Теплота (определение) полная

При определении полного времени плавления частицы в данном случае необходимо в динамике плавления каждый период рассматривать отдельно, а при расчете теплового баланса должны учитываться соответствующие тепловые эффекты растворения легирующего элемента. Установлено [23], что в области низких концентраций легирующих элементов (до 2% марганца или хрома и до 4% кремния) растворение гранул носит эндотермический характер, причем изменение энтальпии значительно больше, чем при растворении гранул чистого железа. При вводе стальной дроби и дроби из сплава с содержанием 10—30% кремния наблюдаются минимальные затраты теплоты на растворение (расплавление) гранул. [c.659]

Что такое полная теплота парообразования и ее определение [c.188]

Теплота есть энергия, передаваемая более нагретым телом менее нагретому, не связанная с переносом вещества и совершением работы. Теплообмен — это форма передачи энергии от одних тел к другим путем теплопроводности, конвекции и излучения. Теплообмен между телами осуществляется только в условиях, когда тела имеют разную температуру. Из определения понятия теплоты следует, что можно говорить только о количестве переданной теплоты от одного тела к другому и нет смысла говорить, что тело или система тел содержит то или иное количество теплоты. Тело (или система тел) содержит только внутреннюю энергию. Количество же теплоты, получаемое телом, зависит от вида процесса, от того пути, по которому система переходит из одного состояния в другое. Поэтому элементарные количества теплоты рассматриваются как бесконечно малые величины, не являющиеся полными дифференциалами бQ — элементарное количество теплоты, полученное телом — элементарное количество теплоты, отнесенное к еди- [c.10]

Для уже спроектированного или находящегося в эксплуатации теплообменного аппарата целью теплового расчета является определение конечных температур теплоносителей, т. е. температур рабочих жидкостей ("р и "х на выходе из теплообменного аппарата, а также количество переданной теплоты. При таком поверочном расчете известны площадь поверхности теплообмена Р, температуры теплоносителей на входе г и t x, коэффициент теплопередачи к и полные теплоемкости и 1 х теплоносителей. [c.428]

В технической термодинамике рассматривают частный случай общего закона сохранения и превращения энергии, устанавливающий эквивалентность между теплотой и механической работой. По этому закону теплота может превращаться в механическую работу или, наоборот, работа в теплоту в строго эквивалентных количествах. Это означает, что из данного количества, теплоты в случае ее полного превращения в работу получается строго определенное и всегда одно и то же количество работы, точно так же, как и из данного количества работы при ее полном превращении в тепло получается строго определенное и всегда одно и то же количество теплоты. [c.20]

Одна-ко вследствие невыполнения в отдельные периоды угольной промышленностью и железнодорожным транспортом заданий по добыче, погрузке и перевозкам угля, а также невыполнения плана добычи топливного торфа из-за неблагоприятных погодных условий не удалось в полной мере обеспечить намеченное ограничение потребления топочного мазута электростанциями. В определенной степени повлияло также некоторое снижение качества поставляемого угля. Имели место в последние годы случаи, когда вследствие повышенного содержания золы теплота сгорания некоторых углей снижалась до такого уровня, что для сжигания их в котлах электростанций требовалась усиленная подсветка мазутом. [c.224]

На границе газа с жидкостью в условиях фазового перехода имеет место скачок параметров влагосодержание газа в жидкости стремится к бесконечности, так как количество газа в жидкости близко к нулю ввиду ее непроницаемости (относительной) для газа. Этот скачок влияет на распределение параметров, поэтому его нужно учитывать при определении влагосодержания dx. На границе насыщения газа наблюдаются экстремумы температуры (рис. 1-15,6) и влагосодержания газа (рис. 1-15,а). В этих случаях течение потока переносимой массы (пара) под действием разности потенциалов через экстремум влагосодержания газа или соответствующего ему при данных условиях парциального давления пара происходит в условиях взаимной компенсации равных долей движущих сил в слоях ненасыщенного и насыщенного газа, аналогично течению жидкости или газа в сообщающихся сосудах, каналах, объемах (течения в гидрозатворах, сифонах, зданиях и сооружениях при их аэрации, описываемые уравнением Бернулли). Переноса теплоты (полной) через экстремум температуры не происходит ввиду (как указывалось выще) постоянства энталь-нии в ненасыщенном газе. [c.36]

