Коэффициент аккомодации газов

Теоретически уровень давления газа не должен оказывать влияния на величину коэффициента аккомодации газа на чистой поверхности твердого тела. [c.57]

Как видим, газы очень малого молекулярного веса (водород и гелий) слабо аккомодируются стенкой все остальные газы имеют коэффициент аккомодации около 0,9 и вьппе. [c.137]

Если влияние диссоциации несущественно, то при дозвуковых скоростях движения газа, когда кинетическая энергия потока относительно мала, коэффициент аккомодации может быть выражен через соответствующие значения температуры [c.138]

Переход к свободно-молекулярному режиму течения связан с дальнейшим ухудшением интенсивности теплообмена. В этом случае перенос теплоты между газом и стенкой определяется коэффициентом аккомодации и ухудшается с уменьшением числа взаимодействующих с поверхностью молекул. [c.393]

Числовые значения ф, полученные в опытах, показывают, что при течении газа со скольжением дополнительное тепловое сопротивление создается не только вследствие температурного скачка, но и вследствие изменения условий теплообмена в пограничном слое. В самом деле, величине ф = 2,3 соответствует коэф )ициент аккомодации о = 0,573, тогда как непосредственно измеренные для воздуха величины коэффициентов аккомодации а = 0,87 — 0,97. Следовательно, дополнительное тепловое сопротивление при течении газа со скольжением больше теплового сопротивления, обусловленного скачком температур. [c.403]

При высоких давлениях X зависит от давления. В табл. 15.4 приведены зависимости теплопроводности некоторых газов от давления. При низких давлениях, когда длина свободного пробега молекул сравнима с размерами сосуда (для большинства систем при р<10 Па), теплопроводность пропорциональна давлению газа и стремится к нулю с уменьшением давления. В этих условиях теплопроводность определяется не только свойствами газа, но и энергообменом на границах, который характеризуют коэффициентом аккомодации. [c.339]

Линейная теория приводит к выводу, что скорость газа на поверхности u" (S), называемая скоростью скольжения , пропорциональна касательному напряжению на поверхности х. Для рассматриваемых условий существенно, насколько полно происходит потеря продольной составляющей импульса после столкновения и отражения молекул от поверхности. Этот эффект характеризуется коэффициентом аккомодации продольной составляющей импульса (аналогичным по структуре коэффициенту энергетической аккомодации). Существующие экспериментальные данные показывают, что этот коэффициент близок к единице (полное торможение падающего потока после столкновения и отражения молекул от поверхности). Поэтому итоговое соотношение линейной кинетической теории приведем для этого частного случая. Оно имеет вид [c.67]

Тепловой поток от газа к стенке (или обратно) зависит от коэффициента аккомодации, который представляет собой следующее отношение [c.239]

Коэффициент /, как и коэффициент аккомодации 7, зависит от большого количества факторов, отражающих конкретные условия взаимодействия молекул газа со стенкой. В частности, f зависит от природы газа и природы стенки, скорости газового потока как целого и других факторов. [c.258]

Коэффициент аккомодации зависит от состояния поверхности и колеблется в пределах 0,1—0,9. Уравнение (37) показывает, что в условиях, когда длина свободного пробега больше размеров системы, тепловой поток tjj. пропорционален давлению газа р. Кроме того, тепловой поток пропорционален не градиенту температуры АТ/1, а просто разности температур АТ, т. е. размеры системы не влияют на тепловой поток. [c.518]

Таблица 3.29. Приближенные коэффициенты аккомодации для некоторых газов

Коэффициент аккомодации для некоторых газов (приближенные значения) — кн. 4, табл. 3.29 [c.542]

Даже простое перечисление всех видов переноса в дисперсных системах делает очевидным тот факт, что эффективная теплопроводность такой системы является сложнейшей "функцией температуры, давления газа, химического состава материала и газа, пористости, размеров и формы частиц и пор, степени черноты и температуры граничных поверхностей, коэффициента аккомодации поверхности частиц по отношению к газу-наполнителю и многих других факторов. [c.345]

М, Су, Су — молекулярный вес, молекулярная й удельная объемная теплоемкость газа а — коэффициент аккомодации. [c.159]

