Плотность чистых металлов

Значения плотности чистых металлов приведены в гл. V. [c.197]

В настоящей работе проведены исследования растворимости цезия в литии в расплавленном состоянии от 473 до 1273° К по данным о плотности чистых металлов и их смеси, полученным методом гидростатического взвешивания. Подобное описание метода и установки опубликовано в работе [1]. [c.106]

Проведено экспериментальное определение концентрации цезия в литии а расплавленном состоянии от 473 до 1273° К по данным о плотности чистых металлов и их смеси. Представлены также данные по плотности и коэффициенту объемного расширения цезия в интервале температур от точки плавления до 1300° К. Весовая концентрация цезия вычислена с использованием правила аддитивности. Оценена точность полученных результатов. [c.220]

Примечание. Плотность чистых металлов см. в приложении V. [c.304]

Согласно современным представлениям в обычных чистых металлах плотность дислокаций, т. е. количество дислокаций, приходящееся на единицу поверхности, равняется 10 —10 см . Механические свойства металлов зависят от количества дислокаций и особенно от способности их к перемещению и размножению, о чем будет сказано дальше. [c.30]

Представление о том, что коррозия порождается разностью потенциалов между анодными и катодными участками и ее скорость пропорциональна этой разности, лежит в основе так называемой теории микрогальванических элементов Определенный вклад в суммарную скорость коррозии этот фактор действительно вносит. Однако вклад этот весьма невелик, обычно меньше 1—2 %, и исчезающе мал для чистых металлов. В первом приближении поверхность корродирующего металла можно считать изопотенциальной. Скорость коррозии определяется значением анодной плотности тока при коррозионном потенциале. Сказанное относится к микрогальваническим элементам, но не к полиметаллическим системам, где коррозия происходит при контакте разнородных металлических частей значительных размеров. Количественный анализ этих явлений приведен в [2а и 2Ь]. — Примеч. ред. [c.24]

В отличие от нержавеющей стали 18-8, титан имеет низкую критическую плотность тока пассивации и в хлоридах, и в сульфатах, поэтому пассивность в кипящей 10 % НС1 может быть достигнута легированием титана 0,1 % Pd или Pt [15]. Чистый металл корродирует в той же кислоте с очень высокой скоростью (см. рис. 24.1). [c.78]

Эмиссионная пятнистость. Эмиссионные свойства поверхности всякого катода (термо-, авто- и фотоэлектронного) неодинаковы. На ней существуют участки с различной работой выхода электронов. Различие плотности тока в отдельных участках катода, особенно при низких температурах, доходит до такой степени, что практически весь эмиссионный ток течет только через участки с наименьшей работой выхода. Это явление, заметное и у чистых металлов, но особенно резко выраженное у пленочных катодов, называют эмиссионной пятнистостью. [c.68]

При кристаллизации чистых металлов вследствие флуктуации появляются выступы на межфазной поверхности. Выступы образуются в результате преимущественного развития плоскостей кристалла с высокой плотностью упаковки атомов вследствие [c.441]

По мере увеличения плотности дислокаций до 10 —10 см/см , что соответствует хорошо отожженным чистым металлам, прочность материала падает. Дальнейшее повышение плотности дислокаций сопровождается увеличением прочности. При этом движение дислокаций сильно затруднено из-за их взаимодействия с различными дефектами кристалла, в том числе и с другими дислокациями. [c.325]

В сплавах, содержащих такие дисперсные частицы, плотность дислокаций, уже при малых степенях деформации (е 5%) оказывается значительно большей, чем в соответствующих чистых металлах, но распределены дислокации по всей матрице более однородно и хаотично. Признаки ячеистой структуры появляются при степенях деформации, значительно больших, чем в чистых металлах. [c.351]

Электрические свойства некоторых чистых металлов приведены в табл. 27. Наилучшей проводимостью после серебра обладают медь и алюминий, они и являются наиболее распространенными проводниковыми материалами. Проводимость отожженного проводникового алюминия составляет приблизительно 62% проводимости стандартной меди, но плотность алюминия мала, поэтому проводимость 1 кг алюминия составляет 214% проводимости [c.239]

