Уравнение общее переноса теплот

Это уравнение называется общим уравнением переноса теплоты и относится к вязкой теплопроводящей жидкости. [c.363]

Пренебрегая в общем уравнении переноса теплоты членами х б Т/бх и [c.372]

Заменив в общем уравнении (11.4) переноса теплоты в несжимаемой жидкости [c.422]

Теплообмен при турбулентном течении жидкости по трубе. Чтобы установить осредненное уравнение переноса теплоты при турбулентном движении несжимаемой жидкости по цилиндрической трубе, будем исходить из общего уравнения переноса теплоты [c.458]

Для описания процессов переноса теплоты в вещественной среде в общем случае можно использовать следующие дифференциальные уравнения сплошности, движения, энергии и др. [c.14]

Для исследования процессов переноса теплоты в общем случае используют систему уравнений сплошности (2.3), движения (2.12), (2.13) и (2.14), состояния (2.37) и энергии ( 51). Рассмотрим некоторые особенности этой системы. [c.28]

Уравнение (2.135) называется общим уравнением переноса теплоты. В несжимаемой жидкости уравнение (2.135) несколько упрощается, так как отсутствует второй член [c.179]

Уравнение энергии описывает процесс переноса теплоты в материальной среде. При этом ее распространение связано с превращением в другие формы энергии. Закон сохранения энергии применительно к процессам ее превращения формулируется в виде первого закона термодинамики, который и является основой для вывода уравнения энергии. Среда, в которой распространяется теплота, предполагается сплошной она может быть неподвижной (например, массив твердого тела) или движущейся (например, капельная жидкость или газ, в дальнейшем для них будет использоваться общий термин— жидкость). Поскольку случай движущейся среды является более общим, используем выражение первого закона термодинамики для потока (см. 18) [c.265]

Процесс переноса теплоты обусловливается наличием разности температур. Температурное состояние тела или системы тел характеризуется температурным полем, под которым понимается совокупность мгновенных значений температур во всех точках рассматриваемого пространства. В общем случае уравнение температурного поля имеет вид [c.149]

В соответствии с принятой моделью уравнение, описывающее температурное иоле, получено на основе общего уравнения переноса теплоты в потоке с внутренними источниками [c.184]

Величину Ргт называют турбулентным числом Прандтля. Как показано в 4-5, кинематические коэффициенты турбулентного переноса теплоты и количества движения Вд и Ss зависят от параметров процесса турбулентного течения. Вследствие этого в общем случае турбулентное число Прандтля также может являться параметром процесса. С учетом (7-15) и (7- б) дифференциальные уравнения энергии (4-44) и движения (4-45) для турбулентного пограничного слоя примут вид [c.192]

W с помощью уравнения (5-23) и номограмм можно определить собственное излучение газового объема, имеющего постоянную температуру. Если же излучающий газ окружен твердыми стенками, температура которых отлична от температуры газа, то между газом и стенками происходит процесс теплообмена. Этот процесс оказывается сложным, так как поле температур в газе обычно переменно и зависит от характера и режима движения газа и геометрической формы оболочки. Кроме того, между газом и стенкой наряду с лучистым теплообменом происходит также конвективный теплообмен, и, строго говоря, эти явления взаимосвязаны. Такой совместный перенос теплоты излучением и конвекцией часто называют сложным теплообменом. До настоящего времени простого и общего метода точного расчета сложного теплообмена не создано. [c.192]

Уравнение переноса теплоты Фурье —Кирхгофа будет отличаться от обычного уравнения наличием дополнительного члена в выражении для работы сил трения (диссипативная функция). В общем виде уравнение будет иметь вид [Л.1-15] [c.48]

Использование уравнений Максвелла и дополнительных (к этим уравнениям) соотношений не исчерпывают задачу описания процесса переноса теплоты излучением. Общее рассмотрение этого процесса требует привлечения также уравнений сохранения и дополнительных (по отношению к этим уравнениям) феноменологических соотношений. [c.6]

