Двойная сила, действующая

Двойная сила, действующая [c.446]

В обыденной жизни мы часто ощущаем действие силы инерции на себе. Например, при подъеме лифта с ускорением (в начале подъема) мы ощущаем появление некоторой тяжести в ногах, и наоборот, в начале спуска ощущается облегчение . Эти ощущения тем сильнее, чем больше ускорение (замедление) лифта. Исходя из выражения (1.128) можно заключить, что при подъеме лифта с ускорением a=g сила инерции равна силе тяжести, и человек, поднимающийся в лифте, будет ощущать двойную силу тяжести. [c.160]

Полное напряжение в любой точке получится теперь наложением на простое растяжение 5 напряжений, определяемых формулами (г), напряжений (206), вызванных действием двойных сил, и напряжений от центра сжатия, определяемых формулами (в) и (д) предыдущего параграфа. [c.399]

Терминология и буквенные обозначения величин даны по рекомендациям Комитета научно-технической терминологии АН СССР (Теория механизмов и машин. Терминология. Буквенные обозначения величин. М. Наука, 1984, вып. 99). Согласно этим рекомендациям при назначении двойных буквенных и цифровых индексов сначала идет индекс звена (точки звена), к которому относится данная величина Например, (012 — угловая скорость звена 1 относительно звена 2, Ри — сила, действующая на звено I со стороны звена 2 и т. д. [c.4]

То обстоятельство, что имеет место закон площадей для проекции движения на плоскость, проведенную через звезду Е перпендикулярно к радиусу ТЕ, соединяющему Землю со звездой, показывает (п. 208), что сила, действующая на звезду-спутник, постоянно пересекает прямую ТЕ. Так как это справедливо для всех двойных звезд и так как положение, занимаемое в пространстве Землей, никак не связано е двойными звездами, то естественно допустить, что сила, действующая на звезду-спутник, постоянно пересекает главную звезду Е. Так как сила центральная, то траектория будет плоско и так как ее проекция — эллипс, то она сама является эллипсом. В таком случае можно попытаться дать себе отчет и а природе силы, вызывающей это движение. Так как на каждую звезду-спутник действует сила, направленная к главной звезде и заставляющая звезду-спутник описывать эллипс, то закон этой силы, очевидно, таков, что движение спутника по коническому сечению, не зависит от того, каковы были начальные условия дви> е-ния спутника. Для нахождения этой силы необходимо решить следующую задачу. [c.343]

По способу действия сжатого воздуха на поршень пневматического привода пневматические цилиндры подразделяются на а) цилиндры одностороннего действия, в которых сжатый воздух действует только с одной стороны поршня, при этом возврат поршня осуществляется либо за счет силы тяжести частей машины, поднятых ранее при рабочем ходе, или за счет силы пружины, ранее сжатой или растянутой при рабочем ходе б) цилиндры двойного (двухстороннего) действия, в которых сжатый воздух действует поочередно на обе стороны поршня, при этом и рабочий ход, и возврат поршня производятся за счет усилий, возникающих от давления сжатого воздуха на площадь поршня. [c.141]

Данное физическое обоснование коэффициента не противоречит приведенному выще. В физике часто встречается такое двойное обоснование физических величин. Например, коэффициент поверхностного натяжения определяется как сила, действующая на единицу длины произвольного контура по линии разреза поверхности жидкости (силовая характеристика), и как свободная потенциальная энергия единицы площади поверхности жидкости (энергетическая характеристика). [c.38]

Если нам известна диаграмма изменения давления под поршнем в одном цилиндре за один оборот р (ф), то мы можем определить все составляющие сил, действующих на вал и блок цилиндров. Рассмотрим случай, когда у машины с двойным несиловым карданом (рис. 2) вращение вала и блока будем считать синхронным (О - ср). [c.345]

Гидропоршневой насосный агрегат двойного действия с нилотом и уравновешивающим штоком. На расчетной схеме этого агрегата также показаны силы, действующие на поршневую группу нри ходе вниз (рис. 39, а) и нри ходе вверх (рис. 39, б). [c.110]

