Протон

Масса покоя протона [c.23]

Механическая интерпретация этих концепций становится возможной и эмпиризм в значительной степени можно исключить, если основные концепции будут тесно связаны с теорией строения вещества. Таким путем проверяется правильность современных теорий строения вещества. В настоящее время считают, что вещество состоит из молекул, в свою очередь состоящих из атомов, построенных из таких элементарных частиц, как электроны, протоны и нейтроны. Элементарные частицы обусловливают свойства атомов, атомные свойства определяют свойства молекул, а молекулярные свойства определяют наблюдаемые свойства системы. Поэтому, зная свойства молекул, можно вычислить все наблюдаемые термодинамические свойства системы, состоящей из большого числа молекул. [c.69]

Основными составляющими радиоактивного излучения являются нейтроны, протоны, дейтроны, а-частицы, р-частицы и -у-излуче-ние. Радиационные эффекты сводятся к действию излучения на металлы, коррозионную среду и процесс их взаимодействия, т. е. на электрохимическую коррозию металлов. [c.369]

Свободный атом является электрически нейтральной системой с суммарным зарядом протонов, уравновешенным суммарным зарядом [c.6]

О — ион кислорода ф — ион металла н — протон [c.83]

Рис. 2.14. Схематическое изображение возможных энергетических переходов при рекомбинации электрона и протона (диаграмма энергий)

Общей теории водородной хрупкости, достаточно обоснованной, пока еще не существует, потому что водород (точнее протон) в твердых металлах ни одним из известных экспериментальных методов не обнаруживается. [c.348]

Как и всякая магнитная стрелка, электрон и ядра взаимодействуют с магнитным полем Но специфика микромира такова, что ориентация этих элементарных магнитных диполей в магнитном поле не может быть произвольной. Например, магнитные диполи электрона, протона и многих других ядер могут быть направлены только либо по, либо против поля. У некоторых ядер, правда, возможных ориентаций может быть больше, но их всегда конечное число. Для простоты мы будем рассматривать слз чай двух возможных ориентаций. [c.90]

Корпускулярное излучение включает в первую очередь поток электронов и протонов в пределах радиа Ционного пояса Ван-Аллена, излучение солнечных вспышек и космическое излучение [52]. [c.182]

I — насос жидкого хладоагента 2 — стол с образцами для испытаний 3 — форвакуумный насос 4 — азотная ловушка 5 — масляный диффузионный насос 6 — генератор водородных ионов 7 — собирающая линза 8 — сепаратор электронов 9 — электромагнитный сепаратор для ускорения пучка протонов 10 — монохроматор II — интегрирующая сфера 12 — источник ультрафиолетовой радиации 13 — штанга для подъема образцов после облучения [c.182]

В связи с тем, что пробег заряженных частиц (протонов и а-частиц), образующихся при поглощении нейтронов, довольно мал, можно считать, что их энергия выделяется в точке, где произошла реакция п, а) или (п, р). Поэтому [c.69]

Полная мощность энерговыделения в защите определяется как произведение числа частиц, поглощаемых в защите за единицу времени, на величину энергии, передаваемой частицей защите. Электроны, у-кванты передают защите всю энергию. Тяжелые заряженные частицы (протоны, а-частицы) передают энергию, равную алгебраической сумме кинетической энергии частицы и энергии реакции, вследствие которой поглощается частица. Нейтрон передает свою кинетическую энергию и энергию связи, освобождающуюся при поглощении его ядром вещества защиты. [c.108]

За прошедшее время ускорительная техника достигла больших успехов. В 1957 г. в Советском Союзе пущен первый в мире синхрофазотрон на энергию ускоренных частиц (протонов) 10 ° эв (10 Гэв) , а в 1967 г. введен в действие синхротрон Института физики высоких энергий (г. Серпухов) на энергию ускоренных протонов 70 Гэв. Ведется проектирование и разработка кибернетического ускорителя протонов на энергию 1000 Гэв (10 2 дду Современные ускорители трудно назвать физическими установками — это дорогостоящие промышленные комплексы со сложным и многообразным оборудованием. [c.229]