Из рис. 1 видно, что пересчитанные из опытных кривых точки для неона, гелия и водорода (метод колебаний диска, диски стеклянные, 6=0,88 жж, Г 90° К) соответствуют результатам расчета по (9), если принять 01 = 02 = 0,95. Действительно, как следует из [12, 14—16], коэффициент аккомодации различных комбинаций газ — стенка при низких температурах близок к единице. Опытные точки для воздуха и углекислого [c.216]

Удовлетворительная сходимость обобщенного уравнения вязкости с известными уравнениями для глубокого вакуума, уравнением Максвелла, обобщенным уравнением теплопроводности и опытными данными позволяет считать его пригодным для приближенных расчетов вязкости газов. Применимость этой зависимости для точного определения вязкости или коэффициента аккомодации может быть установлена лишь после специальной экспериментальной проверки, в которой раздельно должны,быть определены эти характеристики и сопоставлены с уравнением (8). [c.217]

Эта формула выведена для одноатомного газа, и, следовательно, в ней а — коэффициент аккомодации для энергии поступательного движения молекул [c.38]

Коэффициент аккомодации энергии существенно зависит ОТ состояния поверхности и в большинстве случаев является индивидуальной характеристикой измерительной ячейки. Поэтому поправку на температурный скачок рекомендуется исключать опытным путем, проводя измерения при различных давлениях газа. Построение опытных данных в координатах (1 / эксп р) Уравнение (7.33)] позволят найти значения и В Т). [c.424]

По экспериментальным данным для воздуха и конструкционных материалов коэффициенты термической аккомодации изменяются в пределах от 0,87 до 0,97. Для газов с небольшим молекулярным весом коэффициент аккомодации на поверхности специально очищенных металлов имеет малую величину. Например, для пары гелий — вольфрам л 0,02. [c.325]

Таким образом, в свободно-молекулярном потоке Т >Т, г. е. коэффициент восстановления больше его значения в сплошном потоке газа. Он не зависит от коэффициента аккомодации в то-м случае, когда теплообмен только конвективный. [c.328]

На практике в газовой термометрии длина свободного пробега молекул газа редко совпадает с диаметром соединительного капилляра (обычно это трубка с заметными размерами) и, таким образом, нарущаются условия, при которых выведена формула (3.32). Вместо нее используется значительно более сложное выражение, в которое входят диаметр трубки, коэффициент аккомодации, учитывающий столкновения молекул со стенкой трубки, молекулярный вес газа и его вязкость. Общее выражение для термомолекулярной разности давлений было впервые получено Вебером и Шмидтом [71]. Последующие работы в этой области как теоретические, так и экспериментальные [49, 62] показали, что термомолекулярная разность давле- [c.95]

Для дальнейшего необходимы данные о том, какая часть энергии — j, затрачивается или поглощается отдельно первой и второй фазами на превращение 2- 1 (пли 1 2) некоторой массы второй (первой) фазы, т. е. нужно задать соотношения для ij,. Эта проблема связана с разделением энергетического эффекта физико-химического процесса между составляющими и всегда требует своего разрешения из дополнительных соображений для любой двухтемпературпон модели ). Соотношения, определяющие ij,, будем называть аккомодационными, так как эти соотношения в некотором смысле аналогичны коэффициентам аккомодации в кинетической теории газов, характеризующим взаимодействие среды с поверхностями. [c.40]

ЛЕТомодельное решение о росте парового пузырька в перегретой жидкости 322 Адамара — Рыбчинского решение 254 Аддитивность 20, 206, 266 Аддитивные по массам величины 19 Аккомодации коэффициент (см. Коэффициент аккомодации) Аккомодационные соотношения 40 Акустическое излучение при пульсациях пу.зырька 200, 268, 302 Архимеда сила (см. Сила Архимеда) Асимметричные эффекты 173 Аэровзвесь (см. Газов.звесь) [c.333]

Дикинс ) определил значения коэффициентов аккомодации для различных газов при их взаимодействии с поверхностью из платины (табл. 12.4). [c.137]

Кнудсен предложил оценивать полнвту обмена энергией газовых молекул со стенкой коэффициентом аккомодации, определив его как отношение энергии, переданной молекулами разреженного газа стенке, к энергии, которую они передали бы при условии, что при соударении со стенкой скорость вынужденного движения становится равной нулю, а скорость теплового движения приходит в соответствие с температурой стенки. Коэффициент аккомодации выражается формулой [c.391]

Рис. 1.3.4. Линия ]гасыщс- Эта формула соответствует липей-ния SK в координатах р, т цому феноменологическому соотношению (1.1.77) с коэффициентом Kj = = Kfl/ Tsl), определяемым через коэффициент аккомодации и физические характеристики газа.

