Профиль концентрации частиц

Если в рассматриваемом случае значительно влияние броуновской диффузии и Рр2 == о, то для профиля концентрации частиц снова можно написать [c.384]

Заметное улучшение теплообмена при малых ц можно объяснить влиянием профиля стенок канала, способствующих увеличению истинной концентрации частиц и их взаимодействию с ламинарным подслоем. [c.225]

Чтобы получить истинное распределение температуры в системе жидкость — твердая фаза, необходимо вычислить и RJ . С помощью значений при разных содержаниях твердой фазы можно показать, что влияние концентрации частиц сводится к сглаживанию профиля температур и, следовательно, к возрастанию теплообмена. [c.175]

Примем далее, что 17 = [/рти что профиль скорости потока не зависит от присутствия частиц (т. е. концентрация частиц мала и = = 0). В этом случае задача упрощается благодаря исключению [c.351]

Для субмикронных частиц броуновское движение может быть значите.льным, при этом профиль концентрации будет видоизменяться за счет броуновской диффузии. В том случае, когда частицы присутствуют только в струе, уравнение диффузии принимает вид [c.378]

Следовательно, при Зс = 1 профиль концентрации подобен профилю скорости жидкости, т. е. процесс диффузии частиц пол- [c.378]

В более общем случае высокой концентрации частиц, рассмотренном в разд. 8.3, концентрация частиц будет максимальной вдоль кривой Узр (х), причем пик профиля концентрации будет уменьшаться с ростом х. Легко видеть, что при наличии полости [c.385]

Большой теплосъем в надслоевом пространстве снижал температуру газов, что отрицательно влияло на выгорание. При проведении наладки и испытаниях топки внимание концентрировалось на следующих вопросах выравнивание горизонтального профиля концентраций углерода при помощи увеличения числа вводов топлива ступенчатый подвод воздуха, чтобы необходимое количество кислорода подвести к углероду и тем самым обеспечить лучшие условия для их взаимодействия организация возврата уноса для увеличения времени пребывания частиц углерода в зоне реакций. [c.328]

Рис. 2.3. Качественное поведение профиля концентрации аэрозольных частиц над океаном по данным самолетного лазерного зондирования в рамках программы

Рис. 2.8. Фоновая модель высотного профиля концентрации крупных частиц Л м (Д, / >0,15 мкм) по данным шар-зондовых измерений [72, 100] с указанием величин среднеквадратичного отклонения (/) и параметров экспоненциальной аппроксимации (2) теоретическая модель Туна и др. [117] ( ).

Пространственно-временная изменчивость. Для пространственной изменчивости характеристик атмосферного аэрозоля принято выделять вертикальную структуру и широтный ход. На фоне огромного разнообразия вертикальных профилей концентрации и функций распределения частиц по размерам наблюдаются достаточно устойчивые тенденции, которые позволяют рассматривать отдельно тропосферный аэрозоль, стратосферный аэрозоль, аэрозоль верхней атмосферы. Содержание аэрозоля в тропосфере в среднем убывает с высотой, сосредоточиваясь преимущественно в нижнем 2—3-километровом слое. Именно в этом слое атмосферы сосредоточена основная часть грубодисперсного аэрозоля и суб-микронная фракция. Далее выделяется повышенной концентрацией субмикронной фракции частиц стратосферный слой, обнаруженный Юнге [22] и часто называемый его именем. Оптические наблюдения с космических кораблей позволили обнаружить также аэрозольный слой на высотах 40—50 км, возможно, возникающий в результате попадания сюда вулканических газов и водяного пара. Содержание аэрозоля в верхней атмосфере связано с захватом земной атмосферой космических частиц различного размера (от 10 г до нескольких тонн) и слабо изучено. Такова грубая картина вертикального распределения аэрозоля по высоте. [c.91]

Отметим, что возникновение рассматриваемой циркуляции в канале при полном заполнении его сечения потоком материала (назовем эту циркуляцию естественной) возможно в редких случаях. Естественной циркуляции препятствует ряд факторов. Прежде всего при перегрузках кусковых и зернистых материалов частицы занимают практически всю полость каналов, в силу имеющегося поперечного градиента концентрации частиц происходит лишь некоторая деформация профиля продольных скоростей эжектируемого воздуха. При наличии аспирации по нисходящей схеме в полости канала, не занятого материалом, возникает внешний положительный градиент, который препятствует формированию встречного течения. Противоположный эффект будем иметь при перегрузках нагретого материала. Возникающий из-за межкомпонентного теплообмена тепловой напор будет способствовать образованию естественной циркуляции. [c.237]

