Момент дублета

Дублеты. Совокупность источника и стока с мощностями-f-m и —т, помещенных на бесконечно малом расстоянии 8s друг от друга, называется дублетом. Произведение M mbs, которое мы будем предполагать конечным (так что т будет неограниченно возрастать при уменьшении 85), можем назвать, по аналогии с магнитом, моментом дублета и считать векторной величиной, направленной одинаково с 85 от стока к источнику [c.138]

В 5 /(3)-симметрии нельзя получить связь между магнитными моментами нейтрона и протона [так как они принадлежат к одному и тому же изотопическому дублету, мультиплетность которого недостаточна для определения коэффициентов а п Ь в формуле (86. 1)]. [c.694]

Здесь [ij — компоненты магнитного момента в направлении поля для различных состояний. Если вместо дублета имеет место синглет, то выражение в квадратных скобках перейдет в ч Н. [c.386]

Поместим на оси г декартовой системы координат 2N+ дублетов один дублет с моментом Мо — в центре и 2N дублетов с моментами Afj,..Мд-, направленными в отрицательную сторону оси X,—симметрично относительно центра на расстояниях й], й2,..., a т от него (рис. 2.14). При наложении поступательного однородного потока, имеющего скорость Ux, параллельную оси X, на течение, создаваемое этой симметричной системой дублетов, возникает течение, которое симметрично относительно оси х. Линии тока этого течения, например АВ и А В, могут быть выбраны в качестве стенок сопла. Очевидно, что если интенсивность центрального дублета М положить рав- [c.71]

Для осесимметричного течения, по аналогии с плоским случаем, расположим в начале цилиндрической системы координат X, г дублет с моментом Мо, а на Л/ концентрических окружностях с центрами в начале координат и радиусами а,, i = 1, 2,М, поместим равномерно распределенные дублеты с моментами Mi. Тогда после наложения поступательного однородного потока на течение, создаваемое этой системой дублетов, получим следующие составляющие скорости и функцию тока возникающего течения [c.72]

Поясним это понятие. Калибровочная инвариантность — это такая симметрия уравнений движения, в которой преобразование симметрии определено в каждой точке пространства и в каждый момент времени, причем преобразования в разных точках и в разные моменты времени могут быть различными. Конкретно калибровочная симметрия слабых взаимодействий состоит в следующем. Для дублетов (7.193) существует симметрия типа изотопической инвариантности (см. гл. V, 6). Именно уравнения движения инвариантны по отношению к преобразованиям типа (5.34), в которых состояния дублетов заменяются на их линейные суперпозиции. Например, [c.427]

Дублетное расщепление термов, как сказано в 12, вызвано взаимодействием спинового момента электрона с полем атомного остова ( спин-орбитальным" взаимодействием). Ширина возникающих дублетов может быть приближенно оценена, если воспользоваться тем выражением для энергии спин-орбитального взаимодействия, которое было нами получено для атома водорода и сходных с ним ионов при выводе формулы Дирака. По формуле (7а) 26 эта энергия равна [c.139]

Закон Престона утверждает, что линии, имеющие один и тот же сериальный символ, дают одинаковый тип магнитимого расщепления независимо от значения главных квантовых чисел п. По закону Престона, например, все составляющие главных или 2-х побочных серий дублетов, обозначенные символом Si/j Pi/j, имеют один и тот же тип расщепления независимо от значения главных квантовых чисел и от того, у какого элемента они встречаются. То же относится ко второй составляющей этих дублетов 2Si/ 2Ps/ и т. д. Отступления от закона Престона снова связаны либо с узостью мультиплетной структуры по отношению к величине магнитного расщепления, либо с отступлениями от (Л, 5]-связи между моментами. [c.334]

Иногда при значительном отклонении интенсивностей отдельных компонент от вычисляемых по формулам (8) и (9) правило сумм выполняется еще достаточно хорошо. Однако сильные отступления от правил интенсивностей могут наблюдаться и в тех случаях, когда отступлений от простого характера сложения моментов нельзя ожидать. Так, по правилам интенсивностей компоненты главной серии щелочных металлов должны относиться как 2 1. Мы уже указывали, что это отношение хорошо выполняется для головных дублетов всех щелочных металлов. Но уже для второго дублета sl, X 4593 и 4555 А, отношение интенсивностей равно 4 1 для более высоких членов серии оно приближается к значению 8 1. [c.412]

