Движение внутри прямого угла

Волны сдвига. При волнах сдвига движение частиц в среде происходит под прямым углом к направлению распространения волн. Если движение волны происходит в направлении х, то смещение частиц происходит в направлении у. Эти волны можно возбудить или на ограниченной площади тела, или по всей его площади. При дефектоскопии металлов они (как и продольные волны) имеют форму луча небольшого поперечного сечения по сравнению с площадью поперечного сечения тела, в котором они распространяются. Обычно луч не доходит до поверхности тела, параллельной направлению распространения. Волны сдвига, которые в дальнейшем будут называться 5-волнами, имеют скорость, равную приблизительно 0,5 скорости -волн. Благодаря более низкой скорости длина волны сдвига при той же частоте короче, чем длина -волны. На фиг. 3 показано движение частиц в волне сдвига. Вследствие меньшей длины сдвиговых волн они более сильно искажаются при встрече с малыми включениями и легче рассеиваются внутри тела. [c.13]

При исследовании движения вблизи края угла на поверхности обтекаемого тела снова достаточно рассматривать лишь небольшие участки вдоль края угла и потому можно считать этот край прямым, а самый угол образованным двумя пересекающимися плоскостями. Мы будем говорить об обтекании выпуклого угла, если течение происходит в угле, большем чем к, и об обтекании вогнутого угла, если газ движется внутри угла, меньшего чем тт. [c.505]

Звено 1, вращающееся вокруг неподвижной оси А, имеет три цевки а, последовательно входящие в зацепление с прямолинейными радиальными пазами d мальтийского креста 2, вращающегося вокруг неподвижной оси В. Цевки а расположены на равных расстояниях от оси А. Прямые, соединяющие центры цевок а с точкой А, образуют углы, равные 120°. Пазы d расположены симметрично, и их оси также образуют углы 120° друг с другом. Звено / имеет три запирающие дуги Ь, скользящие в периоды покоя креста 2 по запирающим дугам е креста 2. При равномерном вращении звена 1 крест 2 вращается неравномерна и имеет внутри цикла три периода времени /д движения и три периода времени покоя. Время Т полного оборота звена 1 равно [c.296]

Задачу проектирования кулачкового механизма можно поставить ещё так. Заданы график движения толкателя, положение центра вращения рычага и длина этого рычага ищется положение центра вращения кулачка. Данные позволяют непосредственно построить и разметить дугу, по которой происходят колебания центра ролика. Так как, согласно фиг. 395, а и формуле (ИЗ), отрезок АО = Оа — = к tgz и прямая, наклонная к Ос в точке О под углом х, проходит через центр О, то при л = получим верхнюю пограничную прямую для центров вращения кулачка. Это приводит к следующему построению (фиг. 396). В различных точках Л дуги ЛоЛ, проводим радиусы СЛ и откладываем во вне отрезки АО = = й tg т для линии подъёма и внутрь отрезки АО = к tgz для [c.292]

На черт. 200 представлен случай, когда неподвижная точка О лежит не внутри, а вне тела М. Мгновенная ось вращения идёт по общей образующей ОС, Конус К есть геометрическое место мгновенных осей в пространстве, а конус К есть геометрическое место мгновенных осей вращения в теле. Чтобы получить вышеуказанные неподвижную сферу и подвижную обволакивающую её сферу, достаточно описать вокруг точки О сферическую поверхность таким радиусом, чтобы она пересекла абсолютно твёрдое тело М в сечении этой сферической поверхности с телом мы и получим сферическую фигуру, ограничиваемую контуром (7). Так как прямые круглые конусы с вершинами в центре шара пересекают поверхности сфер по окружностям, то линии (Г) и (F) в рассматриваемом случае суть окружности. Нетрудно представить движение тела М в этом случае тело М будет вращаться вокруг оси 0D конуса сама же ось 0D будет вращаться вокруг оси ОЕ конуса К, описывая прямой круглый конус с углом при вершине, равным удвоенному углу DOE, [c.326]

