Уравнение притока энергии (притока тепла

Осредненные уравнения энергии, притока тепла и энергии пульсационного движения фаз [c.83]

Уравнение энергии выводится путем составления энергетического баланса для элементарного объема, отсекаемого в обогреваемом канале двумя близко расположенными сечениями. Изменение энергии вдоль координаты принимается линейным. Основные составляющие энергетического баланса элементарного объема выявляются при детализации притоков и стоков тепла. Приток обусловлен конвективным переносом тепла вместе с рабочим телом, обогревом (в общем случае переменным по длине и времени), теплопроводностью рабочего тела и металлической стенки (продольная передача тепла). Тепловая энергия расходуется (сток тепла) на нагревание рабочего тела в объеме, передачу тепла движущимся рабочим телом, передачу тепла за счет теплопроводности рабочего тела и металла и на увеличение кинетической энергии потока. Составляющие притока и стока энергии неравноценны. Приток и сток энергии за счет теплопроводности рабочего тела и металлической стенки трубы в данной задаче ничтожны" по сравнению с количеством тепла, вносимым движущимся потоком и внешним обогревом. Это легко показать, например, путем проведения статических расчетов. Очевидно также, что переход тепловой энергии в кинетическую энергию потока, а также расходование кинетической энергии на тепловые потери (в результате трения) мало. При исследовании динамики промышленных теплообменников упомянутыми составляющими можно пренебречь. [c.60]

Более общие уравнения теплопереноса, учитывающие приток тепла за счет диссипации механической энергии и зависимость физических констант от температуры, будут рассмотрены в последней, XI главе курса. Там же расширятся представления о переносе примеси в многокомпонентных потоках. [c.438]

Это соотношение носит название уравнения притока энергии, или уравнения притока тепла. [c.62]

Таким образом, мы имеем шесть уравнений уравнение неразрывности (11.3) главы 1, три уравнения движения (5.1) настоящей главы, уравнение притока энергии и уравнение состояния. Эти уравнения содержат как раз шесть неизвестных функций v , v , p, о, T. К сожалению, в (11.5) входит еще величина , которую не всегда можно считать известной. Простейшим и важным случаем будет отсутствие притока тепла извне, т. е. случай, когда [c.62]

В этих уравнениях р, т ж Т означают давление, удельный объем и абсолютную температуру в данной области атмосферы е — тепло, подведенное за единицу времени в единицу объема — ускорение силы тяжести Ср — теплоемкость при постоянном давлении В — газовая постоянная А — термический эквивалент работы. Три первые уравнения (1) — это гидродинамические уравнения, полученные из условий равновесия воздушных частиц, четвертое — уравнение неразрывности для случая равновесия, пятое — уравнение Клапейрона и шестое — уравнение притока энергии. [c.161]

В этом случае уравнение момента импульса относительно некоторой точки О есть следствие уравнения импульса Л1з уравнения энергии и уравнения имиульса (третье и второе уравнения (2.1.1)) следует уравнение притока тепла вдоль траектории микрочастиц [c.54]

Вычитая уравнения притока тепла и живых сил из уравнения полной энергии фазы, получим уравнение энергии пульсационного или мелкомасштабного движения [c.86]

Следуя результатам гл. 1 (см. (1.3.25), (1.3.32)) или гл. 3 (см. (3.1.37), (3.2.20), (3.1.40) и (3.1.41)), имеем следующие дифференциальные уравнения масс фаз, числа дисперсных частиц, импульсов, энергий и притоков тепла фаз [c.186]

Из (3.1.41) следует, что уравнение энергии 2-фазы (второе уравнение (4.1.5) может быть представлено также в виде уравнения притока тепла [c.187]

Здесь пренебрегалось вкладом слагаемых, содержащих сдвиговые напряжения Т и тг, и вкладом переноса энергии из-за потока Лг. Это нетрудно обосновать оценками типа (4.3.15). Далее Pq — скорость газа в зоне, где нет частиц ( i= 1), например, на входе в слой. Уравнения притоков тепла фаз (4.3.40) нужны для определения температур фаз и здесь рассматриваться не будут. Отметим, что последнее уравнение (4.3.44) отражает равенство генерации хаотического движения частиц из-за работы сил Магнуса и диссипации этого движения в тепло из-за столкновений. Из него следует с учетом (4.3.32) и (4.3.36) [c.223]

Это уравнение свидетельствует о том, что при движении жидкой среды ее внутренняя энергия изменяется как вследствие внешнего притока тепла, так и вследствие диссипации механической энергии. Процесс диссипации, как показывает выражение (5-84), связан с вязкостью р и для идеальной жидкости (р = 0) не имеет места. Поскольку этот процесс необратим, диссипирован-ную энергию Эд можно рассматривать как величину потери механической энергии. [c.126]