Значения концентрации частиц на выходной границе (фиг. 2) также уменьшаются при увеличении у. Причем вначале кривые концентрации проходят через максимум, что соответствует приходу в данную точку максимума волны концентрации. Затем начинается монотонное убывание концентрации, что объясняется увеличением вероятности осаждения частиц в капиллярах по мере уменьшения их радиусов вследствие образования на стенках слоя осадка. Причем максимум профиля концентрации для у = 0.5 и у = 5.0 менее заметен по сравнению со случаем у= 2.5. Это обусловливается тем, что для больших значений у уменьшение со временем радиусов капилляров не приводит к значительному увеличению вероятности осаждения, поскольку она и так изначально высокая. Напротив, для малых значений у радиусы капилляров уменьшаются очень медленно и вероятность осаждения частиц в капиллярах меняется слабо. [c.109]

Также хорошо согласуются с экспериментальными данными модельные расчеты по определению концентрации частиц на выходной границе, представленные на фиг. 6. Профиль концентрации твердых частиц имеет максимум, в то время как концентрация частиц эмульсии монотонно возрастает, поскольку после образования одного слоя эмульсии на стенках поровых каналов дальнейшее осаждение не происходит. [c.112]

Анализ функции еэ(Тст, Тея, есл) позволяет сделать определенные заключения об области применимости методов измерения лучистого потока, описанных в параграфе 4.2, которые основаны на предположении об аддитивности лучистого и конвективно-кондуктивного потоков. Если средняя концентрация дисперсной среды вблизи поверхности достаточно высока и распределение температуры слабо зависит от радиационных характеристик системы (см. рис. 4.14), предположение об аддитивности будет справедливо. В то же время в разреженном слое профиль температуры вблизи поверхности существенно зависит от степени черноты частиц и стенки. При этом гипотеза об аддитивности радиационного и кондуктивно-конвективного переноса, по-видимому, ошибочна, а основанные на ней методы измерения некорректны. [c.180]

Поле скоростей жидкости за счет перемешивающего действия частиц может выравниваться, становиться более пологим, а отношение максимальной и средней скорости потока—уменьшаться Л. 115, 135, 211]. В случае горизонтального потока влияние нарастающей концентрации при прочих равных условиях проявляется в искажении симметричности профиля за счет перемещения вверх максимума скорости воздуха и значительного убывания скорости в придонной части трубы Л. 15, 55, 275]. [c.109]

Лй оси у (по нормали к поверхности нагрева). Продольная теплопроводность мала и ею можно для рассматриваемого слоя пренебречь. Далее для дисперсных потоков с небольшой концентрацией твердых частиц можно принять, что отклонения реологических свойств от ньютоновских будут учтены кажущейся вязкостью дисперсного потока т)п в соответствии, например, с (4-43). Принимая на стенке скорость движения нулевой, а профиль скорости в районе ламинарного подслоя толщиной 6л.п —прямолинейным, находим в порядке первого приближения изменение скорости потока в рассматриваемом подслое равным v —v i = v x = v x. Тогда [c.186]

Основные результаты этих опытов представлены на рис. 10.36—10.38. На рис. 10.36 приведены профили скорости в сечении 5 И основного участка струи при различных концентрациях твердой фазы. С увеличением концентрации профиль скорости сужается, но практически заметным это сужение становится лишь при Хд лэ 0,3. Из рис. 10.37 видно, что затухание осевой скорости двухфазной струи существенно зависит не только от концентрации, но и от размеров частиц. Чем они мельче, тем большее влияние примесь твердых частиц оказывает на развитие струи. Это видно также и из рис. 10.38, на котором приведены линии половинной скорости (линии. [c.314]

Профиль круглой силовой резьбы состоит из дуг, связанных короткими участками прямой угол профиля равен 30". Большие радиусы закруглений исключают значительную концентрацию напряжений. Попадающие в резьбу загрязняющие частицы выжимаются в зазоры. [c.95]

В табл. 4.1 представлены данные из разных источников о концентрациях и расходах массы, охватывающие широкий диапазон значений отношения расходов твердого компонента и воздуха (строка 12 табл. 4.1). Видно, что вследствие различия между профилями скорости газа п твердых частиц отношение масс (Мр/М = [c.188]