Представим, что звенья / и 2 образуют кинематическую пару, допускающую перемещение звена 1 по любой прямой, принадлежащей плоскости соприкосновения П. Тогда для определения условий отсутствия заклинивания необходимо ввести в рассмотрение конус с углом р при вершине М (рис. 2.1, в). Движение звена 1 окажется невозможным, если сила Р будет находиться внутри конуса. [c.28]

Эвольвентной поверхностью является только та часть поверхности пера, которая лежит вне основного цилиндра. Поверхность, лежащая внутри основного цилиндра, диаметр которого близок толщине сердцевины, является более сложной винтовой поверхностью. Поперечная кромка формируется угловой кромкой шлифовального круга, которая заостряет кромку, т. е. уменьшает отрицательные углы на ней. Для образования заднего угла применяют различные варианты направления поступательного движения сверла. Винтовая заточка имеет следующие особенности постоянный угол Фо между осью сверла и плоскостью шлифовального круга вращение вокруг оси сверла поступательные перемещения, суммарный вектор скорости которых при прямом ходе образует с осью сверла острый угол = Фо — (Юч-ЗО" ). [c.201]

На рис. 187 показана схема стенда с автоматизацией механизма закрутки. Автоматическое устройство механизма закрутки заключается в следующем. С внешней стороны левого редуктора 6 установлен гидравлический рабочий цилиндр 13 с поршнем 14 и поршневыми кольцами. Шток поршня через пустотелый вал редуктора связан с механизмом закрутки. Утолщенный конец пустотелого вала редуктора имеет цилиндрическую выточку, в стенках которой прорезаны спиральные щели 15. Вилка торсионного вала, смонтированная внутри цилиндрической выточки пустотелого вала левого редуктора, имеет прямые щели. Шток поршня 14 при помощи шкворня связан с вилкой торсионного вала 1, второй конец которого через шлицевую втулку соединен с валом правого редуктора 2. При движении поршня шток через упорные подшипники перемещает шкворень, концы которого скользят в щелях стенок цилиндрической выточки и вилки торсионного вала. Перемещение шкворня по щелям создает угловое смещение торсионного вала, т. е. закручивает его в замкнутом контуре, тем самым создавая нагрузку. Величина крутящего момента торсионного вала, зависящая от угла [c.444]

Относительно этой скорости — 300 км час — мы примем еще. что она является предельной в нашем мире ничто ие может двигаться здесь быстрее. Это значит, что графики всех движений должны лежать внутри угла ZOZ. Здесь, стало быть, должны находиться прямые, изображающие оси времени разных наблюдателей. Все оси пространства будут лежать вие этого угла. [c.232]

Пусть луч света падает на линзу со стороны пространства объектов параллельно оптической оси. В пространстве объектов его траектория является прямолинейной вследствие постоянства показателя преломления. На поверхности линзы луч испытает преломление, причем направление движения внутри линзы может многократно меняться (столько раз, сколько раз изменяется показатель преломления). Луч покинет линзу под некоторым углом к оптической оси и будет дви-Рис. 2. Преломление света. гаться ВДОЛЬ Прямой В Прост- [c.18]

Ручная червячная таль (рис. 52) состоит из двух стальных щек 1, соединенных траверсой 2 для крепления верхней крюковой подвески 3 двумя стяжками и валом, на котором свободно посажены грузовая звездочка 4 и жестко соединенное с ней червячное колесо 5. Под прямым углом к этому валу располагается червячный вал 6, входящий в зацепление с червячным колесом 5. Внутри обоймы па червячном валу насажен дисковый фрикционный грузоупорный тормоз 7 с храповым механизмом. На наружном конце червячного вала закреплено тяговое колесо 8, приводимое во вращение с помощью бесконечной поводковой цепи 9. Грузовая цепь 10, сварная или пластинчатая, крепится рабочим концом через серьгу к валу и, пройдя нижнюю, крюковую, подвеску И и грузовую звездочку, свободным концом 12 подвешивается к обой.ме. Вращение червяка через червячное колесо передается грузовой звездочке, которая приводит в движение грузовую цепь и крюковую подвеску. Дисковый тормоз обеспечивает плавное опускание груза и автоматически включается, как только прекращается вращение тягового колеса при подъеме и опускании груза. [c.104]