Для газа определенного состава объем продуктов полного сгорания зависит исключительно от коэффициента избытка воздуха в дымовых газах. Это легко видеть из формул для определения объема (м м ) сухих продуктов сгорания, водяных паров и суммарного объема дымовых газов, полученных [Л. 16] для природного газа Дашавского месторождения, имеющего низшую теплоту сгорания Q = 8 523 ккал/м [c.9]

Для полного сгорания всех составных горючих частей необходимо, чтобы газ смешивался с воздухом в определенных для каждого газа количествах чем выше теплота сгорания газа, тем больше воздуха требуется подводить. Так, при сжигании природного газа на каждый сжигаемый кубометр газа (см. табл. 2) требуется около 10 воздуха, а для смешанного газа — только 8,5 м . В зависимости от конструкции горелки весь этот воздух или только часть его, как ул<е отмечалось, поступает внутрь горелки, остальной же воздух или его небольшой избыток (5—20%) проникает в топку котла и поступает к факелу пламени через поддувало, смотровые окна, зазоры у горелок в виде вторичного воздуха. [c.16]

Подставив выражения (9-11) и (9-14) в формулу (9-10), окончательно для полной относительной ошибки определения теплоты парообразования получим [c.270]

Как отмечалось ранее, все термодинамические величины можно подразделить на две группы — функции состояния и функции процесса. Величина функции состояния однозначно определяется параметрами данного состояния. Следовательно, для определения изменения функции состояния в каком-либо процессе необходимо знать лишь значения этой функции в начале и в конце этого процесса. Примерами функций состояния могут служить удельный объем, энтропия, энтальпия и т. д. Что же касается величин, являющихся функциями процесса, то они являются характеристиками процесса их значение в данном состоянии зависит не только от параметров этого состояния, но и от того, по какому пути (т. е. в каком процессе) система достигла данного состояния. Примерами функций процесса являются работа, совершаемая системой при переходе из одного состояния в другое, и теплота. Как уже отмечалось в 1-1, характерным свойством функций состояния является то, что их дифференциал является полным. [c.14]

Здесь ha — энтальпия заторможенного потока или его полная энергия ро, ро, Го —параметры заторможенного потока или параметры полного торможения. При полном торможении потока вся кинетическая энергия переходит в теплоту и температура То, так же как и энтальпия, имеет одно вполне определенное значение. Давление торможения Ро и плотность ро могут принимать любые значения, но их отношение ро/ро должно оставаться постоянным. При использовании параметров торможения уравнение энергии можно записать следующим образом [c.53]

Следует различать конденсационные скачки в одно-, двух- и многокомпонентных средах. В последнем случае в потоке неконденсирующегося газа (или смеси газов) присутствуют пары конденсирующейся среды. Например, пары воды в сверхзвуковом потоке воздуха при определенных условиях спонтанно конденсируются к потоку воздуха подводится скрытая теплота парообразования и его полная энергия (энтальпия торможения) возрастает. Такие скачки иногда называют тепловым и Ч Скачки конденсации в однокомпонентной среде не вызывают изменения энтальпии торможения. [c.324]

Показатель тепловой экономичности ТЭЦ должен в полной мере отражать выгодность комбинированного производства теплоты и электроэнергии и тем самым стимулировать его развитие. Определение к. п. д. ТЭЦ (аналогично к. п. д. КЭС) как отношения использованной теплоты к затраченной теплоте топлива осложняется тем, что сжигаемое здесь топливо идет на выработку двух видов энергии — теплоты и электроэнергии. Поэтому их количества должны быть приведены к величинам, измеряемым в одинаковых единицах. Числитель выражения для к. п. д. ТЭЦ представляет собой либо сумму эквивалентов полученной работы и отпущенной теплоты (по первому закону термодинамики), либо (по второму закону термодинамики) сумму эквивалентов работы, действительно полученной в установке, и работы, которую можно получить за счет отпущенной теплоты. [c.13]