Условно содержание параграфа может быть разбито на три части. В первой из них излагается традиционное (если можно так выразиться) описание рассматриваемого процесса переноса теплоты излучением методами термодинамики необратимых процессов. В полной преемственности с принципами метода, которые были использованы в первой части курса, излагается стандартная процедура термодинамики необратимых процессов применительно к физической системе, состоящей из Л -Ы компонент. В качестве (Л +1) компоненты рассматривается электромагнитное поле. В результате последовательного применения такой процедуры формулируется замкнутая система уравнений (состоящая из уравнений сохранения и феноменологических соотношений), описывающая процессы передачи теплоты с учетом процесса излучения. Полученные результаты (соответствующие так называемому диффузионному приближению) используются далее (в гл.И) в качестве одного из пунктов при постановке общей краевой задачи теплопередачи с учетом излучения. [c.7]

Так как переход теплоты и перенос вещества могут происходить независимо друг от друга, то критерий термического равновесия, выраженный уравнением (8-10), должен выполняться независимо от какого-либо межфазового переноса вещества фазы. В случае, если 3Q = О, уравнение (8-3), выражающее общий критерий равновесия для изолированной системы, также применимо. В любом случае критерий фазового равновесия, допускающего переход компонента г, выражается следующим образом [c.235]

Вычисление <7о(т) только по уравнению (15-10) в общем случае привело бы к ошибкам необходимо учитывать полноту переноса к стенке теплоты химической реакции или степень преобразования химической энергии в тепловую. [c.360]

Однако используемые в теории гипотетические связи между неизвестными и известными величинами касаются пульсационных характеристик в отличие от чисто эвристических связей между осредненными и пульсационными величинами, используемыми в теории Прандтля —Буссинеска между прочим, эти последние основаны на предположении о том, что турбулентный перенос импульса и скалярной субстанции осуществляется одинаковым образом. Однако аналогия между процессами переноса импульса и теплоты существует только в том случае, если vi = aT, где а—коэффициент пропорциональности тогда осред-ненные уравнения переноса импульса и скалярной субстанции, в которых в общем случае присутствует еще движущая сила становятся идентичными. Это возможно, если выполняются условия [c.69]

В последнее время появились работы (например, [Л.6-38]), в которых получены более общие результаты, связанные с конечной скоростью переноса субстанции (массы или теплоты), выведены интегродифференциальные уравнения для трехмерного случая с учетом конечной скорости и сформулирована общая нелинейная задача переноса. [c.449]

Если такое условие отсутствует, то указанные уравнения должны быть заменены более общими уравнениями, например уравнением (7), в которых векторы переноса массы и теплоты определяются выражениями (4) и (5), а процессы массо- и теплоотдачи — выражениями [c.34]

Рассмотрим теп( рь распространение в плоскод турбулентном потоке пульсацнь температуры. Пусть поток вначале изотермичен, а вызванное пульсацией изменение температуры жидкости есть u (т. е. Т — T a — тогда на основании общего уравнения переноса теплоты [c.649]

Таким образом, величина X для обеих подсистем имеет одно и то же значение. В общем случае X есть функция температуры и объема Х=Х Т, V). Однако равенство Л] =7.2 обусловлено только совпадением температуры обеих подсистем, относительно объемов 1 1 и 2 никаких специальных допущений не вводится, величины Т] и Уг могут принимать разнообразные значения. Пусть в состоянии равновесия имеем определенные значения У и и Т — = Т 2 = Т. Нарущим равновесие внутри составной адиабатной системы, изменив объем первой подсистемы до значения V"l = У - -is.У, а второй — до значения У"2=У г—АУ. При этом будет Т <.Т2 и между подсистемами возникнет перенос теплоты, который будет продолжаться до установления равновесия Т"1 = Т"2=Т". Объем составной системы не изменился У - -У 2=У" - -У"2, следовательно, работа изменения объема L = L - -L2 = Q , теплота равна нулю в силу адиабатности составной системы. В этом случае по первому закону термодинамики и изменение внутренней энергии равно нулю последняя есть функция объема составной системы и ее температуры и = и(У, Т). Так как П =П" и У =У", то и 7 = 7". Таким образом, при переходе из первого состояния равновесия во второе температура осталась неизменной, а объемы подсистем изменились. Разумеется, и в этом случае справедливы уравнения (3.87) и (3.88), т. е. [c.91]

