Правило знаков для составляющих

Правило знаков для составляющих деформации [c.27]

М. Сформулируйте правило знаков для составляющих внутренних усилий. [c.26]

Правило знаков для составляющих внутренних усилий 16 [c.254]

Правило знаков для угла, составляемого нулевой линией с осью х, вводить опять-таки не нужно — достаточно сказать, что она пройдет через те квадранты сечения, в которых знаки и а различны. [c.143]

Анализ напряженного состояния в точке в напряженного состояния можно выполнить и помощи так называемой окружности напряжений (круг Мора )). Для этого графического построения и только для него введем особое правило знаков для касательной составляющей напряжения, показанное на рис. 5.11. Согласно этому правилу касательное напряжение положительно, если для совмещения с его направлением внешнюю нормаль необходимо повернуть на 90° по ходу часовой стрелки, и отрицательно, если — против хода часовой стрелки. Закон парности касательных напряжений при таком правиле приобретает вид [c.403]

Для flj,, ( , q , Pjr, Р,, и Р- это правило знаков, одинаковое как для левой так и для правой систем координатных осей, изображено на рис. 1.25, где показаны положительные направления отмеченных выше величин. Формулировка правила такова. Составляющие интенсивности распределенной нагрузки и сосредоточенной силы положительны, если направлены в сторону положительных значений на параллельных им осях. [c.49]

Для составляющих напряжения принимают следующее правило знаков, называемое правилом внешней нормали. Составляющие напряжения, действующие по площадке с внешней нормалью, направленной в положительном направлении координатной оси, считаются положительными, если они также совпадают с положительными направлениями соответствующих координатных осей. Аналогично для площадок, у которых внешняя нормаль совпадает с отрицательным направлением координатной оси, составляющие напряжения положительны, если их [c.263]

Составляющие напряжения по площадке, параллельной одной из координатных плоскостей, например плоскости xz, запишутся на основании принятых обозначений так Ху, Yy, Zy. Индекс у показывает, что направление нормали к выбранной площадке совпадает с направлением оси у. Составляющая Ху представляет собой нормальное напряжение по взятой площадке Ху, Zy — две составляющие касательного напряжения по той же площадке. Мы выше условились относительно знака нормальных напряжений. Что касается знака касательных напряжений, то для площадок, параллельных координатным осям, будем придерживаться такого правила если внешняя нормаль к взятой площадке совпадает с положительным направлением одной из координатных осей, то положительные направления составляющих касательного напряжения считаются совпадающими с положительными направлениями двух других осей. При обратном направлении внешней нормали приходится изменить также и положительные направления касательных напряжений. [c.21]

Если инверсионным удвоением нельзя пренебречь, тогда требуется специальное рассмотрение свойств симметрии. Мы опять разберем только случай молекулы типа XYg, принадлежащей к точечной группе Св. (подобной, например, молекуле NHg). Ранее (стр. 240) было показано, что колебательная собственная функция более низкой составляющей инверсионного дублета остается неизменной, тогда как собственная функция более высокой составляющей меняет при инверсии знак. Комбинируя это свойство с положительной и отрицательной (-)-, —) симметрией вращательных уровней сплющенного симметричного волчка (фиг. 8,6), мы получаем четность вращательных уровней для полносимметричного вырожденного колебательного уровня, как показано слева для каждого уровня на фиг. 120. Теперь необходимо учесть, что каждая колебательная собственная функция является суммой или разностью собственных функций левой и правой форм, и поэтому колебательные уровни можно классифицировать в соответствии с типами симметрии точечной группы D3 (потенциальное поле имеет симметрию точечной группы Ддд). Легко заметить, что положительные колебательные подуровни невырожденного колебательного состояния принадлежат к колебательному типу симметрии Ац отрицательные — к типу симметрии А . Комбинируя эти типы симметрии с типами симметрии вращательных уровней для полносимметричного колебательного уровня (фиг. 118,а), мы получим полную симметрию (без учета ядерного спина), указанную на фиг. 120,а справа от каждого уровня. Таким же образом получается полная симметрия для вырожденного колебательного уровня на фиг. 120,6. При равенстве нулю спина одинаковых ядер будут иметься только вращательные уровни Aj. В случае полносимметричного колебательного уровня отсюда следует, как и ранее, что встречаются только уровни с О, 3, 6,. .. [c.441]

