Протон (определение)

Расчет нуклон-мезонного каскада предполагает получение функции распределения. В результате расчетов [19] получены функции распределения плотности нейтронных, протонных, пион-ных и суммарных (р + п + п) звезд и треков. Звезды характеризуют число неупругих взаимодействий, треки — число вторичных заряженных частиц, образованных в актах неупругого взаимодействия. Для определения плотности потока частиц необходимо полученное выражение плотности звезд умножить на коэффициент [c.257]

Как видно из формулы (16.15), кривые ослабления дозы при фиксированном риске для полета определенной длительности различаются только постоянным множителем. Это означает, что в рассматриваемом диапазоне толщин защиты и длительностей полета эффективно действующий спектр протонов солнечных вспышек можно считать постоянным. [c.289]

Число атомов в известной нам части Вселенной. Ядра атомов всех элементов состоят из протонов и нейтронов. Ученые предполагают, что общее число протонов и нейтронов в известной нам части Вселенной, определенное с неточностью, может быть, раз в 100, имеет порядок 10 . В состав Солнца входит около 1 -10 протонов и нейтронов, а в состав Земли — около 4-10 . Общее число протонов и нейтронов в известной нам Вселенной достаточно для того, чтобы образовать около 10 /10 т. е. около 10 , звезд с массой, равной массе нашего Солнца (это составляет одну шестую моля звезд ). Ученые считают, что большая часть массы Вселенной — это масса звезд и что все известные звезды имеют массы, находящиеся между [c.19]

Эту важную задачу можно довольно легко решить. Пусть В = Вг, если поле Е перпендикулярно к В. то из уравнения силы Лоренца (10) и определения (Оц согласно уравнению (51) мы получаем следующие уравнения движения протона [c.133]

По определению системы центра масс (pi + р2)ц.м = 0. Если в лабораторной системе протон 2 находится в покое, то 2(лаб) = = МрС и р2(лаб) = 0. Принимая во внимание равенство [c.406]

В среднем (во времени) заряд элементарной частицы распределен по всей частице. Во всяком деликатном опыте, который сам по себе не разрывает частицу, измеримыми являются только средние значения величины, поскольку измерения не могут быть мгновенными. (Здесь опять именно квантовая механика ограничивает нащи возможности описания строения элементарной частицы.) Экспериментальные данные по распределению заряда для протона, нейтрона и электрона доставляют веское доказательство точечного характера заряда электрона, по крайней мере с точностью до 10- см, тогда как протон и нейтрон проявляют себя как более сложные структуры с зарядом, распределенным внутри сферы радиусом около 10 з см. У лептонов магнитный момент (определение которого будет дано в т. И) возрастает обратно пропорционально массе, за исключением v- и v-частиц, у которых нет измеримых собственных магнитных моментов. В принципе можно измерять не только напряженность магнитного поля, но и получать точное распределение образующих это поле токов. Одним из крупнейших достижений релятивистской квантовой теории является успешное предсказание величины напряженности (впоследствии измеренной) собственного магнитного поля электрона—предсказание, сделанное с точностью до 0,001%, т. е. с ошибкой, меньшей погрешности современных измерений. [c.439]

Определение массы нейтрона. В состав атомных ядер входят не только заряженные частицы — протоны (р), но и электрически нейтральные частицы — нейтроны (л). Нейтрон (п) не имеет электрического заряда, и поэтому масс-спектроскопический метод не применим для определения массы нейтрона. [c.60]

Известные в наше время атомные ядра можно разделить на две группы 1) стабильные (устойчивые) ядра и 2) нестабильные (радиоактивные). Стабильные ядра — это такие ядра, для которых спонтанный распад и превращения являются энергетически невозможными. В реально существующих стабильных ядрах обычно число нуклонов одного сорта находится в определенном соотношении с числом нуклонов другого сорта. Так, например, в стабильных ядрах при у4 < 36 число нейтронов и протонов примерно одинаково, а нейтронный избыток (изотопическое число) --- 1/2 N — Z) [c.98]

Анализ состава устойчивых атомных ядер (свойства которых остаются во времени неизменными) показывает, что они действительно имеют определенное соотношение нейтронов и протонов, [c.212]

Угловое распределение нейтрино было измерено при помощи установки, регистрирующей совпадения электронов и протонов, летящих Б определенном направлении (рис. 56). В таком опыте в соответствии с законом сохранения импульса нейтрино р-рас-пада вылетают вверх. Измерение числа совпадений при двух ориентациях спина нейтрона (вверх и вниз) привело к выражению [c.164]