Уравнения, описывающие процессы на межфазных границах. На поверхности 5,2, разделяющей фазы, должны быть поставлены граничные условия, отражающие взаимодействие фаз, которые следуют из условий сохранения массы, импульса и энергии на этой поверхности. Поток массы (li)> поток импульса вместе с импульсом поверхностных сил, поток энергии ( ) вместе с работой поверхностных сил и притоком тепла в i-ю фазу от межфазной границы в каждой точке М, лежащей на Si2, можно представить в следующем виде [c.42]

Тогда уравнение энергии Е-фаны можно переписать в виде уравнения притока тепла [c.82]

Уравнения притока тепла фаз. Тепловой энергией S-фазы можно пренебречь (в силу ее пренебрежимо малой массы) и учитывать только ее упругую энергию из-за поверхностного натяжения ), чему соответствует [c.82]

Вычитая уравнение кинетической энергии (1.3.55) из уравнения энергии второй фазы (1.3.52) и учитывая выражение для /1x2, следующее из (1.3.57) и (1.3.58), получим уравнение притока тепла дисперсной фазы [c.82]

Уравнения энергии смеси и притока тепла газовой и несжимаемой конденсированной фаз могут быть переписаны через энтальпии фаз [c.91]

Аналогично имеем уравнения энергии смеси и уравнения притока тепла дисперсных фракции [c.135]

Ещё следует сделать одно замечание о возможности решения задачи о сильном взрыве в рамках теории идеальной жидкости при более общем виде уравнения состояния и зависимости внутренней энергии газа в функции от jd и р ). Функция внутренней энергии е (р, р) непосредственно входит в условия на ударной волне и в уравнение притока тепла. В общем случае её всегда можно представить в виде [c.214]

Вместо уравнения сохранения энергии воспользуемся следствием этого уравнения и теоремы живых сил — уравнением притока тепла, которое в общем случае имеет вид [c.285]

Уравнение энергии устанавливает, что разница между притоком и стоком тепла идет на изменение тепловой энергии, заключенной в объемах пара, воды и металла [c.81]

Что в отсутствие работы на валу разность между приростом внутренней энергии и притоком тепла извне к жидкости представляет собой полное уменьшение механической энергии системы. Для капельной жидкости механическая энергия, обратившаяся вследствие трения во внутреннюю (тепловую), практически не может быть снова обращена в механическую и рассматривается как потерянная (восстановление потерянной механической энергии невозможно). Таким образом, уравнение (4-24) можно написать в виде [c.86]

Вязкоупругая среда имеет способность к рассеиванию энергии и поэтому при решении задач термовязкоупругости нужно учитывать величину 1 , входящую в уравнение притока тепла (2.31). Для вязкоупругих тел [c.32]

Уравнения гидромеханики дисперсной смеси с горючими частицами. Рассмотрим дисперсную среду, в которой несущая газовая фаза состоит из двух комионент (например, окислителя, который будет называться первой компонентой, и продуктов горения, которые будут называться третьей компонентой), а частицы (вторая фаза и вторая компонента) являются топливом, при горении которого часть энергии из-за высоких температур может переходить в излучение. Уравнения неразрывности компонент, сохранения числа частиц, уравнения импульсов и притоков тепла фаз для такой двухфазной трехкомпонентной среды (газовзвеси). если учесть аналогичные уравнения 4 гл. 1, имеют следующий вид (П. Б. Вайнштейн, Р. И. Нигматулин, 1971) [c.403]

Для изотермических процессов удобнее пользоваться соотношениями, в которые входит свободная энергия F. В этом случае температура Т известна и постоянна, а уравнения движения замыкаются без использования соотношений (2.10) и (2.14). Второе соотношение (2.10) служит при этом только для вычисления энтропии (если это нужно), а (2.14) — для вычисления йд необходи.мого для того, чтобы обеспечить изотермичность процесса. Для адиабатических процессов удобнее пользоваться группой соотношений, в которые входит и. Однако а та, и другая группы соотношений применимы для любых обратимых процессов в упругих телах с любым притоком тепла йд К [c.316]