Под характеристиками ускорителя как источника излучения следует понимать вид излучения (первичного, вторичного, рассеянного) — протоны, электроны, а-частицы, нейтроны, мезоны пространственное и спектрально-угловое распределения излучения , а также количественную оценку излучения (поток, мощность и т, д.). [c.230]

Более подробно ускорители и защиты, определяемые во многом конструкционными решениями и назначением, рассматриваются в справочной и монографической литературе (например, [2, 28]). Данная глава посвящена вопросам защиты электронных ускорителей на энергию - 50 Мэе и протонных на высокие энергии (более нескольких сотен мегаэлектронвольт). [c.230]

Характеристики ускорителей протонов на высокие энергии как источников излучений можно получить, если известны законы взаимодействия протонов высоких энергий с атомами материалов мишени. Это требуется и для расчетов защиты. Процессы взаимодействия нуклонов высоких энергий весьма специфичны, поэтому мы и рассмотрим их прежде, чем приступить к рассмотрению вопросов защиты ускорителей протонов высоких энергий. [c.239]

Процессы взаимодействия. Заряженные частицы (протоны, я--мезоны), проходя через вещество, теряют свою энергию на ионизацию ато.мов среды (электромагнитные взаимодействия) и испытывают упругие и неупругие взаимодействия с ядрами атомов. Нейтральные частицы взаимодействуют с ядрами главным образом в результате неупругих и упругих процессов. [c.240]

Потери энергии протонов высоких энергий на единице, пути на ионизацию рассчитываются по формулам (3.44) — (3.48). [c.240]

Ионизационные потери энергии (—— I протонов в Ве, С, А1, Си, РЬ и воздухе, Мэв (г-см ) [c.241]

Рис. 15.8. Зависимость сечения неупругих протон-ядерных взаимодействий от энергии для различных материалов.

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Множественность. Каскадная стадия процесса взаимодействия первичной частицы с нуклонами ядра представляется последовательностью попарных случайных взаимодействий. Поэтому описание этой стадии процесса может быть проведено методами статистических испытаний (методом Монте-Карло), Расчеты требуют больших вычислений, однако использование ЭВМ позволяет проводить такие расчеты и получать результаты с достаточной точностью. Наиболее полные характеристики каскада, рассчитанные методом Монте-Карло, получены в работах [13—16]. Рассчитан [13, 14] каскад для ядер АР , Си , Ри °°, Се °, ВР , и энергий первичных протонов от 82 Мэе до 2 Гэв. Расчеты проведены при некоторых упрощающих предположениях [11]. Так, не учитывали диффузную границу ядра ядро рассматривали как однородную сферу радиусом = в качестве импульсного [c.245]

Среднее число протонов и нейтронов в телесный угол 4 к на каждый акт неупругого взаимодействия протона энергией Е с ядром [13, 14] [c.246]

Отношение числа каскадных нейтронов к числу каскадных протонов зависит как от атомного номера ядра-мишени, так и от энергии первичной частицы. Возрастание отношения л/р (табл. Т5.10) объясняется тем, что сечение взаимодействия [c.247]

Отношение выхода каскадных нейтронов к выходу каскадных протонов п/р (взаимодействие протон—ядро) [c.247]

Множественность вторичных частиц, образованных в ядре при взаимодействии протонов с энергией [c.248]

Энергия протонов, Г эв Формулы (15.16) и (15.17) Формула (15.15) [c.248]

Изменение свойств обусловлено тем, что внедряющиеся в кристаллическую решетку элементарные частицы, особенно нейтроны, не имеющие электрического заряда и поэтому электрически не взаимодействующие с электронами и протонами, выбивают из регулярных мест в решетке атомы, которые в свою очередь могут выбивать попадающиеся на пути другие атомы. Теория показывает, что один нейтрон может вывести из равновесного состояния при номош,и выбитых атомов до 300 атомов в алюминии. Такие сильные нарушения в кристаллической решетке создают в ней дефектные места. [c.556]

