А-структура триплетные

НЫХ переходах (а) — 2 структура полосы 0—0 такая же, как и полосы П (а) — 2 двухатомной молекулы имеется 27 ветвей, по девять для каждой компоненты Шг — 2, П1 — 2, По — 2. Полоса 1—1 по деформационному колебанию должна состоять из трех электронно-колебательных подполос — Ш, 2 — П и 2 — Независимо от степени электронно-колебательного взаимодействия подполоса А — П имеет нормальную структуру. Триплетное расщепление электронно-колебательного уровня А равно спиновому расщеплению электронного состояния П, тогда как в нижнем электронно-колебательном состоянии П спиновое расщепление мало. [c.192]

При применении полученных выше результатов к упругому рассеянию нуклонов необходимо принять во внимание тождественность частиц (для /г/7-рассеяния — изотопическую инвариантность). Это приводит, как легко видеть, к запрету синглет-триплетных (5—15 5=0) переходов и дополнительному упрощению структуры матрицы рассеяния. Из изложенных примеров видно, что чем выше спины сталкивающихся частиц, тем сложнее структура матрицы рассеяния. Усложнение структуры матрицы рассеяния является простым следствием того обстоятельства, что в нашем распоряжении имеется лишь небольшое число ограничений на 5-матрицу, а с ростом спина увеличивается количество квантовых чисел, от которых зависит 5-матрица. [c.149]

На фиг. 4 изображена тонкая структура трех триплетных уровней и а рядом — уровни, обнаруженные для в MgO [c.20]

Это правило, наряду с правилом отбора для У, позволяет разобрать структуру триплетных серий. Тац же как и в случае дублетов, термы S могут комбинировать лишь с термами Р, а термы Р лишь с термами S и D и т. д. Таким образом, и в случае триплетов обнаруживаются главная, побочная, бергмановская и другие серии. Главная серия состоит из действительных" триплетов, т, е. из групп по три линии [c.70]

М. на ff-opOHTe мезоатома, ядро к-рого обладает отличным от нуля спином, может находиться в разл. состояниях свер.хтонкой структуры, отвечающих разл, ориентации спина М. и ядра. Благодаря спиновой зависимости универсального слабого (У — А) взаимодействия вероятность р-захвата из разных состояний сверхтонкой структуры может сильно различаться. Так, для мезоатома водорода рр вероятность захвата из нижнего, синглетного состояния сверхтонкой структуры (отвечающего полному спину F = 0) составляет (Pk) 660 с , в то время как вероятность захвата из триплетного состояния (F = 1) Ajipj ) 12 i. Измеряя экспериментально вероятности р-захвата из разл. состояний сверхтонкой структуры, можно по- [c.233]

МОЖНО было наблюдать флуктуации в гидродинамическом режиме и, следовательно, триплетную структуру спектра, изображенную на фиг. 10. Для больших углов, однако, длину волны Л уже нельзя считать большой по сравнению со средней длиной свободного пробега и, как показывают наблюдения [87], спектральные компоненты сливаются в одну линию. При этом спектр определяется уже не решением уравнений гидродинамики, а решением линеаризованного уравнения Больцмана, на что впервые указывали Нелкин и Йип 1139]. Вопрос о применении рассеяния лазерного света для изучения кинетической стадии в газах обсуждался в лекциях Гросса [90]. [c.125]

Простая тонкая структура основной полосы при 1415 А (фиг. 185) показывает, что молекула линейна (или почти линейна) в обоих состояниях (верхнем и нижнем). В красной (сипглетной) системе полос (фиг. 93) наблюдается чередование интенсивности такого же типа, как и в сиектре ВНг это свидетельствует о том, что молекула сильно изогнута в нижнем состоянии и линейна или почти линейна в верхнем состоянии. Энергетическая разность ме/кду нижними синглетиым [a Ai) и триплетным (X 2g) состояниями пеиз-вестна, одиако имеются определенные доказательства того, что энергия синглетного С0СТ0Я1ШЯ превышает энергию триплетного состояния менее чем на 1 эв (Герцберг [521]). Следует отметить, что, хотя триплетное расщепление в системе до настоя- [c.503]

Дуглас [293] показал, что в полосах первой системы наблюдается заметный эффект Зеемана, свидетельствующий о том, что верхнее состояние должно быть триплетным состоянием. На этом основании будем обозначать соответствующий переход как а — X-переход. Мерер [822] проанализировал вращательную структуру ряда полос рассматриваемой системы и нашел ясные доказательства триплетного характера расщепления, хотя он и не смог обнаружить некоторые из ожидаемых ветвей (см. стр 268). Он установил, что система связана с электронным переходом так как в спектре наблюдаются только подполосы с АК = 1. Представляется вероятным, что система А —X соответствует переходу 51—однако это предположение пока не подтверждено детальным анализом вращательной структуры полос. Другая интересная особенность системы при 3900 А заключается в появлении для колебания Vз (антисимметричное валентное колебание) полосы 1—О, интенсивность которой сравнима с интенсивностью полосы 0—0. Согласно Ван дер Ваальсу [1248а], появление такой запрещенной компоненты нри электронном переходе не может быть обусловлено простым электронно-колебательным взаимодействием с другим триплетным состоянием (типа В ), а должно быть связано с колебательным спин-орбитальным расщеплением. При этом расщеплении, если колебание Гз (Ьг) возбуждается нечетным числом квантов, Лг-ком-понента состояния смешивается с 1Д1-состоянием и электронный переход Вх — сопровождается появлением полос 1—О, 3—О,. . ., заимствующих интенсивность у соседнего перехода [c.522]

Основное состояние позитрония, т. е. системы, состоящей из связанных электрона и позитрона, имеет тонкую структуру Д — расщепление между нижним синглетным состоянием и высшим триплетным состоянием Каждое состояние имеет ограниченное время жизни по отношению к аннигиляции электрона и позитрона с образованием -излу-чения. Все эксперименты, имеющие целью измерить А, основаны на том, что позитроний в синглетном состоянии распадается на два фотона с обратным временем жизни 1/т — 8-10 сек , тогда как, согласно правилу отбора, позитроний в триплетпом состоянии распадается на три фотона со скоростью 1/т — 7-10 сек , т. е. в 1000 раз медленнее. [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...