Представленная схема хорошо согласуется со многими экспериментальными фактами, обнаруженными методами электронной микроскопии и P А в чистых металлах, подвергнутых интенсивной деформации равноосной формой зерен, значительными искажениями кристаллической решетки, наличием дислокаций высокой плотности в границах зерен и т. д. Вместе с тем закономерности структурных изменений и механизм формирования наноструктур в различных сплавах при интенсивных деформациях остаются еще мало изученными, и их выявление остается актуальной проблемой, требующей дальнейших исследований. [c.47]

В отожженных чистых металлах плотность дислокаций составляет 10 — 10 на 1 см в деформированных 10 —10 на 1 см , а в сильно наклепанном металле — до 10 на 1 см . [c.8]

Теплопроводность большинства расплавленных чистых металлов меньше, чем в твердом состоянии, за счет уменьшения плотности. [c.8]

Сочетания уникальных свойств алюминия — малая плотность, низкое электрическое и тепловое сопротивление, высокая пластичность, коррозионная стойкость, высокая механическая прочность (которая достигается при легировании алюминия различными элементами) — обеспечили широкое применение как чистого металла, так и сплавов на его основе. [c.21]

Магни11 — двухвалентный материал серебристо-белого цвета. По распространенности в природе он занимает восьмое место среди всех элементов и шестое —среди металлов. Атомная масса магния 24,32, а плотность, чистого металла при 20° С равна 1,738 г/см Металл имеет гексагональную плотноупако-ванную решетку, плавится при 650 С и кипит при 1107° С. Удельная теплоемкость 1,030 кДж/(кг-град) (при 20° С), удельная теплопроводность 157,5 Вт/(м-град) (прн 20° С), электрохимический эквивалент 0,126 мг/Кл. Стандартный электродный потенциал Фме Н-/м8= 2>37 В, но в 3%-ном растворе хлорида натрия потенциал электрода равен —1,63 В (н. к. э.) или —1,38 Н (Н.В.Э.). [c.124]

Технически чистые металлы характеризуются низкими прочностными свойствами, поэтому в машиностроении применяют главным образом их сплавы. Сплавы на основе железа называют черными, к ним относят стали и чугуны на основе алюминия, магния, титана и бериллия, имеющие малую плотность — легкими цветными на основе меди, свипца, олова и др. — тяжелыми цветными на основе цинка, кадмия, олова, свинца, висмута и других металлов — легкоплавкими цветными на основе молибдена, ниобия, циркония, воль4)рама, ванадия и других металлов — тугоплавкими цветными. [c.5]

Пиппардовский вариант выражения (21.14) для чистого металла имеет множитель ехр( - R/ q) в подынтегральном выражении. Благодаря этому выражение для плотности тока переходит в обычное выражение Лондона, когда А меняется очень медленно. Медленность означает, что компоненты Фурье А имеют волновые векторы q, удовлетворяющие ус.повпю < 1. Это справедливо и в наших вариантах теории как в том, который выражается уравнением (20.20), так и r выраженном уравнением (21.14) в высшем приближении. Таким образом, подынтегральное выражение (21.14) требует поправок типа введенных Пиппардом, однако зависимость от R может отличаться от простой экспоненциальной. [c.716]

Это выражение и применялось Фабером и Пипнардом. Для оценки плотности состояний на поверхности Ферми и нахождения они также использовали данные по теплоемкости. Таким же образом можно оценить и Фабер и Пиппард предположили, что в чистых металлах S подобрали постоянные так, чтобы получить истинную глубину проникновения при Т = 0° К. Результаты их вычислений приведены в табл. 2. Они использовали (25.5) и нашли наилучшее согласие при а = 0,15. [c.725]

Т. е. Тф р тем меньше, чем больше длина закрепленного отрезка дислокации. При L = = 1 мкм ( 3-103 Ь), соответствующей плотности дислокаций N = = 10 см 2, тф р =3-Ю- G, что хорошо согласуется с пределом текучести чистых металлов. [c.66]