На рис. 7.16 представлена диаграмма теплового процесса турбореактивного самолетного двигателя. Процесс I—1 соответствует сжатию воздуха во входном устройстве двигателя процесс 1 —2 — сжатию воздуха в компрессоре процесс 2 —3 — подводу теплоты в КС процесс 3 —4 — расширению газов в ГТ и их выходу при определенном значении скорости. Процесс 4—5 соответствует дальнейшему расширению газов в реактивном сопле и ускорению потока, а участок 4—4 показывает повышение температуры при переходе от статического давления газа на выходе из турбины к давлению полного торможения потока Р4. [c.264]

Определение энергетических показателей нетто позволяет более полно оценить эффективность производства электроэнергии и теплоты в газотурбинных и парогазовых установках. [c.401]

При работе ПГУ с параллельной схемой должны быть соблюдены некоторые ограничения, связанные с паросиловым энергоблоком. Целесообразно выбирать тип энергетической ГТУ таким образом, чтобы как можно полнее использовать теплоту ее выходных газов, охладив их до обычной для КУ температуры (80—100 °С). Это потребует в определенных случаях снизить нагрузку энергетического парового котла и максимально загрузить паром паровую турбину. [c.489]

Наблюдения с помощью измеряющих температуру приборов за процессом понижения температуры при переходе металла из жидкого состояния в твердое позволили установить определенную закономерность. Сначала температура понижается равномерно. В начальный период образования кристаллов вследствие выделения скрытой теплоты при формировании кристаллической решетки падение температуры прекращается, и она остается неизменной до полного затвердения металла. После того как весь металл затвердеет, температура снова начинает понижаться. Температура, соответствующая горизонтальной площадке, называется критической. [c.11]

Регулярные полимеры кристаллизуются при переохлаждении ниже равновесной температуры кристаллизации <к- Кристаллизация сопровождается выделением теплоты и уменьшением объема, при этом гибкие макромолекулы укладываются в порядке, который соответствует определенной кристаллической решетке. Степень кристаллизации обычно высока (не менее 60 - 70 %), однако полная кристаллизация не достигается. [c.42]

Значительно более полная информация о взаимодействии компонентов раствора может быть извлечена из данных о теплотах смешения в тех случаях, когда эти данные получены для различных температур и с точностью, достаточной для надежного определения значений парциальных величин. Изучение зависимости парциальных величин теплот смешения от состава особенно интересно для систем, в которых имеет место перестройка структуры раствора при изменении состава, что характерно, например, для водных растворов неэлектролитов. [c.29]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса применимо ко всяким изменениям агрегатного состояния химически однородных неществ к плавлению и испарению твердых тел, превращению веществ из одного твердого состояния в другое, к образованию и плавлению кристаллов, к определению изменения удельного объема в процессе парообразования, к определению полной теплоты парообразюванля. [c.180]

Для эффективного горения топлива необходимы определенные условия. В зависимости от условий возможно полное или частичное окисление горючих веществ. При полном окислении образующиеся продукты не могут больше соединяться с окислителем и выделять теплоту. Продуктами полного окисления горючих элементов являются полные оксиды углерода (СО2), водорода (Н2О) и серы(302И в меньшей степениЗОз). Реакциями полного окисления горючих элементов являются следующие. [c.30]

Важным следствием соотношений (8.233) — (8.236) является то, что в идеальных системах термодиффузия отсутствует (ar = 0), так как для них теплоты смешения равны нулю. Значит, термодиффузия — эффект, который в полной мере определяется неиде-альностью систем. Характеристикой неидеальности может быть производная d G IdxJ , которая, как было показано в гл. 4 (см. (4.172) — (4.173)), не зависит от способа выбора стандартного состояния, либо определенные из концентрационной зависимости [c.233]

