Опыт Штерна

Более точно ( 1%) степень поляризации пучка нейтронов можно определить непосредственным измерением интенсивности его компонентов, разделенных в сильном неоднородном магнитном поле (опыт Штерна — Герлаха на нейтроне). Результаты одного из подобных опытов приведены на рис. 23. Здесь кривая 1 соответствует неразделенному пучку, кривая 2 —разделенному неполяризованному пучку (/ = 0), кривая 3 — разделенному поляризованному пучку (поляризация Я = 80%). Между прочим, разделение пучка на два компонента является наиболее прямым [c.81]

Среднее значение проекции спина, находящегося в определенном состоянии. Опыт Штерна - Герлаха (см. 15) позволяет определить, находится ли спин в состоянии I п, -t- ) или I п, — ). [c.213]

Шредингера уравнение 60, 491 Штерна — Герлаха опыт 71 --- на нейтроне 81 [c.719]

Измерение спина атома может быть произведено в опыте Штерна-Герлаха(см. 15). Проекция спина на любое направление у атомов со спином 1/2 может принимать лишь значения + 1/2 — 1/2 (в единицах Й). Опыт типа ЭПР с использованием спина в качестве измеряемой динамической переменной может быть в принципе поставлен следующим образом (рис. [c.416]

Штерна—Герлаха опыт 37 [c.640]

Наиб, точный и при этом абс. метод намерения Р основан на эффекте Штерна — Герлаха. Пучок нейтронов пропускают через область с неоднородным магн. полем, в результате чего он расщепляется на 2 пучка, обладающих противоположными направлениями поляризации Р (см. Штерна — Герлаха опыт). Отношение интенсивностей этих пучков онределяет степень поляризации падающего пучка нейтронов. Такое устройство применяют для создания полностью поляризованных пучков нейтронов, но светосила этого метода невелика, т. к. для полного разведения пучков в пространстве необходимо использовать узкие, сильно коллимированные пучки частиц. [c.72]

Противоположный случай, когда начальное распределение по координате узкое по сравнению с периодом электромагнитной волны, называют режимом Штерна-Герлаха. Поскольку распределение узкое, можно линеаризовать модовую функцию поля вблизи максимума функции /(х). Поэтому атом чувствует только градиент модовой функции. Импульсы опять дискретны, то есть отклонение атомов происходит на дискретные углы. Однако теперь эта дискретность связана с дискретной природой электромагнитного поля. [c.623]

Отношение спинового магнитного момента к механич. = 11 п1/ 8 == р//7 о (см. Магнитомеханическое отношение И -фактор). Спиновый М. электронов можно наблюдать в опытах по отклонению пучков атомов с нулевым орбитальным моментом в неоднородных магнитных полях (см. Штерна—Герлаха опыт). [c.38]

П. н. осуществляют также отражением от ферромагн. зеркал. При определённых условиях полное отражение испытывают нейтроны со спинами, параллельными намагниченности ферромагнетика. Поляризатором нейтронов может служить и неоднородное магн. поле. Пучок нейтронов, проходя через такое поле, расщепляется на два пучка, т. к. на нейтроны с двумя разны- ми ориентациями спинов действуют противоположно направленные силы (см. Штерна — Герлаха опыт). [c.577]

Опыт Штерна и Герлаха. О. Штерн предложил (1921) идею эксперимента по измерению магнитного момента атома, который был выполнен им совместно с В. Герлахом (1922). По классическим представлениям в пучке атомов магнитные моменты направлены под всевозможными углами к оси Z и, следовательно, в (15.15) принимает весь интервал значений от IPml ДО - IPml, где 1р -модуль магнитного момента. Пучок атомов вдоль оси X (см. рис. 52) распределяется на экране П между А п В. Наибольшие отклонения испытывают атомы, магнитные моменты которых коллинеар-ны оси Z. По этим отклонениям можно определить модуль магнитного момента атома. [c.94]

Чтобы пояснить ход рассуждений авторов парадокса ЭПР, рассмотрим следующий мысленный эксперимент. Пусть неподвижная метастабнльная частица с нулевым спином распадается на две разл. частицы со спином /2 (напр., электрон и позитрон). Пропуская частицу I (электрон) через установку Штерна — Герлаха (см. Штерна — Гершха опыт), можно определить проекцию её спина на направление г магн. поля в установке. Если она положительна, то для второй частицы (позитрона) соответствующая проекция спина 5 , должна быть отрицательна, т. к. полный спин системы сохраняется. Т. о., значение Sji можно установить, не воздействуя на частицу 2. Согласно условию 2, существует элемент физ. реальности, отвечающий проекции спина Sj,. [c.498]

ШТЕРНА - ГЕРЛАХА ОПЫТ — опыт, в к-ром было доказано наличие магнитного момента атома, дискретно ориентирующегося относительно внешнего магнитного поля (явление пространств, квантования). Осуществлен О. Штерном (О. Stern) и В. Герлахом (W. Gerla h) в 1922 г. с атомами Ag и впоследствии повторен с др, элементами. [c.425]

Эта модифицированная форма уравнения Штерна - Фольмера позволяет оп[)( --дплить графически f и А, Па график(1 запис.имости Р /АР от 1/[01 гипиюпии [c.286]

Опыт показывает, что формула Штерна-Фольмера выполняется только при малых концентрациях тушителя (обычно при 0,1 моль/л) и при малыз вязкостях (при вязкостях обычных растворив [c.250]

Схема опыта Штерна—Герлаха И — источник атомов К — щели, формирующие пучок Л", 8 — полюса пост, магнита, создающего неоднородное магн. поле П — пластинка, на к-рую оседают атомы Д — величина отклонения пучка от первонач. направления. Опыт производится в вакууме. [c.857]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...