Энергия чистого изменения формы

При чистом сдвиге, как и при растяжении (да и вообще при всяком напряженном состоянии), в деформируемом теле накапливается упругая потенциальная энергия. Эту энергию легко подсчитать рассматривая изменение формы прямоугольного элемента с размерами йх, йу и толщиной 8 (рис. 75). [c.79]

Таким образом, при чистом сдвиге потенциальная энергия изменения объема равна нулю, а полная удельная потенциальная энергия равна удельной потенциальной энергии изменения формы. [c.126]

Если фазовая скорость не зависит от k, то очень короткие и очень длинные волны распространяются с одинаковой фазовой скоростью. В этом случае мы будем говорить, что система недиспергирующая. Для реальных материалов, не являющихся чисто упругими, имеет место диссипация энергии. В этом случае фазовая скорость гармонических волн зависит от длины волны н система называется диспергирующей. Дисперсия — важная характеристика материала, так как она вызывает изменение формы им пульса при его двил<ении в диспергирующей среде. Материальная дисперсия имеет место не только в неупругих телах, но и в упругих волноводах последняя будет рассмотрена в приложении Б. [c.390]

Заметим, что вся потенциальная энергия при чистом сдвиге расходуется только на изменение формы, так как изменение объема при деформации сдвига равно нулю. Это видно из формулы (6.23), если учесть, что при чистом сдвиге сумма главных напряжений равна нулю. [c.126]

Полученные результаты [129, 166] представляют интерес, но их не всегда удается сопоставить с имеющимися литературными данными, так как подавляющее большинство авторов оценку пластичности проводят по относительному удлинению. Единой методики расчета, позволяющей обоснованно судить о величине кинетической составляющей пластичности, наводимой мартенситным превращением при деформации, на сегодня нет. В имеющихся примерах количественной оценки учитывались либо объемные изменения [167], либо изменения формы [168], сопровождающие мартенситные превращения. Основной посылкой предложенного расчета [166] являлось предположение о полностью неупругом состоянии микрообъема стали, находящегося в состоянии перестройки по мартенситному механизму (предельный, гипотетический случай) условием чистой релаксации являлось постоянство упругой и пластической деформации или постоянство суммы упругой энергии растяжения (деформации) образца и работы деформации. [c.144]

При чистом сдвиге вся энергия полностью расходуется на изменение формы. Заметим, что при одинаковой величине с энергия сдвига в 2,6 раза больше энергии растяжения. [c.88]

Определим теперь потенциальную энергию деформации тела при чистом сдвиге. Как известно, полная удельная потенциальная энергия деформации и равна сумме удельной потенциальной энергии изменения объема об и удельной потенциальной энергии изменения формы Мф. [c.130]

Выведите выражения полной удельной потенциальной энергии при чистом сдвиге, энергии изменения объема и энергии изменения формы. [c.149]

Так как распределение медленных нейтронов зависит от распределения быстрых нейтронов, то форма кривой распределения плотности медленных нейтронов любой энергии в некоторой определенной среде характерна для каждого источника быстрых нейтронов. В хорошем приближении можно утверждать, что добавление к среде вещества, которое действует только как чистый поглотитель нейтронов, может только в одинаковой степени повлиять на все ординаты кривой —/ , но не может изменить ее формы. Поэтому обнаруженное в 1939 г. Жолио и др. [62] существенное изменение формы кривой для воды в присутствии урана, выразившееся в большем распространении кривой в область больших расстояний, было эквивалентно доказательству того, что уран не может действовать только как простой поглотитель, но должен действовать также и как вторичный источник нейтронов. [c.56]

Итак, теория прочности дает оценку прочности элемента конструкции, находящегося в любом сложном напряженном состоянии по какому-либо решающему фактору (так назы-вае.мому критерию прочности). За критерий прочности, как показывают многочисленные исследования, можно принимать или напряжения, или деформации, или энергию деформации (полную энергию или энергию изменения формы) и т.д. Так как весьма обширный экспериментальный материал исследований осуществлен лишь в простейшем случае напряженного состояния (одноосное растяжение, чистый сдвиг), то именно этот случай напряженного состояния принимают как бы за эталон прочности и ставят условие равнопрочности для эталона и любого сложного напряженного состояния. [c.61]

