Резонансов уровни

В гл. IV, 7, п. 9 мы говорили о том, что рассчитать полную и парциальные ширины какого-либо резонанса практически невозможно, поскольку очень сложной является структура соответствующего резонансу уровня. Аналоговые [c.198]

Если резонанс уровней достаточно острый, то величину смещения можно получить и первом приближении теории возмущения (см. книги по волновой механике) из векового уравнения [c.235]

Необходим резонанс — совпадение частоты падающего света с одной из частот энергетического спектра атома. При этом переход атома с уровня е на уровень е будет соответствовать переходу между аналогичными уровнями других таких же атомов, в результате чего будет осуществлена генерация когерентного излучения. [c.119]

Внутреннее трение в твердых телах используется в основном для снижения уровня шумов при ударных и вибрационных нагрузках путем замены металлических материалов пластмассами и композиционными материалами снижения напряжений в конструкциях, возникающих при колебаниях вблизи резонанс . [c.230]

Так как ширина уровней Г очень мала, а эффект от резонансных нейтронов велик, то сечение в резонансе обычно бывает очень велико. [c.304]

Как правило, резонансы рассеяния наблюдаются для легких ядер, которые характеризуются большим расстоянием между уровнями и, следовательно [см. формулу (35.14)], большой нейтронной шириной Гп. Например, упомянутый выше резонанс рассеяния для Мп имеет Г = 20 эв, которая во много раз превосходит радиационную ширину Г ". У тяжелых ядер ярко выраженные резонансы рассеяния наблюдаются в тех случаях, когда ядра являются магическими по числу содержащихся в них нейтронов (трудность присоединения добавочного нейтрона, т. е. относительная малость Г-i). [c.346]

Резонансный характер изменения сечения ядерной реакции при изменении кинетической энергии бомбардирующей частицы впервые был установлен именно на примере (а, р)-реакций на легких ядрах. Однако правильное объяснение механизма возникновения резонансов было дано Бором значительно позже (1936 г.). Это связано с тем, что ширина уровней и расстояние между ними для промежуточного ядра, образующегося в рассматриваемых реакциях, отличаются от соответствующих величин для реакций, идущих под действием медленных нейтронов на тяжелых ядрах, значительно большей величиной (Г 1 кэв, А 0,1 — 1 Мэе). [c.443]

Сопоставление результатов изучения реакций J я 2 приводит к противоречию одно и то же промежуточное ядро 4Ве в одной и той же области энергии возбуждения ведет себя то как система со слившимися уровнями, то как система с ярко выраженным резонансом. [c.448]

Ширина эта настолько велика, а сами значения резонанса лежат в области столь сильных возбуждений ядра (относящихся к области сплошного спектра возбужденных состояний), что объяснить гигантский резонанс обычным способом, т. е. влиянием уровней промежуточного ядра, не представляется возможным. [c.475]

Магнитный резонанс — это избирательное (резонансное) поглощение энергии переменного электромагнитного поля электронной или ядерной подсистемами вещества, находящегося в постоянном магнитном поле. Поглощение связано с квантовыми переходами между дискретными энергетическими уровнями, возникающими в этих подсистемах под действием постоянного магнитного поля. Ниже мы кратко рассмотрим два типа магнитных резонансов — электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) и ядерный магнитный резонанс (ЯМР). [c.351]

Уровни сверхтонкой структуры — это очень тесно расположенные уровни энергии атомов и молекул, связанные с наличием у атомных ядер собственных моментов (ядерных спинов). Разности энергий этих уровней, появление которых обусловлено взаимодействием магнитных и электрических моментов ядер с электронными оболочками атомов и молекул, очень малы и составляют от десятимиллионных до стотысячных долей электрон-вольта. Соответствующие переходы непосредственно изучаются радиоспектроскопическими методами ядерного резонанса (магнитного и квадрупольного). [c.228]

Уровни электрической структуры — это уровни энергии, получающиеся при расщеплении уровней энергии свободных атомов и молекул во внешнем электрическом поле. Происходит расщепление как электронных уровней атомов и молекул, так и вращательных уровней молекул, обладающих дипольным электрическим моментом. Величина расщепления электронных уровней энергии в сильных полях (порядка десятков и сотен тысяч вольт па сантиметр) достигает десятитысячных и тысячных долей электрон-вольта. Для вращательных уровней энергии в применяемых электрических полях порядка тысяч вольт па сантиметр величина расщепления составляет миллионные доли электрон-вольта. В видимой и ультрафиолетовой областях спектра наблюдается расщепление спектральных линий атомов в электрическом поле, соответствующее расщеплению электронных уровней энергии, которое носит название эффекта Штарка. Расщепление вращательных уровней дипольных молекул в электрическом поле может изучаться непосредственно радиоспектроскопическим методом электрического резонанса. [c.229]