Величиной Ж°2 , т. е. собственным моментом перехода обертона (28)д можно пренебречь, особенно в Н-комплексах, где интенсивность полосы колебаний связанных А—П велика даже по сравнению с основной полосой свободных А—Н р]. Следовательно, (пропорциональные I М р) интегральные интенсивности компонент дублета >128 ч относятся как 6 и а , т. е. [c.229]

Отсюда при переходе к пределу при а->0, считая, что произведение д 2а стремится к конечному пределу М, получаем для течения, созданного дублетом, момент которого М направлен в отрицательную сторону оси Ог [c.369]

Поле изолированного диполя (дублета). Этот вид потенциального поля с особенностью образуется как предельный случай полей стока и источника равной мощности, когда расстояние между ними уменьшается до нуля, а величина мощности бесконечно растет так, что произведение мощности на расстояние момент диполя) остается постоянным. [c.136]

Для молекул с симметрией С,, и осью второго порядка, совпадающей с осью среднего момента инерции (ось Ь), чередование интенсивности непосредственно получается из фиг. 149, если принять во внимание, что отношение интенсивностей переходов между уровнями А и переходов между уровнями В равно отношению статистических весов этих уровней (1 3 для Н О, 2 1 для В О, см. стр. 494 и табл. 10). Как можно непосредственно видеть из фиг. 149, в описанной выше серии дублетов более интенсивна попеременно коротковолновая и длинноволновая составляющие дублетов. Это ясно видно в случае полосы Н О, воспроизведенной на фиг. 151. В предельном случае молекулы, весьма близкой к симметричному волчку, в случае, когда ось а совпадает с осью волчка (вытянутый волчок), [c.504]

Симонова — Серебрийского 298 Момент дублета 138 Мощность источника 136 Муссон 167 [c.580]

В свободном состоянии ион хрома находится в состоянии, однако вследствие полного замораживания орбитальных уровней (см. п. 30 и 4) его эффективным состоянием в квасцах является Четырехкратно вырожденный основной уровень под действием тригональной компоненты электрического ноля расш енляется на два крамерсовских дублета с расстоянием между ними kfj. Поскольку о имеет порядок 0,25° К (см. ниже), магнитный момент и энтропия при 1° К могут быть представлены функцией Бриллюэна с J=S = и g=2 [см. (29.1) и (29.2)]. Для магнитного момента этот вывод был подтвержден экспериментально [122, 123]. Хадсон [106], а также Даниэле и Кюрти [75] вычислили небольшую поправку к энтропии, обусловленную расщеплением. [c.469]

Сульфат гадолиния. Gd2(SOj )3 SHjO вес грамм-иона 373,0 плотность 3,010. Свободный ион гадолиния находится в состоянии 6 и, следовательно, орбитальный магнетизм отсутствует. Восьмикратно вырожденный спиновый уровень расш епляется кубическим нолем на два дублета и квар тет, расположенный между ними расстояния между уровнями находятся в отношении 3 5 [100]. Поле более низкой симметрии может вызвать дальнейшее расщепление квартета. Если эти штарковские расщепления малы по сравнению с 1° К, то магнитный момент и энтропия могут быть описаны [c.497]

Суш,ественно отметить, что и полумодельное представление, и теория Шредингера приводят к нормальному зеемановскому расщеплению спектральных линий в магнитном поле при пренебрежении спиновым моментом электрона. Первоначальные наблюдения Зеемана, казалось, подтвердили выводы Лоренца для желтых линий натрия, представляющих собой компоненты дублета ц 25,дд которых, как теперь [c.333]

Как было указано в 64, 2 не зависит и от рода связи между моментами. Если к правилу сумм прибавить вытекающее из квантовой механики утверждение, что уровни с одинаковыми М не пересекаются при переходе от слабого к сильному полю, то может быть решен вопрос, какие уровни слабого поля перешли в данные уровни в сильном поле. Результаты этих сопоставлений уровней с нормальным порядком термов приведены на рис. 189 и 191 и в табл. 85 для одиночников, дублетов и триплетов. В таблице для [c.362]

