Поверхность пластических напряжений

Легко видеть, что поверхность пластических напряжений [c.123]

Прямой метод [7]. Рассмотрим упругопластическое кручение призматических стержней выпуклого полигонального сечения. Поверхность пластических напряжений z = p (х, у ) будет поверхностью с постоянным углом ската, проходящей через заданный контур на плоскости ху. В случае 152 [c.152]

Выражение, стоящее в левой части этого уравнения, есть квадрат градиента Р (наибольшего уклона поверхности Р). Следовательно, поверхность пластических напряжений [c.405]

Поверхность пластических напряжений 405 [c.463]

Ае. Поверхность пластических напряжений = Ч р(ж, у) является поверхностью с постоянным углом ската 45 , которая проходит через контур Г . Она состоит из плоскостей, разделенных ребрами. [c.83]

Если за условие пластичности принять условие Мизеса (2.79), то соответствующая начальная поверхность нагружения есть цилиндр с осью, совпадающей с прямой ОС. Точки пространства напряжений, лежащие внутри цилиндрической поверхности текучести, соответствуют упругому состоянию тела, а точки, лежащие на поверхности, отвечают начальному пластическому напряженному состоянию. Пересечение поверхности нагружения D-плоскостью называют кривой текучести. Для условия пластичности Мизеса начальная кривая текучести представляет собой окружность радиуса a = V 2/Зот (рис. 11.2, в). [c.252]

В диапазоне относительных толщин аСр < ж < ае проявляется эффект контактного упрочнения мягкой прослойки, в последней развивается объемное напряженное состояние из-за сдерживания по контактным поверхностям пластического течения мягкого металла. Однако прочностные [c.23]

Напряжения (д) удовлетворяют уравнениям равновесия (4.1) и уравнениям сплошности (4.12). Условия сплошности на границе между упругой и пластической зонами при р = также выполняются. На боковой поверхности касательные напряжения (д) на основании закона парности касательных напряжений составляющей не дают, что соответ- [c.278]

При пластическом деформировании (деформировании с изменением величины пластических деформаций) с непрерывным переходом от упругих состояний к пластическим напряжения p всегда изображаются точкой на поверхности 2 р, т. е. в каждый момент времени совпадают с одним из пределов упругости (см. для примера диаграмму одноосного растяжения, рис. 147). [c.424]

Другим примером использования условия пластичности для замыкания системы уравнений в напряжениях может служить случай плоского деформированного состояния пластического тела, находяш егося в равновесии под действием заданной на его поверхности системы напряжений р . В этом случае по определению плоского деформированного состояния оси координат х, у, z можно выбрать так, чтобы Б33 = = [c.462]

Электронно-микроскопические исследования позволили установить, что скольжение одной поверхности по другой сопровождается сминанием следов технологической обработки, и благодаря развитию физического (деформационного) рельефа в последующих актах трения в пластическое течение будут вовлекаться все новые участки, площадь которых будет постепенно увеличиваться. По мере развития на поверхности пластических процессов увеличиваются грубые полосы деформации, расположенные по плоскостям максимальных касательных напряжений. [c.8]

Вычислим величину потенциала деформации на поверхности пластически деформируемого кристалла. Е. Д. Щукин показал [83], что образующаяся при выходе краевых дислокаций новая поверхность может выдержать скопление дислокаций при внешнем напряжении т, определяемом, как отмечается в работе 136], числом дислокаций в одном скоплении [c.97]

Метод линий скольжения позволяет исследовать некоторые процессы, характеризующие пластическое деформирование. Он основан ка известном явлении появления на поверхности пластически деформированного материала характерных линий Чернова - Людерса, которые совпадают с линиями максимальных касательных напряжений. Метод линий скольжения используют, главным образом, для качественной оценки деформированного состояния плоских элементов конструкций. [c.268]