Более точные измерения дефектов масс средних и тяжелых ядер, сделанные в последнее время, показали, что в кривой дефекта масс имеются изломы при N (или Z) = 20 50 82 и = = 126. Аналогичные результаты были получены при определении энергии связи протона или /нейтрона [по (y, п)-, d, р)- и d, п)-реакциям] в зависимости от числа частиц в ядре. [c.186]

Если заряженная частица движется в плотной (конденсированной) среде, то, проходя мимо различных ядер этой среды в пределах р рмакс> она будет рассеиваться каждым из них на некоторый угол 6, среднее значение которого тем больше, чем меньше масса движущейся частицы (при данных z и v частиц). Этот процесс последовательных рассеяний частицы ядрами, мимо которых она движется, называется процессом многократного кулоновского рассеяния. Разумеется, проследить за всеми деталями этого процесса экспериментально невозможно. Однако можно измерить некоторое результирующее отклонение от первоначального направления частицы (угол многократного рассеяния), которое она приобретает, пройдя в среде заданный путь х, т. е. испытав некоторое определенное количество п актов рассеяния. Из предыдущего ясно, что угол многократного рассеяния тем больше, чем меньше (при прочих равных условиях) масса частицы. Так, например, след медленного электрона в фотоэмульсии из-за многократного рассеяния имеет существенно извилистый характер, в то время как след протона такой же скорости практически прямолинеен и для обнаружения эффекта многократного рассеяния нужны специальные очень точные измерения. Сильная зависимость величины угла многократного рассеяния от массы частицы может быть использована для ее определения. Для получения соответствующей формулы рассмотрим процесс многократного рассеяния более детально. [c.229]

Вернемся к вопросу об определении момента и четности уровней ядра Измерение углового распределения протонов реакции (59.2) показало, что для протонов с максимальной энергией оно совпадает с теоретической кривой, соответствующей захвату нейтрона с /э = /п = 2, а для протонов с кинетической энергией 7 р, = [(Т р)макс — 0,9] Мэе экспериментальное угловое распределение совпадает с наиболее анизотропной теоретической кривой k = U = 0). Первый случай соответствует образованию ядра в основном состоянии, второй — в первом возбужденном состоянии. [c.468]

Закон сохранения изотопического спина (как и всякий закон сохранения) приводит к определенным запретам при рассмотрении возможных взаимодействий. Мы видели, например, что он позволяет считать различными взаимодействия нейтрона с протоном при Г = О и Г = 1. Связанная система (дейтон) характе-—> — ризуется значением Г = О, в то время как значению Т = 1 соответствует виртуальная система, свойства которой тождественны (с точностью до кулоновского взаимодействия) свойствам [c.516]

Вскоре после открытия нейтрона советский физик Д. Д. Иваненко и независимо от него немецкий физик В. Гейзенберг выдвинули гипотезу о протонно-нейтронном строении ядра. В соответствии с этой гипотезой все ядра состоят из протонов и нейтронов. Различные ядра отличаются числом содержащихся в них нейтронов и протонов. В стабильных ядрах существует вполне определенное соотношение между количествами содержащихся в них протонов (Z) и нейтронов А — Z). Связь Z с А для стабильных ядер хорошо описывается эмпирической формулой [c.544]

В 5 /(3)-симметрии нельзя получить связь между магнитными моментами нейтрона и протона [так как они принадлежат к одному и тому же изотопическому дублету, мультиплетность которого недостаточна для определения коэффициентов а п Ь в формуле (86. 1)]. [c.694]

В соответствии с этой гипотезой все ядра состоят из протонов и нейтронов. Различные ядра отличаются числом содержащихся в них нейтронов и протонов. В стабильных ядрах существует вполне определенное соотношение между количествами содержащихся в них протонов (2) и нейтронов (A—Z). Связь Z с А для стабильных ядер хорошо описывается эмпирической формулой [c.97]

Идея метода недостающей массы заключается в определении импульса р и массы резонанса М (недостающая масса), удовлетворяющих законам сохранения энергии и импульса двухчастичного процесса. С этой целью строится распределение числа событий N, по импульсу нейтрона (протона) в с. ц. и. Если на фоне фазовой кривой (которая вычисляется на основе законов сохранения в предположении статистически равновероятного распределения всех трех частиц реакций) выявляется максимум, то это означает, что часть событий соответствует схеме двухчастичного взаимодействия [c.281]