Для вырожденного колебательного состояния следует различать уровни -[-/и —/ в зависимости от того, имеют ли колебательный и вращательный моменты количества движения одинаковый или противоположный знак (см. фиг. 117). Теллер [836] показал, что при переходе из верхнего вырожденного колебательного состояния в нижнее невырожденное состояние только уровни -f-/ комбинируют с вращательными уровнями невырожденного состояния при aK = -j- 1 гг только уровни — I комбинируют с этими вращательными уровнями при Д/Г = —1. Обратная картина имеет место, когда вырожденное состояние является нижним (и если мы определим обычным образом Д/С как К — К")- Из фиг. 118 легко видеть, что это правило находится в соответствии с правилом, согласно которому между собой могут комбинировать только вращательные уровни одного и того же типа симметрии. Для перехода между двумя вырожденными состояниями мы, вообще говоря (см. стр. 291), имеем параллельную и перпендикулярную составляющие (Д/С=0 и АК = 1 соответственно). Для первой нз их справедливо условие ——1<—> — I, для второй имеем —/- —при ДАТ = -1-1 и [c.445]

На основании этого правила можно переходить от дисперсионного соотношения к исходному дифференциальному уравнению и наоборот. В ряде случаев, если известно дисперсионное уравнение, то исходное дифференциальное уравнение уже не представляет интереса. С таким обстоятельством мы встретимся при построении дисперсионного уравнения для турбулентного движения в п. 6.4. В табл. 3 представлен сопоставительный анализ уравнений (6.13) и (6.15) для двух форм колебаний балки. По данным таблицы ид = йа йк для уравнений (6.13) и (6.15) не меняет знака при изменении волнового числа и составляющая групповой скорости уравнение (6.10)-удовлетворяет условию Д1/ < что свидетельствует о слабой дисперсии для обоих колебательных процессов и применимости уравнения (6.7) для определения групповой скорости. [c.194]

Отметим, что по установившемуся в тензорном исчислении правилу (см. ниже, гл. II, 14) в правой части формулы (15.2) опущен знак двойной суммы по индексам р и о, которые не встречаются в левой части формулы. Применим (15.2) и (15.3) к криволинейной системе координат х, у, г (установив для определенности соответствие х = х1 у = х г — х ). Ковариантные составляющие ее фундаментального тензора будут равны [c.53]

Поскольку сдвиг по фазе между составляющими Еу и "г достигает 90°, можно утверждать, что оси эллипсов поляризации совпадают с координатными осями У и 2. С другой стороны, ф-ла (4.52) ясно указывает на то, что большие оси эллипсов поляризации взаимно перпендикулярны. Наконец, то обстоятельство, что для необыкновенного луча (верхний знак) правая часть ф-лы (4.51) положительна, а для обыкновенного луча (нижний знак) — отрицательна, указывает, что направления вращения результирующих векторов в обоих случаях противоположны. Все это говорит о том, что в общем случае линейно поляризованный луч расщепляется на два эллиптически поляризованных луча. [c.226]

Рис. 5.и. Правило знаков для касатель ной составляющей U, р напряжения, приня- [c.403]

Если учесть изложенное иыше правило отбора для составляющих инверсионного дублета, то мы видим, что в действительности альтернативный запрет имеет место в случае всех неплоских молекул. Это объясняется тем, что потенциальная функция этих молекул имеет центр симметрии и поэтому полная колебательная собственная функция при отражении в точке начала должна оставаться неизменной или — самое большое — изменить знак. Таким образом, даже если в произвольный момент молекула и не имеет центра симметрии, она ведет себя так, как если бы она имела этот центр. Следует [c.279]

Задача 4.4. Определить направление Ях вн и изменение полного импульса жидкости для сужающегося канала и изобразить схему нагружения стенок. Укажите разницу между силами Rъx Rx Rxвнi Rxн изобразив их составляющие. Каково правило знаков для этих сил [c.67]

Используются брусья постоянной и переменной кривизны. Рассмотрим вопрос построения эпюр для криволинейных стержней постоянной кривизны, т. е. очерченных по дуге окружности. На кривом стержне любое сечение можно задать полярным углом ф, и тогда поперечная и продольная силы, а также изгибающий момент в сечении будут функциями Р = 1(ф) Н = 1(ф) М = 1(ф). Для Q и N принимаются обычные правила знаков. Изгибающий момент считаем положительным, если он увеличивает кривизну, т. е. если вызывает растяжение наружных волокон стержня. На рис. 10.9.1, а представлен криволинейный стержень с R = onst, на который под углом а к оси х действует сила Р. Рассмотрим построение эпюр Q, N и М для этого стержня. Силу Р разложим на две составляющие Рх = Р os а и Ру = Р sin а. Стержень рассечем плоскостью OF. Левую часть отбросим. Правую рассмотрим. Для ее равновесия в полученном сечении необходимо приложить Q, N и М, вызываемые внешними нагрузками, т. е. силой Р. [c.163]