Если материал усилен двойной решеткой волокон и растягивающая сила действует вдоль биссектрисы, то механизм разрушения оказывается другим волокна стремятся выравняться, чему мешает межслойная прочность. Прочность легко определить, предположив, что на межслойной поверхности равномерно приложены пары сил. Пусть М есть поверхностная плотность пары, и рассмотрим элементарный параллелограмм со стороной с (рис. 46). Видно, что длина I есть 1=2с os ф, откуда следует, что [c.62]

Упорные под- осевые нагрузки они бывают одинарные (для шипники качения осевых сил, действующих лишь в одном направлении) или двойные (для осевых сил переменного направления). Одинарные подшипники изготовляются как с шариками, так и с роликами, двойные — только с шариками. [c.238]

Такое расхождение объясняется приблизительными оценками величин некоторых констант при расчетах и сделанными допущениями, что частицы имеют сферическую форму и окружены двойным симметричным электрическим слоем. Расхождение вызывается также силами, действующими на частицы и возникающими вследствие завихрения жидкости вокруг частиц под влиянием электрического поля. [c.376]

Амплитуда возмущающей силы двойной частоты, действующей на опоры, будет [c.124]

Каждый модуль упругости является отношением интенсивности усилия к натяжению, выраженному в процентах. Интенсивность усилия равна силе, действующей на единицу поверхности, на которую распределено усилие, т. е. отношению всей действующей силы ко всей поверхности. Ее размерность Если для выражения силы используется вес, то необходим перевод в соответствующие единицы силы. Переводные коэффициенты приведены в табл. 3-1. Появление у стекла свойств двойного лучепреломления при воздействии на него усилий указывает на изменение коэффициента преломления п вследствие возникновения натяжений. Так как натяжения различны в разных направлениях, то скорость света также становится различной в зависимости от [c.44]

Из уравнения (13) следует, что самотормозящий клин должен иметь а — р < О или 2а < 2 р, т. е. чтобы клин не мог быть вытолкнут реактивными силами, действующими на его боковые грани, необходимо иметь угол заострения клина, равный или меньший двойного угла трения. [c.15]

Еш,е яснее это сказано Гюйгенсом в 1693 г. В любых движениях тел ничего не теряется и не пропадает из сил, разве только в определенном действии, для произведения которого требуется такое же количество силы, какое и убыло. Силой же я называю потенцию, необходимую для поднятия груза. Двойной силой будет та, которая может поднять один и тот же груз на вдвое большую величину . [c.50]

Из справедливости закона площадей для наблюдаемой траектории вытекает, что сила, действующая на звезду — спутник, не дает момента относительно прямой 8Т так как это справедливо для всех двойных звезд и никак не может зависеть от положения Земли относительно двойной звезды, то естественно считать, что на звезду — спутник действует сила, всегда проходящая через главную звезду, т. е. центральная сила. В таком случае истинная траектория — тоже плоская кривая и тоже эллипс, ибо параллельная проекция эллипса на любую плоскость является также эллипсом при этом центр истинной траектории проектируется в центр наблюдаемой, а для фокуса это уже не имеет места. [c.286]

Таким образом, с указанной выше степенью точности действие силы Q, приложенной в точке О, сводится к действию этой силы, перенесённой в точку О, действию момента / (Р), который также можно считать сосредоточенным в О, и, наконец, действию, выражаемому третьим слагаемым в (2.11). Чтобы выяснить значение этого члена, рассмотрим случай, когда в точках О и О приложены силы, равные по величине, противоположные по направлению и имеющие общую линию действия сила (—Q) в точке О п Q — в точке О тогда вектор р и сила ( имеют одно и то же направление, которое мы определим единичным вектором е. Указанную совокупность сил назовём двойной силой в точке О. Для силы Q, входящей в её состав, имеем, очевидно, [c.78]

