Дублет изотопический

Дублет изотопический 365, 366 Единица активности 215 [c.393]

В 22 и 66, исходя из факта зарядовой независимости ядерного взаимодействия р—р, р—п и п—п, было введено понятие изотопического спина для протона и нейтрона. Протон и нейтрон отличаются друг от друга только по их электромагнитному взаимодействию. Если бы удалось выключить электромагнетизм, тогда протон и нейтрон выродились бы в состояние неразличимости. Эти идеи возникли у Гейзенберга в 1933—1934 гг., и он нашел возможным рассматривать р w п как два зарядовых состояния нуклона. Иначе говоря, нуклон является зарядовым дублетом, одним его состоянием является протон, а другим — нейтрон. [c.362]

Из общих соображений ясно, что этот набор фундаментальных частиц надо искать среди барионов (чтобы можно было сконструировать частицы и резонансы как с S = 1, так и с В = = 0) со спином V2 (чтобы можно было конструировать частицы с любыми целыми и полуцелыми спинами). Среди них обязательно должны быть изотопический синглет и изотопический дублет (чтобы можно было составлять любые изотопические мультиплеты, т. е. системы с целым и полуцелым Изотопическим спином). Наконец, среди них должна быть частица со странностью S = 1 (чтобы можно было строить странные частицы). [c.675]

С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние V2+ умеренно сильное взаимодействие (зависящее от странности) снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л/-дублет, Л-синглет, S-триплет, Н-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены п и р, Е+, и Н" и S°, Л-синглет). Первое расщепление [c.681]

В 5 /(3)-симметрии нельзя получить связь между магнитными моментами нейтрона и протона [так как они принадлежат к одному и тому же изотопическому дублету, мультиплетность которого недостаточна для определения коэффициентов а п Ь в формуле (86. 1)]. [c.694]

Согласно общему правилу, квантовомеханический вектор Т имеет 2Т+1 проекций. Так как существуют две разновидности нуклонов — протон и нейтрон, то вектор Т, характеризующий нуклон, должен иметь две проекции (27 +1=2), т. е. он должен быть равен Т=1/2. Проекция вектора Т на ось равная 7 = Ц-1/2, соответствует протону, проекция Т = —1/2 — нейтрону. Нейтрон и протон являются членами зарядового (или изотопического) ну- Лонного дублета. [c.54]

Ядро jHe является примером изотопического синглета. Два зеркальных ядра jH и 2 6 образуют изотопический дублет, так как оба они имеют Т = 1 /2 [c.59]

Антипротон и антинейтрон, подобно нуклонам, образуют изотопический дублет частиц с Т=1/2. В соответствии с уравнением (14.32) [c.224]

Изотопическая инвариантность в теории SU (п)-групп описывается двумерной группой SU (2), которая эквивалентна спи-норным преобразованиям. Как известно, спинорные преобразования осуществляются при помощи двухрядных матриц Паули (см. 5, п. 7) и приводят к тем же результатам, что и операция вращения вектора изотопического спина Т в трехмерном изотопическом пространстве. Простейшим представлением SU (2)-группы после скаляра является дублетное (изотопический дублет). [c.306]

Наконец, как было указано в п. 2, в природе существует и предсказываемый SU (З)-симметрией унитарный декуплет (см. рис. 178), состоящий из десяти барионных адронов, находящихся в состоянии 3/2+, а именно из изотопического синглета со странностью 5 = — 3(Q"-гиперон), изотопического дублета [c.307]

Изотопический дублет антинуклонов 224 [c.333]

Экспериментально изотопическому дублету соответствуют протон (uud) и нейтрон (udd), а изотопическому квадруплету знаменитый f/2, /2) резонанс Д (1232) с массой около 1232 МэВ, детально исследованный еще в начале 50-х годов (см. приложение IV). [c.360]

Экспериментально изотопическому дублету с У = Va, Т = V2 соответствует пара Н-гиперонов (S , S"), а изотопическому дублету с Т = /а, У = соответствует пара резонансов Н(1530) (см. приложение IV). [c.360]

Поясним это понятие. Калибровочная инвариантность — это такая симметрия уравнений движения, в которой преобразование симметрии определено в каждой точке пространства и в каждый момент времени, причем преобразования в разных точках и в разные моменты времени могут быть различными. Конкретно калибровочная симметрия слабых взаимодействий состоит в следующем. Для дублетов (7.193) существует симметрия типа изотопической инвариантности (см. гл. V, 6). Именно уравнения движения инвариантны по отношению к преобразованиям типа (5.34), в которых состояния дублетов заменяются на их линейные суперпозиции. Например, [c.427]

Условие (7.214) и отражает свойство калибровочной инвариантности. Очевидно, что калибровочная инвариантность является существенно более высокой симметрией, чем обычная, поскольку калибровочных преобразований симметрии гораздо больше, чем обычных. Действительно, обычной симметрии изотопического типа соответствует частный случай не зависящих от времени функций а и р в (7.213). Из-за сходства инвариантности (7.213) с изотопической дублеты (7.193) часто называют слабыми изотопическими дублетами. Употребляется также термин слабый изотопический спин. [c.427]

Формальная схема построения изотопического триплета я-мезонов аналогична схеме построения нуклоЕ ного дублета. Из существования трех видов я-мезонов следует, что 27 + 1 = 3, [c.585]