Коэффициент отражения р зависит от угла падения. При одном и том же угле падения коэффициент отражения,- вообще говоря, различен для падения волны на границу из различньсс сред. Как видно из (18.6), при определенном угле падения 0пд коэффициент отражения при падении волны на границу раздела из первой среды равен коэффициенту отражения при падении волны на границу раздела из второй среды лишь при условии, что угол падения во втором случае равен углу преломления в первом. Однако как видно из (16.30а) и (16.42а), отличаются знаком для различньк направлений движения волны к границе раздела Другими словами, необходимо брать равным правым частям равенств (16.30а) и (16.42а) при расчете преломления для соответствующих составляющих напряженности Е поля волны. Что касается ст [см. (29.11)], то он при указанных условиях различен для преломления на одной и той же границе при движении волны с разных сторон. Поэтому коэффициент ст для преломления на верхней поверхности пластины при движении луча из среды в пластину обозначим СТ],. при движении из пластины в среду — Ст], для преломления на нижна поверхности пластины при движении луча из пластины в среду—СТ2. [c.185]

Для составляющих напряжения в координатных плоскостях принимают следующее правило знаков. Составляющие напряжения, действующие по площадке е внешней нормалью, направленной в сторону положительной координатной оси, считаются положительными, если они также совпадают с положительными направлениями координатных осей. Аналогично для площадок, у которых вне1иняя нормаль совпадает с отрииз-тельным направлением координатной оси, составляющие напряжения положительны, если их направления совпадают с отрицательными направлениями координатных осей. Согласно этому правилу знаков положительное нормальное напряжение представляет собой напряжение растяжения, а отрицательное — напряжение сжатия. [c.6]

Земля совершает сложное движение, состоящее в основ-Яом из следующих составляющих. Земля вращается вокруг своей оси с запада на восток с угловой скоростью П =7,2921 х10 рад/с. Вектор угповой скорости Земли Q направлен по Оси вращения от Южного долюса к Северному в соответствии с правилами знаков для правых систем координат. [c.31]

На рис. 6.5 приведены графики зависимостей радиальной составляющей скорости в луче ДНА от угла наблюдения и аргумента широты КА для орбиты с высотой 300 км и углом наклонения 72°. Ориентация КА — в ОСК. Рассмотрены 4 случая - отсутствие ошибок ориентации, новорот только но курсу (на 1°), только но тангажу (1°) и совместное влияние поворотов по курсу и тапгажу (по 0,5°). Слева показаны положения следа ДНА на новерхности Земли, справа — совмещенные с ними для наглядности графики радиальных скоростей они представляют собой как бы вид сверху от КА. По оси ординат отложены значения горизонтальной дальности Y вниз для обзора правым бортом и вверх — для обзора левым бортом. По оси абсцисс приведены значения радиальной скорости Vr, причем отрицательные значения отложены вправо, что соответствует положительным доплеров-ским смещениям частоты. Аргумент широты дан с шагом 45° в пределах от О до 90° для рис. 6.5, б, г, е (восходящая ветвь витка). Для нисходящей ветви витка кривые симметричны относительно оси ординат — скорость меняет знак. Для рис. 6,5, ж аргумент широты дан до 180°, кривые для значений аргумента широты и = 180-360° совпадают с приведенными на рисунке. [c.92]

Это показано на рис. 50. В нижней правой его части - поле изображения. Оно обведено двойной линией. В верхней части поля, в левом углу, расположена первая и вторая составляющие, немного ниже одно из восстановленных изображений, а другое - в левой верхней части. Они закрашены одинаково, но возле них указаны координаты, отличающиеся знаком при х и у. Однако вследствие дискретности цифровой голограммы функция х,у), а следовательно, и все ее составляющие являются периодическими. Это и показано на рисунке расположением многих изображений прямоугольника на всем восстановленном участке. Эта периодичность восстановленной картины накладывает определенные требования на размещение исходного изображения в плоскости П. Для того чтобы оставался свободньпл участок для формирования симметричной составляющей изображения при восстановлении, нужно исходное располагать определенным образом. [c.99]

Правила выбора символов для наименования макроподпрограмм те же, что и при написании любого другого символа в языке APT. Он должен содержать не более шести знаков, один из которых обязан быть буквой. Определитель (определители) параметров, стоящий после косой черты, задает те переменные в подпрограмме, которые- могут изменяться при каждом новом вызове подпрограммы. Выражение (8.6) служит заголовком и первой строкой макроподпрограммы. После него должен следовать ряд операторов языка APT, составляющих собственно подпрограмму. Самым последним оператором в этой последовательности должно быть командное слово TERMA языка APT, обозначающее ко- [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...