Причина успокоения пластинки А,, состоит в том, что вторая пластинка, совершающая сильные вынужденные колебания, действует на первую с силой, которая по амплитуде почти равна, а по фазе почти противоположна внешней силе. Реакция второй пластинки на первую почти компенсирует действие па первую внешней силы. Вместе с тем, так как при этом пластинка Ку почти неподвижна, то резонанс для пластинки Кг наступает именно на ее парциальной частоте, а не на одной из нормальных частот. Это явление широко используется в различного рода успокоителях для устранения вредных вибраций машин, уменьшения качки корабля и т. д. Для этой последней цели внутри корпуса корабля помещаются большие цистерны, наполненные водой и соединенные между собой трубами (так называемые цистерны Фрама). При качке корабля происходят колебания уровня воды в цистернах, и эта колебательная система играет роль успокоителя. [c.643]

Для теоретической интерпретации результатов по ферромагнитному резонансу и анизотропии редкоземельных ферритов-гранатов необходим одновременный учет расщепления уровней ионов под действием кристаллического поля, спин-орбитального и обменного взаимодействий, которые подчас являются величинами одного порядка. В настоящее время информация об электронных уровнях ионов редкоземельных элементов еще недостаточна для надежной теоретической интерпретации результатов. [c.716]

С учетом проведенного выше разбиения энергии молекулы можно записать волновое число для перехода между выделенными состояниями п и п" в виде x = E ,—En, = T +G +F —(T"e+G" + F ). Соответственно наблюдают спектры нескольких типов а) вращательные спектры, отвечающие переходам между вращательными уровнями в пределах неизменного колебательного и электронного состояния б) колебательно-вращательные спектры, возникающие при переходах между вращательными уровнями разных колебательных состояний при неизменном электронном состоянии в) электронные спектры, характеризующие переходы между колебательно-вращательными уровнями разных электронных состояний. Помимо того, в радиочастотной и микроволновой областях спектра наблюдают переходы между подуровнями тонкой структуры для данного электронно-колебательно-вращательного уровня молекулы, а также спектры электронно-спинового и ядерно-магнитного резонансов, соответствующих переходам между зеемановскими компонентами расщепленных в магнитном поле уровней молекулы. [c.849]

До СИХ пор мы рассматривали свойства, присущие как резонансным, так и нерезонансным реакциям, идущим через составное ядро. Перейдем теперь к особенностям резонансных реакций. Из рассуждений 5, п. 3 следует, что в области расположения изолированного (т. е. удаленного от своих соседей) уровня эффективное сечение Оа/, реакции должно иметь резонансный максимум. В квантовой механике доказывается, что форма этого резонанса описывается формулой Брейта — Вигнера ) [c.137]

Из этой формулы видно, что резонанс тем острее, чем меньше величина Г, которая тем самым имеет смысл ширины уровня, через [c.137]

Наблюдение на опыте нейтронных резонансов требует высокой монохроматичности энергии падающих нейтронов, что достигается с большим трудом и лишь с помощью специальных сложных устройств (см. гл. IX, 3, п. 5). Обычные источники пучков нейтронов, перечисленные в гл. IX, 3, п. 5, имеют разброс АЕ по энергиям, значительно превышающий расстояния D между уровнями в средних и тяжелых ядрах AE D. [c.141]

Из ЭТОЙ таблицы следует, что, например, для Л = 27 будет р (Е) = 10 при Е = 5 МэВ и р ( ) 90 при Е = 15 МэВ. Для Л = 181 р (Е) 1,8-10 при = 7 МэВ и р ( ) = 4-10 при- = 15 МэВ. Ширины же уровней в среднем также растут с ростом энергии, но уменьшаются (также в среднем) с ростом массового числа. Последнее свойство наглядно объясняется тем, что при больших А движение нуклонов в ядре носит более запутанный характер. Вопрос о том, начиная с каких энергий возбуждения уровни становятся перекрывающимися, пока еще окончательно не решен. Считается, что в средних и тяжелых ядрах уровни, возбуждаемые нейтронами с энергией в несколько мегаэлектронвольт, уже перекрываются, и, следовательно, изолированные резонансы в реакциях исчезают. В легких ядрах, в которых плотность уровней невелика, изолированные резонансы могут существовать и при более высоких энергиях. [c.143]