Возникшую проблему, которую назвали (0 — х)-проблемой, пытались разрешить теоретически. В одном из вариантов была предположена особая симметрия ядерных сил, которая приводит к существованию дублетов частиц, имеющих равные массы, но отличающихся по четности (0+ и О ). Введение такой дополнительной симметрии ядерных сил аналогично известному нам свойству зарядовой сопряженности, приводящему к существованию равных по массам зарядовосопряженных частиц е+ и л+ и Я и др., или свойству изотопической инвариантности, с которым связана близость масс протона и нейтрона, а также [c.598]

Каждый унитарный триплет должен состоять из одного изото и-ческого синглета с S = —I и одного изотопичеокого дублета с S = О (1+2 = 3) унитарный секстет должен содержать по одному изотопическому синглету (S = +1), дублету (S = 0) и триплету (5 = —1) 1+2 + 3 = 6 унитарный 15-плет должен содержать один синглет (5 = —1), два дублета (S = О и S — = —2), два триплета (5 = 1) и один квартет (5 = 0) 1 + + 2-2 + 2-3 + 4 = 15. [c.680]

Как уже упоминалось в п. 2 барионный октет (см. рис.280), будучи построен в осях и 5 или Y, образует симметричный шестиугольник с двумя частицами в центре. Октет состоит из одного изотопического сииглета Л°, двух изотопических дублетов (п, р и Н , S°) и одного -изотопического триплета (Е+, [c.681]

Унитарная симметрия — более широкая симметрия, чем изотопическая инвариантность. Поэтому естественно ожидать, что математическое описание унитарной оимметрии может быть получено при ПОМОЩИ группы SU(3) для трехрядных матриц. Подобно тому, как простейшим изотопическим мультиплетом является дублет, простейшим унитарным мультиплетом должен быть триплет (простейшее представление St/(3)-группы после скаляра), члены которого отличаются не только по заряду, но и ио странности . Следующее, более сложное представление группы SU(3) является октетным. Оно и было идентифицировано как барионный октет. [c.682]

Наконец, как было указано в п. 2, в природе существует и предсказываемый 5 (3)-симметрией унитарный декуплет (см. рис. 281), состоящий из 10 барионных адронов, находящихся в состоянии /2+, а именно из изотопического синглета со странностью S = —3 (й -гиперон), изотопического дублета со странностью 5 = —2 (S i529), изотонического триплета со стран-"о [c.683]

Формальная схема построения изотопического триплета л-мезонов аналогичиа схеме построения нуклонного дублета. Из существования трех видов л-мезонов следует, что 27 -fl=3, откуда Т = 1. л+-Мезону соответствует проекция -hi, л -мезону соответствует —1 и л -мезону —нуль. [c.157]

Все обнаруженные виды адронов могут быть сконструированы из небольшого числа гипотетических фундаментальных частиц, получивших название кварки [2, 3]. Минн]мальн0е число сортов (ароматов) кварков, которое необходимо для этого, равно пяти. Кваркам приписываются такие квантовые числа, как спин, изотопический спин, странность, очарование, прелесть, электрический и барионный заряды. Выбор спинового квантового числа кварка, равного 5=1/2, обеспечивает возможность конструирования адронных состояний с любым целочисленным или полуцелым значением спина. Два кварка из пяти, и н d, образуют изотопический дублет, т. е. им приписывается изотопический спин /=1/2 и его проекция /з= 1/2, что позволяет сконструировать любой изотопический мультиплет адронов. Кварки s-, с- я 6-типов являются изосинглетами (/ = 0) и характеризуются соответственно квантовыми числами странностью 6, очарованием с и прелестью Ь. [c.971]

Более тяжелыми, чем пионы, являются странные мезоны. Им соответствуют комбинации кварков us, us, ds, ds (табл. 7 6). Изотопический спин странного кварка равен нулю. Поэтому изотопический спин (и его проекция) для странного мезона — такие же, как и для соответствующего нестранного кварка, т. е. Г = V2. Таким образом, странные кварки разбиваются на два изотопических дублета us, ds (S = +1) и us, ds (S = —1). Каждый дублет реализуется в псевдоскалярном = О ) и векторном (J = Г) [c.356]

Каоны являются странными частицами, поскольку для них 5 0. Аналогично каонам устроены шармированные частицы D-мезоны. Они отличаются от каонов тем, что в них странный кварк S (или антикварк s) заменен на шармированный кварк с (или антикварк с). Например, D -мезон имеет структуру d и т. д. и 0 -мезоны составляют изотопический дублет и поэтому имеют близкие массы 1868 и 1863 МэВ соответственно. Массы D-мезонов намного больше масс пионов, каонов и других изученных ранее мезонов. Это указывает на то, что с-кварк сильно отличается от остальных. [c.357]

Т = /а, J = и Т = V2, J = V2. То же, очевидно, будет и для udd. Таким образом, всегх) имеются 6 низших барионных кварковых комбинаций, разделяющихся на изотопический дублет Т = [c.359]

При переходе к барионам с S = —2 анализ упрощается. Различных барионных систем с двумя странными кварками всего две USS, dss. Изотопический спин создается нестранным кварком, так что Т = Va. Подсистема ss симметрична по спинам, так что J)ss = I. Векторное сложение спина подсистемы ss со спином нестранного кварка дает либо.У = Va, либо У = /а. Резюмируя, получаем, что для барионов с двумя странными кварками существуют четыре различных состояния, разделяющихся на изотопический дублет с У = Va и на изотопический дублет с У = /2. [c.360]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...