Силы главные

Пластическими массами (пластмассами) называют материалы, основу которых составляют природные или синтетические высокомолекулярные соединения. Высокомолекулярные соединения состоят из большого числа низкомолекулярных соединений (мономеров), связанных между собой силами главных валентных связей. Соединения, большие молекулы (макромолекулы) которых состоят из одинаковых структурных звеньев, называют полимерами. Макромолекулы полимеров могут иметь линейную форму, разветвленную и пространственную (сшитую). [c.426]

Произвольную плоскую систему сил можно заменить одной силой — главным вектором — и одной парой сил, момент которой называется главным моментом (А. И. Аркуша, 1.12). [c.80]

В 1.12 подробно изложен процесс приведения сил к точке и доказано, что любая плоская система сил приводится к силе — главному вектору и паре, момент которой называется главным моментом. Причем эквивалентные данной системе сил сила и пара действуют в той же плоскости, что и заданная система. Значит, если главный момент изобразить в виде вектора (см. 1.7), то главный вектор и главный момент плоской системы сил всегда перпендикулярны друг другу. [c.63]

В случае пространственной системы сил главным моментом относительно точки называется векторная сумма моментов всех сил системы относительно той же точки [c.157]

Импульс силы. Главный вектор количеств движения системы материальных точек. Импульс силы Р, действующей в течение промежутка времени t —определяется формулой [c.169]

Для того чтобы симметричное твердое тело совершало регулярную прецессию, к нему должны быть приложены внешние силы, главный момент которых относительно точки О лежит на оси i и равен по алгебраической величине [c.530]

Если на тело действует пространственная система сил, то теми же методами, как и для плоской системы, можно показать, что она может быть приведена к одной силе (главному вектору) и одной паре, момент которой равен главному моменту системы. Уравнения равновесия в случае пространственной системы сил будут иметь вид [c.52]

Всякое твердое тело можно рассматривать как совокупность множества элементарных частиц, на каждую из которых действует сила тяжести р1, Т ,. . ., Рп- Эту систему сил, направленных вертикально вниз, считают системой параллельных сил. Главный вектор сил тяжести, равный по модулю силе тяжести тела, определяется равенством Е = 2Л- [c.52]

В плоской системе сил главный вектор и главный момент всегда взаимно перпендикулярны, а следовательно, плоская система сил, приложенная к твердому телу, в общем случае эквивалентна равнодействующей. [c.157]

Амплитуда вынужденных колебаний не зависит от начальных условий. Но она не зависит также и от времени, а потому вынужденные колебания с течением времени не угасают. Амплитуда (а следовательно, и напряжения, возникающие в упругих системах) зависит от возмущающей силы, главным образом от частоты р. Чтобы выявить эту зависимость, допустим, что упругая механическая система находится в состоянии равновесия и что на нее действует постоянная сила Н. От действия этой постоянной силы система получит так называемое статическое отклонение [c.281]

Теорема 4.8.2. При инвариантах (см. 1.5), отличных от нуля, система сил, приложенных к твердому телу, эквивалентна одной результирующей силе (главному вектору) и одной результирующей паре (главному моменту). При специальном выборе полюса (если он взят на оси винта) результирующая сила и плоскость результирующей пары перпендикулярны друг другу. [c.354]

Пусть на тело действуют внешние активные силы, главный вектор которых F и главный момент М. Тогда, применяя теоремы о количестве движения и кинетическом моменте, получим [c.176]

Элементы, момент, пара сил, главный вектор. .. динамического винта. Теорема. .. о динамическом винте. Приведение. .. к динамическому винту. [c.22]

На тело, которое находится в плоскопараллельном движении, действует система сил, главный вектор которой R = —6Т 4j и главный момент М(- = 4 Н м. Определить ускорение) точки С тела, если его кинетическая энергия Т= t 0,5(j3. (0,5) [c.335]

Полученная сила Р называется главным вектором заданной системы сил. Главный вектор отличается от равнодействующей заданных сил Рх, Ра, Р3,. .., Р тем, что он не эквивалентен заданной системе сил линия его действия не совпадает с линией действия равнодействующей, так как точка приведения О была выбрана произвольно. Главный вектор равен геометрической [c.55]

Ес.яи по существу поставленной задачи необходимо изучить движение каждой точки системы в отдельности, то полное интегрирование уравнений движения системы точек, приводящее к определению координат точек системы в зависимости от времени, неизбежно. Таковы, например, задачи о движении двух, трех или нескольких тяготеющих друг к другу тел в небесной механике. В других случаях оказывается достаточным определить изменение некоторых суммарных мер движения системы в целом (количества движения, момента количества движения, кинетической энергии) в зависимости от суммарных мер действия сил (главный вектор и главный момент приложенных сил, работа сил, потенциальная энергия). [c.104]

Чтобы определить для данной системы сил главный вектор R и главный вектор-момент Мо относительно точки О, найдем проекции этих векторов на координатные оси. [c.192]