Металлографический анализ профиля соединяемых поверхностей показал, что при 700° С образуются мостики схватывания (см. рис. 1, б). Во всех случаях наблюдалась прерывистая граница раздела с повышенной концентрацией выделившихся частиц в при-контактной области (рис. 5). Особенно это заметно при небольших продолжительностях испытания (50—100 час). Увеличение [c.70]

Класс М. п. весьма обширен. В него входят семейство дрейфовых неустойчивостей (дрейфовая универсальная, дрейфово-диссипативная, дрейфово-температурная и т. д.), связанных с градиентами концентрации и темп-ры плазмы неустойчивости типа Кельвина — Гельмгольца в движущейся как целое плазме с неоднородным профилем скорости конусные неустойчивости, связанные с анизотропным распределением электронов и наличием конуса потерь токово-конвективная неустойчивость и др. (см. Неустойчивости плазмы). Источниками энергии для М. ц. могут служить неоднородность плазмы и удерживающего её магн. поля, неравновесные распределения частиц по скоростя.м, относительное движение заряж. компонент и пр. [c.138]

При криволинейном профиле детали обтекание ее потоком будет сопровождаться искривлением линий тока и возникновением центробежных сил, которые будут прижимать частицу к поверхности детали или отжимать от нее. Поэтому влияние центробежных сил может сказаться как в усилении разрушения наносами поверхности детали, так и в уменьшении. При этом на интенсивность и размеры износа будут оказывать существенное влияние линейные размеры и кривизна поверхности детали, а также степень изменения концентрации наносов у поверхности детали под действием центробежных сил. [c.75]

Рассмотренные нами решетки с внутренней системой скачков уплотнения имеют ряд существенных недостатков. Во-первых, применение профилей с острыми кромками приводит к значительным трудностям в обеспечении необходимой прочности лопаток (вследствие концентрации напряжений в кромке и появления трещин) и к технологическим трудностям в их изготовлении. Во-вторых, в условиях эксплуатации из-за попадания в компрессор твердых частиц острые передние кромки выкрашиваются и скругляются. Поэтому решетки с внутренней системой скачков широкого применения не получили. [c.73]

Показано, что вязкость дисперсных систем, таких, как суспензии зерен рисового крахмала в четыреххлориотом углероде и парафине, снижается с увеличением скорости сдвига [635]. Было, однако, показано [334], что суспензии сферических полимерных частиц в водных растворах глицерина обладают свойствами ньютоновской жидкости. Что же касается влияния скорости сдвига на вязкость высокополимерных растворов [312], то оно заметно при степени полил1еризацпи более 2000. Авторы работы [368] считают, что указанное влияние градиента скорости обусловлено дефорд1ациеп частиц под действием напряжений сдвига, их пористостью, а также преимущественной ориентацией. В работах [383, 454, 456] предложена модель, согласно которой частицы золя увлекаются вязким потоком, в котором существуют напряжения сдвига, причем соответствующее изменение конфигурации системы отвечает принципу наименьшего действия. Таким образом, подразумевается существование сил, стремящихся переместить частицы с линий тока в направлении уменьшения градиента скорости. В результате формируется такой профиль концентрации частиц, максимум которого находится в области самого малого градиента скорости (разд. 2.3). [c.198]

Для моделирования сверхзвукового обтекания газовым потоком, содержащим твердые абразивные частицы, предложена установка с камерой Эйфеля (рис. 2.7). Установка представляет собой газодинамический стенд, снабженный лазерной измерительной системой для точного измерения скорости и концентрации частиц. Равномерный профиль концентрации частиц в двухфазном ядре потока достигается с помощью питателя, установленного между форкамерой и цилиндрической трубой. [c.29]

Вблизи среза сопла или в общем случае течения с отрывом необходимо принимать во внимание сглаживание разрыва скорости. Даже при малых характеристических числах Рейнольдса, вычисленных, скажем, по длине сопла, профиль скорости ламинарного потока сразу же за соплом имеет точку перегиба и является в высшей степени неустойчивым [686]. Следовательно, уместно рассматривать течение с отрывом в общем случае как задачу, включающую турбулентное смешение. Предлагаемый здесь анализ течения с отрывом потока с малой концентрацией частиц основан на методе Гёртлера [686], который получил следующее соотношение для двух смешивающихся потоков жидкости, имеющих скорости ПуП Оз при а = О и /1 > Па [c.382]