При увеличении энергии протонов скорость их значительно возрастает и время обращения по орбитам постоянного радиуса существенно уменьшается. Для поддержания синхронизма между периодом обращения протонов и периодом ускоряющего-электрического поля необходимо увеличивать частоту ускоряющего напряжения. При этом, если закон изменения напряженности магнитного поля Н (i) задан, то для движения частиц по орбитам постоянного радиуса необходимо, чтобы период ускоряющего напряжения т изменялся также по вполне определенному закону. Эта связь между Н (t) и х (t) определяется из [c.222]

Противоточность, среднее значение эквивалентного индекса для схем теплообменников 260 Протон (определение) 343 Процесс адиабатический, 203, 221 [c.778]

Для определения второго продукта ядерной реакции необходимо использовать тот факт, что при осуществлении ядерных реакций число барионов остается неизменным. Отсюда следует, что сумма протонов в частицах, вступающих л реакцию, должна быть равна сумме протонов в частицах — продуктах реакции, а общее число нуклонов в левой части уравнения равно общему числу нуклонов в правой его части. Число протонов в частицах, вступивших данную ядериую реакцию, равно 3. В ядре гелия Шо только два протона, следовательно, во втором продукте ядерной реакции содержится один протон. Таким образом, второй продукт ядерной реакции является одним из изотопов водорода. Найдем массовое число этого изотопа. Общее число нуклонов в ядрах, представленных в левой части уравнения, равно 7. В ядре гелия Не четыре нуклона, следовательно, на долю второго продукта ядерной реакции приходится три нуклона. Таким образом, BTopoii продукт ядерной реакции является изотопом водорода — тритием /Н. [c.344]

В 1955 г. Р. Хофштадтер с сотрудниками проводят исследование по определению электромагнитной структуры протона, нейтрона и атомных ядер. [c.14]

Совокупность тождественных частиц может находиться в состояниях только с определенным видом симметрии, т. е. система находится либо в симметричном состоянии (волновая функция симметрична), либо в состоянии антисимметричном (волновая функция антисимметрична). Свойства симметрии обусловлены природой самих частиц, образующих систему, и они сохраняются во времени (так как НР12 — 12 = О)- Это означает, что если в начальный момент времени система находилась в симметричном или антисимметричном состоянии, то никакие последующие воздействия lie изменяют характера симметрии системы. Состояния разного типа симметрии не смешиваются между собой. Различие в симметрии волновых функций или ij) ) проявляется Б различии статистических свойств совокупности частиц, и это оказывается связанным со спином частиц. В. Паули удалось показать, что частицы, обладающие целым спином О, ], 2,... (л-мезоны s = О, К-ме-зоны S = О, фотоны S = 1), описываются симметричными волновыми функциями и подчиняются статистике Бозе—Эйнштейна. Эти частицы часто называют бозонами. Согласно статистике Бозе— Эйнштейна, в каждом состоянии может находиться любое число частиц (бозонов) без ограничения. Частицы же с полуцелым спином Va, /2,. . . (электроны — S = V2, протоны — s = Vj, нейтроны — S = мюоны — S = Vj) — описываются антисимметричными волновыми функциями и подчиняются статистике Ферми— Дирака. Часто их называют фермионами. Согласно статистике Ферми—Дирака в каждом состоянии, характеризуемом четырьмя квантовыми числами (п, /, т, s) (полным набором), может находиться лишь одна частица (принцип Паули). [c.117]

Хофштадтер указывает, что еще рано приводить окончательные и даже в какой-то степени определенные подробности строения мезонных облаков или составляющих их тяжелых мезонов, но несомненно, что в ближайгние годы мы увидим, что окончательные значения структурных параметров нуклона будут выкристаллизованы в рамках новой модели протона и нейтрона, созданной на основе тяжелых мезонов. (При исследовании структуры нуклонов н согласования некоторых деталей в 1961 г. были открыты тяжелые мезоны (рЧ р", (Г, (о , т ). [c.369]

