Скорость объемного расширения газа

В случае газообразных тел (являющихся сжимаемыми) сумма продольных (прямых) частных производных может быть не равна нулю. Однако эта сумма (называемая скоростью объемного расширения газа) и здесь должна подчиняться определенному закону. [c.91]

В этой формуле температура газов град, принимается соответствующей каждому сечению потока, коэффициент объемного расширения газов а, согласно закону Гей-Люссака, равен 1/273, средняя объемная скорость газов отнесена к нормальному их состоянию и выражается вйж Ли сек, плотность газов при нормальных условиях для упрощения принимается равной плотности воздуха [c.322]

В соотношениях (2-78) — (2-84) а — коэффициент теплоотдачи Хс, Ус Z — координаты точек поверхности теплообмена (стенки) /о — характерный линейный размер /i, /г,. ... In — другие линейные размеры поверхности теплообмена wo — скорость жидкости или газа (в трубах и каналах это обычно средняя по сечению скорость или скорость на входе при внешнем обтекании тел — скорость набегающего потока вдали от тела) At — разность между температурой стенки и температурой жидкости (газа) Я — коэффициент теплопроводности а — коэффициент температуропроводности v = [x/p — кинематический коэффициент вязкости Л — динамический коэффициент вязкости р — плотность Ср — теплоемкость 3 — температурный коэффициент объемного расширения жидкости (газа) [c.158]

Коэффициент теплоотдачи является функцией ряда величин массовой и или линейной и скорости потока, определяющего линейного размера 1 , динамической т] или кинематической вязкости V, теплоемкости потока при постоянном давлении Ср, коэффициента теплопроводности I и плотности потока д, коэффициента температуропроводности а, разности температур стенки и потока Л I, коэффициента объемного расширения жидкости или газа Р (вернее Р Д <) и др. [c.241]

Эти формулы показывают, что скорость звука является функцией температуры газа Т, и так как она через коэффициент объемного расширения 1/Т характеризует сжимаемость газа, то, следовательно, и скорость звука является некоторой характеристикой сжимаемости газа. Она показывает, как велико изменение плотности газа при изменении давления. Подставляя кру = ш вВ формулу (8.14), получим [c.111]

Регенератор пластинчатого типа, работает по принципу перекрестного тока. Он состоит из двух перекрещивающихся пакетов прямоугольных металлических пластин. Пластины расположены так, что сечение воздушных и газовых каналов растет с увеличением удельного объема потоков воздуха и газа, направленных перпендикулярно один другому. Благодаря этому регенератор характеризуется отсутствием сопротивления, связанного с подогревом и увеличением объемного расхода (а следовательно, и скорости) агента, проходящего через канал постоянного сечения. Конструкция регенератора обеспечивает возможность свободного теплового расширения пакетов пластин. [c.165]

Зона устойчивой работы ТК при дросселировании несколько увеличивается по сравнению с зоной устойчивости при регулировании = var. Объясняется это тем, что граница устойчивой работы (помпажа) определяется, как и вообще все характеристики ТК, его объемной, а не массовой производительностью, так как объем газа определяет его скорости, а следовательно, треугольники скоростей и характер течения в межлопаточных каналах. При дросселировании на всасывании удельный объем газа увеличивается, а следовательно, сохраняется его критический (с точки зрения помпажа) объем 1/кр при более низких массовых расходах газа. Расширение зоны устойчивой работы является для потребителя благоприятным фактором, поэтому дросселированием иногда дополняют основное регулирование изменением частоты вращения ТК. [c.221]

Уравнение (5) впервые было составлено Навье (1827) и Пуассо 1ЮМ ) (1831), причем в основе их вывода лежали соображения о дей ствиях междумолекулярных сил. Впоследствии Сен-Венан З) (1843) и Стокс вывели это уравнение, не делая подобного рода гипотез и лишь пред-нолагая (как это сделали и мы), что нормальные напряжения и наиряже-Н1Ш сдви1 а представляют собой линейные функции скоростей деформаций (закон трения Ньютона) кроме того, для случая, когда учитывается сжимаемость жидкости или газа, они ввели предположение, что среднее нормальнее давление не зависит от скорости объемного расширения. (Следовательно, предполагается, что внутреннее трение проявляется только при скольжении слоев жидкости относительно друг друга, но не ири чистом расширении, когда происходит изменение объема массы жидкости без скольжения с.оев. [c.73]

В качестве примера рассмотрим, как выглядят на фазовой диаграмме (рис. В-2) рассмотренный нами процесс фильтрации газа через плотный слой и идеализи-ро ванный процесс псевдоожижения материала вплоть до уноса. Весь этот процесс изображается на рис. В-2 линией ОАВ. Здесь линия ОА (с изломом при переходе от равцомерной шкалы к логарифмической) изображает процесс фильтрации, при котором перепад давлений монотонно возрастает с увеличением скорости фильтрации. Точка А—предел устойчивости. Отрезок АВ — область псевдоожижения данного слоя, где перепад давлений на весь слой становится незав гсимым от скорости фильтрации, а следовательно, перепад давлений на единицу вы-соты слоя уменьшается с ростом этой скорости. Линия ОС (также с изломом при смене масштаба) дает зависимость гидравлического сопротивления той же трубы от скорости потока при полном отсутствии в трубе твердых частиц. Таким образом, точка В пересечения линии ОС и линии псевдоожиженного слоя соответствует предельному состоянию его — столь высокому расширению, т. е. столь ничтожной объемной концентрации твердых частиц, что гидравлическое сопротивление на единицу высоты такого слоя практически перестает зависеть от наличия этих немногих частиц. [c.17]

Не меньшее значение в формировании макроструктуры имеют газовоздушные включения. Заполнение форм магниевыми сдлавами из-за их невысокой жидкотекучести, малой плотности и низкого объемного теплосодержания проводится с высокими скоростями впуска, в дисперсном режиме. Физические явления, наблюдаемые при дисперсном заполнении, были впервые объяснены Л. С. Константиновым. Газометаллическая смесь, образовавшаяся при соударении струи металла с препятствием (стержень, стенка формы), благодаря сжатию и разогреву воздуха приобретает запас потенциальной энергии подобно энергии сжатой пружины. Последующее ее расширение обеспечивает распространение газометаллической смеси в форме и заполнение ею удаленных полостей в формах сложных конфигураций, в том числе полостей, расположенных вне прямого воздействия струи. При встрече газометаллической смеси со стенками формы капли металла образуют наружную относительно плотную корку отливки, а воздух и газы оттесняются внутрь, оставаясь в середине отливки в виде газовоздушных включений (пузырьков). - [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...