Кэйрнс и Праузниц [Л. 1104] исследовали продольное перемешивание воды в псевдоожиженных слоях шариков стеклянных (d = 3,2 мм) и свинцовых (нитрата натрия. Электролит вводился одновременно в 156 точках сечения и уже на осевом расстоянии в пять диаметров частиц неравномерность профиля концентрации электролита не превышала 9% при непрерывной его подаче. С помощью обводной линии и скоростного соленоидного переключающего клапана было можно внезапно прекращать поступление электролита. Получены радиальные профили электрической проводимости с помощью малых зондов диаметром 3 мм, позволявших измерять электропроводность объемов порядка 1 мм . Концентрация электролита принималась пропорциональной электропроводности. На интенсивность продольного перемешивания сильно влияет порозность слоя, и максимальное перемешивание наблюдалось при т 0,7. Коэффициенты эффективной продольной турбулентной диффузии зависели прямо от объемного веса частиц и от соотношения диаметров слоя и частиц Dj/d. Коэффициент трубулентной диффузии является фунцией произведения характеристической длины на характеристическую скорость, и неравномерный профиль скоростей фильтрации приводит к. неравномерного [c.201]

По профилю скорости, изображенному на рис. 1.1.2, можно найти силу сопротивления, действуюш,ую со стороны жидкости на частицу, находяш уюся в ячейке. При сближении частиц толш,ина оболочки, окру-жаюш,ей каждую из частиц, будет уменьшаться, и сопротивление движению частиц возрастет. Для про11,есса осаждения это означает, что с увеличением концентрации частиц ячейки и [c.19]

Данные измерений, использованные нами для оценки вертикального профиля N (h), относятся к частицам размером г 0,1- -г-0,2 мкм. С одной стороны, это обусловлено тем, что частицы с г <0,1 мкм являются оптически неактивными для интересующего нас диапазона длин волн, с другой — информация о высотном распределении частиц Айткена (г<0,1 мкм) в приземной атмосфере весьма ограничена вследствие технической сложности реализации измерений и больших масштабов вариаций указанных частиц. Для грубой оценки средней концентрации частиц Айткена [c.29]

Результаты исследований с помощью ракетных импакторов и фотоэлектрических счетчиков [13] показали сложный стратифицированный характер профиля Ы г, К) и еще более высокие значения счетной концентрации частиц, в том числе крупной фракции, на высотах 60—90 км. Отмечена высокая динамичность положения, [c.38]

Имея в виду, что в интервале длин волн от 266 до 532 нм предполагается использование некоторых длин волн с применением как умножения частот, так и рамановских ячеек, в качестве решаемых задач в этом НИП мы имеем во всем интервале высот зондирования от О до 30 км 1) получение вертикальных профилей концентрации молекул озона 2) вертикальных профилей всех микрофизических параметров аэрозолей, а именно концентрацию частиц, их распределения по размерам, компоненты комплексного показателя преломления и, возможно, форму частиц при этом предполагается использовать также поляризационные приставки, обеспечивающие как минимум определение линейно- и кроссполяризованных составляющих эхо-сигналов и, следовательно, степень нх деполяризации (3) высокоточечное разделение эхо-сигналов на аэрозольную и рэлеевскую компоненты с использованием данных о микрофизических параметрах аэрозолей 4) восстановление надежных количе- [c.207]

Для негауссовских профилей величина среднеквадратичного перемещения диффундирующей жидкости X получена методом графического интегрироваиия коэффициент турбулентной диффузии Е определялся по предельному наклону кривой X = f(r). Распределение стеклянных шариков вдали от инжектора K I оказалось равномерным. В [Л. 365] считают, что влияние частиц на скорость диффузии зависит от их концентрации р и отношения средней относительной к максимальной скорости жидкости (табл. 3-4). Так, например, при р = = 1,5% для стеклянных шариков с Оот/Уманс = 0,15 турбулентная диффузия увеличивается в 2,5 раза по сравнению с иот/Умакс = 0,021 или С ЧИСТОЙ ЖИДКОСТЬЮ. [c.112]