Выход из этого затруднения был найден в 1932 г. Чедвико.м, который проанализировал с помощью законов сохранения энергии и импульса опыты по образованию исследуемым излучением ядер отдачи азота и водорода и пришел к выводу, что это излучение представляет собой поток нейтральных частиц с массой, приблизительно равной массе протона. Вновь открытая частица была названа нейтроном ( ). Точное значение массы нейтрона, определенное из энергетического баланса ядерных реакций, идущих с образованием или поглощением нейтронов, равно гп-п = 1838,5 Же. Таким образом, масса нейтрона больше массы протона на 2,5 гПс и больше суммы масс протона и электрона на 1,5 те. В соответствии с известным соотношением, связывающим массу и энергию, каждому значению массы М в граммах соответствует энергия в эргах, где с = 3 10 ° uj eK — скорость света. Для неподвижной покоящейся частицы эта [c.19]

По новой модели все ядра состоят из двух видов элементарных частиц, называемых нуклонами, — протонов и нейтронов. Различные ядра (а их в настояш ее время известно, включая полученные искусственно, около полутора тысяч) отличаются числом составляющих их нейтронов и протонов. В стабильных ядрах существует вполне определенное соотнощение между количествами содержащихся в них протонов и нейтронов. Так, в легких ядрах (гНе", sLF, 4Be , 56 °, 7N и т. п.) содержится равное или примерно равное число протонов (Z) и нейтронов (А — Z). В тяжелых ядрах нейтронов содержится приблизительно в 1,5 раза больше, чем протонов (s2Pb , ssRa , 92U238). [c.20]

Известная разность масс нейтрона и протона дает возможность вычислить граничную энергию р-спектра нейтрона и функцию F и, следовательно, теоретически предсказать период полураспада т для свободного нейтрона. Оценка давала значение т 30 мин. Определение периода полураспада такого П14рядка для радиоактивного ядра не представляет никаких сложностей. Тем не менее опыт по обнаружению р-распада свободного нейтрона чрезвычайно труден. Эта трудность связана с тем, что из нейтронов нельзя приготовить неподвижную мишень для последующего измерения ее радиоактивности обычным способом. Свободные нейтроны движутся и их нельзя остановить без того, чтобы они не перестали быть свободными. При этом даже самые медленные нейтроны, образующиеся в результате замедления быстрых нейтронов до энергии теплового движения атомов среды , имеют (при комнатной температуре) скорость v 2 X Х10 Mf eK. Такой нейтрон, войдя в прибор для регистрации р-распада размерами I 10 см, через [c.162]

Известно, что свойства ядер-изобар зависят от соотношения протонов и нейтронов, содержащихся в них. Только при вполне определенном соотношении ядра имеют минимальную массу и стаби1льны. Если же протоны находятся в избытке или недостатке, то соответствующее ядро является р+- или р -радиоак-тивным. Так, например, из двух ядер и гНе первое имеет большую массу и в процессе р-распада переходит в гНе из трех ядер 4Ве °, бВ о и бС среднее имеет наименьшую массу, оно устойчиво, а два крайние — радиоактивны. [c.277]

Реакция (р, п) на углероде еС изучалась с помощью генератора Ван-де-Граафа, позволяющего получать моноэнергетиче-ские протоны. Протонами облучалась тонкая углеродная мишень, а образующиеся в результате реакции нейтроны регистрировались счетчиками BF3. При этом для некоторых определенных значений энергии падающих протонов (Т р)реа было обнаружено возрастание выхода нейтронов, свидетельствующее о резонансном характере изменения сечения реакции. По резонансным значениям энергии протонов при помощи формулы [c.450]

Антипротон был обнаружен в 1955 г. американскими физиками Сегре, Чемберленом, Вигандом и Эпсилантисом. Схема опыта изображена на рис. 261. В камере беватрона бомбардировалась медная мишень М протонами с энергией (4,3-=-6,2) Гэв. На пути предполагаемого полета антипротонов построили коллиматор, по обе стороны которого были расположены магнитные фокусирующие линзы Л1 и Л2 и отклоняющие магниты Ml и М2, рассчитанные так, чтобы при заданной величине магнитного поля через них могли проходить частицы, имеющие единичный отрицательный заряд и вполне определенный импульс р — Гэв [c.623]