Что касается притока тепла, то теперь этот вопрос осложняется необходимостью учета диссипации механической энергии. Помимо трех случаев, аналогичных тем, которые были изучены авторами для идеальной жидкости, они вводят егце два. В нервом приток тепла происходит, с одной стороны, заданным образом (представляет известную функцию координат и времени), с другой стороны, — за счет диссипации. Во втором случае приход тепла складывается из тепла, при-текаюгцего за счет теплопроводности, и из тепла, поступаюгцего за счет диссипации. Однако эта часть работы вызывает возражения. Нет основания в случае вязкой жидкости рассматривать отдельно первые три случая, в которых уравнение притока тепла не включает диссипацию, так как в вязкой жидкости переход механической энергии (работы сил вязкости) в теплоту всегда имеет место, и, не учитывая диссипацию, мы теряем в балансе энергии некоторую часть не только как механическую энергию, но и как тепловую. Поэтому есть смысл говорить только о двух новых случаях, в которых приток тепла, обусловленный теми или иными тепловыми процессами, происходягцими в жидкости, соединяется с диссипацией. [c.223]

Уравнение для внутренней энергии фазы (1.3.6) получено из формальных балансовых соотношений,и его непосредственная конкретизация (например, определение работы соседних фаз Wji) связана со значительными трз дностями. Как это будет показано ниже, лучше и наглядное исходить из аналогичного соотношения, записанного в виде уравнения притока тепла j-й фазы в общепринятом виде [23], который не зависит от граничных и внепших (для -й фаз], ) условий и не зависит явно от поведения других фаз, [c.32]

В связи с появлением дополнительной составляющей энергии i-й фазы к необходимо привлечь уравнение притока тепла i-й фазы или уравнение для внутренней энергии j-й фазы, которое можно получить осреднением уравнения (2.1.3), имеющего, в отличие от уравнений сохранения (2.1.1), недивергентную форму [c.85]

Таким образом, методом осреднения мы получили уравнения импульса, притока тепла фаз, а также уравнения момента импульса и энергии их пульсационного (мелкомасштабного) движения. В отличие от феноменологического подхода гл. 1, метод осреднения позволил последовательно учесть влияние мелкомасштабного движения фаз поверхностного натяжения и получить выражения для определения таких макроскопических характеристик, как тензор напряжений в фазах, интенсивности межфазного взаимодействия, потоки различных видов энергий и т. д. через значения микропараметров. Реализация этих выражений, приводящая к реологическим соотношениям теперь уже только между макропараметрами (которые можно называть явными реологическими соотношениями) и, как результат, к замыканию системы уравнений, должна производиться с учетом структуры и физических свойств фаз в смеси. И это есть основная проблема при моделировании гетерогенных сред. [c.87]

Если несущая фаза является паром вещества капель или частиц, то следует учитывать условие нормировки (1.3.74) для 1ю — izo-Вычитая из уравнения иолиои энергии смеси уравнения кинетических энергий фаз, следующие из уравнений импульсов в виде (1.3.45) или (1.3.48), уравнение притока тепла второй (несжимаемой) фазы и учитывая уравнение притока тепла на межфазиоп границе, получим уравнение притока тепла газовой фазы, соответствующее принятой системе уравнений и близкое к (1.1.45) или (1.3.66) [c.91]

Прп записи уравнеипй притока тепла пренебрегалось продольной теплопроводностью в фасах, а жидкость полагалась несжимаемой (ра = Рз = Р° = onst). Далее уравнения состояния для внутренних энергий фаз и, б дем принимав, в приближении постоянных теплоемкостей в виде линейных функций от их температур (см. (iM.TS), (1.3.72)). [c.187]

Здесь в уравнении для внут lenHeii энергии пара отброшено слагаемое, соответствующее работе силы т1зения о стенку. Эта работа пренебрежимо мала по (равнению с виешинми по отношению к пару притоками тепла. [c.250]

Назовем полезную отдачу турбоагрегата его технической работоспособностью и обозначим ее При наличии энергообмена, выражаемого уравнением (154), техническая работоспособность повысится на величину dL p, но, кроме того, приток тепла a Qo6p тоже даст увеличение dLреп, но не на всю величину данного теплообмена, а только на ту его часть, которая соответствует коэффициенту полезного действия превращения тепловой энергии в механическую. Как известно, такая энергетическая трансформация совершается при круговых замкнутых циклах изменения состояния рабочего агента, причем не вся тепловая энергия может быть превращена в механическую, а лишь ее часть ([61, гл. III). [c.84]

Вторая из этих гипотез в реальной атмосфере выполняется только в ночное время, что и дает нам повод назвать проблему, рассматриваемую в настоягцем параграфе, проблемой ночного излучения. При принятых нами гипотезах стационарное распределение температуры возможно лигаь в том случае, когда интенсивность излучения земной поверхности постоянна во времени, иными словами, когда земная поверхность не остывает вследствие расхода энергии на излучение. Поэтому, чтобы сохранить возможность пользоваться нагаими уравнениями, мы должны сделать допугцение, что температура поверхности Земли поддерживается постоянной за счет притока тепла изнутри. [c.550]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...