Дефлаграция слабая

В интересных случаях существенно меньше, а B J — существенно больше скорости звука ао в невозмущенной среде. При этом каждому допустимому значению В внутри обоих отрезков отвечают два режима на соответствующей ветви кривой Гюгонио — более близкий к начальному состоянию (ТУ — слабая дефлаграция или детонация) и более удаленный от него 3 — сильная дефлаграция или детонация). Важнейшее отличие слабых и сильных режимов состоит в том, что относительно горячей среды слабая волна распространяется со скоростью, большей скорости звука в ней, а сильная волна — с дозвуковой скоростью. Значения скорости волны в режиме Чепмена-Жуге относительно горячей среды совпадают со скоростью звука в ней. [c.119]

Как следствие из описанных ранее свойств кривой Гюгонио установлено, что лишь в случае сильных волн детонации следующие из законов сохранения граничные условия на разрыве достаточны для решения начально-краевых задач и, в частности, для определения при этом скорости распространения разрыва. В случае слабых волн детонации и дефлаграции кроме законов сохранения необходимо еще одно граничное условие на разрыве, а в случае сильной дефлаграции — еще два условия. [c.120]

В зависимости от условий проведения опытов с поглощением лазерного излучения экспериментально наблюдались и волны детонации, имеющие скорости порядка 100 км/с и более, и волны слабой дефлаграции со скоростями порядка до нескольких м/с. Режимы дефлаграции возникают при умеренных мощностях лазеров, когда температура плазмы имеет порядок 20000 К. Детонация со сжатием газа в ударной волне наблюдается при очень большой мощности, когда температура плазмы имеет порядок сотен тысяч и миллиона градусов. Оценочные расчеты показали, что при еще большей интенсивности излучения, когда достигается температура в миллионы градусов, основным механизмом распространения тепловой волны может стать [c.124]

Скорость слабой дефлаграции при заданном тепловом эффекте, как уже говорилось, может принимать любые значения от нуля до скорости дефлаграции Чепмена — Жуге. Перепад давления на ее фронте при заданном тепловом эффекте зависит, естественно, от скорости. Полагая 7 постоянным и одинаковым для исходного газа и продуктов сгорания, в случае идеального газа легко получим соотношение [c.384]

Соотношение (4.36) применимо только к слабым дефлаграциям. Для сильных дефлаграций перед корнем должен быть взят знак — . [c.384]

Критерий (5.4) применялся также к оценке пределов устойчивости сильной детонации и слабой дефлаграции (К. И. Щелкин, 1959). Особенно интересен случай слабой дефлаграции. Он позволяет оценить границу устойчивого горения в техническом устройстве, например в гипотетической камере ракетного двигателя, работающего в режиме индукции. Под режимом индукции здесь понимается горение, при котором прогретый газ воспламеняется после истечения периода индукции химической реакции, зависящей от температуры по закону Аррениуса. Критерий, который будет [c.387]

Для слабой дефлаграции, если взять за исходное состояние газа точку 2 (рис. 7),отношение давления продуктов сгорания к давлению исходного газа не очень сильно отличается от единицы, и выражение (5.4) можно разложить в ряд [c.388]

С зачетом этого критерий неустойчивости слабой дефлаграции очень простой вид [c.388]

Рассмотрим сначала распространение по горючему газу дефлаграции. Здесь возможны два случая распространение слабой дефлаграции и дефлаграции Чепмена — Жуге. Сильная дефлаграция, как термодинамически неосуществимая при горении, не рассматривается. [c.406]

При распаде теплового разрыва по продуктам сгорания, находящимся за плоскостью А (рис. 17) (пусть теперь это будет газ 5), идет, как и раньше, только одна волна — это или волна разрежения, или ударная волна. По горючему газу теперь уже может распространяться две волны — дефлаграция и ударная волна или дефлаграция вместе с волной разрежения впереди нее. Слабая дефлаграция распространяется всегда со скоростью меньше скорости звука, поэтому она может, возникнув одновременно с ударной волной (волной разрежения) в плоскости А, распространяться затем вслед за ней. За фронтом слабой дефлаграции невозможно существование ни волны разрежения, ни ударной волны, поскольку фронт дефлаграции распространяется относительно продуктов сгорания, находящихся за ним, со скоростью меньше скорости звука, а любое возмущение движется по меньшей мере со скоростью звука. [c.406]