Если изучается рассеяние электронов на сложной мишени, состояш,ей из двух типов различных ядер, то в соответствии с формулой (84.3) положение максимумов упругого рассеяния от каждого типа ядра будет различно (разная масса рассеива-юш,его ядра). Это обстоятельство позволяет сравнительно просто выделять эффект, связанный с рассеянием на одном определенном типе ядра сложной мишени. Так, например, изучая рассеяние на полиэтилене (в состав которого входят группы СНг) и углероде, можно получить эффект, относящийся к рассеянию на протоне. Аналогично, сравнивая рассеяние на обычном и дейте-риевом полиэтилене (или на жидком водороде и жидком дейтерии), можно выделить эффект рассеяния на нейтроне. [c.657]

Антипротон был обнаружен в 1955 г. американскими. физиками Сегре, Чемберленом, Вигандом и Эпсилантисом. Схема опыта изображена на рис. 133. В камере бэватрона бомбардировалась медная мишень М протонами с энергией 4,3— 6,2 Гэв. На пути предполагаемого полета антипротонов построили коллиматор, по обе стороны которого были расположены магнитные фокусирующие линзы Л1 и Л2 и отклоняющие магниты Ml и М2, рассчитанные так, чтобы при заданной величине магнитного поля через них могли проходить частицы, имеющие единичный отрицательный заряд и вполне определенный импульс р=1,19 Гэв/с. Кроме антипротонов этим условиям удовлетворяют отрицательные я-мезоны, в огромном количестве рождающиеся при бомбардировке мишени пучком протонов с Гр = 6,2 Гэв (60 000 я -мезонов на 1 антипротон). [c.218]

Тем не менее вселенский аспект проблемы фундаменталь-ны с постоянных приобретает в наши дни все большее значение и известность, причем отсутствие определения открывает широчайшие просторы для фантазии составителей различных списков фундаментальных постоянных. Это еще больше затрудняет понимание проблемы учащимися. Приведу некоторые примеры. В [23] можно прочесть Основными или фундаментальными физики считают сегодня девять постоянных величин. Вот они скорость света, постоянная Планка, единица электрического заряда, масса протона, постоянная <1)ерми для слабых взаимодействий, постоянная тяготения, постоянная ббла, средняя плотность вещества во Вселенной и так называемая космологическая постоянная . В список фундаментальных постоянных включается ряд новых констант. Характерно, что авторы [23] не считают и этот список окончательным ...молчаливо предполагается, что другие константы, если они имеются, могут быть выражены через основные. Однако это совсем не так. Сегодая известны еще по крайней мере два кандидата в наш список, характеризующие ядерные взаимодействия, которые выразить через перечисленные константы не удается. Так что список фундаментальных констант в какой-то мере условен . [c.35]

Интересной иллюстращ1ей к этому является таблица физических постоянных, данная в [24]. Ее название Список фундаментальных констант и производных величин является более корректным с физической точки зрения, но, к сожалению, автор не утруждает себя ни выработкой определения, ни разделением содержащихся в ней констант на эти принципиально различающиеся по своей значимости группы. Согласно [24], фундаментальными постоянными можно считать е, h, с, G, т . т , к и постоянную Хаббла Н, космологическую постоянную Л и космическое отношение числа фотонов и протонов S. Производные величины, приведеЕшые в [24], мы пока обсуждать не будем, заметим все же, что среди них указываются сконструированные из вышеприведенных размерных постоянных безразмерные характеристики ядерных — сильного и слабого — взаимодействий, что отнюдь не является бесспорным. [c.35]

Если принять определение [65], то из таблицы фундаментальных физических постоянных (см. табл. I) следовало бы изъять все константы, характеризующие протон, нейтрон и мюон, и включить в нее характеристики кварков и других, кроме электрона, лептонов. Конетао, делать это нецелесообразно, но и оставлять таблицу в ее сегодняшнем виде нельзя. Характеристики протона, нейтрона и электрона, безусловно, имеют фундаментальное значение в науке, поскольку эти частицы являются основными структурными единицами вещества Вселенной. Полные же данные об элементарных частицах , возможно, следовало бы публиковать в виде отдельной таблицы с соответствующим названием. [c.183]

При помощи подобных опытов можно определить удельный заряд других электрически заряженных частиц, например протонов (яцер водорода), а-частиц (ядер гелия), и убедиться в справедливости второго закона Ньютона в форме (3.24) для случая, когда и с (конечно, в этих опытах вместо электронно-лучевой трубки нужно пользоваться источниками, испускающими соответственно протоны или а-частицы с не слишком большими скоростями). Отметим, кстати, что опыты по определению удельного заряда различных частиц являются одним из важнейших методов определения природы этих частиц (так называемая масс-спектрография). [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...