Дислокации взаимодействие см краевой (линейной) винтовой

Дальнейшее развитие теории Орована осуществлено в последующих работах. Келли и Николсон [141], а затем Эшби [163] модифицировали ее с учетом более точных выражений для линейного натяжения дислокационной линии с винтовой и краевой ориентациями, а также с учетом взаимодействия двух ветвей дислокации с противоположных [c.75]

Следовательно, при постоянном значении / величина Т/ возрастает с увеличением г,, поскольку возрастает гибкость дислокаций при их взаимодействии с более крупными частицами. Из-за разницы в линейном натяжении напряжение, необходимое для продвигания краевой дислокации, вдвое больше, чем для продвижения винтовой дислокации. Краевая дислокация прогибается вчетверо сильнее, чем винтовая (при V = l/З) и, следовательно, встречает большее количество препятствий. Доля частиц, рассекаемых дислокационными линиями с образованием АРВ, выражается как где L/= /(т) представлено уравнением (3.15), так что [c.95]

Сопоставив соотношения (13.24) и (13.27), можно увидеть, что около винтовой дислокации нет нормальных напряжений, которые присутствуют около краевой. Соотношения (13.25) и (13.28) показывают, что при приближении к дислокации напряжения неограниченно возрастают, в то время как напряжение в кристалле не может превосходить теоретическое сопротивление сдвигу, к тому же закон Гука и линейные соотношения, определяющие связь упругих смещений и деформаций, которые были использованы, справедливы при дo taтoчнo малых деформациях. Поэтому соотношения (13.24) и (13.27) описывают упругие поля около дислокаций лишь на расстояниях г Го, где Го — постоянная, называемая радиусом ядра (или центра) дислокации при г < Го необходимо смещения в решетке находить методами теории твердого тела, непосредственно учитывающими межатомное взаимодействие. Сопоставление такого решения с зависимостями (13.24) и (13.27) показало, что Го (2 3)6. [c.438]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...