Момент Клаузиуса

Однако для воды ввиду ее аномальности объем льда больше, чем объем воды в момент фазового перехода, т. е. Уг— Wi< 0. Это, как указывалось, объясняет аномальный ход кривой затвердевания воды в рТ-диаграмме. Действительно, из уравнения Клапейрона — Клаузиуса [c.181]

Иная ситуация сложилась с другой частью этого закона — положением о неизбежном возрастании энтропии в реальных, необратимых процессах. Дискуссии по поводу принципа возрастания энтропии и границах его применимости началась с того самого момента, когда Клаузиус его сформулировал. Дело в том, что он не ограничил область применения закона возрастания энтропии изолированными системами конечных размеров, а распространил его действие ни много, ни мало на всю Вселенную Это неизбежно приводило к очень далеко идущим выводам. [c.144]

Принимая всю вселенную за изолированную систему и основываясь на вышеизложенном, Р. Клаузиус пришел к выводу, что в определенный момент, когда энтропия мира достигнет максимума, должны прекратиться все процессы в ней и вселенная должна погрузиться в состояние тепловой смерти . [c.60]

После вывода двумя методами интеграла Клаузиуса в учебнике записано .. . следует иметь в виду, что кО здесь — количества тепла, отдаваемые или поглощаемые телом в различных частях совершаемого им замкнутого обратимого процесса, а Т суть соответствующие этим моментам температуры тела. Что касается необратимых процессов, то стоящие в знаменателе дробей величины Т должны быть температурами некоторых постоянных источников . [c.115]

Современная формулировка первого начала термодинамики по внешнему балансу и последующие построения принципиальных положений классической термодинамики, до второго начала термодинамики включительно, выполнены Рудольфом Клаузиусом (1850—1854 гг.) и В. Томсоном-Кельвином (1851—1857 гг.). Важнейшим моментом в построении первого начала термодинамики, последовавшим вслед за открытием принципа эквивалентности, является введение понятия внутренней энергии тел (В. Томсон, 1851 г.). [c.32]

Это неравенство называется неравенством Клаузиуса. Начальный момент времени входит в определение как параметр, но интереса он не представляет, поскольку Н, как показывает само определение, имеет смысл лишь с точностью до произвольной аддитивной постоянной. Определим свободную энергию Р следующим образом [c.403]

Уравнение (2.36) является обобщением формулы Клаузиуса—Клапейрона для лучая неодинаковых давлений равновесно сосуществующих фаз. Это уравнение применяется для исследования фазовых переходов (например, плавления) при добавочном внешнем давлении на одну из фаз. Следует подчеркнуть, что формула [2.36) относится к тому случаю, когда действие внешнего давления на одну из фаз проявляется в процессе изменения фазового равновесия, т. е. в начальный момент имеет место равенство р( > = р( а в последующие р > — р< > + р = 0 этим п объясняется приведенная форма написания ее. [c.77]

При выборе правил, которыми надо руководствоваться прн построении уравнений состояния, достаточно очевидными представляется следующие три. Во-первых, мы уже уделили много-внимания локальным формам пяти основных физических законов сохранения закона сохранения массы, уравнений баланса количества движения и момента количества движения, закона сохранения энергии и неравенства Клаузиуса — Дюгема ) [c.223]

Если вслед за Клаузиусом рассматривать тепло как беспорядочное движение молекул, то первый закон термодинамики представляет собой не что иное, как закон сохранения энергии в механике. В соответствии с этой механической трактовкой тепла молекулы газа летят в различных направлениях, сталкиваясь друг с другом и со стенками объема, как полностью упругие тела. При каждом соударении происходит обмен кинетической энергией, полное количество которой остается, однако, неизменным, если газ не отдает в окружающую среду тепла или работы. Отдельные молекулы имеют различные изменяющиеся при каждом соударении значения энергии, но в среднем за достаточно большой промежуток времени кинетическая энергия молекулы имеет определенное значение. Кинетические энергии отдельных молекул в определенный момент времени группируются вокруг этого среднего значения по определенному статистическому закону, который в кинетической теории теплоты называется Максвелловским распределением молекул по скоростям. [c.20]