Подсчитаем теперь, с какой скоростью должно двигаться ядро, чтобы выйти из резонанса за счет эффекта Допплера. Для этого надо приравнять ширине уровня Г приращение энергии фотона, возникающее при переходе к системе координат, движущейся со скоростью V. Это приращение равно (при малом v) [c.270]

Почти все элементарные частицы нестабильны. Частиц, стабильных в свободном состоянии, существует всего девять протон, электрон, фотон, а также антипротон, позитрон и четыре сорта нейтрино. Многие частицы имеют времена жизни, колоссальные по сравнению с характерным временем пролета 10" с. Так, нейтрон живет 11,7 мин, мюон — 10" с, заряженный пион— 10" с, гипероны и каоны — 10 с. Как мы увидим ниже, все эти частицы распадаются только за счет слабых взаимодействий, т. е. были бы стабильными, если бы слабых взаимодействий не существовало. Еще меньшее время (порядка 10" с) существуют нейтральный пион и эта-мезон. Распад этих частиц обусловлен электромагнитными взаимодействиями. Наконец, существует большое количество частиц, времена жизни которых столь близки к времени пролета, что многие из них частицами можно считать с большой натяжкой. Эти частицы называются резонансами, так как они регистрируются не непосредственно, а по резонансам на кривых зависимости различных сечений от энергии, примерно так же, как, например, уровни ядер идентифицируются по резонансам в сечениях ядерных реакций. Многие резонансные состояния часто трактуются как возбужденные состояния нуклонов и некоторых других частиц. [c.281]

Охрупчивание материала при возрастании частоты нагружения может возникнуть в условиях эксплуатации, например, применительно к лопаткам компрессора высоких ступеней газотурбинного двигателя. В условиях вынужденных колебаний от газодинамического потока имеющие место повреждения лопатки создают предпосылки возникновения резонансных явлений, когда при высоком уровне частоты нагружения в несколько тысяч герц могут иметь место возрастающие по уровню нафузки от резонанса. Однако следует оговориться, что возрастание частоты нагружения, особенно при резонансе, сопровождается снижением амплитуды колебаний. Поэтому с возрастанием частоты нагружения трещина может распространиться на все сечение детали только в припороговой области ее скоростей. [c.342]

Из оценки долговечности в 1,2 10 циклов на основе фрактографических исследований без данных о резонансной частоте лопатки может быть оценена максимально возможная частота ее колебаний из предположения о нагружении кратковременно в период роста трещины. Если предположить, что все резонансное нагружение лопатки реализовано в последнем полете, то есть за 12 мин, то получаем 1800 Гц. Для массивной лопатки первой ступени вентилятора такие колебания не могут быть реализованы даже при резком изменении условий воздействия, вплоть до "зонтичных колебаний диска из-за возможного срыва потока, если предположить, что первым разрушился обтекатель, и это вызвало указанный вид колебаний лопатки. Дальнейшее снижение предполагаемой продолжительности нахождения лопатки в резонансе до 9 с, что соответствовало предположениям комиссии по расследованию летного происшествия, дает еще более высокую частоту нагружения, что может быть реализовано только при очень низком уровне напряжения для такой массивной лопатки, как исследуемая лопатка вентилятора двигателя. [c.586]

Рис. 2.5. Влияние резонанса уровней на матричный элемент межьямных и вну-триямных переходов [31,32]. Во всех потенциалах брались V = 1200, = 0,37. Каждый потенциал расположен под соответствующим значением параметра г)

Реакция с ядрами gLi является исторически первой реакцией, осуществленной в 1932 г. Э. Уолтоном и Д. Кокрофтом с искусственно ускоренными протонами. В этой реакции наблюдается резонанс при энергии протонов 3 Мэе, что соответствует уровню энергии ядра 4Ве на высоте 19,8 Мэе. Третья из выписанных реакций является примером реакции с резко выраженными резонансами. Испускаемые при этом а-частицы по величине энергии можно подразделить на пять групп 8,12 Мэе-, 1,97 Мэе 1,21 Мэе и т. д. При испускании а-частиц с S -= 8,12 Мэе возникающее ядро оказывается в нормальном состоянии, при испускании же а-частиц с меньшей энергией ядро оказывается в возбужденном состоянии. [c.285]

КОИ структуры — десятимиллионные доли электрон-вольта. Наблюдение переходов между соседними уровнями магнитной структуры обычно производится радиоспектроскопическими методами магнитного резонанса. Рас-пгепление спектральных линий в магнитном поле носит название эффекта Зеемана. [c.229]

