Число зарядовое

Вводится понятие проекции изотопического спина в пространстве %, т), с изотопического спина. Изотопический спин Т для нуклона можем вычислить, зная число зарядовых состояний нуклона 2Г + 1 = 2. Отсюда изотопический спин нуклона Т = = V2. Проекция изоспина + Vj соответствует протону, а [c.363]

Для всех Э. ч. с ненулевыми значениями хотя бы одного из квантовых чисел Q, L, В, S, С, Ь существуют античастицы с теми же значениями массы т, времени жизни X, спина J и для адронов изотопич. спина ], но с противоположными знаками указанных квантовых чисел, а для барионов с противоположным знаком внутр. чётности Р. Частицы, не имеющие античастиц, наз. истинно нейтральными частицами. Истинно нейтральные адроны обладают спец. квантовым числом—зарядовой чётностью (т. е. чётностью по отношению к операции зарядового сопряжения) С со значениями I примерами таких частиц могут служить я - и Т1-мезоны (С =4-1), р - и ф-мезоны (С= - 1) и др. [c.602]

Под множественностью понимается число частиц сорта I (нуклоны, л-мезоны всех зарядовых состояний, /С-мезоны всех зарядовых состояний, античастицы и т. д.), образованных в каждом акте неупругого взаимодействия первичной частицы с отдельным ядром. Выход каскадных частиц зависит от энергии падающей частицы и вида ядра мишени. В табл. 15.8 представ- [c.245]

Итак, изотопический спин — величина, которая определяет число частиц в зарядовом мультиплете (группе), а третья проекция изоспина Т. = Тд связана с электрическим зарядом частицы, входящей в данный мультиплет (см. 71). [c.138]

Известно, что частица, обладающая спином s, может иметь в пространстве 2s -f 1 ориентаций спина относительно выделенного внешним магнитным полем направления. Это распространяется и на изотопический спин число возможных зарядовых состояний частицы, обладающей изотопическим спином Т, будет 27 4- 1. [c.363]

Распространение изотопического спина на тяжелые и мезонные частицы, объединение их в зарядовые (изотопические) семейства, введение странного числа — все это позволяет объяснить особенности процессов со странными частицами. [c.366]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

Нестрогие законы сохранения квантовых чисел элементарных частиц имеют место в одних типах взаимодействий и нарушаются в других. К таким квантовым числам относят изотопический спин, гиперзаряд, пространственную и зарядовую четности, С-четность и ряд других. [c.971]

Зарядовая четность С является внутренним квантовым числом так называемых истинно нейтральных частиц, у которых античастицы и частицы совпадают, а также нейтральных составных систем, которые при зарядовом сопряжении (замене частиц античастицами) переходят сами в себя. В слабых взаимодействиях нарушаются законы сохранения Р- и С-четности, но в большинстве случаев сохраняется комбинированная СР-чет-ность. В распадах нейтральных каонов нарушается и СР-четность. [c.971]

Это равенство выражает закон Мозли, открытый экспериментально. Закон Мозли показывает, что корни квадратные из рентгеновских термов зависят линейно от зарядового числа Z элементов. [c.294]

Для полноты упомянем еще одну операцию отражения, играющую важную роль в теории сильных взаимодействий. Эта операция состоит из зарядового сопряжения С и поворота на 180 вокруг изотопической оси у (см. гл. V, 6). Физическая величина, соответствующая симметрии относительно этой операции, называется G-четностью. Очевидно, что С-четность сохраняется только в сильных взаимодействиях. Поворот вокруг второй изотопической оси меняет знак третьей компоненты изотопического спина. Из-за этого в соответствии с (7.20) рассматриваемая операция не меняет электрического заряда при Б + 5 = О, в частности, у пиона. Это дает возможность приписать пиону определенное значение G-четности, оказывающееся отрицательным. Отсюда следует важное для теории сильных взаимодействий утверждение о невозможности превращения четного числа пионов в нечетное под влиянием сильных взаимодействий. [c.296]

Более детального развития теории строения атома Бор достиг, исходя из модели Резерфорда. Основываясь на опытах по рассеянию а-частиц тонкими металлическими пленками, Резерфорд, как известно, предложил так называемую ядерную" теорию атомов, которая предполагает, что атом состоит из тяжелого положительно заряженного ядра (размеры которого малы по сравнению с размерами всего атома) и вращающихся вокруг него электронов. Заряд ядра равен - -Ze, где е—заряд электрона, а Z — зарядовое число элемента, равное его порядковому номеру в периодической [c.18]

Запрещенные линии 53, 230, 244, 253, 437 Заряд эффективный 49, 310 Зарядовое число 18 Зеемана эффект 41, 331 [c.637]

Потенциальная энергия взаимодействия двух атомов с зарядовыми числами Zj и Za при потенциале Томаса — Ферми определяется формулой [c.37]

Нуклоны и нуклонные резонансы (т. е. резонансы, имеющие такие же значения странности (5=0) и изоспина (Т=1/2), как и нуклоны). Таких адронов известно 14x2 = 28 (двойка учитывает число зарядовых состояний, равное 2Г-Ы). Нуклонные резонансы обозначаются так же, как и нуклоны, но с указанием массы (в Жэв) [c.288]