Очевидно, что существуют различные способы, позволяющие более полно использовать высокотемпературный интервал, т. е. нарастить цикл вверх. Определенное значение имеет и рациональная организация пижней, подвальной , части цикла. Здесь, так же как и в верхней части цикла, может оказаться целесообразным применение вспомогательного (по отношенню к основному) низко-кинящего рабочего тела, которое наиболее соответствует температурам отвода теплоты по своим свойствам (бинаризация нижней части цикла). [c.516]

Дальнейшее обобщение и развитие энергетических концепций стали возможны на основе фундаментальных законов термодинамики. Трибосистема с позиций термодинамики необратимых процессов, как отмечалось выше, при определенных условиях является открытой термодинамической системой, обменивающейся энергией и веществом с окружающей средой. Известно, что в термодинамике неравновесных систем в отличие от равновесной термодинамики изучают изменения состояний, протекаюи ,ие с конечными, отличными от нуля скоростями. Предмет исследования - переносы массы, энергии, вызванные различными факторами, называемыми силами. Причиной возникновения потока всегда являются различия в значениях термодинамических сил температуры, давления и концентрации или их функции, т.е. перепады, или градиенты. Поэтому поток теплоты в трибосистеме появляется, если возникает градиент температуры, а поток вещества есть следствие наличия градиента концентрации и т.д. Следовательно, термодинамические силы представляют собой градиенты, характеризующие удаленность трибосистемы от термодинамического равновесия. Суть применения законов классической термодинамики к неравновесным системам заключается в предположении о локальном равновесии внутри малых элементов областей системы. Представление о локальном равновесии позволяет изучать больп1ое число практически важных неравновесных систем, к которым с полным основанием можно отнести и трибосистемы. При этом все уравнения сохраняют свою ценность по отношению к малым областям, а значит, и общность описываемых ими закономерностей. Так, уравнение Гиббса, показываюилее зависимость внутренней энергии U от энтропии S, объема и химических потен- [c.107]

Основные размеры печи должны обеспечивать достаточно полное завершение технологического процесса. Для этого необходимо кроме определения теплоты, покрывающей потребности технологического процесса Qt xh, время, в течение которого заканчиваются химические реакции и физические превращения материалов. Это время находится по скорости процесса Стах, тДм ч). Для определения рабочего пространства печи служит уравнение [c.274]

Большинство задач нестационарной теплопроводности связаны с определением температурного поля тела и полного количества теплоты, отданной или полученной телом по истечении определенного промежутка времени. В других задачах требуется найти длительность процесса, по завершении которого температура тела примет определенное, наперед заданное значение. Решения этих задач могут быть получены аналитическим путем, т. е. путем решения дифференциального уравнения теплопроводности (2.44) с учетом к]заевых условий. Заметим, что таким путем решаются сравнительно простые задачи. Для решения же более сложных задач применяются приближенные методы. [c.177]

Наряду с термическим КПД, который, как уже было сказано, у турбин довольно высок, важно зпапь также и их полны КПД, равный произведению термического на внутренний относительный КПД, определенный в гл. 3 и характеризующий совершенство машины. Для оценки этой величины необходимо знать минимальное количество работы, необходимое для выполнения того же самого процесса. В большинстве электростанций более 90% энергии топлива идет-на производство пара, системы с парогенератором имеют довольно высокий полный КПД, практически равный термическому КПД. Единственным путем дальнейшего увеличения эффективности использования топлива является переход к методам прямого преобразования теплоты в электрическую энергию. Такие методы существуют II будут рассмотрены в гл. 5. [c.76]

Для твердых сплавов со сравнительно узкими областями гомогенности промежуточных фаз и первичных растворов характеристическими точками на диаграммах зависимости Я от являются теплоты образования промежуточных фаз, так как в гетерогенных областях я находится в линейной зависимости от молярной доли. В этих случаях полная диаграмма для Я в функции определяется из теплот образования промежуточных фаз. Величины, определенные калориметрически, собраны в табл. 5. Эти величины, как правило, относятся к температуре 25°, за исключением данных Кубашевского и сотрудников [189, 190, 197—199, 202], полученных с помощью высокотемпературного калориметра. Температурная зависимость в большинстве случаев несущественна. [c.99]