И сравнение с (2.13) теперь показывает, что это слагаемое можно трактовать как действие трёх двойных сил величины р,, Ра сопоставляемых направлениям е,, е , главных осей тензора р. [c.79]

Первое слагаемое определяет действие особенности, называемой центром расширения в точке О центр расширения эквивалентен, таким образом, действию трёх двойных сил одинаковой величины р, сопоставляемых трём произвольным взаимно перпендикулярным направлениям. Второе слагаемое по вышесказанному соответствует трём двойным силам, имеющим величины [c.80]

Первая группа слагаемых по (1.19) представляет перемещение от силы Q, приложенной в точке О. Второе слагаемое — перемещение от сосредоточенного момента, третье — радиально-симметричное перемещение, создаваемое центром расширения. Наконец, последняя группа слагаемых, наиболее сложных по структуре, определяет перемещение, обусловленное действием трёх двойных сил, сопоставляемых направлениям главных осей тензора р. Каждая из этих групп слагаемых представляет некоторое частное решение уравнений теории упругости, соответствующее действию в точке О каждой из указанных особенностей по отдельности сосредоточенная сила, сосредоточенный момент, центр расширения, двойная сила. Перемещения, создаваемые сосредоточенной силой, убывают по мере удаления от [c.81]

Таким образом, действие рассматриваемой пары сил сводится к сосредоточенному в точке О моменту, равному моменту пары, и действию двух двойных сил интенсивностей ( р, приложенных в этой точке [c.83]

Выражения для перемещения а, создаваемого сосредоточенными особенностями того или иного типа (сосредоточенная сила, двойная сила, центр расширения, центр вращения), можно рассматривать как некоторые частные решения уравнений теории упругости для безграничной среды, из которой удалена точка приложения особенности (решение должно быть в рассматриваемой области конечным и непрерывным и иметь в ней такие же производные любого порядка по всем координатам). Можно построить сколь угодно большое число новых выражений вектора и, рассматривая наложение действий этих элементарных особенностей, распределённых по некоторым линиям, поверхностям и объёмам. Эти выражения будут служить решениями уравнений теории упругости для частей упругой среды, не содержащих указанных особых геометрических мест. Комбинируя решения друг с другом, можно в некоторых случаях их использовать при решении краевой задачи для ограниченного упругого тела, когда требуется удовлетворить заданным силовым или геометрическим условиям на его поверхности. Конечно, практически можно использовать лишь наиболее простые замкнутые выражения, поэтому из всего многообразия решений, которые можно построить указанным образом, следует выбрать такие, которые соответствуют простейшим распределениям простейших точечных особенностей. Как показывают формулы (3.5) — (3.8), таковыми следует признать центр расширения и центр вращения, когда вектор перемещения выражен через градиент [c.86]

В общем случае, когда двойная сила без момента действует в точке (I) и направлена по оси хи, соответствующие особенности даются формулой [c.145]

Особенность (8) соответствует действию двойной силы с моментом . Пусть теперь в начале координат действует сила М1 2к) в положительном направлении оси Х[, а в точке (О, 2 = / , 0) действует сила М1 2Н) в отрицательном направлении оси При /г->0 получим [c.211]

Из фундаментальных решений можно сконструировать другие решения с более высоким порядком сингулярности, повторяя рассуждения 5.8. Так, например, для мгновенной двойной сосредоточенной силы, действующей по оси х и приложенной в начале координат, рассуждения, аналогичные проведенным в 5.8, приводят к выводу, что поля перемещений вызванные [c.656]

Здесь // (х, О задаются с помощью формулы (30). Если в начале координат действуют три двойные силы (направленные по осям координат), образуя так называемый центр расширения — сжатия, то поле перемещений выражается формулой [c.656]

Рассматривая напряжение в точках окружности в плоскости rz, мы по первому из выражений [Ь получим часть его от действия двойной силы, направленной по оси z. [c.355]

Взаимной перестановкой sin j на os мы получим нормальное напряжение на той же окружности, возникающее под действием двойной силы, направленной по оси г. [c.355]

