Длина диффузии нейтрона

Оа. 3 — коэффициент диффузии нейтронов в активной зоне >отр и отр — коэффициент диффузии и длина диффузии нейтронов в отражателе соответственно. В диффузионном приближении. [c.39]

Собственное значение К- Условия существования дискретных собственных значений можно получить в связи с экспериментами по определению длины диффузии нейтронов, если переписать уравнение (7.89) в виде [c.293]

Такой анализ важен для больших реакторов, различные зоны которых плохо связаны, т. е. размеры зон велики по сравнению с длиной диффузии нейтронов, особенно когда изменения реактивности велики и вызваны локальными возмущениями свойств реактора. Общая форма потока нейтронов и форм-функция могут значительно меняться из-за движения стержня, и требуется несколько секунд для перехода к новой форме потока [20]. С другой стороны, для небольших, тесно связанных по нейтронному полю систем, особенно если возмущения реактивности невелики, ситуация меняется. Хотя форм-функция может локально деформироваться (в непосредственной близости от управляющего стержня), эти изменения скоротечны и не зависят от распада предшественников запаздывающих нейтронов. [c.381]

Диаметр рассеяния 35 Дипольная мода 94 Дирака монополь 73 Длина диффузии нейтрона 262 [c.331]

Здесь 2ув и L — сечение увода и длина диффузии медленных нейтронов, вычисляемая по формулам (9.48), (9.48а). При этом предполагается, что источники в активной зоне, распределены по закону [c.55]

Дифференциальное сечение 222 Диффузионная длина 313 Диффузия нейтронов 312 Длина волны де Бройля 490 [c.715]

Замедленные до тепловых энергий нейтроны начинают диффундировать, распространяясь по веществу во все стороны от источника. Этот процесс уже приближенно описывается обычным уравнением диффузии с обязательным учетом поглощения, которое для тепловых нейтронов всегда велико (на практике для того их и делают тепловыми, чтобы нужная реакция шла интенсивно). Основной характеристикой среды, описывающей процесс диффузии, является длина диффузии L, определяемая соотношением [c.548]

L — длина диффузии, зависящая от энергии нейтронов [c.28]

Измерение длины диффузии в техническом металле привело к тем же результатам, что и по захвату нейтронов, и показало, что при комнатной температуре сечения рассеяния имевшегося крупнокристаллического металла — около 3 10 вместо 6 10 при более вьюоких температурах. [c.617]

Для того чтобы рассчитать размеры реактора, необходимо определить значения двух диффузионных длин Ь и Ьр где Ь — средняя длина диффузии тепловых нейтронов, а Lf — средняя длина замедления быстрых нейтронов. Согласно теории, изложенной в гл. V тома I, [c.199]

Рассмотреть для однородной пластины без источников уравнение метода дискретных ординат (5.3) с N —2 и (Хх = — Хз- Вывести уравнения, которым удовлетворяют сумма и разность двух компонент потока нейтронов Ф (х, (.11) и Ф (х, Иг), и показать, что при соответствующем выборе (Хх получается точное значение асимптотической длины диффузии [44]. Рассеяние предполагать изотропным. [c.196]

Рис. 7,19. Непрерывность областей длины диффузии и импульсных нейтронов [105].

Далее предположим что длина диффузии, т. е. параметр, характеризующий ослабление потока тепловых нейтронов при удалении от стационарного источника, измеряется в среде с изменяющимся количеством поглотителя, подчиняющегося закону Mv. Пусть [c.298]

Очевидно, что уравнения (7.100) и (7.101) имеют одинаковый вид, только и ао в уравнении (7.100) заменяются соответственно — К и ба о в уравнении (7.10I). Так как ао должно быть отрицательно, то из этого следует, что ба о io должны иметь противоположные знаки в предположении , что поглотитель добавляется, т. е. ба о >0. Подобие уравнений (7.100) н (7.101) указывает на то, что результаты, полученные с импульсным источником, можно распространить в область отрицательных значений Б-, так чтобы связать их с результатами измерения длины диффузии, как показано на рис. 7.19 [107]. В системе с импульсным источником нейтронов ао собственное значение, [c.298]

Например, при измерениях длины диффузии было установлено существование эффекта диффузионного нагревания , аналогичного только что рассмотренному эффекту диффузионного охлаждения, который наблюдался в экспериментах с импульсным источником. При описании эксперимента по измерению длины диффузии поток нейтронов можно считать не зависящим от времени и меняющимся при удалении от источника по закону ехр ( — Кх). Тогда [c.302]

Здесь М — так называемая длина миграции М — площадь миграции). Очевидно, что площадь миграции равняется сумме возраста нейтронов и площади диффузии. [c.262]

Во-вторых, имеет место неупругое рассеяние, обусловленное изменением структуры во времени, например тепловыми колебаниями или диффузией атомов. Нейтроны, длина волны которых наиболее удобна для проведения структурных исследований,— очень медленные , и, следовательно, они чувствительны к такому движению. Чтобы перевести это на формальный язык, рассмотрим переходы между состояниями нейтрона с различной частотой (или энергией) й и й. Вместо формулы (4.2) мы можем написать теперь [c.156]