Если же точка D будет находиться внутри отрезка а—а (рис. 2,6), то получим механизм с одним выстоем и с углом поворота кулисы ф5=л . К ул И,са в отом случае будет совершать одностороннее вращательное движение. Точку закрепления шарнира D можно разместить и на пересечении прямых а—а и у—Y> отстоящил одна от другой через один участок гипоциклоид] (рис. 2, в). Очевидно, в этом случае будем иметь два выстоя ведомого звена, когда точка С сателлита будет проходить по участкам а—а и у—у своей траектории. Кулиса совершает возвратно-врашательное движение. [c.33]

При течении вязкой жидкости на поверхности профиля образуется пограничный слой, в котором концентрируются потерн кинетической энергии, обусловленные трением. На диффузорных участках канала может происходить отрыв пограничного слоя. Дпффузорные участки в зависимости от формы профиля могут возникнуть внутри канала появление таких областей неизбежно на входных и выходных кромках профиля. На выходной кромке всегда происходит отрыв потока, поэтому в образующейся закромочной зоне движение вихревое. В результате давление за выходными кромками оказывается пониженным. На некотором расстоянии за кромками происходит выравнивание потока, сопровождающееся изменением статического давления, угла выхода потока и скорости. При выравнивании потока за решеткой возникают потери кинетической энергии, составляющие вторую часть профильных потерь в решетках (кромочные потери). Профильные потери характеризуют плоскую решетку. В прямой решетке конечной высоты и в кольцевой решетке образуются дополнительные потери, связанные со вторичными течениями у концов лопаток (концевые потери) и с веерностью решетки. [c.295]

Рассмотрим движение материальной точки (или луча света) внутри выпуклой ограниченной области В на плоскости. Обозначим гладкую границу этой области через В. Орбиты такого движения состоят из отрезков прямых, содержащихся в О, соединенных друг с другом в некоторых точках границы и удовлетворяющих закону угол падения (на границу) авен углу отражения . Скорость этого движения будем считать постоянной. Поскольку область О ограничена, время между двумя последовательными столкновениями частицы с границей также ограничено. Фазовым пространством этой системы удобно считать множество всех касательных векторов данной длины (например, единичной длины) во всех внутренних точках В в совокупности со всеми направленными внутрь векторами в точках границы. Естественные координаты в фазовом пространстве задаются парой евклидовых координат (гр а ) точки приложения данного вектора и циклической координатой а, задающей его направление. [c.345]

В качестве примера использования этого правила исследуем траекторию вихря Р, плавающего внутри угла, образованного двумя прямыми и равного я/п. Эта задача рассмотрена проф. Гринхиллом (Greenhill. — Quarterly Journal, 1878, V. XV). Предположим сначала, что вихрь И плавает в бесконечном пространстве, ограниченном осью Поместим отражение вихря на отрицательной стороне этой оси, тогда мы увидим, что вихрь движется параллельно оси со скоростью га/2т . Его функция тока, следовательно, есть 1пт . Взяв какую-нибудь точку на оси за начало коордииат, повернем отрицательную сторону оси вокруг начала так, чтобы она составила с положительной стороной угол, равный л п. Чтобы выразить это математически, воспользуемся формулами преобразования, данными в п. 653. Таким образом, имеем т) — с (г/с) sin п fl. Величина р., следовательно, равна п (г/с)" . Согласно правилу функция тока, которая задает движение вихря Р внутри угла, имеет вид [c.539]

Рпс. З.П. 18. к определению потенциала Рис. З.П.19. Исследование движения прямо-скоростеп ф и функции тока ф течения, линейного вихря, находящегося внутри дву-йндуцируемого парой прямолинейных гранного угла [c.448]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...