Резко неравиомернос течение в собирающем канале имеет место даже при малых значениях характеристики аппарата Л,, так как направление отделяющихся струек мало зависит от этой характеристики. Поэтому увеличение коэффициента сопротивления пористой перегородки (например, за счет ее толщины) пли уменьшение ее коэффициента живо1 о сечения не дает требуемого эффекта. В этом случае не очень эффективны внутренние вставки, профиль которых рассчитан из условия получения постоянного статического давления вдоль раздающего канала (см. рис. 10.32, б). Кроме того, сужение этого канала по направлению к заглушенному концу раздающего канала может усилить унос взвешенных частиц, так как при этом, вследствие больших продольных скоростей, взвешенные частицы будут с еще болыней вероятностью отбрасываться к концу канала, а следовательно, еще больше увеличивать их концентрацию в месте, соответствующем наибольшим скоростям струек после выхода из боковой поверхности в собирающий канал. [c.303]

Излучательная способность и объёмные РП плазмы. Осп. характеристикой И, п. является излучат, способность т (сй)< — энергия, излучаемая единицей объёма оптически тонкой (прозрачной) плазмы за единицу времени в единицу телесного угла в интервале частот от <й до (o-j-d . Зависимость т] от и темп-ры специфична для каждого механизма И. п., завпсимость же от концентраций N соответствующих частиц в ряде случаев проста и универсальна. Так, для ЦИ г)ц((й)со oiVp (излучение как бы беспрерывно струится от каждого электрона), для ТИ и ФИ т]х,ф ш)сси . , (излучение возникает в результате парпых столкиовенпй электронов с ионами). Для ЛИ зависимость T от JV сложнее, т. к. вследствие щтарковского уширения и JVf входят в качестве параметров в выражение для профиля линии. Однако для интегральной величины 00 [c.108]

Даже в простой слабоионизов. плазме в магн. поле перенос частиц не сводится к амбиполярной диффузии. Для её реализации был бы необходим электрич. потенциал, тормозящий во всех направлениях наиб, подвижные частицы (электроны — вдоль В ионы — поперёк В). Такой потенциал, как правило, не удовлетворяет граничным условиям и может реализоваться лишь в исключит, случаях. Поэтому и ур-ние амбиполярной диффузии описывает лишь одномерную эволюцию поперёк В, а также эволюцию профилей вида п(г,г) = = п. г)п г) (г — координата вдоль В, г — поперёк В) в диэлектрич, баллоне или в неограниченной плазме (в последнем случае такой профиль реализуется лишь при очень сильном превышении возмущённой концентрации над фоновой). Характерное диффузионное время жизни при этом [c.570]

Разность скоростей фаз в ядре потока (на значительном расстоянии от тела) и у омываемых поверхностей приводит к необходимости учета механического взаимодействия между жидкими (или твердыми) частицами и паровой фазой. Следует также иметь в виду, что это взаимодействие происходит в условиях значительных градиентов скоростей паровой фазы у поверхности тела. Капли жидкости, попадая в пограничный слой, тормозятся, отдавая часть своей кинетической энергии пару. В результате полнота профиля скоростей пара увеличивается, наступает более ранняя турбулиза-ция потока, вероятность отрывных явлений уменьшается. Однако необратимые потери энергии в пограничном слое возрастают, что обусловлено возрастающей разностью скоростей фаз и увеличением градиента скоростей пара в пограничном слое. Двигаясь в градиентном поле, частицы жидкости приобретают вращательное движение, в результате чего появляются дополнительные силы, стремящиеся прижать (или оттолкнуть) частицы к поверхности тела. Это приводит к дополнительному изменению концентрации по сечению и вдоль потока и дополнительным потерям энергии. Особенно сложными и трудно поддающимися расчету являются неравновесные [c.275]

Этот метод был использован Фамуларо [24] при получении формул для скоростей оседания упорядоченных и хаотических суспензий в виде функций от объемной концентрации твердой фазы. Интегралы, появляющиеся в функции F (г , г ), были вычислены численно на быстродействующей вычислительной машине. Фамуларо показал, что для суспензий, содержащих большое число частиц в объеме контейнера (больше 500 сфер в объеме, равном кубу радиуса цилиндра), имеется тенденция к уплощению профиля скорости оседания в центральной части цилиндра. Поэтому он считал скорость оседания суспензии эквивалентной скорости оседания частицы, расположенной на оси цилиндра, содержащего суспензию. В случае сфер, распределенных хаотически, скорость оседания суспензии равна средней скорости частицы, расположенной на оси цилиндра. [c.443]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...