Приведенные в этом параграфе результаты получены в предположении, что молекулы газа, падающие на поверхность тела, не имеют соударений с отлетающими молекулами. Поэтому считают, что в газе имеет место максвелловское распределение скоростей хеплового движения молекул газа, на которое накладывается макроскопическая скорость газового потока.. Энергия падающих на стенку молекул определяется при этом с учетом как макроскопической скорости, так и скорости теплового движения молекул. Количество переданной стенке энергии определяется через коэффициент аккомодации [см. (11-28)]. [c.260]

В этих формулах а — коэффициент аккомодации k — отношение изобарной теплоемкости газа к изохор ной Ср/Су). [c.157]

В (7) и (8) й —отношение изобарной удельной теплоемкости газа к изохорной Рг—критерий Прандтля а , Qj — коэффициенты аккомодации, в общем случае различные для обоих пластин Кп—критерий Кнудсена, равный отнощению Л к о. Влияние температуры на безразмерную вязкость учитывается известными из опыта и теории температурными зависимостями величин. [c.214]

Результаты количественной проверки уравнения (8) иллюстрируются рис 1, на котором расчетные данные по безразмерной вязкости сопоставлены с опытными данными для воздуха, углекислого газа, гелия, неона и водорода [2, 8, И]. Кривые 1—4 получены по упрощенной формуле (9) для значений коэффициента аккомодации a=ai=Q2=l+0,9-l-0,3+0,l, причем следует отметить, что а= и а=0,1 являются граничными значениями величины а [4, 7, 12]. Коэффициент А при получении кривых 1—4 принят равным 0,912, поскольку конкретные данные о величинах й и Рг для указанных газов при низких давлениях и температурах в литературе отсутствуют. Точками на рис. 1 обозначены опытные данные [8, И], пересчитанные на зависимость =f(Кп) по методике, изложенной в [13], с учетом геометрии применявшихся в опытах установок. Влияние температуры и рода газа на величину Kn=f (Л) учитывалось формулой Сюзерленда, а соответствующие коэффициенты, необходимые для этих расчетов, были приняты по работе [5]. [c.216]

Рис. 1. Зависимость безразмерной вязкости и теплопроводности газов от критерия Кнудсена и коэффициента аккомодации.

Проблемы конвективного теплообмена при низких давлениях те же, что в обычной газодинамике и теплотехнике, осложненные, однако, дополнительными эффектами. Речь идет в конечном счете об определении количеств тепла, которыми обмениваются твердые поверхности различной формы с обтекающим эти поверхности потоком газа. Указанные количества тепла, отнесенные к единице площади и единице времени, будем называть удельными потоками тепла или.просто тепловыми потоками. После приведения к безразмерному виду i(Nu, St) тепловые потоки оказываются функциями многих безразмерных параметров, из которых в первую очередь надо назвать числа Рейнольдса Re, Маха М, энтальпийный фактор hw, коэффициент аккомодации а и коэффициент диффузного отражения о. Как известно, эффекты разреженности проявляются, начиная с некоторых значений числа Кнуд-сена Кп, представляющего собой отношение средней длины свободного пробега молекул к характерному линейному размеру. Эффекты разреженности прежде всего приводят к изменению условий на твердой поверхности обтекаемого тела вместо прилипания, т. е. непрерывного перехода температуры и скорости от значений в газе к значениям в теле, появляются скольжение газа и скачок температур у стенки. Что касается уравнений, описывающих процесс обтекания и теплообмена, то практически в настоящее время пользуются уравнениями Навье-Отокса. [c.36]

Влияние коэффициента аккомодации усиливается с увеличением степени разреженности газа. Замечено, что при больших числах Кнудсена (левая часть диаграммы) уменьшение коэффициента аккомода-40 [c.40]