Нейтронный нагрев бланкета приводит к генерации импульса давления, зависящего от характеристик импульса тепловыделения глубины проникновения Ь и длительности о- Анализ нейтронных процессов в бланкете приводит к следующим значениям величин Ь О, 6 м и 0 10 с. В течение тепловыделения происходят процессы теплопроводности и акустической разгрузки материала. Динамическая разгрузка в течение времени тепловыделения существенна, если характерные времена тепловой диффузии и распространения акустических волн 1а вдоль пути прохождения теплового импульса длиной Ь много меньше или сравнимы с длительностью теплового импульса о о, о где 1с1 и а с, а X и с — коэффициент температуропроводности и скорость звука, соответственно. [c.121]

Нейтроны от бериллий-поло ниевого источника или блуждающие нейтроны вызывают деление ядер урана-235. Для того чтобы реак ция могла нарастать, удаляют аварийные стержни и постепенно выводят регулирующие, пока коэффициент размножения не станет боль, ше единицы. Нейтронный поток в реакторе нарастает, тепловыделение увеличивается и температура активной зоны растет. Длина диффузии нейтронов и расстояние, на котором быстрые нейтроны замедляются до тепловой скорости, возрастают, плотность активного вещества убывает, утечка нейтронов растет, реактивность уменьшается. Таким образом, процесс нарастания мощности является до некоторой степени саморегулирующимся. Чем больше выдвинуты регулирующие стержни, тем при большем нейтронном потоке, а следовательно, при большей тепловой мощности реактивность реактора падает до нуля. [c.364]

Величина L = > захв называется диффузионной длиной тепловых нейтронов. Диффузионная длина — это мера смещения тепловых нейтроиов в процессе их диффузии (подобно тому, как дл ииа замедления Ls является мерой смещения нейтронов в процессе замедле ния). Так как D = а [c.313]

Оси. параметры диффузии ТН — усреднённый по Максвелла распределению их скоростей (соответствующему темп-ре среды) коэф. диффузии и ср. квадрат расстояния между точками образования и поглощения ТН в безграничной однородной среде, равный fiL , где L=y DjT — T.u. длина диффузии ТН (Г ср. время жизни ТН в среде). Соответствен но ср. квадрат расстояния между точками образоваиия быстрого нейтрона (в ядерной реакции) и его поглощения равен (т+// ), где т — т. п. возраст ТН величина М наз. длиной миграции нейтро-пов. [c.689]

П4.4.3. Замедление и ддффузия нейтронов. Схематично обрисуем параметры процессов замедления и диффузии нейтронов, играюш их большую роль в технических расчетах реакторов. При замедлении нейтроны двигаются по сложной зигзагообразной траектории между ядрами замедлителя. Средняя длина пробега Лз нейтрона при этом равна Лз = (1/гг)сгз, где п — концентрация ядер в среде, аз — эффективное сечение рассеяния. [c.510]

До некоторой степени аналогичная ситуация отсутствия дискретной длины релаксации наблюдается и при диффузии нейтронов в среде конечных размеров, такой, как призма, конечная в направлениях х и t/, но бесконечная в направлении оси 2 и с источнигсом, расположенным при г = 0. В этом случае ищутся асимптотические решения с приближенно экспоненциальным законом ослабления потока нейтронов в направлении оси z. Как и раньше, они должны удовлетворять уравнению (7.94). Установлено, что для достаточно тонкой призмы не существует дискретного собственного значения К, т. е. не существует решения с экспоненциальным законом ослабления потока нейтронов [89]. [c.294]

Если продолжить касательную к кривой распределения потока нейтронов Ф(х) до пересечения с осью х (рис. 2-3), то отрезок, отсекаемый касательной (длина энстра)поляции), будет равен AB=i2D =Dfan. Вблизи границы раздела поглощающей среды с вакуумом теория диффузии условно применима, однако расчеты, основанные на решении уравнения диффузии, близки к расчетам по точной теории переноса. Например, точная теория переноса нейтронов дает величину длины экстраполяции, [c.66]

Определим М , которое мы будем называть квадратом длины или площадью миграции, как сумму и L . Если в (5.42) или (5.43) подставить вместо Ц-, то во всех формулах, выражающих критические размеры, мы должны будем заменить L на М, а в остальном рассуждать так, как будто имела местб только одна диффузия тепловых нейтронов. Такая замена, вообще говоря, не является совсем строгой, так как пространственное распределение [c.133]

Следовательно, плотность тепловых нейтронов экспоненциально убывает с г. Такой экспоненциальный ход наблюдается всегда на опыте. Этот результат следует из теории диффузии теп,ловых нейтронов и не зависит от природы пропесса замедления он обусловлен тем, что бо.льшинство не11тронов замедляется на расстояниях меньших, чем расстояние, на котором мы производим измерения. Если же мы проведем измерения в призме из замедлителя, имеющей конечную длину, то по мере приближения к концу призмы будет наблюдаться искажение экспоненциального хода плотности. Можно легко показать (например, пользуясь методом изображений), что в этом случае правильным решением будет не экспоненциальная, а гиперболическая функция [c.43]

Другой метод опреде-1ения среднего времени жизни теплового нейтрона до захвата в замедлителе сводится к нахождению отношения квадрата диффузионной длины, найденной в последнем разделе, к коэфициенту диффузии В, согласно равенству [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...