Перечислим факты, которые необходимо учитывать при анализе возможной роли каждого из этих механизмов 1) сверхпластичность проявляется чаще всего в ультрамелкозернистом состоянии, причем не только в двухфазных сплавах, но даже в чистых металлах. Однако на двухфазных сплавах, как правило, удается добиться более высокой пластичности 2) процесс протекает с малой скоростью 3) напряжение течения в условиях сверхпластичности (интервал II) а) необычно резко чувствительно к скорости деформации, причем зависимость a=f e) и соответственно величины т носит экстремальный характер б) уменьшается с уменьшением величины зерна) 4) в процессе сверхпластичного течения, несмотря на очень большую степень деформации, зерна остаются равноосными или слегка вытягиваются в направлении деформации, плотность дислокаций в зернах почти не изменяется, дислокационные скопления, в том числе у границ зерен, не возникают, соответственно упрочнение материала очень мало. В отличие от этого деформация в скоростном интервале III сопровождается увеличением плотности дислокаций и упрочнением. [c.563]

В табл. 11-1 приведены некоторые данные о значениях коэффициента теплопроводности для разных веществ. Из нее видно, что наихудшими проводникам тепла являются газы, для которых Я = 0,006 -f-- 0,6 вт1 м-град). Некоторые чистые металлы, наоборот, отличаются высокими значениями X и для них величина его колеблется от 12 до 420 втЦм -град). Примеси к металлам вызывают значительное уменьшение коэффициента теплопроводности. Так, у чугуна X тем меньше, чем больше содержится в чугуне углерода. Для строительных материалов Я = 0,164-1,4 вт/ (м-град). Пористые материалы, плохо проводящие тепло, называют теплоизоляционными и для, них значения X находятся в пределах от 0,02 до 0,23 вт1 м-град). К этим материалам относят шлаковату, минеральную шерсть, диатомит, ньювель, совелит, асбест и др. Чем более порист материал, т. е- чем больше содержится в нем пузырьков малотеплопроводного воздуха, чем меньше его плотность, тем менее он теплопроводен. Очень широкое применение получил теплоизоляционный материал диатомит в 1 см которого содержится до 2-10 скорлупок, заполненных внутри воздухом. [c.139]

Наноструктурные порошки после шарового размола. Шаровой размол является широко известным методом получения наноструктур в порошковых материалах. Однако до сих пор нерешенной проблемой является ком-пактирование таких наноструктурных порошков с достижением полной плотности вследствие их высокой твердости и низкой термостабильности [25]. В этой связи большой интерес представляет успешная ИПД консолидация порошков ряда чистых металлов и сплавов, подвергнутых шаровому размолу [25-27,100]. [c.52]

Описание структурной модели. Результаты представленных в 2.1 экспериментальных исследований, а также приведенные в п. 2.2.1 представления о неравновесных границах зерен являются базисом для разработки структурной модели наноструктурных материалов, полученных ИПД [12, 150, 207]. Предметом этой модели является описание дефектной структуры (типов дефектов, их плотности, распределения) атомно-кристаллического строения наноструктурных материалов, а задачей — объяснение необычных структурных особенностей, наблюдаемых экспериментально высоких внутренних напряжений, искажений и дилатаций кристаллической решетки, разупорядочения наноструктурных интерме-таллидов, образования пересыщенных твердых растворов в сплавах, большой запасенной энергии и других. На этой основе становится возможным объяснение, а также предсказание уникальных свойств наноструктурных материалов (гл. 4 и 5). Вместе с тем, как было показано выше, типичные наноструктуры в сплавах, подвергнутых ИПД, весьма сложны. Более простым является пример чистых металлов, где основным элементом наноструктуры выступают неравновесные границы зерен. Структурная модель металлов, подвергнутых ИПД, может быть представлена следующим образом. [c.99]

Чистые металлы. Структура чистого Ni, подвергнутого ИПД кручением (5 оборотов при комнатной температуре, Р = = 7ГПа) [103], характеризовалась очень мелкими зернами равноосной формы со средним размером около 100 нм, содержащими высокую плотность решеточных дислокаций (рис. 3.1) (см. также п. 1.2.1). Сложный дифракционный контраст свидетельствовал о наличии внутренних упругих напряжений. Зерна имели преимущественно большеугловые границы, что подтверждается видом дифракционных картин, содержащих большое количество рефлексов, расположенных по окружностям. Эти данные находятся в согласии с результатами других структурных исследований Ni после интенсивной деформации кручением [23, 55]. [c.123]