Для объяснения концентрационной зависимости коэффициентов активности в металлических и солевых фазах, было применено уравнение Ван-дер-Ваальса (см. гл. II, п. 4). Необходимые уравнения были выведены и обсуждены Ван-Лааром и Лорен-цом [380]. Были также рассмотрены системы с добавками других веществ [382, 378]. Концентрационные функции коэффициентов активности как металлической, так и солевой фазы содержат неизвестную постоянную Да. Необходимо определить эти константы, так же как и постоянную для закона действующих масс. Для их определения должны быть известны три пары молярных долей сосуществующих фаз Хд и Если эти константы известны, иногда может быть получено удовлетворительное аналитическое выражение для серии измерений в широкой области концентраций. Однако исследования Лоренца и его сотрудников часто подвергались критике. Кербер и Эльсен [164, 168, 176] оспаривали его экспериментальную методику. Вагнер и Энгельгардт [394] показали, что некоторые величины, приводимые Лоренцом и сотрудниками, находятся в полном противоречии с теплотами смешения, определенными Каваками [157, 158]. [c.150]

Определенным сдерживающим фактором при оценке влияния брызгального бассейна на окружающую среду является отсутствие приборов и инструментов, с помощью которых можно было бы получить количественные характеристики потоков теплоты и влаги, особенно капельной влаги. Известны устройства для измерения влажности типа СИВ-3 и ЭИВ, область применения которых ограничивается фиксацией влажности облаков и туманов. Эти приборы не обладают достаточной чувствительностью при влажности воздушной среды, близкой к полному насыщению, сложны в эксплуатации, поэтому мало пригодны для исследований в натурных условиях. С учетом отмеченного устройство для фиксации капельной влаги, разра- [c.126]

Графики зависимости температур стенки трубы и воды от длины трубы позволяют найти местные значения коэффициентов теплоотдачи. Для этого рассматриваются отдельные короткие элементы опытной трубы. Эти элементы трубы имеют разную длину ют 2 мм в начале трубы, где теплоотдача сильно изменяется, до 40 мм в конце ее. При определении среднего температурного напора за температуру стенки трубы лринимается среднее интегральное значение для рассматриваемого участка трубы. Средние значения коэффициента теплоотдачи для труб различной длины определяются по различным расстояниям от входного сечения трубы. За последние принимаются -расстояния от начала входного сечения до середины данного участка опытной трубы. Количество тепла, переданное паром элементу трубы, определяется по количеству конденсата, образовавшегося в соответствующем отсеке [уравнение (3-32)]. Полный тепловой поток, переданный от пара к воде, определяется как сумма теплот по всем отсекам. Теплота перегрева не учиты- [c.175]

Пусть в ходе процесса температура системы изменилась от Г, до Т-1 (точки С и D). Тогда значение теплоты графически выражается площадью G DH. Для определения теплоты Q, (площади G DH на рис. 8.3) воспользуемся тем же методом, что и при вычислении работы. Будем считать, что при бесконечно малом изменении энтропии dS произойдет передача теплоты dQ которая определится по формуле (8.3). Эта величина вьщелена на рис. 8.3 сетчатой штриховкой. Полную теплоту при изменении энтропии от Si до S2 найдем с помощью интегрирования [c.91]

В котле с двумя КД существуют определенные ограничения, обусловливающие компоновку поверхностей теплообмена в котле. Прежде всего, это относится к температуре газов на входе во вторую КД, установленную перед ГСП. По рекомендации производителей КУ эта температура не должна быть ниже 250 °С для обеспечения полного выгорания дожигаемого топлива. Парогенерирующие поверхности не должны снижать температуру газов перед второй КД ниже этого значения. Соответственно возрастает тепловая нагрузка ГСП (при равенстве потерь теплоты с уходящими газами). В этом заключается существенное отличие КУ с двумя КД от КУ с одной КД между кот-лами-утилизаторами двух типов. [c.420]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...