Энергия изменения объема вычисляется по форму.зе Поб = а /2К, где а = ("а/ -Ь 02 - <зз) /3. При чистом сдвиге а = х, аэ- О, о = - т, откуда следует, что а = О. Таким образом, при чистом сдвиге энергия изменения объема равна нулю. [c.19]

Необходимо здесь отметить, что формулировка законов механики в форме принципа Гамильтона имеет и то значение, что он позволяет установить, как нужно описывать немеханические системы с той же математической строгостью, которая характерна для классической механики. Принцип Гамильтона нельзя рассматривать как чисто механический принцип. Здесь интересно отметить, что есть закон, который во многом аналогичен принципу Гамильтона и который имеет очень общий характер. Этот закон часто служит физику трамплином для перепрыгивания провалов в экспериментальных данных. Он гласит, что всякая система стремится к состоянию с минимумом потенциальной энергии. Такое состояние, вообще говоря, будет равновесным, хотя и не обязательно. Это — важный эвристический метод физики. Например, в теории Бора мы говорим, что электрон спонтанно переходит из возбужденного в нормальное состояние, так как он стремится к состоянию с минимумом энергии. Впрочем, аналогичную формулировку можно дать и второму началу термодинамики, особенно в его вероятностной трактовке. Важен следующий факт если задано исходное состояние физической системы и ее энергетический баланс, то можно указать, в общем, направление, в котором будет происходить изменение состояния системы. Таким образом, этот, по сути дела, вариационный принцип минимума потенциальной энергии лежит в основе исследования задач устойчивого равно- [c.865]

Как и в области ресурсов, в области потребления существует значительная терминологическая неопределенность, которая иногда может приводить к недоразумениям. Для стилистического разнообразия термины спрос , нужды , потребности или потребление применяются в качестве синонимов. Фактически термин спрос означает количество ресурса, которое может быть потреблено Б данный период при определенном уровне цен и определенных соотношениях между спросом и предложением. Термин потребление означает наблюдавшиеся в прошлом объемы потребления ресурсов, причем для прогнозирования спроса нередко применяют прямую экстраполяцию прошлых тенденций в изменении потребностей. Арифметический учет процентного роста в прошлом слишком прост и заманчив, а анализ перспективных изменений в соотношениях спроса и предложения и в характере конечного потребления слишком сложен. Термины нужды или потребности применяются для обозначения принципиально необходимых нужд общества. Секретариат ООН в одном из докладов 1974 г. определяет чистые энергетические потребности как количество конечной энергии в одной из форм, абсолютно необходимое для осуществления определенного вида деятельности или обеспечения адекватных условий для жизни и работы человека. Чистый спрос на энергию включает ее потери за счет небрежного или избыточного использования у потребителя, валовой спрос включает также потери энергии в процессе ее преобразования и транспортирования эти потери могут быть сокращены, но не могут быть ликвидированы полностью. [c.261]

Таким образом, простое растяжение в направлении х можно разложить на равномерное растяжение (рис. 297, Ь) и сочетание явлений чистого сдвига по плоскостям ху и Х2 (рис. 297, с). Можно видеть, что работа напряжений, вызывающая лишь искажение формы (рис. 297, с), на перемещениях, возникающих от равномерного растяжения (рис. 297, Ь), обращается в нуль. Энергии деформации случаев (Ь> и (с), таким образом, не зависят друг от друга, и полная энергия деформации при простом растяжении (рис. 297, а) получается п)пгем сложения энергии деформации при всестороннем равномерном растяжении и энергии деформации изменения формы. [c.377]

Выведите выражеии.ч полной удельной потенциа ьной энергии при чистом сдвиге, энергии изменения обы ма и энергии изменения формы. [c.134]

