных мод, определяется выражением [c.171]

Периодический потенциал 214 Пироэлектрики 297 Плазменная частота 158 Пластическая деформация 128 Плотная упаковка шаров 28 Плотность нормальных мод 171 [c.383]

Отсюда плотность мод для каждой поляризации [c.224]

Рис. 6.5. Изменение характера пористости П материала типа Мод 3 на основе углеродной матрицы в зависимости от плотности

Одним из необходимых условий, исключающих пористость, является полная пропитка каркаса, которая особенно затруднена при пропитке его смолами высокой вязкости. С увеличением плотности материала пористость снижается (рис. 6.5). Остаточная пористость для Мод 3 составляет 8—10 % при плотности 1,6—1,65 г/см . Высокая плотность материала (порядка 1,7 г/см ) достигается многократным повторением всех этапов цикла пропитки, отверждения, [c.171]

Модификация заключалась в том, что пакет набирали из слоев ткани УСА, повернутых в плоскости ху вокруг оси 2 на одинаковый угол, а прошивку выполняли предварительно пропитанными нитями. Плотность обоих материалов была, одинаковой и равной 1,6 г/см . Модифицированный материал типа Мод ЗУ по сравнению с материалом Мод 3 имеет значительно более высокие жесткость и прочность в направлении оси г при нормальной и повышенной темпера- [c.188]

Первый аспект — это математическое моделирование тела человека. При этом будет сделан упор на модели руки, так как акустические характеристики руки в значительной мере зависят от позы (углов сгиба плеча и предплечья, кисти и предплечья), плотности захвата и усилия нажатия. В отличие от одномерных моделей, где фигурируют эффективные параметры, в рассматриваемой модели все параметры определяются на основании анатомических данных, реальных весовых характеристик и геометрических размеров, и поэтому эта модель будет называться антропометрической. Указанный подход может быть распространен и на другие части тела, так как они состоят примерно из таких же элементов, но в этих случаях влияние таких факторов, как поза и вес, незначительно, поэтому для общей вибрации могут быть использованы более простые моде-дели. [c.65]

Тогда в качестве моды можно принять р 0,7, что приводит к средней линейной плотности зоны 22,3 и средней линейной плотности зоны выносного элемента 20. Эти значения весьма близки к тем, что получены на уровне интроспекции. [c.67]

Определение плотности швов химическими реакциями . Для определения плотности швов данным способом в испытуемое изделие подаётся аммиак в количестве 10/о от объёма изделия и сжатый воздух под давлением, установленным техническими условиями. Перед пуском аммиака и подачей сжатого воздуха на сварные швы испытуемого изделия накладывается бумажная лента, пропитанная 5°/о-ным водным раствором азотнокислой ртути (Н МОд). Ширина ленты, на 30 мм больше ширины шва. [c.436]

Для обработки выходной величины — ошибки работы ведомого звена механизма необходим набор программ (алгоритмов), которые позволяли бы определять среднее значение ошибки, среднеквадратичное отклонение, плотность и гистограмму распределения, моду, эксцесс, медиану и другие показатели. Для вычисления каждого показателя можно составить отдельный алгоритм или все показатели вычислять в единой программе. В первом случае необходима управляющая программа, которая осуш ествляла бы выбор соответствуюш его алгоритма. [c.50]

Естественно, могут встретиться и другие виды плотности вероятности времени выполнения ремонта. У некоторых плотностей имеется несколько мод, одни из которых расположены на малых интервалах времени, а другие — на существенно больших интервалах. В таком случае ремонт выполняется либо относительно быстро и легко, либо он гораздо сложнее и требует боль ших затрат времени. [c.29]

Справа — выборка I (30 элементов) 1) 10% элементов отказали при малых нагрузках (раньше этапа Е) вывод —малый запас прочности. 2) Большая дисперсия некоторые элементы выдерживают большие нагрузки вывод —плохая однородность продукции. 3) Максимум плотности (мода распределения) находится на этапе И. [c.242]

Таким образом, для реализации зависимости теплопроводности, теплоемкости и плотности от температуры в С-моде-яях следует обеспечить функциональную связь между сопротивлением ячейки и напряжением в узловой точке. Для осуществления указанной связи между сопротивлением и напряжением наиболее простым представляется применение ламп с управляющей сеткой. Однако применение различных ламп, включенных в электрическую ячейку модели по схеме диодов, по-видимому, исключается, так как такие лампы будут работать не от напряжения в узловой точке ячейки, а от разности напряжений между двумя узловыми точками ячейки. В связи с указанным в ь/ С-модели может быть реализована зависимость ан=/(Л7 ), а не требуемая связь ОиЧ Т). [c.332]

В исследовании Л. М. Мирзоевой (Л. 215] дисперсный поток также рассматривается как однородная жидкость, плотность которой больше, чем у газа. Считают размеры частиц малыми, скольжением компонентов не только по скорости, но и по температуре пренебрегают (ф = <р< = 1). Тогда дисперсная система мысленно заменяется однородной средой, для которой вводятся моди-фицировавные критери для всего потока [c.197]