Из равенства (3.90) вытекает, что для выпуклых поверхностей текучести напряжения в статических задачах определяются единственным образом в зонах, где компоненты скорости пластической деформации (хотя бы одна из них или ,- ) отличны от нуля для невогнутых поверхностей текучести напряжения могут быть не единственными и могут отличаться за счет невогнутых участков поверхности текучести. Скорости деформации в задачах статики могут быть не единственными. [c.108]

В том случае, когда рассматриваемая материальная частица находится в непосредственной близости от свободной поверхности пластически деформируемого тела, можно определить значения и самих компонентов напряжений. [c.144]

Ниже рассмотрены уравнения осесимметричного состояния вязкопластических тел, соответствующих условию полного вязко-пластического состояния (напряженное и деформированное состояния соответствуют ребрам поверхностей пластического потенциала и потенциала вязкости). [c.127]

При одной и той же величине пластических деформаций e j при нейтральном нагружении различным значениям о (рис. 2а) будут соответствовать различные поверхности пластических деформаций (рис. 26). При изменении вектора напряжений а происходит приращение пластических деформаций. Согласно ассоциированному закону течения для гладких функций нагружения при любых приращениях напряжений направление приращения пластической деформации вполне однозначно оно направлено по нормали к поверхности нагружения. Следовательно, при данном деформированном состоянии поверхность пластических деформаций испытывает вполне определенное смещение в пространстве б. [c.270]

Предположим, что поверхность текучести в пространстве напряжений является гладкой в окрестности точки, соответствующей пластическому напряженному состоянию элемента тела. В этом случае условие пластичности определяется уравнением [c.36]

Проблема течения пластического слоя между шероховатыми поверхностями исследовалась A.A. Ильюшиным [155, 156]. В основе исходных предположений лежит решение Прандтля, а также некоторые упрощения, носящие кинематический характер. Предполагается, что осредненные скорости перемещений постоянны по толщине слоя. Предполагается, что в плоскости, касательной к любой эквидистантной поверхности, касательные напряжения равны нулю, главные напряжения равны между собой (условие полной пластичности), нормальное напряжение вдоль толщины слоя постоянно. В этом случае для определения [c.246]

Представленные результаты дают основание предполагать, что в приповерхностных слоях реализуются аномально облегченные энергетические условия пластического течения. С другой стороны, известны данные, свидетельствующие о барьерной роли поверхности и приповерхностных слоев в общем процессе макропласти-ческой деформации [69]. Поэтому о большей или меньшей прочности приповерхностного слоя по сравнению с объемом следует говорить исходя из конкретных условий деформации, тина среды, предыстории исследуемого материала. Особенно важно четко различать, на какой стадии микро- или макропластического течения речь идет об аномальном поведении поверхности. Диаграмма напряжение — деформация решетки свидетельствует о том, что после определенной степени деформации свойства поверхностного слоя становятся близкими к объемным. По мнению авторов [54, 69], в общем случае процесс микропластической деформации в приповерхностных слоях кристаллов можно разделить на две основные стадии. [c.26]

Образцы, испытывавшиеся при Од = 1,3-i-l,6a i. При высоких напряжениях влияние латунирования проявляется особенно резко. Изменяется форма контактной поверхности, пластически деформируется материал в приконтактной области. У нелатунированных образцов форма контактной поверхности не изменяется в ходе испытаний линия контакта остается ровной. У латунированных образцов линия контакта становится волнистой. Различие в структуре приповерхностных областей состоит в том, что у латунированных образцов наблюдаются значительные области пластической деформации (рис. 76), в то время как у нелатунированных таких областей нет и зарождающиеся трещины имеют чисто усталостный характер (см. рис. 75). [c.150]

Наклеп понижает плотность металла из-за нарушения порядка в размещении атомов при увеличении плотности дефектов и образовании ми-кропор. Уменьшение плотности используют для увеличения долговечности деталей, которые при эксплуатации подвержены переменным нагрузкам. С этой целью применяют поверхностное пластическое деформирование детали с помощью обдувки дробью или обработки специальным инструментом. Наклепанный слой стремится расшириться, встречая сопротивление со стороны ненаклепанных участков детали. В результате в этом слое возникнут напряжения сжатия, а под ним, на большем расстоянии от поверхности, появятся напряжения растяжения. Сжимающие напряжения в поверхностном слое замедляют зарождение усталостной трещины и тем самым увеличивают долговечность деталей. [c.132]