Во многих случаях более целесообразно для создания измерительного сигнала использовать энергию, подводимую извне. В преобразователях такого типа обязательно наличие двух энергетических контуров. В одном из них, сигнальном, имеется поток энергии высокого уровня, получаемый от постороннего источника. В этом контуре осуществляется перевод энергии из одной формы в другую, без изменения ее вида. Соотношение между кинетической и потенциальной энергиями в сигнальном контуре определяется значениями внутренних связей в системе, образующей этот контур. Напомним, что связями в несвободных системах, к которым относятся все машины, механизмы или приборы, называют ограничения, наложенные на движение систем. Эти ограничения могут быть геометрическими (определяющими движение механических элементов), кинематиче- скими (определяющими возможные усилия в системе) и чисто физи- ческими (определяющими интенсивность перехода кинетической энергии в потенциальную и наоборот). [c.89]

На основе уравнения Борна-Майера Мей >) провёл подробное исследование хлористого цезия, имея в виду относительную устойчивость структур типа хлористого цезия и хлористого натрия. Он нашёл, что это уравнение не может объяснить устойчивости структуры типа хлористого цезия при абсолютном нуле, если взять член отталкивания с двумя параметрами, а также майеровское значение Для обобщения он дополнительно ввёл ещё два параметра. Один из них берётся в виде множителя в ван-дер-ваальсовом члене, другой также в виде множителя перед М в (12.7). Очевидно, второй параметр обусловливает различные значения постоянной д в члене отталкивания для одинаковых и разных ионов. Эти параметры были выбраны так, чтобы при абсолютном нуле была устойчива структура хлористого цезия. Дополнительно были использованы полученные на опыте скрытая теплота фазового превращения (1,34 ккал моль) и изменение постоянной решётки. Постоянный множитель перед членами, соответствующими притяжению, оказался равным 3,6, а коэффициент перед AI — 0,70. В то же время постоянная Ь удваивается, а р изменяется от 0,290 до 0,365 А. Мей считал, что возрастание члена, соответствующего притяжению, частично должно быть связано с изменением чисто электростатической энергии, обусловленным отклонением формы ионов от сферической. Легко показать, что искажение заряда иона в кубической решётке в первом приближении может быть описано гармоникой четвёртого порядка и что соответствующий оферически несимметричный потенциал измеш1ется обратно пропорционально г<. Однако убедительных количественных данных, подтверждающих точку зрения Мея, не имеется. [c.105]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

Устойчивость химической системы относительно возможной реакции измеряется изменением свободной энергии реакции между исходными веществами и продуктами. Для чистых конденсированных фаз стандартным состоянием является материал в его обычном состоянии при данной температуре. Для жидкостей (с высоким давлением пара) и газов стандартным состоянием является пар при единичной летучести. Таблицы теплот и стандартных свободных энергий образования окислов, представляющих интерес для водной реакторной технологии, были собраны в удобной форме Кафлином [1]. Из основного соотношения [c.36]

Чисто дискретный спектр возникает в случае потенц. ям с бесконечно высокими стенками и(х). Для симметрии, ям [и (л ) = У (— х) ] их форма полностью определяется собств. значениями ОШ — уровнями энергии Для бесконечно глубокой ирямоуг. ямы в системе единиц Л = 1, масса частицы т = Vi ОШ имеет вид —djdx + v(x) (см. рис. 7 к ст. Квантовая механика). Рассмотрим, как нужно изменить форму плоского дна прямоуг. потенц. ямы, чтобы сдвинуть осн. уровень энергии вверх, ближе к < 2, и как при этом меняется волновая ф-ция (J/] (j ) осн. состояния (рис. 1). Осн. состояние наиб, чувствительно к изменению [c.469]

Если монокристалл магнитного материала свободно подвесить в магнитном поле, он займет такое положение, при котором его магнитная энергия минимальна, т. е. намагничивание происходит в направлении так называемого легкого намаёничивания, определяемом рядом факторов. Наиболее важными факторами являются 1) положение осей кристалла относительно направления намагничивания, т. е. магнитокристаллическая энергия 2) внешнее магнитостатическое поле, которое зависит от формы образца, т. е. энергия анизотропии формы (последняя исчезает для сферического образца и максимальна для бесконечно длинного стержня эта энергия тесно связана с размагничивающим фактором) 3) наконец, энергия магнитострикционных напряжений, которая может измениться при изменении направления намагничивания (хотя этот эффект обычно связан с кристаллографическими осями образца, он рассматривается отдельно от чистой кристаллографической анизотропии). Два первых фактора считаются самыми важными, они могут быть использованы при решении структурных и других задач. [c.294]