На рисунке 61 изображены схемы последовательных превращений во всех четырех радиоактивных семействах. По оси абсцисс отложены зарядовые числа Z, а по оси ординат — массовые числа ядер А. В представленной схеме а-распад ведет к смещению влево на два интервала и вниз на четыре интервала, (i-распад ведет к сдвигу по горизонтали направо на один интервал. Семейство урана начинается изотопом и заканчивается стабильным изотопом RaG (старое название), т. е. свинцом РЬ . Семейство тория начинается торием и заканчивается устойчивым изотопом ThD (старое название), т. е. РЬ ° . Конечным продуктом семейства актиния является A D (старое название), т. е. стабильный изотои РЬ . Семейство нептуния заканчивается стабильным изотопом Bi2oa [c.209]

Каждой элементарной частице с данным набором четырех чисел (зарядов) (е, В, 1 , 1 ) соответствует другая частица, у которой все эти четыре числа имеют противоположные знаки. Причем масса спин, время жизни у частиц одинаковы. Такие две частицы и об разуют пару частица — античастица. Заметим, что только одно временное изменение знака всех четырех зарядов приводит к ан тичастице. Частицы, у которых все четыре заряда равны нулю при изменении знаков заряда (при зарядовом сопряжении) перехо дят сами в себя. [c.355]

Поражает как обилие элементарных частиц, так и их разнообразие. Резко различаются между собой их массы, времена жизни (напомним, что это далеко не все характеристики частиц). Почти у каждой частицы имеется ее двойник — античастица, в связи с чем их число сразу же должно быть увеличено почти вдвое. В ряде случаев част1щы имеют различные зарядовые состояния, например под символом кси-гиперона 2 скрываются две частицы — нейтральный и отрицательно заряженный кси-ми-нус-гиперон S , под символом К следует понимать две частицы — нейтральный каон и положительно заряженный АГ -ка-он. Больпше группы частиц объединены под названием резонансы . Характерным для этих частиц является их малое время жизни ( 10 с), все они рассматриваются как различные возбужденные состояния одной частицы, например нуклона. И здесь символы отдельных резонансов больше указывают на их существование, нежели на действительную картину наличия множества частиц, принадлежащих данному резонансу и отличающихся друг от друга зарядовыми состояниями, массой и временем жизни. Так, нуклонный резонанс А, открытый в 1951 г. Э. Ферми в опытах по рассеянию пионов на протонах, включает в себя следующие частицы. [c.186]

Ситуация еще более усложняется в случае многозарядных примесных центров, которые, могут связывать два электрона (дырки) и более с различными энергиями. Например, атом меди в германии создает три акцепторных уровня (АЕое = 0,79 эВ), удаленных на 0,04 и 0,33 эВ от потолка валентной зоны и на 0,26 эВ от дна зоны проводимости. Это значит, что атом меди может присоединять к себе три электрона (из числа электронов, образующих валентные связи в гермави1и) и аходитвся в четырех зарядовых состояниях Си , Си-, Си и Си -. [c.94]

Зарядовая четность нейтральных мезонных резонансов с нулевыми странностью, очарованием и другими характеристиками, входящих в состав изотопического мультиплета, обозначается символом Сп. Надежно установленные квантовые числа мезонных резонансов в табл. 36.5 подчеркнуты отсутствие черты означает, что указанные квантовые числа наиболее вероятны. Цифры п скобках после символа частицы, например К (892), означают массу частицы в мегаэлектрон-вольтах и служат для идентификации данной частицы. Остальные обозначения те же, что в табл. 36.4. [c.992]

Фотон как истинно нейтральная частица обладает определенной зарядовой четностью, равной —1. Так как четность, как мы уже говорили, мультипликативна, то система четного числа фотонов зарядово четна, а система нечетного числа фотонов зарядово нечетна. Поэтому в электромагнитных процессах невозможно превращение одного фотона в два и вообще нечетного числа фотонов — в четное и наоборот. Это ограничение (теорема Фарри) играет важную роль в квантовой электродинамике (см. 6). [c.295]

Под влиянием такого рода переходов между состояниями К и К возникает небольшое взаимодействие. Чтобы понять, к чему это взаимодействие приведет, надо принять во внимание, что если некоторая величина не сохраняется, то она меняется со временем. Поэтому, если в начальный момент у нас был мезон К , так что странность точно равнялась +1, то через какое-то время это состояние частично перейдет в К (вспомним, что в квантовой механике возможна суперпозиция, т. е. наложение различных состояний). Этот процесс удобно пояснить аналогией с двумя маятниками, иемющими одинаковые собственные частоты и слабо связанными друг с другом. Если один из маятников (К ) раскачать, то через некоторое время начнет раскачиваться и второй маятник (К ), отбирая энергию у первого. Возникает вопрос, существует ли такая суперпозиция состояний К и К , квантовые числа которой не меняются со временем. Если принять (до осени 1964 г. в этом не сомневался никто), что сохраняется СР-четность (см. 2, п. 9), то эти суперпозиции найти нетрудно. Каон при зарядовом сопряжении С переходит в антикаон, а при инверсии Р его волновая функция (при нулевом импульсе) меняет знак (каон нечетен). Обозначая через К и К волновые функции соответствующих частиц, действие операций С и Р можно записать в виде [c.410]

Для зарядового номера Z атома, в котором впервые появляется электрон с данным значением квантового числа I, В. М, Клечковский предложил выражение [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...