Из формулы (8.6) следует, что плотность термоэлектронного тока определяется температурой эмиттирующей поверхности и работой выхода. Так как обе эти величины стоят в показателе эскпонеьггы, то зависимость тока от них очень сильная. Так, повышение тем1]е-ратуры вольфрамового катода от 1000 до 2500 К вызывает увеличение тока эмиссии примерно на 16,порядков покрытие вольфрамового катода одноатомным слоем цезия, уменьшающим работу выхода с 4,52 до 1,36 эВ, вызывает увеличение плотности тока примерно па 14 порядков. Поэтому в настоящее время катоды из чистых металлов практически не применяются (кроме катодов специального назначения). [c.213]

Электроплаетический эффект был впервые исследован в работах О. А. Троицкого и В. И. Спицина [102—103] в условиях статического растяжения и при испытаниях на ползучесть. Они установили, что при пропускании электрического тока через испытываемый образец происходит снижение уровня его прочностных характеристик. Постоянный ток при одной и той же плотности оказывает большее воздействие на пластическую деформацию металлов, чем переменный ток. Наибольший электропластический эффект, однако, наблюдается при пропускании через металл импульсного тока высокой частоты — порядка 10 А/мм в течение 10 с. Было установлено, что снижение прочностных характеристик более ярко проявляется для сплавов, чем для чистых металлов с ростом температуры и скорости деформации электропластический эффект проявляется в меньшей степени. В последних работах [104—105] исследовалось влияние тина кристаллической решетки испытываемого материала и геометрии образцов на величину снижения прочности при наложении на материал импульсного тока. [c.35]

За критерий структурных изменений принималась истинная (физическая) ширина линий на рентгенограмме р, которая для чистых металлов и равновесных твердых растворов является результируго-щей средней величины блоков и дисперсии упругой деформации кристаллической решетки (микронапряжений) и служит характеристикой плотности содержащихся в металле дислокаций (р = [c.20]

Информация о влиянии увеличения исходной плотности дислокаций (холодной деформации) на длительность инкубационного периода в сталях и чистых металлах неоднозначна [58, 99, 114]. Холодная деформация на 10—20% увеличивает дозу до порообразования в сталях 304, 316, 1. 4970 1. 4981 [59, 991 в меди же с предварительной деформацией на 5% доза до порообразования снижается от 1,4 до 0,6 с/а в случае облучения в высоковольтном микроскопе при 250° С [114]. Это, вероятно, обусловлено различием исходной плотности дислокаций в чистых металлах и сложных спласах. [c.146]

Если щелочные металлы образуют сплавы с Си, Ag или Аи, то сохраняется электронная концентрация, равная одному электрону на атом. Вероятность нахождения электронов проводимости в сравнительно глубоких потенциальных ямах Си+, Ag+ или Аи+ при этом достаточно велика. Так как при образовании сплавов щелочных металлов с Си, Ag или Аи их объем по сравнению с суммой объемов чистых металлов заметно уменьшается [17], то следует считать, что средняя электронная плотность вблизи ионов Си+, Ag+ или Аи+ превышает один электрон проводимости на каждый ион. Это означает, что в дополнение к электронам проводимости, поставляемым благородными металлами, электроны щелочных металлов, с некоторой вероятностью, также находятся в потенциальных ямах ионов благородных металлов. Переход электронов к потенциальным ямам благородных ионов является, по-видимому, главной причиной освобождения энергии при образовании сплавов щелочных металлов с благородными. Согласно Паулингу [279] этот вопрос тесно связан с электроотрицательностью , т. е. способностью атома притягивать к себе электроны. [c.10]

Многие реальные тела не подчиняются закону четвертых степеней Стефана—Больцмана. Так, для ряда чистых металлов плотность лучистого теплового потока пропорциональна температуре в больших степенях, а для газов — наоборот, в меньщих степенях, чем четвертая степень, [c.284]