Нормальное напряжение от действия двойной силы, перпендикулярной к плоскости Г2, получится путем подстановки в то же выражение [c.355]

Соединяя вместе действия всех трех взаимно перпендикулярных двойных сил, мы найдем следующее значение нормального напряжения на поверхности шара [c.355]

Значения Рк> найденные по графику рис. 17, используют при расчете сил, действующих в двойных торцовых уплотнениях. При этом утечки через пары трения минимальны, не превышают 1 см /ч на 1 см диаметра вала. Величины утечек, нормированные ОСТ 26-01-88—78,приведены ниже [c.30]

Наглядной электрической аналогией описанного случая искажения формы кривой вибрации является детектирование переменного напряжения за счет разных сопротивлений диода в прямом и обратном направлениях. Особенностью такой вибрации является тот факт, что амплитуда двойной гармоники зависит от величины центробежной силы, действующей на подшипник. Это свойство позволяет обнаруживать несимметричное ослабление жесткости по результатам с измерений амплитуды гармоники двойной частоты в процессе уравновешивания или при снятии частотной характеристики если амплитуда двойной гармоники изменяется одновременно с первой, значит, имеет место несимметрия жесткости. [c.135]

В синхронных машинах с дробным Q, равным а + с /й, частота возмущающей силы, действующей на статор, а следовательно, и частота его виброперемещений равны произведению ближайшего к а целого числа на двойную частоту сети [10], т. е. [c.126]

Представим себе теперь, что мы имеем в начале координат наряду с системой двух сил Р, действуюш,их вдоль оси Р, такую же систему сил вдоль оси г и еще одну систему сил, перпендикулярную плоскости гг. В силу сформулированного выше свойства симметрии мы получаем, таким образом, распределение напряжений, симметричное относительно начала координат. Если мы рассмотрим сферу с центром в начале координат, по поверхности этой сферы будет действовать лишь одно равномерно распределенное нормальное напряжение. Величину этого напряжения можно определить, используя первую из формул (б). Если рассмотреть это напряжение в точках, расположенных на окружности в плоскости гг, то первое из уравнений (б) даст часть его, вызванную действием двух сил вдоль оси 2. Путем взаимной замены sin ) и osip, получаем нормальное напряжение на той же окружности, вызванное действием двух сил в направлении оси 2. Нормальное напряжение, вызванное действием двух сил в направлении, перпендикулярном плоскости гг, получается путем подстановки в ту же формулу значения iJj = n/2, Накладывая действия трех взаимно перпендикулярных двойных сил, находим следуюш ую формулу для нормального напряжения, действуюш,его на поверхности сферы [c.396]

Многочисленные интуитивные намеки на существование принципа сохранения силы — энергии приобретают у Гюйгенса более определенное рациональное очертание и широту. Исследуя законы качания маятника, он исходит из правила В двил<ении тел, происходящем под действием их тяжести, общий центр тяжести этих тел не может подняться выше первоначального положения . Близкие к этому высказывания делались Галилеем, Торричелли, Стевином и другими. Но далее Гюйгенс пишет Если бы изобретатели новых машин, напрасно пытающиеся построить вечный двигатель, пользовались этой моей гипотезой, то они легко бы сами осознали свою ошибку и поняли, что такой двигатель нельзя построить механическими средствами . А за два года до смерти он расширяет формулировку гипотезы В любых движениях тел ничего не теряется и не пропадает из сил, разве только в определенном действии, для осуществления которого требуется такое же количество силы, какое убыло силой же назовем потенцию, необходимую для поднятия груза двойная сила (Р) может поднять груз на вдвое большую высоту (/i), то есть Pihi= P2fi2. Поскольку P — mgh — потенциальная энергия тяжести, [c.77]