Здесь Z v)—импеданс цепи, зависящий от частоты V. Уравнение (3.73) напоминает выражение для плотности энергии черного тела, находящегося в равновесии со стенками. Оба уравнения получены при суммировании нормальных мод в рассматриваемой системе. В гл. 7, где говорится о черном теле, показано, как получается плотность мод или число Джинса для электромагнитного излучения в параллелепипеде. Для данного случая распространение тепловых флуктуаций может происходить только по линии, соединяющей два резистора. Уравнение (3.73) получено в предположении, что распределение энергии, как и для электромагнитного излучения, подчиняется статистике Бозе — Эйнщтейна. [c.113]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

Для случайной величины с абсолютно непрерывной функцией распределения модой называется любая точка максимума плотности вероятности. Отношение центрального момента порядка 3 к корню порядка 3 из квадрата дисперсии называется коэффициентом распределения вероятностей. Отношение центрального момента порядка 4 к квадрату дисперсии характеризует эксцесс распределения - числовую характеристику сглаженности плотности вероятностей относительно ее моды. Коэффициент разложения логарифма характеристической функции в ряд Тэйлора в окрестности нуля называется семиинвариантами,ил и кумулянтами соответствующей случайной величины. [c.88]

В периоде распространения трешцн (от начала шейкообразования до окончательного разрушения материала) при статическом растяжении также можно выделить ряд стадий. В настоящее время показано, что процесс шейкообразования связан с развитием дисклинационных (поворотных) мод пластической деформации, образованием ячеистой структуры с плотностью дислокаций (3-7) 10 м и зарождением пор на стенках дислокационных ячеек. [c.16]

Явление насыщения усиления было рассмотрено выше для простого случая, когда генерация осуществляется на одной частоте. В Не—iNe-лазере, за исключением пороговой области, в генерации обычно участвует несколько продольных мод и часто также несколько поперечных мод. При длине резонатора 1 м частотные интервалы между соседними модами невелики, вследствие чего происходит значительное перекрытие провалов на кривой коэффициента усиления. Это соответствует случаю так называемого квазиоднородного насыщения усиления. Теоретическое рассмотрение насыщения усиления при этом оказывается достаточно сложным. Однако общий характер зависимости коэффициента усиления от плотности излучения остается неизменным. Если принять, что мощность насыщения Рц остается постоянной независимо от условий возбуждения активной среды, Рн = onst, то можно по-казать, что средняя мощность излучения в резонаторе ОКГ Р зависит от отношения К°1Кп [c.305]

Определенной характеристикой кривых (fe) является число волн или мод (под модой понимают колебание с определенной частотой) D (i))d(ii, приходящееся на интервал частот от со до -frfo), где D((a) — плотность состояний мод (спектральная плотность колебаний решетки, плотность фононных состояний). Из [c.213]

Отметим, что в условиях невесомости (g = О или G = 0) частицы, для которых Р2 > Ркр1 дрейфуют к пучностям первой моды скоростп в стоячей волне, а те, для которых рг < Ркр, — к узлам. Сила тяжести сдвигает места скопления частиц частицы с плотностями Рг < Ркр собираются в сечениях, лежащих несколько выше узлов, причем с увеличением плотности удале-ние от узла возрастает частицы с плотностями ркр<Р2< собираются в сечениях трубы несколько выше пучностей, причем более плотные собираются блпже к пучностям частицы с плотностями Р2 > 1 собираются в сечениях несколько ниже пучностей, причем с увеличением плотности удаление от пучностей возрастает частицы, плотность которых равна плотности невозмущенной жидкости (рг = l), дрейфуют к пучностям. [c.371]

Изменяя амплитуду е и частоту оз колебаний, можно несколько изменять местоположение скопления частиц, т. е. управлять их движением. С увеличением есо частицы с плотностями рг < < Ркр приближаются к узлам первой моды скоростп в стоячей волне, а с плотностями Р2 > Ркр — к пучностям. Если условие [c.371]

Процесс пластического течения в кристалле осуществляется эстафетным механизмом в результате возникновения механического поля вихревой природы. Механическое поле в кристалле распространяется в виде волн смещений и поворотов. Поэтому в кристалле в любые, произвольно выбранные моменты времени могут существовать места разрядки, где полностью прошла релаксация напряжений от внешнего источника, и места с наиболее ярко протекающими процессами пластической деформации. Там, где сдвиг заторможен, и там, где активно реализуется деформация, возникает эффект взаимодействия зон с разным градиентом накопленных дефектов. Это приводит к возникновению мод вращения объемов материала и фрагментированию кристалла на малые объемы. Границы возникающих областей служат зонами заторможенного сдвига, где возникает наибольшая плотность дефектов. В этих областях происходит самоорганизованный процесс аккомодации энергии из условия сохранения сплошности. Эстафетное распространение деформации характеризуется тем, что любой сдвиг сопровождается эффектом поворота. [c.143]