Соотношение (1-25) является дифференциальным уравнением энергии в самом общем виде для изобарического процесса переноса теплоты.. Уравнение (1-25) будет широко использоваться и в других разделах курса при рассмотрении конкретных В1Идов переноса теплоты. [c.19]

В отличие от известного соотношения Льюиса, также полученного на основе аналогии процессов тепло- и массообмена, уравнение (2-39) свободно от коэффициентов переноса теплоты и массы и поэтому не зависит от способа определения поверхности контакта и скорости движения сред, диапазона параметров и направленности процессов, типа контактных аппаратов и схемы движения газа и жидкости. Уравнение (2-39) впервые устанавливает функциональную связь непосредственно между потенциалами иереноса во взаимосвязанных процессах тепло- и массообмена, определяет эти потенциал . и их сочетание б виде равенства относительных движущих сил, характеризующих интенсивность процессов и тем самым вскрывает физическую сущность их аналогии. Таким образом, установленная закономерность позволяет перейти к более общим представлениям, лучше понять природу процессов тепло- и массообмена, пути и способы их интенсификации и управления ими, заменить физическое моделирование математическим, является простым и удобным средством для исследования и расчета тепло- и массообмена. [c.80]

II) и (12). Эти более общие уравнения учитывают диффузионные теп-лопроБодность и теплоотдачу, а также перенос теплоты, обусловленный переменностью удельной теплоемкости тела. Такие уравнения должны применяться, в частности, при исследованиях высокотемпературного теплообмена. [c.35]

Расчетные формулы, применяемые в настоящее время в инженерной практике, представляют собой соответствующие частные случаи общего критериального уравнения (14.23). Экспериментальные исследования вынужденной конвекции при ламинарном течении теплоносителей показали, что возможны два режима движения—вязкостный и вяз-косгно-гравитационный. Первый наблюдается в случае преобладания-сил вязкости над подъемными силами. При втором режиме учитывают эти силы. Наличие естественной конвекции турбулизирует поток и усиливает перенос теплоты. При этом наибольшая турбулизация наблюдается при вертикальном положении стенки и противоположных направлениях свободного и вынужденного движений жидкости. Критерием, по которому различают указанные два режима, является зна-ченз1е произведения Gr Рг. При Gr Рг > 8 10 режим течения вязкостно-гравитационный, и оценку среднего коэффициента теплоотдачи при этом режиме можно дать по формуле [2] [c.246]

При прохождении тепловых лучей в поглощающей среде поглощенная энергия переходит в теплоту и снова излучается средой. Выще принималось, что среда, поглощая лучистую энергию, заметно ее не переизлучает. В более общем случае интенсивность среды вдоль луча будет уменьшаться вследствие поглощения, но и увеличиваться за счет собственного-излучения. Тогда вместо зависимости (18-1) уравнение переноса принимает вид [Л. 206] [c.422]

Наиболее общей теорией явлений переноса является теория А. С. Эрингена [Л.1-15], в которой на основе нелинейной термомеханики сплошных сред получены уравнения переноса импульса и теплоты в их взаимосвязи. В частности, были показаны наличие термодинамического тензора напряжений, связь температурного градиента с основными, уравнениями моментов напряжения и наличие микровращений в ур нении теплопроводнссти. [c.45]

Отсюда ясно, что энергия Q представляет собой теплоту, переносимую при диффузионном прыжке. Это можно показать, положив Xq равным нулю, тогда, как это следует нз выражения (4.106), только диффузионное движение атомов может переносить тепло. Уравиеиие (4.10а) описывает поток меченых атомов, обусловленный действием обобщенных сил. Дальнейшее упрощение этого уравнения в общем виде невозможно. Поэтому мы рассмотрим строго бинарный сплав, т. е. самую простую из систем, описываемых вышеприведенными уравнениями. [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...