Силы, возникающие при ударе и действующие на соударяющиеся материальные объекты в течение весьма малого промежутка времени, но достигающие при этом весьма большой величины, так что их импульсы за этот промежуток времени являются конечными величинами, называются ударными силами. Главной особенностью ударных сил является кратковременность их действия. При этом промежуток времени, в течение которого они действуют, настолько мал, что это действие оканчивается прежде, чем подверженное ему тело изменит сколько-нибудь заметно свое первоначальное положение. С другой стороны, действующие при ударе силы так велики, что за этот корот- [c.804]

Принцип Се н-В е н а н а утверждает, что если к небольшому участку поверхности тела приложена система сил, главный вектор и главный момент которой равны нулю, то эта система сил вызывает локальное напряженно-деформированное состояние, быстро убывающее по мере удаления от участка приложения сил. [c.82]

При обтекании цилиндрического тела произвольного профиля плоским потенциальным потоком силовое воздействие потока на тело сводится в общем случае не только к силе Жуковского, но и к некоторому гидродинамическому моменту. Сила Жуковского при этом является результирующей элементарных сил давления, распределенных по поверхности тела, или главным вектором сил давления, а момент этой силы — главным моментом. [c.231]

Приложим к нему систему сил, главный вектор и главный момент которой относительно точки О равны нулю [c.246]

Первоначальным толчком к идее изотопической инвариантности послужило сравнение поведения протонов и нейтронов в ядре и в ядерных столкновениях. Протон и нейтрон имеют почти одинаковые массы и одинаковые спины. Но протон существенно отличается от нейтрона тем, что он электрически заряжен. Поэтому с точки зрения атомной физики, в которой электрические силы — главные, различие между протоном и нейтроном колоссальное. Добавление лишнего протона к ядру увеличивает атомный номер на единицу, т. е. фундаментальным образом изменяет химические свойства соответствующего атома. Добавление же нового нейтрона превращает атом в другой изотоп того же элемента, обладающий практически теми же химическими свойствами. Посмотрим теперь, сколь сильно различаются протон и нейтрон в ядерной физике. В ядрах, по крайней мере в легких, электрические силы не являются главными, уступая первенство короткодействующим, но гораздо более интенсивным ядерным силам. И вот оказывается, что по отношению к ядерным силам протон и нейтрон ведут себя совершенно одинаково. Сейчас считается твердо установленным, что если бы достаточно могучий волшебник сумел выключить электромагнитные взаимодействия, то лишенный электрического заряда протон точно сравнялся бы с нейтроном по массе и вообще стал бы совершенно тождествен нейтрону по своим свойствам. Эта одинаковость ядерных взаимодействий для протонов и нейтронов ярко проявляется в так называемых зеркальных легких ядрах, получающихся друг из друга заменой протонов на нейтроны и наоборот. Вот, например, как выглядят низшие уровни зеркальных ядер (6р -f 7п), (7р + 6п). Из рис. 5.9 видно, что схемы уровней ядер и удивительно схожи. Те же спины и четности, почти те же расстояния между уровнями. Только энергия связи у ядра N на [c.189]

Мы ограничимся рассмотрением случаев, когда звено совершает плоскопараллельное движение и имеет плоскость материальной симметрии, параллельную плоскости его движения. При этом точкой приведения сил инерции авена целесообразно брать его центр масс (рис. 45), так как упрощается выражение момента инерционной пары сил — главного момента сил инерции, что то же, инерционного момента. Он оказывается равным М = -1 г, (9.2) [c.78]

Замену любой плоской системы сил главным вектором и главным моментом необходимо рассматривать как предварительную операцию перед определением равнодействующей силы или равнодействующего момента (пары сил), если система пе имеет рав НОД ейств ующей. [c.80]

Таким образом, произвольная плоская система сил эквивалентна одной силе — главному вектору и одной паре, момент которой pa en главному моменту. [c.36]

Рассуждая аналогично, можно последовательно привести к точке силы пространственной системы. Но теперь главный вектор есть замыкающий вектор пространственного (а не плоского) силового многоугольника главный момент уже нельзя получить а.дгебраиче-ским сложением моментов данных сил относительно точки приведения. При приведении к точке пространственной системы сил присоединенные пары действуют в различных плоскостях и их моменты целесообразно представлять в виде векторов и складывать геоме-трнческн. Поэтому полученные в результате приведения пространственной системы сил главный вектор (геометрическая сумма сил системы) и главный момент (геометрическая сумма моментов сил относительно точки приведения), вообще говоря, не перпендикулярны друг другу. [c.63]

При перемене центра пpинeдe Iия системы сил главный момент системы, вообще говоря, меняется, причем зависимость главного момента иространственной системы сил от выбора центра приведения выражается так главный момент пространственной системы сил относительно нового центра А равен векторной сумме главного момента Шд этой системы сил относительно старого центра О и момента относительно нового центра А силы V, приложенной в старом центре О /я = OTo-f/Ид(Уо)- [c.164]