Для металлов характерны те же эффекты, что и для полупроводников, но из-за большого затухания Г. эти эффекты становятся заметными лишь при темп-рах ниже 10К, когда вклад в затухание за счёт колебаний решётки становится незначительным. Распространение упругой волны в металле вызывает движение положит, ионов, и если электроны не успевают следовать за ними, то возникают электрич. поля, к-рые, воздействуя иа электроны, создают электронный ток. В случае продольной волны изменения плотности создают пространственный заряд, к-рый иепосредственпо генерирует электрич. поля. Для ноперечных воли изменения плотности отсутствуют, но смещения положит, ионов вызывают осциллирующие маги, поля, создающие электрич. поле, действующее на электроны. Т. о., электроны получают энергию от упругой волны и теряют её в процессах столкновения, ответственных за электрич. сопротивление. Электроны релакснруют путём столкновений с решёткой положит, ионов (примесями, тепловыми фононами и т. д.), в результате чего часть энергии возвращается обратно к упругой волне, к. рая пе-реносшсн решёткой положит, ионов. Затухание Г. в чистых металлах при низких темп-рах пропорционально частоте. Если металл — сверхпроводник, то при темп-ре перехода в сверхпроводящее состояние электронное поглощение резко уменьшается. Это объясняется тем, что с решёткой, а следовательно, и с упругой волной взаимодействуют только нормальные электроны проводимости, число к-рых уменьшается с понижением темп-ры, а сверхпроводящие электроды (объединённые в куперовские пары — см. Сверхпроводимость), число к-рых при этом растёт, в поглощении Г. не участ. вуют. Разрушение сверхпроводимости внеш. маги, полем приводит к резкому возрастанию поглощения. [c.477]

Лондоновскип случай осуществляется обычно в чистых металлах переходных групп периодич. системы элементов и в нек-рых интерметаллич. соединениях. Пип-пардовский случай, как правило, имеет место для чистых сверхпроводников непереходных групп. Вблизи темп-ры сверхпроводящего переходи в рамках Бардина — Купера — Шриффера модели (лондоновский случай) б1 (1 — TIT с)., где п — полная плотность [c.497]

Аномальный С.-э. описывает ситуацию при i > б он наблюдается в СВЧ-диапазоне в чистых металлах при низких темп-рах. Связь между плотностью тока / и полем Е является здесь нелокальной, т.е. значение тока в век-рой точке проводника определяется полем в окрестности этой точки с размером г- I. Задача о распределении поля сводится к ингегро-дифференц. ур-Бию, решение к-рого даёт, в частности, асимптотич. закон убывания поля Е. Наряду с компонентой, убывающей на расстоянии б от поверхности, наблюдается медленное убывание на расстоянии 1. Выражение для б в этом случае иное. Напр., для предельно аномального С.-э., т. е. при б < г, глубина скин-слоя [c.541]

Катоды ламп тлеющего разряда работают при малых плотностях тока на их поверхностях (менее 10 А/см ), и их рабочая температура не превышает несколько сотен градусов Цельсия. Поскольку при этих температурах термоэлектронная эмиссия отсутствует, разрядный ток поддерживается эмиссией электронов из катода за счет бомбардировки катода положительными ионами, фотоэлектронной эмиссии и энергии метастабильных атомов. Этот механизм эмиссии малоэффективен, и поэтому для поддержания разряда требуется большое околокатодное падение потенциала (у катодов из чистых металлов до-19 291 [c.291]

При рассмотрении влияния величины Ay на скорость осаждения металла можно принять, что плотность шла ка плавки металлического хрома, содержащего более 80% А Оз, незначительно отличается от плотности жидкого глинозема и. может быть принята равной 3,0 г/сж . Олределение плотностей жидких расплавов хрома с алюминием проводилось в работе [119] методом иглы по уровню жидкого металла e предварительно отградуированном тигле при 1600—2100° К. При этом -плотность чистого алюминия оказалась равной при 1600° К 2,17 zj M и при 2100° К 2,03 г/см , что близко ж данным других авторов [29, 120, 121]. [c.86]