Всего, таким образом, при распаде теплового разрыва со слабой дефлаграцией возникает три волны две, идущие по несгоревшему газу, и третья, движущаяся по продуктам горения (левее плоскости А, рис. 18). [c.406]

Распространение горения с равномерной скоростью в комплексе с ударной волной впереди зоны пламени называют двойным нестационарным разрывом. Нестационарен он в том смысле, что фронт пламени движется медленнее ударной волны и со временем расстояние между фронтом ударной волны и горением увеличивается, комплекс расползается. В общем случае горение в двойном нестационарном разрыве может быть не только дефлаграцией Чепмена — Жуге, но и слабой дефлаграцией. Движение в двойном нестационарном разрыве автомодельно и соответствует, в зависимости от начальных условий, случаям 1, 1а, 2 ж 2а, рассмотренным в предыдущем параграфе (см. рис. 19). [c.409]

Уравнение (9.3) справедливо для любой дефлаграции (и слабой, и Чепмена — Жуге). [c.410]

Пусть обычная очень медленная дефлаграция распространяется от открытого конца в глубь трубы. Строго говоря, такого распространения быть не может, поскольку на фронте дефлаграции всегда есть перепад давления. Поэтому по трубе даже при очень слабой дефлаграции всегда идет ударная волна, поджимающая газовую смесь, перепад на ее фронте опре-. деляется уравнением (2.17). Но пренебрежем этой разностью давления и зададимся условием на открытом конце трубы р — р (или Лд = 1). В уравнении (9.3) останутся две переменные р, и Стз. Придавая различные значения давлению в ударной волне (х, можно найти различные значения удельного объема продуктов сгорания в двойном нестационарном разрыве при докритической дефлаграции, распространяющейся от открытого конца трубы. Эти удельные объемы лежат на горизонтальной прямой ЕО, [c.411]

Рис. 25. Распад разрыва, возникшего от увеличения скорости пламени по частицам в слабой дефлаграции (1 — несгоревший газ 5 — продукты сгорания стационарной слабой дефлаграции 2 ти 4 — газ в ударных волнах, возникших при увеличении скорости пламени 3 — продукты сгорания за фронтом дефлаграции после распада разрыва).

Волна слабой детонации (быстрого горения) распространяется по газу перед ней и за ней со сверхзвуковой скоростью, а волна слабой дефлаграции (медленного горения)—с дозвуковой скоростью. От волны слабой детонации уходят три характеристики — все в сторону газа за ней (рис. 2.9.1,в) со стороны газа перед волной все характеристики — приходящие. От волны слабой дефлаграции уходят тоже три характеристики две акустические—по одной в каждую сторону и энтропийная — по газу за волной (рис. 2.9.1, г). Таким образом, для эволюционности этих двух видов разрывов необходимо к трем условиям, следующим из законов сохранения, добавить еще одно. В конце 5 гл. I уже говорилось, что таким условием может быть задание скорости распространения волны по газу перед ней как характеристики физико-химических свойств среды. [c.189]

Детонация и дефлаграция Чепмена—Жуге являются предельными случаями соответственно сильной детонации (рис. 2.9.1, б) и слабой дефлаграции (рис. 2.9.1, г) в этих случаях подходящая к разрыву сзади характеристика касается траектории фронта или совпадает с ней. [c.189]

Расположение характеристик на рис. 2.9.1 показывает, что течения с обеих сторон контактного разрыва или фронта медленного горения (слабой дефлаграции) взаимосвязаны с каждой стороны линии разрыва есть характеристики, идущие по направлению к ней и от нее (линия разрыва является временно-подобной для обеих областей течения, см. 4). [c.189]

Волны слабой детонации или сильной дефлаграции пространственно-подобны по отношению к течению позади них их распространение не зависит от того, что происходит в области течения за ними, а наоборот, полностью определяет это течение. При этом волна сильной дефлаграции влияет на течение перед ней (по отношению к нему она является временно-подобной линией), тогда как волна слабой детонации, подобно ударным волнам и волнам сильной дето- [c.189]

