Клаузиуса-Клапейрона

Уравнение (9-6) — частный вид знаменитого уравнения Клаузиуса — Клапейрона, которое обычно используют для определения скрытой теплоты испарения по величине наклона кривой для давления пара. При условии, что паровая фаза — идеальный газ, [c.265]

Эти формы уравнения Клаузиуса — Клапейрона, полученные в результате интегрирования, показывают, что график зависимости [c.268]

Давление пара чистого гидразина при азеотропной температуре можно определить с помощью соотношения Клаузиуса — Клапейрона по уравнению (9-18) [c.285]

Проверка адекватности погружения стержневого термометра в реперную точку затвердевания металла проводится путем измерения изменений температуры затвердевания в зависимости от глубины. Вертикальный градиент температуры затвердевания, рассчитанный на основе уравнения Клаузиуса — Клапейрона, был найден равным 5,4 27 и 22 мкК-см- для сурьмы, цинка и олова соответственно. В реперной точке затвердевания вертикального устройства, подобного показанному на рис. 4.25, разность температур между верхней и нижней частями слитка в процессе затвердевания максимальна для цинка и достигает 0,3 мК. Поскольку измерение влияния гидростатического давления на точку затвердевания требует постоянного выведения термометра из слитка по мере затвердевания последнего, здесь могут использоваться лишь термометры, погружаемые на глубину большую, чем минимальная глубина погружения для обеспечения заданной точности измерения. Из рис. 5.15 можно заключить, что для измерения гидростатического эффекта на длине 8 см высота слитка должна составлять 20 см. А если учесть еще и требования к тепловому контакту термометра со средой, то высота слитка для цинка должна при этих условиях составлять 23 см. [c.214]

Это уравнение (8.19) носит название уравнения Клаузиуса-Клапейрона и имеет большое значение для изучения фазовых превращений — плавления, возгонки (сублимации), полиморфных превращений в твердом состоянии. [c.261]

Уравнение Клаузиуса — Клапейрона для испарения можно решить с некоторыми допущениями 1) отбросить за малостью объем жидкости по сравнению с объемом пара 2) считать приближенно, что насыщенный пар подчиняется уравнению состояния газа (v = RT/p). Тогда можно записать [c.261]

Предположим, что составы фаз совпадают Х2( =Х2 >. Совпадение составов сосуществующих фаз имеет место, (например, в азеотропных точках жидких бинарных растворов, находящихся в равновесии с паром (см. ниже). Из уравнения (6.34) следует, что зависимость давления от температуры вдоль линии сосуществования фаз одинакового состава подчиняется уравнению типа Клаузиуса — Клапейрона [c.136]

Предположим теперь, что давление и температура в системе изменяются таким образом, что состав первой фазы остается постоянным, т. е. dx2 = 0. Зависимость давления от температуры в этом случае также следует уравнению Клаузиуса — Клапейрона [c.136]

По формуле Клаузиуса—Клапейрона [c.68]

Клаузиус—Клапейрона уравнения 1 (1-я) — [c.99]

Максвелла и Клаузиуса — Клапейрона [c.455]

Уравнение Клаузиуса—Клапейрона др X [c.455]

Уравнение Клаузиуса-Клапейрона (см. стр. 455) для процесса парообразования принимает вид [c.469]

Аналогичные допущения делаются по отношению к уравнению Клаузиуса-Клапейрона и для процесса перехода из твёрдого состояния в пар — сублимации. [c.469]

В узкой области температур плотность насыщенных паров связана с температурой известной формулой, вытекающей из уравнения Клаузиуса — Клапейрона и уравнения состояния идеального газа [c.67]

Значения Г т.к можно легко вычислить из уравнения Клаузиуса — Клапейрона, связывающего скорость изменения парциального давления с температурой поверхности раздела, скрытой теплотой и удельным объемом пара, а именно [c.251]

Приведенные в таблице величины получены на основании данных, представленных на рис. 1.31, с помощью соотношения Клаузиуса — Клапейрона и уравнения (1.48). Как можно было предположить из результатов, показанных на рис. 1.30, изменения энтропии и энтальпии при мартенситно-мартенситных превращениях очень малы. [c.57]

Связь между изменениями равновесных значений температуры и давления в однокомпонентных системах определяется уравнением Клаузиуса — Клапейрона [c.54]

Уравнение Клаузиуса — Клапейрона и его применение к линии Гиббса [c.323]