Введен,Н ЫЙ здесь фактор а — коэффициевт выравнивания — означает долю отраженных молекул с кинетичеокой энергией, отвечающей температуре стенки, и который впоследствии был назван Кнудсеном коэффициентом аккомодации . Величины а = Р и Ь уР — постоянные скольжения и температурного скачка — не зависят от степени разреженности среды и определяются природой и состоянием газа и стенки. Независимость от давления посто янных а и для классических условий была нодтверждена в более ранних работах, в частности и нами. Кроме того, В предыдущих наших работах изучалась зависимость постоянной те1.м пературного скачка от темнературы. [c.515]

Для полного решения задач аэродинамики разреженного газа необходимо, а в случае свободно-молекулярного течения необходимо и достаточно знать две фуидаментальные величины, характеризующие взаимодействие молекул с поверхностью твердого тела. Этими величи-нам и являются коэффициент передачи тангенциального имиульса (коэффициент зеркальности) и коэффициент аккомодации. [c.540]

Здесь йзф — коэффициент аккомодации энергии молекул газа на конкретной поверхности — множитель, зависящий от структуры молекул газа Y = Ср/Сц — отношение изобарной и изохорной теплоемкостей V Т) —средняя тепловая скорость молекул газа. Сомножитель А в (7.33) является геометрическим фактором температурного скачка и равен А = 2/8д -4 = (/ ] + г2)1[г г2 п с121с1 ). [c.423]

Чепмен [12] рассмотрел многочисленные аспекты теории переноса в газе, в котором имеются взвешенные частицы. В случае газов при достаточно низком давлении, или с достаточно малыми частицами, или при малых размерах сосуда длина среднего свободного пробега I может быть большой по сравнению с тем или иным микроскопическим размером d. При этих условиях безразмерное число Кнудсена Кп = Hd велико, межмолекулярпые Столкновения редки и перенос в газе будет зависеть от увеличения числа столкновений молекул с граничными поверхностями. При теоретическом анализе различают зеркальное упругое отражение, например от стенки с абсолютно гладкой жесткой или упругой поверхностью, и диффузное упругое отражение, например от стенки с негладкой упругой поверхностью. Кроме того, столкновения со стенками могут быть неупругими молекула может войти в некоторую полость поверхности и затем выйти оттуда с энергией, отличной от энергии на входе. Эта разница может иметь случайный характер, а может быть и систематической, как это имеет место в случае, когда стенка или слой, с которым взаимодействуют молекулы, горячее или холоднее газа [12]. Такие рассуждения приводят к понятию коэффициента аккомодации. [c.68]

Определенная выше граница свободно-молекулярного режима (Л/г л 10) справедлива для газа, движущегося с малой скоростью или покоящегося, а также для неохлаждаемого тела при гиперзвуковых скоростях. Если тело сильно охлаждается, то при высоком коэффициенте аккомодации скорость отраженных молекул будет намного меньше скорости налетающих и плотность потока молекул от тела будет столь большой, что возможные столкновения между молекулами вблизи тела будут играть существенную роль. В этом случае критерием свободно-молекулярного режима является число Кнудсена, [c.331]

Значение числа Nuq для сплошного несжимаемого вязкого потока около сферы взято из работы Дрейка и Бэкера. На фиг. 14—4 это решение показано сплошной линией. Кэвено получил удовлетворйтельное согласование формулы (14.26) с экспериментами в режиме дозвуковых скоростей, приняв по опытным данным = 3,42. Величина учитывает коэффициент аккомодации, атомность газа и допуш,ения, связаны с приня- [c.333]

В связи с этим к экспериментальным данным, в частности по теплопроводности, предъявляются высокие требования с точки зрения повышения точности, учета и оценки всех возможных факторов, влияющ,их на величину измеряемого коэффициента теплопроводности. В соответствии с этими требованиями на установке, выполненной по абсолютному методу нагретой нити 18], было проведено измерение термического коэффициента аккомодации Не и Аг на платиновой поверхности при 300—360 К и оценивалось влияние температурного скачка па теплопроводность газов, измеренную на данной установке. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...