Существуют два типа водородных молекул ортоводород, у которого спины двух протонов параллельны, и параводород, имеющий противоположно направленные, или антипараллель-ные спины. В случае ортоводорода момент ядерного спина имеет значение 1 и может поэтому относительно вектора углового момента всей молекулы принимать любое из трех значений 1, О или —I. В случае параводорода момент ядерного спина равен нулю, и потому только это единственное значение возможно для спина всей молекулы. Параводород соответствует состоянию с самой низкой энергией, его вращательное квантовое число нуль, т. е. наименьщее из всех четных квантовых чисел. Ортоводород характеризуется нечетными квантовыми числами. Поэтому при низких температурах существование параводорода предпочтительнее и, действительно, при понижении температуры доля параводорода растет. При высоких температурах доли орто- и параводорода стремятся к значениям, связанным с относительными вероятностями спиновых состояний, 3 1 соответственно. Примерные соотнощения орто- и параводорода при разных температурах показаны в табл. 4.2177]. [c.152]

Для магериальных тел, скорости которых близки к скорости света, вместо классической механики следует применять механику специальной теории относительности. Классическая теоретическая механика ограниченно применима для изучения движения элементарных частиц агома, таких, как электрон, протон и др., для изучения движения которых следуел применять квантовую механику. [c.6]

Рис. 5.7. Строение исходных пассивирующих пленок, содержащих менее или более одного монослоя адсорбированного кислорода, и более толстой пассивирующей пленки, содержащей дополнительные ионы металла и протоны в иесте-хиометрических количествах [22]

При катодной поляризации хрома, нержавеющих сталей и пассивного железа пассивность нарушается вследствие восстановления пленки пассивирующего оксида или пленки адсорбционного кислорода (в зависимости от принятой точки зрения на природу пассивности). К тому же, согласно адсорбционной теории, атомы водорода, образующиеся при разряде ионов Н+ на переходных металлах, стремятся раствориться в металле. Растворившийся в металле водород частично диссоциирован на протоны и электроны, а электроны способны заполнять вакансии d-уровня атомов металла. Следовательно, переходный металл, содержащий достаточное количество водорода, более не в состоянии хемосорбиро-вать кислород или пассивироваться, так как у него заполнены d-уровни. [c.98]

Точно такие же дополнительные степени свободы появляются в магнитном поле у атомов или молекул, содержащих в своем составе ядра с отличным от нуля магнитным диполем. Магнитный диполь протона, например, тоже может быть ориентирован либо по, либо против поля, и в первом случае его потенциальная энергия будет чуть меньше, а во втором —чуть больще. [c.90]

К фермионам относятся электроны, нейтроны, протоны и большинство других элементарных частиц. А атомы гелия являются бозонами. 4Индивидуализм фермионов определяют всю специфику поведения электронов в металле, а коллективизм бозонов — очень необычные свойства жидкого гелия. [c.150]

Наличие заряженных частиц (протонов и электронов) создает иотенциальн ое силовое поле. Ядра являются центрами поля, а эле1 троны действуют в поле этих силовых центров. Пространственное расположение центров-ионов определяет конфигурацию системы (молекулы, кристалла), и гамильтониан Ниоп зависит только от расстояния между ионами т. е., [c.41]

Ускорители различаются видом ускоренных частиц (электроны, протоны, а-частицы, дейтроны, тяжелые ядра) способом ускорения (разрядные и рентгеновские трубки, электростатические генераторы, линейные ускорители, бетатроны, циклотроны, синхроциклотроны, синхрофазотроны и др.) максимальной энергией ускоренных частиц (от нескольких десятков килоэлектронвольт до нескольких сотен гигаэлектронвольт) числом ускоряемых в единицу времени частиц (от 10 —10 в 1 сек до нескольких миллиампер) назначением и способом использования ускоренного числа частиц (сброс ускоренных частиц на внутреннюю мишень, внешнюю мишень, мезонные фабрики , для медицинских и промышленных целей, физических исследований и т. д.). [c.230]

Сечения взаимодействия протонов, нейтронов и пионов с ядрами атомов для различных материалов, мбарн [c.244]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.11 , c.338 , c.346 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.18 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.188 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.231 ]

Введение в экспериментальную физику частиц Изд2 (2001) -- [ c.16 ]

Справочник по электротехническим материалам (1959) -- [ c.429 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.320 , c.487 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.43 , c.102 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.176 , c.466 , c.505 , c.517 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...