Уравнение притока энергии

Уравнение притока энергии не рассматривается поэтому давление определяется. [c.148]

Для получения полной системы уравнений аэродинамики необходимо поэтому составить по крайней мере еще одно уравнение, которое называется уравнением притока энергии ). [c.275]

Это соотношение носит название уравнения притока энергии, или уравнения притока тепла. [c.62]

Таким образом, мы имеем шесть уравнений уравнение неразрывности (11.3) главы 1, три уравнения движения (5.1) настоящей главы, уравнение притока энергии и уравнение состояния. Эти уравнения содержат как раз шесть неизвестных функций v , v , p, о, T. К сожалению, в (11.5) входит еще величина , которую не всегда можно считать известной. Простейшим и важным случаем будет отсутствие притока тепла извне, т. е. случай, когда [c.62]

Вспоминая, наконец, как выражаются компоненты векторов р , Ру, р [формулы (3.21)], получим, после простого приведения членов, уравнение притока энергии в виде [c.419]

В динамике атмосферы, в которых плотность не есть функция давления. Четырех уравнений классической гидромеханики становится недостаточно, и для возможности решения задачи о движении сжимаемой жидкости нам приходится к этим четырем уравнениям прибавлять пятое, известное под именем уравнения притока энергии. [c.13]

Сложность построения уравнения притока энергии является причиной малой успешности решения задач о движении сжимаемой жидкости представляется поэтому чрезвычайно полезным изучить свойства движений сжимаемой жидкости, пользуясь тремя уравнениями динамики и уравнением неразрывности и обраш,аясь к уравнению притока энергии лишь в крайнем случае. [c.13]

Вследствие этого упомянутых четырех уравнений оказывается недостаточно для того чтобы определить движение сжимаемой жидкости, мы должны применить еще одно дополнительное уравнение, так называемое уравнение притока энергии оно является следствием первого начала термодинамики. [c.19]

Составление уравнения притока энергии — задача сложная, и это обстоятельство так затрудняет полное решение вопроса о движении сжимаемой жидкости, что кажется целесообразным изучить сначала особенности движения сжимаемой жидкости, не используя это уравнение. При этом мы будем следовать путем, аналогичным рассуждениям Гельмгольца при доказательстве теорем о вихрях. [c.19]

В этих уравнениях р, т ж Т означают давление, удельный объем и абсолютную температуру в данной области атмосферы е — тепло, подведенное за единицу времени в единицу объема — ускорение силы тяжести Ср — теплоемкость при постоянном давлении В — газовая постоянная А — термический эквивалент работы. Три первые уравнения (1) — это гидродинамические уравнения, полученные из условий равновесия воздушных частиц, четвертое — уравнение неразрывности для случая равновесия, пятое — уравнение Клапейрона и шестое — уравнение притока энергии. [c.161]

Присоединим к краевым условиям шесть определяющих уравнений, или уравнений состояния, выражающих, например, для упругого тела обобщенный закон Гука, зависимости между компонентами тензора напряжений и тензора деформаций для малых упруго-пластических деформаций, уравнения теории На-вье — Стокса в случае движения вязкой жидкости и т. д. В случае движения сжимаемой среды к краевым условиям присоединяется уравнение состояния и уравнение притока энергии. [c.46]

Уравнение притока энергии вытекает из первого начала термодинамики. Оно имеет вид [c.46]

Присоединение определяющих уравнений, уравнения состояния и уравнения притока энергии к краевым условиям не является общепризнанным. [c.46]

В этом случае уравнение момента импульса относительно некоторой точки О есть следствие уравнения импульса Л1з уравнения энергии и уравнения имиульса (третье и второе уравнения (2.1.1)) следует уравнение притока тепла вдоль траектории микрочастиц [c.54]

Вычитая уравнения притока тепла и живых сил из уравнения полной энергии фазы, получим уравнение энергии пульсационного или мелкомасштабного движения [c.86]

Из (3.1.41) следует, что уравнение энергии 2-фазы (второе уравнение (4.1.5) может быть представлено также в виде уравнения притока тепла [c.187]

Здесь пренебрегалось вкладом слагаемых, содержащих сдвиговые напряжения Т и тг, и вкладом переноса энергии из-за потока Лг. Это нетрудно обосновать оценками типа (4.3.15). Далее Pq — скорость газа в зоне, где нет частиц ( i= 1), например, на входе в слой. Уравнения притоков тепла фаз (4.3.40) нужны для определения температур фаз и здесь рассматриваться не будут. Отметим, что последнее уравнение (4.3.44) отражает равенство генерации хаотического движения частиц из-за работы сил Магнуса и диссипации этого движения в тепло из-за столкновений. Из него следует с учетом (4.3.32) и (4.3.36) [c.223]

Уравнения (97) и (98) являются основными в расчетах движения систем с потерей и притоком энергии. Представляя собой обобщение закона сохранения механической энергии на случай любых видов энергии, эти уравнения расширяют круг рассмотрения явлений за пределы, которые ставятся другими теоремами механики. [c.236]

Вектор Е называют вектором плотности потока полной энергии, а уравнение (5.83)— уравнением переноса полной энергии [22]. Из него следует, что изменение в единицу времени полной энергии в точке складывается из мощности внешних массовых сил и притока энергии, который в свою очередь обусловлен конвективным переносом и работой внешних поверхностных сил. [c.117]