Уравнение Клаузиуса — Клапейрона представляет собой полезное соотношение между температурой и давлением некоторого вещества, находящегося в состоянии насыщения. Мы приведем его строгий вывод с помощью одного из соотношений Максвелла. [c.323]

Таким образом, получаем уравнение Клаузиуса—Клапейрона [c.324]

В качестве упражнения на применение уравнения Клаузиуса — Клапейрона к конкретной задаче можно рассмотреть, насколько [c.324]

Подставляя сюда dp из уравнения Клаузиуса — Клапейрона, получим [c.325]

В задаче 18.6 уравнение Клаузиуса — Клапейрона применяется для получения важного с прикладной точки зрения результата. При этом выясняются факторы, влияющие на наклон линии насыщенного пара на диаграмме температура — энтропия. Именно по этому наклону определяется степень влажности пара на выходе из паровой турбины. Если влажность выходящего пара слишком высока, то происходит сильная коррозия лопастей, так что возникает вопрос о том, для какой жидкости линия насыщенного пара будет более крутой. Ответ на этот вопрос дается в задаче 18.6. [c.325]

Рис. 18.6. К определению термодинамической температуры с помощью уравнения Клаузиуса — Клапейрона.

Клаузиуса — Клапейрона уравнение 323 [c.477]

Принцип Ле Шателье и уравнение Клаузиуса — Клапейрона [c.47]

Таким образом, изменение давления пара в процессах испарения и возгонки при изменении температуры может быть предсказано принципом Ле Шателье и количественно вычислено по уравнению Клаузиуса — Клапейрона. Исходя из прин- [c.47]

I Р-Г-плоскости задается формулой Клаузиуса — Клапейрона [c.241]

Клаузиуса — Клапейрона формула см. Клапейрона уравнение Клубки дислокаций 70 Кобле ползучесть 212, 214, 224—226 236 [c.280]

Так как чистый этан—это пар при температуре и давлении системы, фугитивность гипотетического жидкого состояния можно было бы определить при давлении пара при 400 К- Однако в этом случае температура системы выше критической температуры этана и давление пара должно быть определено с помощью экстраполяции. По одному методу давление пара экстраполируется за критическую точку с помощью соотношения Клаузиуса — Клапейрона. Согласно рис. 53, экстраполированное давление пара этана при 400 °К равно 191 атм. [c.280]

Клаузиуса — Клапейрона уравнение маций и напряжений магнитоупру- [c.553]

Позднее было сделано много тщательных измерений по установлению диаграммы энтропии и диаграммы состояния жидкого гелия, которые будут подробно рассмотрены ниже. Проведенные работы не содержат каких-либо новых открытий, однако они подчеркивают значение условий фазового равновесия при низких температурах между жидким и твердым гелием. Согласно третьему закону термодинамики, энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле должна обращаться в нуль. Х-аномалия в теплоемкости указывает на очень быстрое убывание энтропии в интервале нескольких тысячных градуса ниже Х-точки. Независимо от того, каким путем устанавливается упорядочение в этой области (что само по себе является чрезвычайно интересным вопросом), убывание энтропии должно сказаться на форме кривой плавления. Изменение давления плавления с температурой, согласно уравнению Клаузиуса — Клапейрона, равно отношению изменения энтропии к изменению объема. При исчезновении разности энтропий между жидкой и твердой фазами это отиошепие обращается в нуль. Поэтому, как было указано Симоном [13], изменение в наклоне кривой плавления тесно связано с явлением Х-иерехода, так как при этих температурах энтропия жидкости падает до значений, близких к энтропии твердой фазы. [c.788]

При определении прерывных n teM мы отмечали, что вентилем может быть граница раздела двух фаз. Для этого случая уравнение (8.165) называется уравнением Клаузиуса—Клапейрона и описывает равновесные фазовые переходы (испарение, сублимацию) в однокомпонентных системах. [c.222]

Сублимационно-охлаждающие системы являются одновременно авторегулирующимися в силу связи между давлением паров и температурой на сплошной поверхности, выраженной уравнением Клаузиуса — Клапейрона [c.80]

Всестороннее сжатие смещает температурные границы фазового равновесия. Для одновариантного равновесия, такого как эвтектика (эв-тектоид) или перитектика в бинарной системе, изменение температуры равновесия Tq в зависимости от давления определяется уравнением Клаузиуса — Клапейрона [c.27]

Для количественной оценки процесса может быть использовано уравнение Клаузиуса — Клапейрона. Так, для монова-риантного равновесия и при наличии одной из фаз в газообразном состоянии это уравнение выглядит следующим образом [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...