В последнее время получил распространение способ обработки твердых материалов с помощью ультразвуковых колебаний. Этот способ состоит в следующем. Под торцовую плоскость инструмента, имеющего форму обрабатываемого отверстия, непрерывно поступает суспензия, состоящая из абразива в воде или масле. Под воздействием ультразвуковых колебаний абразивные зерна ударяются в обрабатываемую поверхность и, отрываясь от нее, уносят частицы материала. Огромное количество абразивных зерен, имеющих до 25000 колебаний в секунду, непрерывно участвуют в процессе удаления материала. Амплитуда колебаний составляет 0,1 мм. Скорость обработки стекла равна Ъ мм мин, а твердого сплава — 0,25 мм мин. Обработанная поверхность имеет чистоту в пределах у9. На фиг. 16 показана схема преобразователя электрического тока в механическую энергию ультразвуковой установки. Колебания инструмента 4 происходит после поступления электрического тока из генератора в преобразователь (трансдуктор). Верхняя часть 1 преобразователя, имеющая спиральную обмотку, называется магнитостриктором и служит для преобразования ультразвуковой энергии в механические колебания. Магпитостриктор представляет собой стержень-пакет, набранный из тонких пластинок чистого никеля или пермендюра, имеющих свойство изменять свои размеры под действием магнитного поля. При прохождении магнитного потока через стержень, обладающий магнитострикционными свойствами, длина стержня изменяется. Частота изменения длины магнитостриктора будет соответствовать частоте переменного тока, исходящего от генератора. Во избежание перегрева станка предусматривается водяное охлаждение. [c.40]

Возможность наблюдения аномального расширения солей галоидного серебра обсуждалась Моттом и Герни [2], а также Зейтцем [3], которые, повидимому, не были знакомы с работой Стрелкова. Мы приводим эти данные в несколько видоизмененной форме на графике, где представлена зависимость логарифма аномального приращения длины от обратной величины абсолютной температуры. На этом графике в данные Стрелкова внесена поправка на нормальное расширение этих солей путем вычитания изменения длины, соответствующего среднему коэффициенту расширения хлористого серебра (3,2-10 /°С) и бромистого серебра (3,6- 10 /°С). Эти данные не вполне надежны. Несмотря на это, полученные нами точки достаточно хорошо ложатся на прямые, показывая, что аномальное расширение обусловлено процессом, требующим энергии активации. Энергии активации, полученные из графика, приведены в следующей таблице, где они сопоставляются с энергиями активации, полученными из измерений электропроводности чистых и смешанных солей. [c.29]

И Рг—изменения свободной энергии при первичной и вторичной реакциях. Термодинамически необходимо условие 1>0. Наоборот, м. б. и положительным и отрицательным, соответственно чему все С. р. могут быть разделены на два класса I класс— г>0, когда индуцирующее влияние первого процесса сказывается только на скорости достижения равновесия вторичной реакции И класс—Е,<0, когда вторичная реакция частично усваивает свободную энергию первичной реакции и смещает свое состояние равновесия относительно того, к-рое задается параметрами системы (<°, давлением и пр.). До сих пор с достоверностью не найдено ни одной пары чисто химич. С. р., к-рые протекали бы по написанной общей схеме. Можно впрочем указать ряд случаев сопряжения химич. и физич. процессов, подпадающих под эту схему, напр, появление электронной эмиссии при превращении активного азота в нормальную форму на металлич. поверхностях первичный ЗГакт. вторичный Ме- Ме +0 сюда же, с известной оговоркой, можно отнести случаи сенсибилизированной диссоциации, например Hg - Hg (первичный) или Хе - Хе (первичный) и Нг->2Н (вторичный). Типичная химич. индукция известна в более частной форме, именно когда один из компонентов сопряженного процесса является общим для первичной и вторичной реакций (напр. С). Применительно к этому типичному случаю химич. индукции была установлена номенклатура [ ] компонент А, общий для обоих процессов, на- [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...