Большую опасность вызывает зональная ликвания, т. е. различный химический состав слитка в разных его частях. Причинами появления зональной ликвации являются избирательная кристаллизация, т. е. затвердевание в первую очередь чистого металла перемещение в результате диффузии и с потоками металла примесей из одной части слитка в другую всплывание загрязненного металла, имеющего меньшую плотность по сравнению с чистым металлом, в верхние области слитка. В слитках спокойной стали более грязным является металл прибыльной и подприбыльной части. Содержание серы, фосфора и углерода возрастает в головной части от поверхности к оси слитка. Внизу слитка, наоборот, содержание этих примесей убывает по направлению к центральной части. Развитию зональной ликвации способствует увеличение массы слитка, высокая температура разливкн стали, повышенное содержание водорода, встряхивание слитка при его затвердевании. Поэтому не рекомендуется двигать составы с налитыми изложницами до тех пор пока не произойдет полное затвердевание стали. [c.227]

Наибольший интерес представляют экспериментальные данные исследования электронной структуры аморфных сплавов, полученные с использованием спектроскопических методов. С помощью метода РФЭ было обнаружено, что плотность состояний на уровне Ферми N Er) в аморфных сплавах Pd — Си — Si и Pd — Si значительно ниже, чем N(Er) кристаллического Pd и что их РФС-спектры значительно отличаются, особенно в области Ег. Эти закономерности электронной структуры стали основой для формулирования известного критерия стабилизации аморфной структуры Нагеля-Тауца. Однако расчеты ПС электронов на основе моделей СПУ, как для чистых металлов, так и для сплавов (Fe — В) показали, что энергия Ферми Ef попадает в область максимума ПС. Детальный анализ парциальных плотностей состояний, отвечающих различным зонам, позволяет, по мнению авторов, сделать вывод, что данные спектроскопии (сплав Pd—Si) также не подтверждают электронный критерий стабилизации аморфной структуры, подразумевающий положение псевдощели в области Ег. Спектроскопические данные позволяют также предположить, что по крайней мере в сплавах Pd — Si перенос электронов от атомов Si к атомам Pd отсутствует, происходит перенос электронов только внутри атомов Pd. [c.19]

Для многих целей удобнее рассматривать удельную проводимость (величину, обратную сопротивлению) в функции состава. Так ак удельная проводимость относится к объему сплава, иногда считают более правильным выражать состав сплава в объемных процентах вместо обычных атомных или весовых процентов, в некоторых случаях это приводит к упрощению результатов. Так, в случае двух металлов, совершенно не растворимых в твердом состоянии, кривая проводимости в зависимости от объемного состава будет прямой линией экспериментально установлено, что от этого правила имеются только небольшие отклонения. В этом случае о бъемный состав можно легко определить по плотностям составляющих металлов, но при образовании твердого раствора или химического соединения объемный состав вычислить нельзя, так как при образовании сплава изменяются относительные атомные объемы в некоторых случ аях эти изменения могут быть значительными. При образовании твердых растворов выражение состава в объемных величинах не приводит к существенному упрощению кривых. В учебниках иногда указывается, что в системах с опраниченной растворимостью в твердом состоянии (см. рис. 6), где в равновесии НЗ ходятся два твердых раствора различных составов, график проводимость — объемный состав в двухфазной области будет прямой линией, соединяющей цроводимости чистых фаз. Ясно, однако, что идеальная прямая линия получается лишь при нанесении проводимости в зависимости от объемного содержания Р-фазы, которое обычно заметно отлич ается от объемного содержания металла В. [c.294]

С увеличением Де, плотность полос скольжения возрастает, и в конце концов циклическое упрочнение становится выше по мере того, как все новые системы скольжения вынуждены действовать, а деформация становится все равномернее. Полная кривая "циклическое напряжение — циклическая деформация" для монокристаллического суперсплава при комнатной температуре аналогична этим кривым у чистых металлов со структурой г.ц.к. [12]. При очень низких и очень высоких значениях Де, с ростом Де, растет и величина Дсг, однако при промежуточных Де , величина ДсХ относительно постоянна. Думают, что это плато характеризует сдвиговое напряжение, необходимое для создания устойчивых полос скольжения, каждая из которых вносит свою малую долю деформации. Аккомодация роста Де, может идти при неизменном уровне До" до тех пор, пока не будет достигнута некоторая критическая плотность устойчивых полос скольжения. У поликристаллических материалов зона плато имеет некоторый положительный наклон, так как из-за различия в ориентицовках приведенное сдвиговое напряжение у одних зерен больше, чем у других. [c.343]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...