Электрический момент, который возник в результате поляризации частицы, равен ш = аЕ, где а — поляризуемость частицы, Фгм . Это микроскопическая характеристика поляризации. Поляризуемость а связана с диэлектрической проницаемостью eV, которая выражается уравнением Клаузиуса — Мосотти [c.152]

Кроме того, в твердых диэлектриках наблюдаются электроннорелаксационная, резонансная, структурная и самопроизвольная (спонтанная) поляризации, которые в полимерных материалах, как правило, не проявляются. Таким образом, пз всех рассмотренных видов поляризации стеклопластики на основе полиэфирных, эпоксидных, фенольно-формальдегидных и других смол следует отнести к материалам, которые обладают почти всеми видами поляризации одновременно, так как смолы обладают электронной и диполы-ю-релаксациоиной поляризациями одновременно, а стеклонаполнитель — ионно-релаксационной поляризацией. Основной предпосылкой для определения плотности полимерных материалов служит формула Клаузиуса—Моссоти, связывающая электрические свойства молекул, диэлектрическую проницаемость, поляризуемость и дипольный момент с плотностью и молекулярной массой [c.98]

То, что при адиа(эатическом расширении пара в некоторый момент обязательно должна начаться конденсация, легко пояснить с помощью диаграммы температура — удельный объем. Как известно из термодинамики давление насыщенного пара, находящегося в равновесии с жидкостью, подчиняется уравнению Клапейрона — Клаузиуса (см., например, [18]). Если пар можпо рассматривать как идеальный газ, то это уравнение приводит к следующей связи между удельным объемом насыщенного пара Fnap и температурой ) [c.454]

Правило 1 (физическая допусшимосшь). Все уравнения состояния должны согласовываться с основными физическими законами сохранения законом сохранения массы, уравнениями баланса количества движения и момента количества движения, законом сохранения энергии и неравенством Клаузиуса — Дюгема. [c.223]

Остановимся в заключение еще на некоторых исторических моментах, связанных со II началом термодинамики. Прежде всего о термине энтропия (и ее обозначении буквой 5). Он был предложен Клаузиусом в 1865 г., и это не единственный придуманный им и введенный в обиход научный термин. Греческое слово хроят] означает изменение, превращение и даже поворот, а приставку к нему ev мы уже комментировали ранее. Не следует искать глубокого смыслового совпадения этого термина (как это пытаются делать некоторые авторы) с тем, что им называют (особенно это относится к квазистатической теории, в которой ничего не поворачивается ). Сам Клаузиус в 1867 г. признавался, что он намеренно подобрал это слово из соображений созвучности со словом энергия , так как, по его мнению, обе соответствующие этим выражениям величины настолько близки по своему смыслу (математическому.— й. К.), что они требуют однородного обозначения . [c.75]

Расчёт разл. равновесных К. п. явился исторически первым методом термодинамич. исследований. На его основе был проанализирован рабочий цикл идеальной тепловой машины (цикла Карно), получено матем. выражение второго начала термодинамики, построена термодинамическая температурная шкала, получены мн. важные термодинамич. соотношения Клапейрона — Клаузиуса уравнение и др.). В технике К. п. применяются в кач-ве рабочих циклов двигателей внутр. сгорания, разл. теплосиловых и холодильных установок. КРУТИЛЬНЫЕ ВЕСЫ, чувствительный физ. прибор для измерений малых сил (малых моментов сил), К. в. были изобретены франц. физиком Ш. Кулоном в 1784 и применены им для исследования вз-ствия точечных электрич. зарядов и магн. полюсов (см. Кулона закон). К. в. простейшей конструкции состоят из вертикальной нити, на к-рой подвешен лёгкий уравновешенный рычаг. Измеряемые силы действуют на концы рычага и поворачивают его в горизонтальной плоскости до тех пор, пока не окажутся уравновешенными силами упругости закрученной нити. По углу поворота Ф рычага можно судить о величине крутящего момента действующих сил, т. к. ф пропорц. МуЛ1С1, где I — длина нити, С — модуль сдвига материала нити, I — момент инерции поперечного сечения нити. Шкалу отсчёта К. в. обычно градуируют непосредственно в ед. силы или момента силы. Высокая чувствительность К. в. достигается применением достаточно длинной нити с малым значением момента инерции поперечного сечения. [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...