Равенство Клаузиуса

Интегральным уравнением второго начала для равновесных круговых процессов является равенство Клаузиуса [c.58]

Постоянная интегрирования 5о имеет только математический смысл и определяется выбором начального состояния. Можно доказать, что во всяком замкнутом обратимом процессе интеграл в правой части (2 ) обращается в нуль. Таким образом, получается равенство Клаузиуса, справедливое только в замкнутом обратимом процессе [c.65]

Раздел 2 — Термодинамика квазистатических (обратимых) процессов и состояний равновесия (обратимые изотермические процессы свободная энергия системы математические теоремы об интегрирующем множителе линейных форм в полных дифференциалах основное уравнение термодинамики обратимых процессов энтропия равенство Клаузиуса следствия основного уравнения термодинамики обратимых процессов, относящиеся к равновесным состояниям общие формулы, относящиеся к свободной энергии абсолютная термодинамическая температурная шкала цикл Карно следствия второго начала,. касающиеся обратимых процессов расширения и нагревания газа или жидкости связь эффекта Джоуля—Томсона с уравнением состояния применение этого эффекта для охлаждения газов магнитный метод охлаждения термодинамика гальванического элемента равновесное излучение закон Кирхгофа закон Стефана—Больцмана для равновесного излучения характеристические функции). [c.364]

Рассмотрим замкнутый процесс АВСА. При таком процессе совершается положительная работа, численно равная площади криволинейного треугольника АВСА (мы всегда можем выбрать направление процесса так, чтобы работа была положительной), за счет охлаждения одного тела — термостата, без каких-либо изменений в других телах, что противоречит второму началу. Итак, мы показали, что энтропия 5 есть однозначная функция состояния. Поэтому 5 = 0, и для обратимых процессов получаем равенство Клаузиуса [c.32]

Последнее соотношение называется равенством Клаузиуса (1865). Равенство нулю интефала по замкнутому контуру (напомним, что этот контур произвольный) означает, что стоящая под этим знаком величина представляет полный дифференциал некоторой однозначной функции, обозначая которую буквой 5, мы получим 6Я/в — (13, что и является формулировкой П начала, данной Клаузиусом (11). [c.51]

Складывая их в замкнутый контур, мы приходим к равенству Клаузиуса SQ/ff = 0 как следствию теоремы Карно. > [c.147]

Энтропия. Равенство Клаузиуса. Следствия основного уравнения термодинамики обратимых процессов, относящиеся к равновесным состояниям [c.60]

Это соотношение называется равенством Клаузиуса. [c.60]

ЭНТРОПИЯ. РАВЕНСТВО КЛАУЗИУСА [c.61]

ЭНТРОПИЯ. РАВЕНСТВО КЛАУЗИУСА СЗ"- [c.63]

Применяя равенство Клаузиуса, можно доказать следующую теорему. [c.72]

Равенство Клаузиуса можно записать так [c.72]

Равенство Клаузиуса 60 Равновесие смеси газов в поле сил 47 [c.415]

Найдем значение коэффициента полезного действия цикла Карно, Для этого воспользуемся равенством Клаузиуса [c.71]

Основным уравнением, характеризующим фазовые переходы первого рода, является дифференциальное уравнение Клапейрона— Клаузиуса. Это уравнение получается из условия равенства химических потенциалов при равновесии двух фаз [c.235]

Пользуясь уравнением Клапейрона Клаузиуса и равенством (dS"j p)r = = — (ЗК 7с Г)р= — К а"(о(" — коэффициент теплового расширения пара), для теплоемкости насыщенного пара получаем [c.366]

Формула Клапейрона—Клаузиуса. Как было показано ранее в 4.1, давление двух находящихся в равновесии фаз является функцией температуры. Чтобы установить эту зависимость, воспользуемся условием (4.1) равенства химических потенциалов обеих фаз [c.143]

Равенство нулю теплоты парообразования в критической точке непосредственно вытекает из формулы Клапейрона—Клаузиуса [c.264]

Равенство теплоты парообразования в критической точке нулю непосредственно вытекает из формулы Клапейрона — Клаузиуса [c.233]

Заменив в уравнении Клапейрона — Клаузиуса производную dp/d7 отношением конечных разностей Ар/Д и подставив в полученное приближенное равенство .р1М гр р"1 Т р —р")] значение Лр из соотношения (6.7), можно приближенно определить перегрев жидкости, необходимый для ее испарения в паровой пузырь радиусом R-. [c.170]

Правая часть этого равенства называется вириалом Клаузиуса, а само равенство (3.26) выражает так называемую теорему [c.85]

Равенство (9) дает возможность выявить физический смысл обоих слагаемых в уравнении (4). Первое слагаемое показывает влияние температуры на давление, при этом, если x > — х< ) = О, получается уравнение Клапейрона — Клаузиуса для чистой однокомпонентной жидкости. Второе слагаемое учитывает влияние состава смеси на давление, [c.122]

Это соотношение известно как неравенство Клаузиуса. Равенство (Г. 1) соответствует равенству (12.5) из разд. 12.2. [c.189]

Энтропия в термодивамике была введена Р. Клаузиусом (R. lausius, 1865) на основе второго начала термодинамики, к-рое можно сформулировать математически в виде Клаузиуса неравенства >Q/T O. Интеграл берётся по замкнутому циклич. процессу, при к-ром система получает (или у неё отбирают) малые количества теплоты 5g при соответствующих значениях абс. темп-ры Т. Знак равенства относится к обратимым процессам (равенство Клаузиуса). Из равенства Клаузиуса следует, что для обратимого процесса [c.616]

Зависимость 1 Т) может быть вычислена, если известны уравнения состояния фаз (3.1.12) для давления и линия насыщения Ps T). Если продифференщ1ровать условие равенства термодинамических потенциалов фаз на линии равновесия двух фаз Ps(T), то, учитывая (1.10.26) и (1.10.27), получим известное уравнение Клапейрона — Клаузиуса (1.3.76) [c.250]

Знак равенства соответствует, как и в неравенстве Клаузиуса, об--ратимым процессам. [c.159]

Устойчивому состоянию системы при заданных Г и Р соответствует минимум Гиббса энергии систе.мы G. Из этою условия вытекают ур-ния равновесия, определяющие границы фаз на Д. с. Ур-ние фазового равновесия однокомпонентного вещества выражается равенством мольных энергий Гиббса этих фаз в дифференц. форме — это Клапейрона—Клаузиуса уравнение. Ур-ния равновесия мкогокомпонент1юй системы сводятся к равенству хим. потенциалов каждого компонента г во всех фазах / [c.610]

В замкнутой системе жидкость — пар при пост, темп-ре Т со временем устанавливается равновесное давление-давление насыщенного иара Рц Т). Этому давлению соответствует равенство потоков испаряющихся и конденсирующихся (возвращ ающнхся обратно в жидкость из иара) молекул. Производная рп/йГ>0 определяется Клапейрона — Клаузиуса уравнением [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...