Переход на следующий, мезоскопический, масштабный уровень отвечает началу доминирования ротационных мод деформации с возрастающими разориентировками фрагментированной структуры вплоть до 11 типа. Самоорганизованпый переход на этот уровень определяется размером около 0,1 мкм [74]. Дефектная структура, например, О ЦК металлов при переходе на рассматриваемый масштабный уровень состоит из дислокационных листов [77]. Толщина этих листов составляет 0,05-0,1 мкм. Поэтому можно считать, что до перехода на новый масштабный уровень основную роль в накоплении повреждений играют процессы внутри листов, Далее происходит взаимодействие между ними и созданная избыточная плотность дислокаций создает предпосылки для возникновения разориентировок в дефектной структуре порядка 20-40 [77]. [c.148]

Модальность. Модой называется значение jUm амплитуды исследуемого акустического сигнала t), при которой его функция плотности распределения вероятностей р х) достигает свйего максимума dp im)ldx = 0, Функции плотности, изображенные на рис. 2.1, обладают различной модальностью. Для малых нагружающих моментов плотности распределения одномодальны, Цт близко к нулю. Для Л/н > 2 функции плотности распределения становятся двумодальными и даже многомодальными. Величины двух главных мод ц,т имеют тенденцию к увеличению по мере возрастания Мп. Значение амплитуды сигнала, при котором достигается минимум функции плотности р х), называется антимодой. [c.40]

Возвращаясь снова к распределениям вибрационных сигналов редуктора, изображенным на рис. 21, мы можем теперь их интерпретировать как функции плотности распределения вероятностей суммы двух сигналов близкого к нормальному и гармонического. Для малых нагрузок Жн амплитуда гармонической составляющей мала и распределение близко к нормальному, Б частности, имеет одну моду. При увеличении Мп амплитуда гармонической составляющей сигнала возрастает, расиределение становится двумодальным и все более широким. Результаты спектрального анализа подтверждают сказанное в полосу анализа входит зубцовая частота, амплитуда зубцовой гармоники увеличивается с ростом нагружающего момента М . [c.46]

Управление параметрами лазерного излучения представляет собой процесс, обеспечивающий изменение одного или нескольких параметров, характеризующих луч. К ним относятся мощность излучения для лазеров, работающих в непрерывном режиме, энергия излучения и длительность импульса, определяющие мощность излучения лазеров в импульсном режиме, плотность лучистого потока, угловая расходимость и распределение интенсивности по поперечному сечению пучка, частота или длина волны излучения, поляризация. В ряде случаев необходимо учитывать модо-вый состав излучения и степень когерентности. [c.69]

Модой Мо Х называется значение случайной величины, имеющее у дискретной величины наибольшую вероятность, у непрерывной — наибольшую плотность вероятности. Мода называется также наивероятнейшим значением. [c.28]

В. в п. в отсутствие магнитного поля. В отсутствие внешних электрич. и магн. полей ( 0 = 0, Яа=0) в изотропной холодной плазме существуют две моды собств. колебаний продольные и поперечные волны. (Диэлектрич, проницаемость плазмы е в отсутствие внеш. полей является скаляром.) Причиной продольных колебаний (J f ), наз. ленгмюров-с к и м и (плазменными колебаниями или волнами пространственного заряда), является электрич, иоле, вызываемое разделением зарядов. Частота этих колебаний не зависит от длины волны, т, е. нет дисперсии этих волн, и равна ленгмюровской частоте 1лектронов lXl = a) ,(,= Здесь п — плотность равновесной [c.328]

Нелинейная теория Г. н. Крупномасштабная структура формируется па нелинсйпой стадии развития возмущений, к-рая наступает в период, когда относительные возмущения плотности Др/р становятся сравнимыми с единицей. В космологии в период доминирования нерелятивистских частиц всегда с большим запасом выполнено условие /3> дж и влияние давления и др. пеграаитац. сил можно не учитывать. В этой ситуации развитие неоднородностей в нелинейном режиме хорошо описывается (приближённой) нелинейной теорией гравитац. неустойчивости (Я. Б. Зельдович, 1970). Согласно этой теории, эволюция растущей моды неоднородностей описывается след, соотношениями [c.522]

В свободном виде — серебристый металл. При темп-рах от комнатной до 590 °Г, усто1)[чива а-модифи-кация с двойной гексагональной плотнейшей кристал-лпч. решёткой (параметры а—0,339 нм и с=1,1()1 нм), при темп-рах выше 590 до пл (900 " С) — -моди-фпкация (с кубич. гранецентрированной решеткой). Плотность a- f 15,1 кг/дм . В соединениях проявляет стопенп окисления +2, +3 (наиб, характерна) и -f-4. В степени окисления +3 является близким аналогом диспрозия. [c.233]

Феноменологич- теория колебанн11 формы ядра была создана О. Бором (А. Bohr) в 1952. Если в нормальном состоянии плотность ядерного вещества в точке с пространств, координатой г равна р г), то при К. в. я. возникает периодически зависящее от времени t отклонение бр(г, t) плотности от равновесной. Любое колебание можно представить комбинацией нормаль-]1ЫХ колебат, мод. Для нормальных мод сферич. ядра Йр(г, () = Йр (г)У >1(0, (f) os где бр/, описывает [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...