В общем случае, некоторая часть деформируемого тела находится в состоянии пластического деформирования, другая область — в состоянии разупрочнения. В процессе закритической деформации для каждой точки этой области поверхность максимальных напряжений и критических состояний непрерывно изменяется. 1 етья область может находиться в состоянии разгрузки после предшествовавшей плат стической или зг критической деформации. Нг конец, в оставшейся части тела имеют место только упругие деформации. [c.211]

На рис. 6.2 биссектриса ОПЛ соответствует гидростатическому напряженному состоянию с Бд = 0. В точке ПЛ наступает плавление и 0 =02 = Л Кривые ОВПЛ и ОСПЛ представляют собой предельные поверхности текучести. Обычно считают [3], что при напряжениях однократного ударного сжатия, превышающих упругий предел Гюгонио Оне, СОСТОЯНИЯ среды лежат на верхней предельной поверхности пластического течения. Поведение ударно сжатой среды относительно дальнейшего направления деформации различно. Если последующая деформация совпадает с направлением предшествующей деформации, как это имеет место при последовательном сжатии вещества двумя ударными волнами, первоначальное со стоя- [c.177]

ОрОван вместо удельной поверхности энергии предложил использовать значение фиктивной энергии G, состоящей из двух членов из поверхностной энергии и из энергии, отнесенной к микроскопической по размерам поверхности пластической деформации, возникающей в зоне трещины. Эта фиктивная энергия, т. е. энергия преодоления в моМент распространения трещины, или же энергия, необходимая для распространения на единичном пути трещины единичной длины, есть, в сущности, вязкость разрушения. Вязкость- разрушения находится в тесной Связи с рассмотренным выше коэффициентом интенсивности напряжения [c.40]

Процессы упруго-пластической деформации при трении металлов локализуются в микрообъемах поверхностного слоя, примыкающих к пятнам касания, и обусловлены действием высоких контактных напряжений. Характер распределения максимальных касательных напряжений в зоне фрикционного контакта показан на рис. 20.26. Видно, что при трении скольжения максимальный уровень касательных напряжений достигается непосредственно на поверхности скольжения. С увеличением расстояния от поверхности трения напряжения снижаются приблизительно по степен- [c.391]

Данное положение находит подтверждение в выводах В. А. Хрулькова и его коллег по шлифованию высокопрочной керамики [19]. При алмазном шлифовании ими зафиксированы элементы пластической деформации кристаллов основного компонента керамики АЬОз — высокотемпературной модификации оксида алюминия. Вокруг деформированного участка поверхности обнаружено напряженное состояние структуры материала и трещины, идущие в разных направлениях в зависимости от дефектов структуры. [c.146]

Покажем, что если по обе стороны поверхности 5 пластическое напряженное состояние соответствует одному и тому же ребру призмы Треска-Сен-Венана, то в соотногаениях (2.6) имеет смысл рассматривать лигаь второй случай [c.107]

В случае, когда поверхность 5 разделяет области пластического напряженного состояния, отвечаюгцие разным ребрам призмы Треска-Сен-Венана, то, наоборот, по аналогичным причинам допустим первый случай соотпогаепий (2.6) и не допустим второй. [c.108]

Займемся определением формы выпучившейся поверхности пластического материала ВС (фиг. 1). В соотношения теории идеальной пластичности время в явном виде не входит, поскольку исходные уравнения однородны относительно множителя (11 — дифференциала времени. Величины скоростей перемегцений в теории идеальной пластичности непосредственно величинами напряжений не определяются, задается по сугцеству лишь направление скорости. Перемегцения определяются по граничным условиям. [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...