Исследования парамагнитного резонанса были проведены Блини [130]. Пользуясь своими результатами, он вычислил о, получив значение 0,245° К. Однако в его экспериментах расщепление непосредственно не измерялось. Определялось расстояние между уровнями при определенном значении поля, после чего величина расщепления в отсутствие ноля вычислялась на основе некоторых теоретических предположений о зависимости положения уровней от величины поля. В экснериментах Блини поле было направлено параллельно пространственной диагонали куба при расчетах предполагалось, что расщепление обусловлено тригональным полем, обладающим симметрией относительно этой оси. Такое предположение справедливо для рубидиевых и цезиевых квасцов, однако в случае метиламмониевых квасцов, как показали неопубликованные измерения Бейкера [131], оно является неправильным. Измерения диэлектрической постоянной Гриффит- [c.472]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

Двухуровневый атом. Наиболее простая ситуация при взаимодействии электромагнитного излучения с атомом возникает тогда, когда можно считать, ч го излучение влияег лишь на два состояния атома, а его влияние на остальные состояния пренебрежимо мало. Ясно, что возможность такого подхода обусловливае 1ся как свойст вами энергетического спек тра и состояний атома, так и свойствами излучения. Для этого необходимо, чтобы излучение было достаточно когерентным, ширина линий излучения была достаточно малой и, кроме того, центральная частота (О линии излучения находилась в резонансе с частотой квантового перехода между соответствующими энергетическими уровнями, т. е. выполнялось условие ю = Ej — [c.257]

В заключение отметим, что сечения ядерных реакций в области сильно перекрывающихся резонансов, вообще говоря, не являются плавными функциями энергии они флуктуируют около своих средних значений. По внешнему виду эти флуктуации в сечениях можно спутать с резонансами (тем более, что ширина флуктуационных резонансов по порядку величины совпадает с шириной перекры-ваюш,ихся уровней). Отличить флуктуации от истинных резонансов [c.143]

При больших энергиях возбуждения составного ядра его уровни перекрываются, и говорить об отдельных резонансах уже нельзя. Однако концепцию составного ядра можно сохранить и здесь, дополнив ее статистическими соображениями. В результате получается статистическая теория ядерных реакций или, что то же самое, модель испарения. Согласно модели испарения реакция про-TejKaeT следующим образом. Попавшая в ядро частица быстро теряет энергию, передавая ее всем нуклонам ядра. Таким путем возникает термодинамически равновесное состояние ядра, т. е. ядро приобретает некоторую температуру (температура невозбужденного ядра равна нулю). Далее в течение некоторого времени (это и есть время жизни составного ядра) каждый нуклон имеет энергию, недостаточную для вылета, хотя ядро в целом возбуждено сильно. Наконец, в результате достаточно сильной флуктуации один из нуклонов приобретает необходимую для вылета энергию и испаряется из [c.145]

Длительность роста усталостной трещины в лопатках по числу полетов самолета и по числу циклов запуска и остановки двигателя определяют по регулярно формирующимся в их изломе усталостным макро- или мезолиниям в зависимости от того, каким образом блок нагрузок за полет повреждает материал [1-3]. Трещина в лопатке продвигается за короткий период времени из всего периода работы двигателя и останавливается, если вхождение в резонанс происходит 1 раз за полет. Длительная остановка трещины связана с формированием TynenbKii или уступа, что в зависимости от уровня повреждения выражено в формировании макро- или микроусталостной линии. Сама линия и площадка излома между двумя соседними линиями характеризуют накопление повреждений в лопатке за полет или цикл запуска и остановки двигателя (цикл ПЦН). [c.566]

Проведенная оценка следует из результатов фрактографического анализа. В изломе имеют место усталостные макролинии, которые указывают на смену условий нагружения лопатки по мере роста трещины. Она входила и выходила из резонанса при работавшем двигателе на разных этапах его работы, что и вызвало возрастание и уменьшение уровня напряжения соответственно. Поскольку подробному исследованию была подвергнута лопатка, разрушившаяся второй, то очевидна еще большая продолжительность общего разрушения, начиная с nepBoii разрушившейся лопатки. [c.586]

Вибрирующие элементы большинства промышленных установок имеют широкие спектры собственных частот, среди которых находится большое количество частот, приходящих в резонансные соколебаиия с возбуждающими частотами. Каждая собственная частота соответствует определенной форме колебаний элемента и попадая в резонанс с возбуждающей частотой, способствует уве личению уровня шума. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...