Необходимость этих услОЕИй очевидна, так как при равновесии сумма моментов сил системы относительно всякого центра есть нуль. Докажем достаточность условий (5). Ранее было установлено, что если для данной плоской системы сил главный момент Л1 = = momjiFi = 0, то система находится в равновесии или приводится к равнодействующей, проходящей через центр А. Тогда если выполняются все условия (5) то система должна или находиться в равновесии, или приводиться к равнодействующей, проходящей одновременно через центры А, В и С. Но последнее невозможно, так как эти центры не леи<ат на одной прямой. Следовательно, при выполнении условий (5) имеет место равновесие. [c.247]

Любая система сил может быть заменена одной силой — главным вектором и одной парой с моменто.м, равным главному моменту сил. Главный вектор сил инерции равен векторной сумме сил системы [c.401]

Задача № 15. К твердому телу в точке А (Xi = -flO, у = +А) прилол<ена сила fi = 3, направленная вниз по вертикали сила = A направлена по оси Ох в положительную сторону и приложена к тому же телу. Длины выраясены в метрах и силы — в ньютонах. Направление осей координат обычное (Ох горизонтально вправо, Оу вертикально вверх). Привести обе силы к началу координат и заменить данную систему сил главным вектором и главным моментом (см. рис. 52). [c.75]

Для плоской системы сил главный вектор П лежит в плоскости действия сил,если за центр приведения выбрать точку в плоскости действия сил. Все присоединенные пары сил тоже лежат в этой плоскости, а следовательно, векторные моменты этих пар перпендикулярны к ней и взаимно параллельны. Главный момент о. характеризующий векторный момент пары сил, эквивалентный присоединенным парам, перпендикулярен к главному вектору. Он является векторной суммой параллельных векторов. [c.40]

Если при приведении плоской системы сил главный вектор R О и главный момент ЕдфО, то такую систему можно упростить и при-вести к одной равнодействующей силе Н. Эта сила по величине и направлению совпадает с главным вектором к, но ее линия действия отстоит от первоначального центра приведения на расстоянии й, которое определяют из соотноп1ения (рис. 48) [c.45]

Лействующяя сила Ф всегда равна главному вектору Ф распределении сил. Главный вектор сил инерции [c.349]

Динамической уравновешенностью называется случай обращения в нуль динамическй) реакций. Динамическре реакции обратятся в нуль, как следует из (29), если р вны нулю центробежные моменты инерции -f XI и /.1/21 I- S донолнительно к статической уравновешенности ось вращения Ог дол>Ир Й быть главной осью инерции для любой точки О этой оси. Так как центр масс в этом случае расположен на этой оси, то ось вращения при динамической урсшйозешеннасти является главной центральной осью инерции. При вращении тела вокруг главной центральной оси инерции динамические реакции обращаются в нуль. Следовательно, силы инерции точек тела, со.здающие динамические реакции, в этом случае образуют равновесную систему сил. Главный вектор и моменты сил инерции и равны нулю. Момент сил инерции при этом может быть отличным от нуля. [c.364]

Полученная сила R называется главным вектором задайной с йс темы сил. Главный вектор отличается от равнодействующей заданных спл Pj, Pj, Ру,. .., Р тем, что он не эквивалентен заданной системе сил линия его действия не совпадает с линией действия равнодействующей, так как точка приведения О была выбрана произвольно. Главный вектор равен геометрической сумме векторов сил системы, следовательно, его проекции на оси определятся из выражений (см. стр. 26) [c.49]

Произвольная пространственная несходящаяся совокупность сил, действуюицая на абсолютно твердое тело, статически эквивалентна одной силе — главному вектору, приложенному в произвольно выбранной точке тела в центре приведения), и одной паре с моментом, равным главному моменту сил относи-. тельно центра приведения. [c.49]

В аналитических методах расчета пространственных несхо-дящихся совокупностей сил главный вектор V заменяют проекциями его Ух, Уу, Уг на выбранные оси координат, а главный момент относительно начала координат О — проекциями [c.49]

Итак, пространственная сове упность сил, главный вектор которой не равен нулю и не перп чдикулярен к главному моменту, может быть приведена к динлме. Линию действия силы, входящей в динаму, назовем центральной осью. [c.67]

Так же как и для произвольной плоской системы, вектор Я, равный геометрической сумме всех сил произвольной пространственной системы сил, называется главным вектором этой системы. Го13оря, что вектор Я есть главный вектор данной системы сил Рх, Р , . Т" > а не равнодействующей силой той же системы сил, мы подчеркиваем, что главный вектор Я не может заменить действие на тело системы сил/ а, Р ,. .., Р , т. е. он неэквивалентен этой системе сил. Главный вектор Я является равнодействующей системы сил Р, Р 2,..., Р, [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...