Двойная лестница (стремянка) находится в равновесии, опираясь четырьмя своими концами на горизонтальную плоскость. Распределение нагрузки предполагается каким угодно, но симметричным относительно вертикальной плоскости, проходяш,ей через середины ступенек лестницы. В таком случае можно, складывая симметричные силы, свести систему сил к силам, действуюгцим в вертикальной плоскости симметрии. Пусть ЛВ , АВ — следы на этой плоскости двух частей лестницы, — соединяющая их цепь, расположенная в плоскости симметрии. Силы, действующие на каждую из частей лестницы, можно привести к четырем, а именно, для части АВ вес рь сила приложенная в В- (результирующая реакций двух опор) сила F, приложенная в 4 и представляющая собой реакцию другой части лестницы горизонтальное натяжение цепи, действующее в точке j для АВ2 вес Р2, сила В2, приложенная в В две силы —F к —приложенные соответственно в А я С . (Что сила, прилоягенная в А к происходящая от соединения с первой частью, есть —F, следует из принципа равенства действия и противодействия убедиться в том, что сила, приложенная в О2, есть —т, можно, комбинируя принцип равенства действия и противодействия с тем уже не раз использованным обстоятельством, что, в первом приближении, сила передается неизменной с одного конца натянутой цепи на другой.) [c.141]

Цилиндрическое фрезерование встречное = (0,5 0,6) Рц = (1 -М,2) Рц Р-п = 0 2Р = ЗРо tg Р Рц — осевая сила при цилир -дрическом фрезеровании Рд — сила резаиия, действую-ш ая против подачи Р — сила, действующая на оправу фрезы (вертикальном направлении) Р — угол наклона зубьев фрезы 2 — число зубьев — подача на один зуб фрезы О — диаметр фрезы В — ширина фрезеровэния 8 — подача на один оборот детали 1 — глубина резания на один двойной ход детали V — скорость детали 682 — 0,72 0,86 8 [мм./зуб], 0 [мм] В [мм] [c.272]

Схема действия лопастного насоса постоянной производительности показана на рис. 74, б. Диск ротора насоса вращается в статорном кольце, внутренняя поверхность которого имеет эллиптическую форму. Такая форма поверхности статора дает возможность лопастям совершить два двойных хода за один оборот диска ротора. Лопасти, выдвигаясь из пазов ротора, образуют ка.меры, в которые засасывается масло нз бака. При вдвижении лопастей размеры камеры уменьшаются, и масло нагнетается в систему. В течение одного оборота ротора масло подается в систему дважды, обеспечивая этим высокую производительность насоса. Камеры нагнетания и всасывания расположены друг против друга, что позволяет уравновесить силы, действующие в насосе на ротор. [c.108]

Решение задачи о действии сосредоточенной силы да5т пример напряжённого состояния, возникающего при наличии простейшей точечной особенности с помощью этого решения могут быть найдены напряжённые состояния, создаваемые особенностями более сложной природы (двойная сила, центр расширения, сосредоточенный момент и т. д.). Имея решение уравнений теории упругости, соответствующее приложению сосредоточенной силы, можно с помощью суммирования получить решение для любого распределения сил по объёму, поверхности или линии в неограниченном упругом теле. [c.71]

Непосредственно видно, что соотношение Снелля (1.46) применимо и в случае электронной и ионной оптики. Представим себе двойной слой тонкой фольги на границе двух областей с разными потенциалами 1 и 2 в отсутствие магнитного поля. Единственной силой, действующей на частицу, падающую на двойной слой, является электростатическое поле Е, направленное перпендикулярно поверхности (рис. 4). (Рисунок относится [c.40]

Образование полимолекулярных адсорбционных пленок воды на поверхности материала объясняется наличием двух видов полимолекулярной адсорбции первый вид — за счет сил, действующих на близкое расстояние, обычных ван-дер-ваальсовых сил, и второй— за счет дальнодействующих сил, природа которых не может пока считаться окончательно установле[(-ной. По мнению ряда авторов, силы эти связаны с образованием в пленках двойного электрического слоя. Энергия взаимодействия компонентов системы вода — твердая фаза относится не только к мопомолекулярно-му слою, но и к последующим слоям. Так, сорбция во- [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...