Тогда уравнение энергии Е-фаны можно переписать в виде уравнения притока тепла [c.82]

Уравнения притока тепла фаз. Тепловой энергией S-фазы можно пренебречь (в силу ее пренебрежимо малой массы) и учитывать только ее упругую энергию из-за поверхностного натяжения ), чему соответствует [c.82]

Вычитая уравнение кинетической энергии (1.3.55) из уравнения энергии второй фазы (1.3.52) и учитывая выражение для /1x2, следующее из (1.3.57) и (1.3.58), получим уравнение притока тепла дисперсной фазы [c.82]

Аналогично имеем уравнения энергии смеси и уравнения притока тепла дисперсных фракции [c.135]

Шестой член правой части уравнения (5.1.24) представляет собой приток энергии в единичный объем за 1 с вследствие химических реакций, протекающих в изучаемой термодинамической системе. [c.185]

Ещё следует сделать одно замечание о возможности решения задачи о сильном взрыве в рамках теории идеальной жидкости при более общем виде уравнения состояния и зависимости внутренней энергии газа в функции от jd и р ). Функция внутренней энергии е (р, р) непосредственно входит в условия на ударной волне и в уравнение притока тепла. В общем случае её всегда можно представить в виде [c.214]

Вместо уравнения сохранения энергии воспользуемся следствием этого уравнения и теоремы живых сил — уравнением притока тепла, которое в общем случае имеет вид [c.285]

При отсутствии внешних притоков энергии уравнение энергии имеет вид [c.115]

Таким образом доказана справедливость уравнений (16.2) и (16.6). Поэтому конечные векторы О и К, определенные равенствами (15.3), можно рассматривать как количество движения и момент количества движения бесконечной массы жидкости. Одновременно с этим установлено, что условие о покое жидкости в бесконечности не связано с введением отличных от нуля сил реакции или притоков энергии из бесконечности. [c.205]

Появляющиеся в рамках модели теории упругости в уравнениях энергии для частей тела, содержащих края развивающихся разрывов, внешние концентрированные притоки энергии < 4 2 по своему смыслу и природе аналогичны внешним концентрированным силам, действующим в жидкости на присоединенные вихревые нити, движущиеся по кинематически заданным законам. Соответствующая обобщенная теорема Н. Е. Жуковского для сил, действующих на присоединенные вихри, разъяснена на стр. 300. [c.548]

Пз числа дисциплин, связанных в своем развитии с теорией движения сжимаемой жидкости, метеорология, может быть, всех более зависит от успехов этой ветви гидромеханики. Обгаирный класс явлений, изучаемых метеорологией, связан с движением сжимаемой жидкости — воздуха — и притом в тех, наиболее трудных для изучения условиях, когда давление не является функцией одной только плотности и когда, следовательно, не имея права рассматривать движение как адиабатическое, мы принуждены вводить в изучение уравнение притока энергии и другие соображения термодинамического порядка. [c.142]

Случай сжимаемой жидкости, Баротропность и баро-клинность. Уравнение притока энергии. Переходим к задаче определения движения сжимаемой жидкости. Математически простейшим будет тот частный случай, когда во всем движении плотность есть заранее известная функция от давления [c.60]

Уравнение для внутренней энергии фазы (1.3.6) получено из формальных балансовых соотношений,и его непосредственная конкретизация (например, определение работы соседних фаз Wji) связана со значительными трз дностями. Как это будет показано ниже, лучше и наглядное исходить из аналогичного соотношения, записанного в виде уравнения притока тепла j-й фазы в общепринятом виде [23], который не зависит от граничных и внепших (для -й фаз], ) условий и не зависит явно от поведения других фаз, [c.32]

В связи с появлением дополнительной составляющей энергии i-й фазы к необходимо привлечь уравнение притока тепла i-й фазы или уравнение для внутренней энергии j-й фазы, которое можно получить осреднением уравнения (2.1.3), имеющего, в отличие от уравнений сохранения (2.1.1), недивергентную форму [c.85]

Если несущая фаза является паром вещества капель или частиц, то следует учитывать условие нормировки (1.3.74) для 1ю — izo-Вычитая из уравнения иолиои энергии смеси уравнения кинетических энергий фаз, следующие из уравнений импульсов в виде (1.3.45) или (1.3.48), уравнение притока тепла второй (несжимаемой) фазы и учитывая уравнение притока тепла на межфазиоп границе, получим уравнение притока тепла газовой фазы, соответствующее принятой системе уравнений и близкое к (1.1.45) или (1.3.66) [c.91]

Следует обратить внимание на то, что при заданной или выбранной температуре предварительного охлаждения Т р значение Т, а следовательно, и определено только условиями полноты теплообмена в охладителе ОХ. В то же время значения Тз и з должны быть найдены из уравнения баланса энергий для подсистемы, ограниченной на схеме рис. 8.17,6 штриховой линией, включающей предварительный теплообменник ПрТ. Таким образом, величина ц р зависит от свойств рабочего тела, давления сжатия и расширения, температуры Т р притока теплоты из окружающей среды и условий теплообмена (недоре-куперациями) в теплообменниках установки. [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...