Температура в момент t, вызываемая такими дублетами, выразится формулайц [c.174]

Физическая интерпретация полученных решений очень проста и вместе с тем очень важна. Так, например, из соотношения (1.1) следует, что температура в момент времени t в теле с начальной температурой / (х, у, z) и температурой поверхности, равной нулю, совпадает с температурой, обусловленной действием в момент = О распределенных по объему тела мгновенных источников, причем в элементе объема dxdydz в точке (х. у, z) выделяется количество тепла, равное рс/(х, у. z) dx dy dz. С физической точки зрения это можно считать очевидным. Аналогичным образом, если в теле выделяется тепло, то температуру можно найти из распределения непрерывных источников по всему объему этого тела. Кроме того, из соотношения (1.1) следует, что температура в момент времени t в теле с нулевой начальной температурой и заданной температурой поверхности равна температуре, обусловленной распределением по поверхности непрерывных дублетов с осями, нормальными к поверхности (см. 8 гл. X). [c.350]

Переходы, имеющие одинаковое начальное (конечное) состояние и различающиеся значениями полного момента конечного (начального) состояния, дают две диаграммные линии, называемые спин-дублетом. Например. - н образуют спнн-дублет. [c.797]

Помимо указанных экспериментальных фактов предположение Улен-бека и Гаудсмита исходило также из особенностей некоторых оптических спектров, в частности из существования дублетов линий. Гипотезу Уленбека и Гаудсмита нельзя не признать смелой, потому что по классическим представлениям точечная частица, какой является электрон, не может иметь собственного момента количества движения (поэтому весьма [c.20]

ТО ЯЗ ЭТОГО потока получают, как предельный случай, так называемый дублет или диполь (фиг. 13). У диполя линиями тока служат окружности. М м /сек или м 1сек называют моментом диполя. Скорость в поле диполя [c.410]

СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА с и e к т p a л ь-н ы X л и н и й обусловлена сверхтонким расщеплением уровней, между f к-рыми соверптается переход. Ь роме того, уровни онергии двух изотопов сдвинуты друг относительно друга (изотопическое смещение) различные изотопы могут иметь различные магнитные и квадруиольпые моменты ядер, а следовательно, разное Сверхтонкая структура резонансного сверхтонкое расщеп- дублета Na А ( .Si/,) = 0,02955 см-К лепне. Естественная " смесь изотопов дает [c.485]

Если учесть изложенное иыше правило отбора для составляющих инверсионного дублета, то мы видим, что в действительности альтернативный запрет имеет место в случае всех неплоских молекул. Это объясняется тем, что потенциальная функция этих молекул имеет центр симметрии и поэтому полная колебательная собственная функция при отражении в точке начала должна оставаться неизменной или — самое большое — изменить знак. Таким образом, даже если в произвольный момент молекула и не имеет центра симметрии, она ведет себя так, как если бы она имела этот центр. Следует [c.279]

Пожалуй, полезно подчеркнуть, что -удвоение из-за сильного взаимодействия между Ли нигде не налагается на А-удвоение. Электронное вырождение снимается при гораздо более сильном взаимодействии с колебанием во всех случаях, когда I Ф О (взаимодействие Реннера — Теллера), и приходится иметь дело с разделенными электронно-колебательными состояниями (с различными К), а не с компонентами (электронного) А-дублета, на которые влияет связь момента I с вращением. [c.75]

Обозначая по-прежнему через X момент количества движения молекулы без учета спина и предполагая, что J в предыдугцих формулах для энергии заменено на N, получаем следующие соотношения для двух компонент спинового дублета, т. е. для S = /2 [c.118]

Смотреть страницы где упоминается термин Момент дублета : [c.279] [c.374] [c.486] [c.505] [c.68] [c.60] [c.63] [c.315] [c.562] [c.105] [c.319] [c.320] [c.516] [c.35] [c.138] [c.245] [c.245] [c.245] [c.256] [c.278] [c.371] [c.105] [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...