При решении задачи мы должны заранее предположить, в каком из возможных четырех режимов ( 5 гл. I) распространяется фронт тепловыделения. Мы будем рассматривать только режимы медленного горения (слабой дефлаграции) и режимы сильной и нормальной детонации. Ранее было выяснено, что при распространении фронта медленного горения необходимо задавать скорость его распространения по газу. Поэтому в задаче с фронтом медленного горения в число определяющих параметров будем включать эту скорость I/. [c.226]

Мы получили следующий результат. Фронт реакции движется со сверхзвуковой скоростью относительно невозмущенной среды при детонации. В случае слабой (недосжатой) детонации и сильной дефлаграции фронт движется со сверхзвуковой скоростью относительно среды за ним. Движение фронта реакции дозвуковое относительно невозмущенной среды при дефлаграции, дозвуковое относительно среды за фронтом при сильной (пересжатой) детонации и слабой дефлаграции. [c.95]

В последние годы возник значительный интерес к экзотермическим волнам, обусловленным другими механизмами тепловыделения и распространения тепла, чем химические реакции и процессы молекулярного переноса. Здесь в первую очередь следует назвать тепловыделение при термоядерных реакциях и распространение волн термоядерного горения и детонации, а также тепловыделение при поглощении подводимой извне электромагнитной энергии, прежде всего в оптическом диапазоне частот, и распространение светодетонационных и светодефлаграционных волн. Нужно отметить также, что при распространении экзотермических волн в конденсированных веществах, обусловленных не только горением, а и другими физико-химическими процессами (например, фазовыми переходами, полимеризацией, рекомбинацией радикалов и др.), кинетика процессов и соотношения между коэффициентами переноса совершенно отличны от имеющихся в газовой среде. Поэтому в таких средах нельзя исключать возможность распространения экзотермических волн типа слабой детонации, а, может быть, и сильной дефлаграции. Тем более это относится к гетерогенным системам, в которых распространение экзотермических волн может обеспечиваться весьма разнообразными механизмами, например, упорядоченным движением диспергированной фазы относительно несущей фазы в газовых смесях с твердыми или жидкими час- [c.122]

Из точки А, характеризующей начальное состояние, можно пров,ести к адиабате Гюгоньо Г две касательные АВ и АР. Все детонации, состояния которых лежат на адиабате Гюгоньо выше точки касания В, называют сильными (или пересжатыми), а ниже ее — слабыми (или недосжатыми). Соответственно дефлаграции, описываемые участком ЕР, называют слабыми, а участком, лежащим ниже точки касания Р,— сильными. Точка касания В соответствует минимально возможной скорости детонации, точка Р — максимально возможной скорости дефлаграции. [c.376]

В заключение кратко рассмотрим дефлаграционную ветвь кривой Гюгоньо (рис. 7). Слабые дефлаграции (участок ЕР) осуществляются (помимо горения в детонационной волне) при медленном горении. Нормальное горение термодинамически является дефлаграцией. Скорость его, как было видно в 2, служит физико-химической константой смеси. Состояние продуктов нормального горения близко к точке Е. Приближенно дефлаграцией (или детонацией) можно считать и горение в ракетном двигателе (Ю. Н. Денисов, Я. К. Трошин и К. И. Щелкин, 1959), скорость которого зависит от степени турбулентности или от скорости смешения горючего с окислителем. В двигателе, как и в других технических устройствах, скорость дефлаграции определяется конструктивными соображениями. [c.383]

Ряс. 19. Все возможные случаи распада произвольного теплового разрыва но Г. М. БаМ Зеликовичу (слева без волны разрежения за фронтом горения — слабая дефлаграция и сильная детонация справа с волной разрежения — дефлаграция и дето-нация Чепмена — Жуге случаи 1 — 4 относятся к дефлаграции, 5 и 5 — к детонации). [c.408]

Точки J и Jj называются точками Чепмена—Жуге, а соответствующий им режим тепловыделения называется нормальным или режимом Чепмена—Жуге. На детонационной ветви кривой Гюгонио различают режимы сильной (пересжатой) детонации—вверх от точки J, и режимы слабой детонации быстрого или сверхзвукового горения)—вниз от нее. На дефлаграционной ветви точка /х отделяет режимы слабой дефлаграции (или медленного горения)—вверх от нее, от режимов сильной дефлаграции. [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...